Взаимодействие газов с поверхностями

Исследования уравнения Больцмана, ведуш иеся в нашей стране, в книге отражены мало. Поэтому перевод снабжен дополнением, в котором дан обзор результатов по двум таким направлениям, оставшимся вне поля зрения автора. Первая часть дополнения, написанная редактором перевода, посвящена исследованию законов взаимодействия газов с поверхностями, знание которых необходимо при записи граничных условий для уравнения Больцмана. Вторая часть, написанная Н. Б. Масловой, содержит теоремы о разрешимости начальных и граничных задач для уравнения Больцмана как в линейной, так и в нелинейной постановке. [c.6]

Взаимодействие газа с поверхностью и //-теорема [c.122]

Граничные условия и взаимодействие газа с поверхностью [c.122]

В случае течения газа около твердого тела или внутри области, ограниченной одним или несколькими твердыми телами, граничные условия описывают взаимодействие молекул газа с твердыми стенками. Нетрудно проследить, что именно это взаимодействие является источником лобового сопротивления и подъемной силы тела в потоке газа, а также теплопередачи между газом и твердой границей. К сожалению, как теоретическая, так и экспериментальная информация о взаимодействиях газа с поверхностью довольно скудна. [c.122]

Простейшая возможная модель взаимодействия газа с поверхностью получается при предположении, что молекулы отражаются зеркально от твердой границы [c.123]

ПТ. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ГАЗА С ПОВЕРХНОСТЬЮ И //-ТЕОРЕМА [c.124]

III. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ГАЗА С ПОВЕРХНОСТЬЮ И Я-ТЕОРЕМА [c.126]

Как было указано выше, основная задача взаимодействия газа с поверхностью, уравнение (2.1) с граничными условиями [c.130]

Использование коэффициентов аккомодации ат, oln, осе составляет как силу, так и слабость изложенной теории. Если эти коэффициенты нельзя считать постоянными, то описанная выше методика теряет силу. В частности, на коэффициент подъемной силы решающим образом влияет отклонение от полной аккомодации, а значит механизм взаимодействия газа с поверхностью. Мы не можем удовлетвориться приведенными выше результатами, так как отношение подъемной силы к сопротивлению имеет решающее значение для расширения коридора входа космического корабля с экипажем. [c.300]

Одной из основных теоретических и экспериментальных задач динамики разреженного газа является свободное истечение газа в вакуум. Такое течение происходит, например, при выходе газа через отверстие в камеру низкого давления. Эта задача охватывает в простой форме переход от континуального до почти свободномолекулярного течения без обычных сложностей, связанных с эффектами взаимодействия газа с поверхностью. [c.423]

Постановка и решение граничных задач для уравнения Больцмана требуют знания законов взаимодействия газов с поверхностями. Как правильно отмечает автор книги в гл. 111, сведения об этих законах пока недостаточны для надежного решения многих практически вал<ных и теоретически интересных задач. Однако в настояш ее время ведутся интенсивные исследования, и теория взаимодействия газа с поверхностью приобретает структурный вид. Дадим общую характеристику положения дел в этой области и краткий обзор новейших результатов. Подробное изложение основных разделов теории и текущей информации можно найти в монографиях [1, ИГ 57 ] и обзорах [ПГ 43, 2]. [c.451]

Исследование закономерностей трения в вакууме привело к пониманию того, что при данной совокупности конкретных условий на процессы трения и схватывания заметное влияние оказывают не только степень разрежения, но и такие факторы, как состав остаточных газов, концентрация активных составляющих, кинетика взаимодействия газов с поверхностью трения [4, 5]. Поэтому при исследовании влияния вакуума на фрикционные свойства материалов перспективны непрерывные масс-спектрометри- [c.27]

В режиме со скольжением условия течения и механизм взаимодействия газа с поверхностью существсцко отличается от условий сплошной среды. Утолщение ударной волны и пограничного слоя оказывают влияние на аэродинамику и теплообмен. Однако применение Уравнений Навье—Стокса в целом ряде газодинамических задач, относящихся к разреженному газу, дает результаты, достаточно хорошо совпадающие с экспериментальными данными. Поэтому практический интерес приобретает анализ возможностей распространения уравнений пограничного слоя с граничными условиями, учитывающими новый характер взаимодействия, на область течений со скольжением. [c.159]

Третья глава посвящена граничным условиям. В связи с этим обсуждаются явления, происходящие при взаимодействии газа с поверхностью, и роль, которую они играют при доказательстве Я-теоремы Больцмана. В четвертой главе расс1иатриБаются линейные уравнения переноса, в особенности линеаризованное уравнение Больцмана, уравнения переноса нейтронов и излучения, а также линейные модельные уравнения. Основное внимание уделяется общим аспектам этих задач и их решения. В пятой главе обсул<даются предельные случаи бесстолкновитель-ного и почти континуального течений. Шестая глава посвящена аналитическому решению линейных кинетических модельных уравнений с приложением к ряду задач о течениях газа и распространении звука в разреженных газах. [c.8]

Соотношение взаимности в виде (3.9) впервые появилось в работе Кущера [3]. Выводы (3.9) различной степени строгости были даны в последующих работах [4—6J. Приведенный здесь вывод по существу взят из статьи автора [6]. Следует отметить, что Кущер [5] доказал соотношение (3.9) в случае квантовомеханических систем и обобщил его на молекулы с внутренними степенями свободы. Соотношения, аналогичные (3.9), появлялись ранее в ряде статей по неравновесным процессам, где взаимодействие газа с поверхностью описывалось посредством импульсных членов, содержащихся в уравнении Лиувилля [7—9]. [c.133]

Материал, изложенный в разделах 1 и 2, показывает, чго теоретические исследования взаимодействия газа с поверхностью чрезвычайно трудны из-за сложности явлений, происходящих на поверхности. Даже если ограничиться линейными граничными условиями вида (1.6) с не зависящим от / ядром, то все равно мы сталкиваемся с необходимостью найги / ( —> ). Общие рассуждения могут привести лишь к установлению ограничений на это ядро, таких, как закон взаимности (3.9) чтобы достичь большего, нужно построить физическую модель поверхности и постараться вычислить соответствующее ядро R V— %). [c.137]

Когда число Маха не мало и взаимодействие газа с поверхностью далеко от зеркального отражения, задача обтекания твердого тела становится весьма сложной даже для тел простейшей формы. Помимо аналитических исследований дальнего поля [138, 139], использовались такие методы, как метод дискретных ординат и интерполяция между околосвободномолеку-лярным режимом и течением со скольжением. [c.421]

В аэродинамике сильно разреженных газов сейчас актуален вопрос о критериях подобия, связанных с законами взаимодействия газа с поверхностью. Температурного фактора уже недостаточно для хорошей корреляции экспериментальных данных, а на микроуровне количество параметров слишком велико. Ма промежуточном уровне можно использовать средние по 0i характеристики рассеяния. Вслед за средней скоростью вылетающих частиц, связанной в тепловом режиме взаимодействия с температурным фактором, естественно брать среднее направление вылета и т. д. Но все параметры, содержащиеся в моделях 1т1ъ 0т, ог , оГ(о, вливаются затем в коэффиц .енты разложений [c.457]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...