Полностью развитое ламинарное течение в круглых трубах

ТЕПЛООБМЕН ПРИ ПОЛНОСТЬЮ РАЗВИТОМ ЛАМИНАРНОМ ТЕЧЕНИИ В КРУГЛОЙ ТРУБЕ [c.133]

Расчет теплообмена при полностью развитом ламинарном течении в круглой трубе и постоянной плотности теплового потока по длине трубы, но при произвольном изменении плотности теплового потока по окружности провел Рейнольдс [Л. 2, 3]. [c.141]

ТЕПЛООБМЕН ПРИ ПОЛНОСТЬЮ РАЗВИТОМ ЛАМИНАРНОМ ТЕЧЕНИИ В КОЛЬЦЕВЫХ КАНАЛАХ ИЗ КОНЦЕНТРИЧЕСКИХ КРУГЛЫХ ТРУБ НЕСИММЕТРИЧНЫЙ ОБОГРЕВ [c.142]

Таким образом, при полностью развитом ламинарном или турбулентном течении в круглой трубе полное касательное напряжение изменяется линейно от максимального значения на стенке до нуля у оси трубы (рис. 6-3). [c.79]

Все рассмотренные решения для ламинарного течения справедливы при полностью развитом профиле скорости. Согласно уравнению (6-20) профиль скорости в круглой трубе стабилизируется при xlD, превышающем примерно [Re/20. Анализ уравнения (8-38) показал, что при числах Прандтля, больших приблизительно 5, профиль скорости развивается настолько быстрее профиля температуры, что даже при однородном распределении скорости и температуры во входном сечении трубы применение решений для стабилизированного поля скорости не приводит к существенным ошибкам. Однако при низких числах Прандтля профиль температуры развивается значительно быстрее профиля скорости, и для термиче-176 [c.176]

Расчет теплообмена при полностью развитом турбулентном течении в круглой трубе жидкости, вязкость которой зависит от температуры, для случая д"о= onst провел Дайсслер, Л. 6]. Дифференциальные уравнения движения и энергии Дайсслер так же, как и для ламинарного течения, решал по методу последовательных приближений. [c.315]

Теплообмен при ламинарном течении в круглых трубах, изогнутых по окружности, теоретически исследован в упомянутой выше работе Мори и Накаяма. Расчет проведен для полностью развитого течения и теплообмена при постоянных физических свойствах жидкости и отсутствии в потоке диссипации энергии. В качестве граничных условий приняты постоянное значение плотности теплового потока на стенке по длине и постоянное значение температуры стенки по окружности (т. е. смешанные граничные условия). Задача решена в предположении, что [c.283]

Проблема теплоотдачи при течении жидкости в трубах была предметом исследования в течение многих лет. Если в трубе имеет место полностью развитое ламинарное течение, то распределение осевой скорости описывается уравнением Пуассона. Решение этого уравнения может быть получено различными математическими методами, в том числе вариационным методом. Если, помимо этого, распределение температуры также является полностью стабилизированным, то уравнение энергии без учета вязкой диссипации также сводится к уравнению Пуассона. Когда распределение температуры не является полностью стабилизированным, определение температурного поля представляет нелегкую задачу. Трудности обусловлены тем, что уравнение энергии содержит распределение скорости как в конвективном, так в диссипативном членах. Даже в случае такой простой геометрии, как круглая труба, когда распределение скорости дается параболическим законом, задача о теплообмене рассмотрена Грэтцем и сотр. [1, 2] лишь без 5 чета второй производной от температуры по аксиальной координате и членов, соответствуюш их вязкой диссипации. Решение выражалось в виде рядов по ортогональным функциям, которые не были полностью табулированы или изучены. [c.325]

В этом разделе также будет рассмотрена задача Грэтца. Будем считать вязкое течение в круглой трубе ламинарным и полностью развитым. Основное уравнение имеет вид [c.332]

Не делая каких-либо предположений о длине гидродинамического начального участка, определим прежде всего распределение скорости при полностью развитом ламинарном течении жидкости с постоянной вязкостью. В качестве исходного уравнения используем дифференциальное уравнение движения пограничного слоя при осесимметричном течении в круглой трубе (4-11). Очевидно, что при развитом профиле скорости Ur=0, (ди1дх)=0, и уравнение (4-11) упрощается [c.76]

Вычислите отношение толш,ины ламинарного подслоя к диаметру трубы при полностью развитом турбулентном течении в гладкой круглой трубе и обсудите значение результатов, представленных на рис. 6-13. [c.100]

Рассмотрите полностью развитое ламинарное течение с постоянными физическими свойствами в круглой трубе. Плотность теплового потока на стенке трубы шстотпа. В жидкости имеется также объемный источник тепла (наиример, ядерный) мощностью [c.183]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...