Центр колебания призмы

В этой формуле момент инерции Узз и расстояние от точки подвеса маятника до его центра масс с трудом поддаются непосредственному измерению. Чтобы обойти эту трудность, применяют оборотный маятник. Оборотный маятник имеет две призмы, острые ребра которых обращены друг к другу, а прямая, их соединяющая, есть ось симметрии и, следовательно, содержит центр масс. Маятник заставляют поочередно качаться на этих ребрах, а перемещением дополнительных грузов достигают того, чтобы периоды малых колебаний маятника совпали. Тогда по теореме Гюйгенса расстояние между ребрами, которое можно очень точно измерить, и будет равно длине / эквивалентного математического маятника. Отсюда [c.461]

Однако эту скрытую интерференцию можно проявить если смотреть на экран через поляризационную призму, ориентированную параллельно А А, то она погасит все компоненты, направленные по ВВ, и позволит видеть интерференционную картину с максимумом в центре поля. Повернув поляризатор параллельно ВВ, мы задержим все колебания, направленные по АА, и увидим вторую, дополнительную интерференционную картину с минимумом в центре поля. Очевидно, при поляризаторе, расположенном под углом в 45° к АА и к ВВ, интерференция по-прежнему не будет заметна. [c.395]

В наклонных широкополосных преобразователях (рис. 3.26, 5) также использованы ЦВП, обращенные вогнутой поверхностью к призме и ориентированные так, что ось ЦВП перпендикулярна плоскости чертежа. Это обеспечивает постоянство углов ввода различных точек пьезоэлемента. Кроме того, ЦВП обладает более низким уровнем радиальных колебаний, поскольку они фокусируются в линию, совпадающую с их осью (а не в точку в центре, как у СВП). Преобразователь содержит корпус /, прокладку 7, кожух 3, разъем 4, электрод 5, штифт 6. [c.171]

Ребра трех призм (лезвия ножей) А, О, В коромысла весов находятся в одной плоскости, причем прямая 0G, соединяющая среднюю призму с центром масс G, перпендикулярна к АВ. К призмам А к В подвешены две одинаковых спиральных пружины с жесткостью К. Дано, что ОА = ОВ = а, OG = h, масса коромысла равна М, а радиус инерции относительно О равен к. Доказать, чт в случае малых колебаний относительно положения равновесия мы имеем формулы [c.305]

Между периодом колебаний и моментом инерции маятника относительно оси подвеса существует определенная зависимость. Чтобы получить эту зависимость, составим дифференциальное уравнение движения маятника. Силами трения проушины шатуна о призму и сопротивлениями воздуха пренебрегаем. Рассмотрим в процессе колебаний какое-то промежуточное положение шатуна, при котором ось его, проходящая через точку подвеса О и центр тяжести 5, отклонилась на текущий угол 9 (рис. 6. 8). Очевидно, [c.67]

Маятник состоит из стержня 1, неподвижного груза 2, подвижного груза 3, закрепляемого в определенном месте с помощью стопорного винта, и двух обращенных друг к другу остриями призм 4 и 5. Если положение призмы 4 совпадает с центром качания маятника, то при подвесе маятника на любую из призм его периоды колебаний будут одинаковы. Период колебания маятника при подвесе на острие А равен [c.26]

При исследовании плавности хода автомобиля и расчете подвески необходимо знать момент инерции /к подрессоренных масс (кузова) относительно поперечной оси, проходящей через центр тяжести и перпендикулярной к продольной оси автомобиля. Наиболее простой способ определения величины /к состоит в том, что автомобиль раскачивают вокруг одной из его осей. Для этого передние или задние колеса, упругие элементы подвески которых заклинены, а давление в шинах повышено до максимально допустимого, устанавливают в призмы, как показано на рис. ИЗ. Другую ось вместе с подвеской удаляют и заменяют пружинами. Раскачивая переднюю часть автомобиля, возбуждают колебания, частоту которых определяют с помощью секундомера или по записи [c.255]

Направление световых колебаний в точке О определится, если из центра линзы С провести прямые СО и С1, параллельные направлению луча, выходящего из призмы и оптич. оси. Колебания необыкновенного луча происходят в плоскости главного сечения, поэтому плоскость OI и будет плоскостью колебаний в точке О. Для всякой другой светящейся точки изображение получится в другом месте плоскости Р, и следовательно плоскость колебания будет несколько повернута. Для всех точек, лежащих в плоскости изображения Р на прямой [c.146]

Установка в призму обеспечивает совмещение оси заготовки с плоскостью симметрии призмы. Однако центр заготовки из-за колебаний наружного диаметра (в пределах допуска на размер заготовки) может занимать в плоскости симметрии призмы различное положение. В связи с этим при фрезеровании появляются погрешности заданных размеров. Для расчета погрешностей применяют простые формулы, которые дают максимальные погрешности с учетом погрешностей изготовления базовых элементов приспособления (табл. 5). [c.31]

Для статической балансировки с повышенной точностью применяют балансировочные весы (рис. 9). Весы (рис. 9, а) имеют две стойки I с калеными клиновидными опорами, в которых установлена опорная призма коромысла 2. На коромысле укреплены шкала 3 и стрелка 4, а также могут передвигаться гири 5 н 6. Для обеспечения устойчивого равновесия центр масс коромысла с балансируемым ротором расположен ниже центра колебаний. Подъемом груза 7 эти центры можно сближать, повышая чувствительность весов. Коромысло уравновешивают гирей 5 при нулевом положении гирц 6. При установке ротора под влиянием момента от неуравновешенности коромысло наклонится. Поворотом ротора добиваются нулевого положения стрелки 4, при котором центр масс ротора и опора коромысла находятся иа одной Вертикали. Отметив положение плоскости дисбаланса, ротор поворачивают на 90 , так что неуравновешенность действует па наибольшем плече, уравновешивают весы гирей 6 и по шкале 3 определяют необходимою корректирующою массу. [c.45]

Однако эту скрытую интерференцию можно увидеть, если смотреть на экран через поляризационную призму—анализатор П, ориентированный параллельно АА НЛП ВВ. В первом случае он погасит все компоненты, паправлеппые по ВВ, и позволит увидеть интерференционную картину с максимумом в центре поля. Во втором случае анализатор задержит все колебания, направленные по АА, и мы увидим вторую дополнительную интерференционную картину с минимумом в центре [c.57]

НИЖНИЙ образец 9, выполненный в виде пластины. Ползун 10 совершает возвратно-поступательное движение, передаваемое от электродвигателя постоянного тока через двухскоростной червячно-цилиндрический редуктор и винтовую передачу со скоростью 0,0061—0,61 м/с. Для создания устойчивости три верхних контр-образца 8 устанавливают в сменной державке 5, которую жестко крепят в седле 6. Нагрузка на образцы 15—200 Н создается сменными грузами 7, устанавлп-ваемымн на седло 6 так, чтобы ось центра тяжести их совпала с плоскостью трения образцов. Такое крепление грузов исключает инерционный опрокидывающий момент при колебании седла с образцами. Выбранная схема дает возможность точно рассчитать давление. Седло 6 с верхними контр-сбразцами 8 неподвижно относительно машины и соединено двумя тягами 4 при помощи призм 2 со сменным упругим элементом 1 (в виде кольца), на котором наклеены проволочные датчики сопротивления. Сила трения, возникающая при движении ползуна 10, деформирует упругий элемент 1. Поступательная скорость ползуна изменяется плавно с кратностью 1 100 регулируемым электроприводом [c.235]

Определяется период колебаний звена на призме для первой точки подвеса, соответствующей расстоянию от центра тяжести а, затем период колебаний Г2 для второй точки подвеса, соответствующей расстоянию от центра тяжести / — а. Период колебаний определяется секундомером, для этого измеряется 5 раз время двадцати полных колебаний звена. Измерение проводится следующим образом. Звено проушины устанавливается на призму прибора, отклоняется от вертикального положения на угол не более 7° (в приборе ТММ-25 — в пределах клиновидчой планки 5) (рис. 6. 10) и отпускается. Звено получает малые колебания. Стрелка секундомера устанавливается в нулевом положении. Со счета ноль запускают секундомер, нажимая головку его в тот момент, когда звено приходит в одно из крайних положений (правое или левое), и ведут счет полным колебаниям звена один , два и т. д. каждый раз, как звено вновь приходит в начальное положение. Со счетом двадцать , т. е, когда звено в двадцатый раз вернется в исходное положение, вторичным нажатием головки секундомер останавливают. Таким же образом измеряют период колебания и для второй точки подвеса. Результаты измерений записываются в форму № 6а. [c.75]

Простейшая схема исследования колебаний по второму методу приведена на рис. 32. Трубка Т с ртутным катодом и расположенным близко к нему анодом включалась в цепь, состоящую из аккумуляторной батареи и системы последовательных безындукционных сопротивлений Нх и / 2- Расстояние между катодом и анодом составляло от 0,3 до 0,5 см. В центре катода имелось фиксирующее устройство — небольшая полоска листового молибдена в форме треугольника, одна из вершин которого слегка выступала над поверхностью ртути. Катодное пятно, возбуждавшееся с помощью контактной иглы, фиксировалось очень скоро на границе смачивания полоски ртутью. Против фиксатора в аноде имелось небольшое отверстие, сквозь которое световой поток от катодного пятна и ближайших к нему частей разряда проходил к стеклянной призме и направлялся затем к фотоумножителю Ф через диафрагму В. Фокусируя изображение пятна в плоскости этой диафрагмы и передвигая последнюю кверху или книзу с помощью микрометрического винта, можно было исследовать раздельно световой поток, исходивший из самого 8 и. г. Кесаев 113 [c.113]

Будем изучать продольные упругие колебания грунтовой призмы АВСЪ, вызванные действием импульсивной нагрузки от фундамента по сечению АВ. Ь результате этого воздействия сечение АВ, в центре которого помещаем начало координат призмы грунта, получает начальное продольное перемещение и , и начальную скорость Уо.<- [c.155]

Вследствие закономерного расположения атомов по плоскостям и по прямым линиям строение кристалла ыожно представить в виде трехмерной сетки из прямых линий, в точках пересечения (узлах) которых размещены атомы (точнее, узлы являются центрами, относительно которых происходят тепловые колебания атомов, положения же узлов соответствуют положениям атомов при минимуме потенциальной энергии). Такую сетку (рис. 1.2) можно считать состоящей пз многогранников (параллелепипедов, призм и т. п.) одинаковой величины с соприкасающимися гранями. Любой многогранник этой сетки, например параллелепипед АБВГДЕЖЗ (если сетка состоит из параллеле- [c.11]

Схема весового устройства с автоматическим уравновешиванием кодовыми гирями всей нагрузки показана на рис. 52. Система состоит из весового механизма 7, соединенного тягой 2 с коромыслом 3. При тарной нагрузке коромысло находится в равновесии под действием равнодействующей силы Рк, приложенной в центре тяжести коромысла и противовеса. Сила, создаваемая измеряемой массой т , уменьшается весовым механизмом с передаточным отношением г и приводится к грузоприемной призме коромысла Р = m gi. Для уравновешивания этой силы на тягу коромысла накладываются кодовые гири 8 цифроаналогового преобразователя (ЦАП), создающие уравновешивающую силу Т ц. Дисбаланс системы определяют датчики недокомпенсации (ДН) 4 и перекомпенсации (ДП) 6, которые управляют дискретным регулятором 7, соединенным с ЦАП. Датчик 4 (или 6) срабатывает при повороте коромысла на угол, больший чем 2 Максимальный угол колебаний коромысла 2 ограничивается регулируемыми упорами арретира 5. Выходным сигналом таких весов является числоЛ (], т/ ), отражающее в коде массу взвешиваемого груза и представляющее собой функцию шагов кодирования с периодом квантования по времени г . Как показал В.Л. Шинкаренко [38], такая система рассматривается в нелинейной теории весов с цифровым автоматическим уравновешиванием. Следуя его выводам, статическую характеристику таких весов (рис. 53, а) можно представить в следующем виде [c.79]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...