Движение вблизи винтовое

Кантующие проводки применяют при прокатке сортового металла в непрерывных станах для кантовки прокатываемого металла при его выходе из одной клети и перед поступлением в следующую. Эти проводки обычно устанавливают вблизи валков со стороны выхода. Внутренняя их поверхность делается винтовой наподобие гайки, но с очень большим шагом, таким образом, чтобы металл при своём движении от момента входа в проводку до поступления в следующую клеть повернулся на угол, равный требуемому углу кантовки. Угол а р, на который должен повернуться металл в проводке, определяется уравнением [c.909]

ДИАМАГНЕТИЗМ <возникновение в веществе (диамагнетике) намагниченности, направленной навстречу внешнему (намагничивающему) полю Ландау — диамагнетизм, вызванный движением свободных электронов вещества по спиральным квантовым орбитам под воздействием) внешнего магнитного поля ДИСЛОКАЦИЯ <—дефект кристалла, представляющий собой линию, вдоль и вблизи которой нарушено правильное расположение атомных плоскостей винтовая — дислокация, моделью которой может служить атомная плоскость, имеющая вид пологой винтовой лестницы краевая — дислокация, моделью которой может служить оборванная внутри кристалла атомная плоскость) ДИСПЕРГИРОВАНИЕ— тонкое измельчение твердых тел или жидкостей, приводящее к образованию дисперсных систем [c.229]

Вторичные течения в решетках паровых турбин были экспериментально исследованы Нью [124] и М. Е. Дейчем [13]. В указанных работах был установлен винтовой характер движения газа вблизи концов лопаток, обнаружены зоны с повышенными потерями и пониженным статическим давлением у выпуклой стороны лопатки и показана независимость вторичных явлений от относительной длины [c.445]

Следовательно, для частиц М и М2, расположенных вблизи торцевых стенок, dF .dR. Нарушение указанного равновесия приводит к поперечному перетеканию жидкости от внешнего обвода к внутреннему. По условию сплошности в ядре потока возникают компенсирующие течения, направленные к внешнему обводу. В результате в криволинейном канале образуется вторичное вихревое движение, которое налагается на основной поток и имеет симметрич-но-винтовой характер. В поперечном сечении канала линии тока вторичного течения оказываются замкнутыми, а на плоских торцевых стенках направлены так, как показано штриховыми линиями на рис. 9.6. [c.256]

Задний угол — угол между касательной к задней поверхности в рассматриваемой точке режущей кромки и касательной в той же точке к окружности, образованной режущей кромкой при ее вращении вокруг оси сверла. Задние углы сверла также переменные на периферии а = 8... 14°, вблизи поперечной кромки 20...2,5°. Углы сверла в процессе резания У кии и отличаются от углов в статике (у, а). В результате сложения вращательного и поступательного движений сверла траектория каждой точки режущей кромки — винтовая линия, а траектория кромки — винтовая поверхность с шагом, равным 5о. На рис. 5.9, б линия 1 — развертка траектории резания в статике (5=0) 2—траектория резания в кинематике (5 0). Плоскость резания в кинематике 2 повернута относительно плоскости резания в статике / на угол и действительные углы в процессе резания будут равны [c.94]

По поводу этой широко распространенной терминологии необходимо сделать следующее замечание. Если взять небольшой отрезок луча вблизи исследуемой точки поля и во всех точках этого отрезка построить вектор электрического поля циркулярно поляризованной волны в тот или иной избранный момент времени, то концы этого вектора образуют винтовую линию, или спираль. Поляризация по определению считается правой, если эта винтовая линия правая, или соответствует правому винту, если же винтовая линия левая, т. е. соответствует левому винту, то и поляризация по определению считается левой. В литературе состояния циркулярной и эллиптической (см. далее) поляризации часто сопоставляют, таким образом, с винтом, при этом, однако, не обращают должного внимания на существенное ограничение подобного сопоставления, заключающееся в том, что винт при своем движении вращается вдоль оси и отдельные его точки сами описывают винтовые линии, в то время как поляризационная винтовая линия перемещается поступательно вдоль луча, не вращаясь, и отдельные ее точки не описывают винтовую линию при распространении волны. Учитывая это обстоятельство, можно убедиться, что, если смотреть навстречу волне и определять состояние ее поляризации в некоторой избранной плоскости, ортогональной лучу, то вектор электрического поля в этой плоскости при правой поляризации движется по часовой стрелке, а при левой поляризации — против часовой стрелки. Те же соображения относятся к эллиптической поляризации. [c.75]

Все сказанное в предыдущих параграфах справедливо только при течении жидкости в прямых трубах. На практике нередко применяются трубы, изогнутые по винтовой линии (змеевики). Несколько витков такого змеевика показано на рис. 5-16,а. На каждую частицу жидкости, движущуюся в искривленной трубе, действует центробежная сила. Эта сила тем больше, чем больше скорость частицы. Поэтому на частицы жидкости, находящиеся в середине трубы, действуют большие центробежные силы, чем на частицы, находящиеся вблизи стенки, где скорость течения мала. Под действием центробежных сил частицы жидкости в середине трубы движутся по направлению от центра кривизны трубы, а частицы у стенки, вытесняемые частицами, проникшими из середины трубы, движутся к центру кривизны. Следовательно, в трубе возникнет поперечная циркуляция (рис. 5-16,6 и в), участвуя в которой частицы жидкости вместе с тем движутся вдоль искривленной оси трубы. Поэтому результирующее движение можно себе представить как бы происходящим по двум сплющенным спиралям с разным направлением вращения, заполняющим сечение трубы. Профиль скорости при таком течении уже не будет осесимметричным, причем максимум продольной составляющей скорости будет смещен по направлению от центра кривизны. На рис. 5-16,г изображены профили скорости в поперечном сечении змеевика при Dld = 40 и R e = 4 000, измеренные в [Л. 30]. В плоскости АВ (рис. 5-16,6) профиль имеет ярко выраженную асимметрию в плоскости D скорость в ядре почти постоянна, а вблизи стенок она быстро убывает. [c.67]

Для изменения положения главных кромок сверла относительно кулачков осуществляется поворот корпуса водила дифференциального механизма при помощи червячной пары 22. Под действием кулачка затылования головка изделия 15 движется возвратнопоступательно по шариковым направляющим. Одновременно кулачок /с через ролик 16 заставляет покачиваться головку на поворотной плите 17 вокруг оси 18 на угол 4° 30. Такие движения в сочетании с вращением сверла воспроизводят процесс сложно-винтовой заточки. После обработки сверла головка изделия переходит в загрузочную позицию путем поворота на угол 25° вокруг оси 19 гильзы 20, которым управляет кулачок 21 барабанного типа. Гидроцилиндр 23 через толкатель 24 загружает в шпиндель сверло хвостовиком вперед. Сверло зажимается цангой 25 за хвостовик и поддерживается опорной втулкой 26. Для ориентации используются закругленные подпружиненные стержни 27, базирующиеся по канавке сверла вблизи сердцевины. [c.87]

Линейная и винтовая дислокации являются лишь частными случаями дислокации общего вида, которую можно рассматривать как некоторую кривую, отделяющую в плоскости скольжения сдвинувшуюся часть атомов слоя от еще не сдвинувшейся. На рис. 4.14 показана дислокация общего вида на одном из этапов ее движения. Интересно отметить, что вблизи точки А дислокация имеет характер. пинейиой дислокации (линия дислокации перпендикулярна [c.244]

Н. Е. Жуковский причиной возникновения вторичного течения воды считает поворот вихревых нитей, увлекаемых течением. На прямолинейном участке канала жидкость завихривается трением о дно. Образующиеся вихревь е нити перпендикулярны к линиям тока и параллельны дну канала (трение жидкости о боковые стсрши канала в это.ч рассуждении во внимание не принимается). На повороте концы вихревых нитей движутся быстрее на ВЕЯпуклой стороне канала, чем па вогнутой, и перестают быть перпендикулярными к линиям тока Указанный перекос вихрей и вызывает появление вторичного винтового движения, при котором частицы жидкости, находящиеся вблизи дна канала, движутся по направлению к выпуклому берегу, а частицы вблизи поверхности — к вогнутому. [c.432]

В работе [143] образование упрочненного поверхностного слоя объясняется взаимодействием движущихся к поверхности дислокаций со ступеньками скольжения, которые под нагрузкой действуют как концентраторы напряжений с областью напряжений ближнего порядка. Взаимодейстаие приближающихся к поверхности дислокаций с такими локальными очагами высоких напряжений может создавать соответствующий барьерный эффект, который, в свою очередь, может увеличивать вероятность процесса поперечного скольжения винтовых дислокаций, что также усиливает барьерное действие приповерхностного слоя. Так, в работах [47, 48] образование более прочного поверхностного слоя объясняется именно с позиций протекания преимущественного процесса поперечного скольжения винтовых дислокаций вблизи свободной поверхности и образования ими поверхностных ступенек, ограничивающих дальнейшее движение винтовых дислокаций [171]. [c.19]

Скольжение дислокаций, контролируемое термоактивируемым процессом преодоления барьеров Пайерлса, хорошо изучено в экспериментах с постоянной скоростью деформации, проводимых при низких температурах в металлах с объемно центрированной кубической решеткой. Макроскопический предел упругости отвечает не зависящему от температуры напряжению, при котором начинается движение прямолинейных и сидячих винтовых дислокаций [109]. Были предложены две эквивалентные интерпретации изменения макроскопического предела упругости с температурой при помощи механизма двойных изломов [152] либо при помощи следующей модели строения ядра дислокации [372]. Предполагается, что ядро винтовой дислокации размыто одновременно на нескольких потенциальных плоскостях скольжения вблизи оси дислокации [214]. Полосы дефектов упаковки препятствуют скольжению во всех плоскостях, кроме их собственных. В результате дислокация оказывается блокированной до тех пор, пока достаточно высокое напряжение в сочетании с тепловым возбуждением не приведет к ее локальному стягиванию и образованию двойного излома [Ш]. Этот процесс можно рассматривать как непрерывное поперечное скольжение, при котором скольжение в каждой плоскости ограничивается расстоянием до следующей потенциальной ямы. Затем весь процесс повторяется, начинаясь на той же или, возможно, другой плоскости (в этом заключается механизм, по-видимому, некристаллографического, карандашного скольжения ). [c.118]

Более полную информацию о структуре течения можно получить, построив непосредственно линии тока. Д/1я этого следует проинтегрировать систему уравнений с1г/и . =rdQ/uQ =ё2 и . Примеры линий тока приведены на цв. рис. 1. При искривлении вихря и нулевой скорости на оси (цв. рис. 1а) линии тока, проходящие вблизи вихревой нити, представляют собой деформированные спирали. На периферии при этом линии тока завиты слабо, т. е. осевая компонента скорости существенно превосходит окружную и радиальную. В случае и = и малом радиусе вихревой нити (цв. рис. 16,в) линии тока — плотные спирали и вблизи нити, и вдали от нее, при этом на периферии осевая скорость оказывается намного меньще окружной. В вихре большого радиуса а = 0,1) с нулевой скоростью на оси (цв. рис. в) линии тока, за исключением ближайших к вихревой нити, имеют сложную структуру. Наоборот, при щ = 1 (цв. рис. г) в центре трубы линии тока слабо искривлены. Более четко отличия в структуре течения видны при мало.м шаге винта (/г = 0,5). Так, при а = 0,5 и щ = 0 (цв. рис. 1д) поток вблизи стенок направлен вниз и слабо закручен. Во внутренней области винтовой спирали движение слабое. Обращает на себя внимание линия тока, проходящая вблизи оси трубы, которая направлена по диаметру, обвивает вихревую нить и снова проходит по диаметру, смещенному на гюлпериода. В противоположном случае, при щ = , в центре трубы реализуется вертикальный восходящий гюток, а на периферии - спиральное движение (цв. рис. е). [c.124]

Слоисто-спиральный механизм роста аналогичен описанному механизму роста соверщенного кристалла со ступенью (только ступенька в нащем случае незарастающая). На ступени, возникающей благодаря винтовой дислокации, имеются изломы вследствие существования тепловых флуктуаций. Адсорбированные атомы диффундируют к ступени, а затем к изломам, где они встраиваются в рещетку кристалла, в результате чего ступень движется. Поскольку один конец ступени зафиксирован в точке выхода дислокации, то ступень может двигаться только путем вращения вокруг этой точки. При определенном пересыщении каждый участок на прямой ступеньке движется с одинаковой линейной скоростью. Поэтому участок ступеньки вблизи линии дислокации имеет более высокую угловую скорость и за одинаковое время должен сделать большее число оборотов, чем далеко отстоящие от линии дислокации участки. По мере увеличения кривизны участка ступени в области выхода дислокации равновесное давление пара над этим участком повышается, местное пересыщение понижается и, следовательно, линейная скорость движения этой части ступени замедляется. Спираль закручивается до тех пор, пока радиус кривизны в центре ее не достигнет значения критического радиуса двумерного зародыша. По достижении стационарного состояния спираль вращается как единое целое вокруг линии дислокации, при этом форма ее приближенно может быть описана уравнением архимедовой спирали. [c.186]

ДИСЛОКАЦИИ (от позднелат. (1181 о-са11о — смещение), дефекты кристалла, представляющие собой линии, вдоль и вблизи к-рых нарушено характерное для кристалла правильное расположение ат. плоскостей. Механические свойства кристаллов — прочность и пластичность в значительной мере обусловлены существованием Д. и их движением. Простейшими видами Д. явл. краевая и винтовая Д. Краевая Д. представляет собой линию, вдоль к-рой обрывается внутри кристалла край лишней полуплоскости (рис. 1, слева). Её образование можно описать при помощи след, операции надрезать [c.163]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...