Масса гидродинамическая (присоединенная

Приведенное решение грубо приближенное, так как выталкивающая сила определялась по закону Архимеда, справедливому лишь для условий покоя. В данном случае следовало бы рассмотреть более сложные явления гидродинамического характера, связанные с движением воды при качке. Как показывают олее подробные исследования, эти дополнительные обстоятельства можно учесть, условно добавляя некоторую массу воды ( присоединенную массу ) к массе понтона. [c.41]

Двигаясь ПО ограниченному пространству, ядро постоянной массы приводит в движение окружающую атмосферу, которая движется по самостоятельным замкнутым контурам. Между ядром постоянной массы и движущейся атмосферой совершается материальный обмен, що это не меняет гидродинамическую картину движения газов. Для свободной струи скорости среды вне струи равны нулю, для ограниченной струи скорости среды вне струи могут быть значительны по величине и иметь различное направление. В случае свободной струи по ходу ее присоединенная масса возрастает, в случае же ограниченной струи расход спутной ветви прилегающего циркуляционного потока изменяется в различных сечениях по длине струи. Этот расход вначале увеличивается, а после критического сечения уменьшаете . [c.66]

На рис. 44 представлены структуры приведенных масс рассматриваемых машин при гидродинамическом приводе, откуда следует, что присоединенная масса составляет значительную величину (от 20 до 40%). [c.75]

Величина kM представляет собой присоединенную массу, аналогичную таковой для движущегося тела. Однако теперь эта сила гидродинамического взаимодействия между телом и жидкостью является полной силой F, приложенной к телу. Эта сила равна интегралу по поверхности тела от составляющей силы давления на направление движения. Заметим, что формула (15-23) идентична формуле (15-18), если в последней масса тела равна массе вытесненной жидкости, т. е. М = М. [c.399]

Следует отметить, что давление р в [97] (с учетом упругих деформаций) определяется по формуле (10.8), где функция х удовлетворяет соотношению (17.20). Такой квазистационарный подход для оценки гидродинамического давления дает удовлетворительные результаты только в том случае, когда погонная масса конструкции велика по сравнению с присоединенной массой жидкости. [c.120]

Аналогично положение и с потерями на трение. При составлении уравнений для подвижных частей регулятора надо учитывать гидродинамическую силу, присоединенную массу жидкости и трение жидкости о стенки во всех каналах регулятора, заполненных жидкостью. [c.216]

После определения можно вычислить давление на контуре S и выполнить интегрирование (1.7). При (О > N гидродинамическая нагрузка состоит только из присоединенной массы [c.162]

Из гидродинамической гипотезы непосредственно следует аналогия гидродинамики двухфазной системы при кипении и бар-ботаже. Действительно, процесс возникновения паровых пузырей на центрах парообразования поверхности нагрева можно уподобить картине, возникающей при вдуве газа в жидкость через пористую стенку. Однако имеется существенное различие в механизме формирования пузырей газа при барботаже и пузырей пара при кипении. В первом случае пузырь растет на стенке благодаря поступлению газа через пору (отверстие) и, далее, оторвавшись, не меняет своей массы, если только не происходит его столкновение и слияние с другим пузырем. При кипении пузыри пара растут за счет жидкости, и их рост может продолжаться и после отрыва от поверхности нагрева. В результате к стенке всегда должен быть направлен поток жидкости, по массе равный массе образующегося пара. Однако это различие не может существенно сказываться на общей гидродинамической обстановке этого процесса, так как движение газовых (паровых) пузырей вызывает перемещение жидкости как вследствие увлечения трением, так и за счет присоединенной массы. Как известно, у сферы коэффициент присоединенной массы равен 1/2, а у плоского сфероида, расположенного своей плоской частью перпендикулярно вектору скорости, этот коэффициент близок к 10. Таким образом, пузыри несферической формы при своем перемешивании вовлекают в движение массу жидкости, заметно большую, чем их собственная. [c.191]

Предыдущие парадоксы показывают, что область применимости уравнений Эйлера имеет некоторые ограничения однако эти уравнения все еще являются основным орудием практической гидромеханики. Так, они дают возможность приближенно вычислить 1) распределение давлений на лобовой поверхности препятствий 2) подъемную силу крыла самолета 3) силы при движении с кавитацией (гл. III) и наличии струй 4) гидродинамическое противодействие ускорению твердого тела в жидкости ( присоединенная масса , см. гл. VI) 5) распространение гравитационных волн, включая сейши, приливы и отливы [c.45]

Виртуальная масса. Из последнего уравнения п. 9.22 следует, что присутствие жидкости увеличивает массу движущегося цилиндра от М до М + М, где Ж —масса вытесненной жидкости. Масса М- -М называется виртуальной массой цилиндра ). Виртуальная масса получается увеличением массы цилиндра М на присоединенную массу, или гидродинамическую массу, хоторая в случае кругового цилиндра равна М. Заметим, что эта гидродинамическая масса М равна дрейф-массе дО, вычисленной в п. 9.21. Оказывается, что все движущиеся тела, если движение происходит в некоторой сплошной среде, как бы приобретают добавочную массу, так что во всех динамических экспериментах массы проявляются как виртуальные массы типа М + кМ , где коэффициент к зависит от формы тела и типа движения. Дарвин в цитированной выше статье доказал, что для тела, движущегося прямолинейно в неограниченной жидкости, гидродинамическая масса равна дрейф-массе, т. е. [c.229]

Это доказывает, что в безграничной жидкости дрей( )-обьем определяет гидродинамическую массу. Таким образом, присоединенная масса действи-тельно представляет собой массу жидкости, заключен-ную в цилиндре. [c.232]

Нам представляется неудачным термин гидравлика переменной массы , широко используемый Г. А. Петровым и некоторыми другими авторами. При установившемся движении масса жидкости в каждом неподвижном отсеке потока (эйлеровы переменные) остается постоянной. Поэтому такого типа течения, на наш взгляд, лучше называть потоками с переменным по пути расходом. Гидравлическая теория таких потоков лшжет быть построена на основе законов механики о движении тела переменной массы. В то же время такая интерпретация явления имеет смысл лишь прк гидравлическом (одномерном) его описании. Попытки отдельных авторов (А. С. Кожевников и др.) строить основные дифференциальные уравнения гидродинамики, базируясь на теореме Мещерского динамики материальной точки переменной массы, строга говоря, лишены основания, так как в гидродинамической постановке учет изменения расхода потока вследствие присоединения или отделения части расхода по длине требует лишь соответствующего назначения граничных условий. [c.719]

Математическая модель регулятора (5.2.12) учитывает основные эффекты (кроме сжимаемости жидкости), влияющие на динамику гидромеханического регулятора прямого действия,— действие присоединенной массы жидкости (коэффициент в к1вадратных скобках перед второй производной), трения в каналах обратной связи регулятора (коэффициент в квадратных скобках перед первой производной), гидродинамической силы (коэффициент в квадратных скобках перед вариацией 5х). [c.221]

Гидродинамические нагрузки для горизонтальных и вертикальных колебаний цилиндра представлены на фигуре. В расчетах при со N учитывалось 15 членов в разложении (3.1). Гидродинамические нагрузки существенно зависят от типа колебания, особенно при малых частотах. Значительный рост присоединенной массы цилиндра при низкочастотных горизонтальных колебаниях можно объяснить явлением блокировки. С увеличением толщины стратифицированного слоя полученные численные решения приближаются к зависимостям (2,7), (2.8). Это особенно заметно при вертикальных колебаниях ци- [c.163]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...