Запирание эжектора

Условие запирания эжектора (л 3 ) = О, А.2= О определится из выражения [c.342]

Рио. 9.16. Расчетная характеристика эжектора аЬ — критические режимы работы, а — запирание эжектора, 0 = 1 [c.526]

Рис. 56. Схема расширения эжектирующей струи при запирании эжектора.

Режимы, при которых расходы смешиваемых газов не завися от противодавления, называются режимами запирания эжектора. Этим режимам соответствуют вертикальные ветви дроссельных характеристик, на которых изменение степени повышения давления протекает при неизменных значениях коэффициента эжекции. [c.191]

Режимы запирания эжектора, при которых скорость смеси газов в выходном сечении камеры смешения является сверхзвуковой, называются критическими режимами. Режимы запирания, при которых скорость смеси газов в выходном сечении камеры смешения [c.192]

При расчете оптимального эжектора возможны два случая первый, при котором режимом запирания эжектора является критический режим, и второй, при котором происходит запирание камеры смешения. Ниже подробно рассмотрен первый, наиболее интересный для практики случай расчета оптимального эжектора. Этот случай реализуется при смешении газов, имеющих одинаковые физические свойства и теплосодержания торможения (О = 1), а также при смешении одинаковых и различных газов при значениях , не слишком отличающихся от величины i ) =l. [c.213]

Для выяснения условий оптимальности газового эжектора со сверхзвуковым и дозвуковым соплами в наиболее интересном для практики случае, когда предельным режимом запирания эжектора является критический режим, были проведены расчеты зависимостей е"(Яр ) и для ряда значений коэффициента эжекции и характерных отношений давлений и теплосодержаний. Расчеты были выполнены для воздухо-воздушного эжектора (у/ = х=1,4 <"р = Гр = 0,24) с помощью системы уравнений эжекции (15а), (16), [c.213]

Уменьшение коэффициента эжекции становится ещё более значительным, когда струя эжектирующего газа, расширяясь в начальном участке камеры, уменьшает площадь эжектируемого газа в сечении равных давлений. При некотором значении полного давления р струя эжектирующего газа в сечении равных давлений заполняет всю площадь камеры смешения. Расход эжектируемого газа прп этом равен пулю. Это явление называется запиранием эжектора на характеристике ему соответствует точка А. [c.323]

Каждому значению а соответствует некоторое значение отвечающее условию запирания эжектора (Х,) = 0, т. е. 0 = 0. При помощи уравнения (40) [c.324]

Неравенства (15) удобны для оценки возможности теплового запирания эжектора, так как параметры О и X, обычно бывают заданы (величина Х5 известна, если известны расход, полное давление и площадь поперечного сечения эжектируемой струи на входе в эжектор). [c.288]

Автомобильный баллон 16 заполняют при закрытых байпасных каналах 13 следующим образом на стадии расходования газа из одного газового баллона открывают вентиль этого баллона и один вентиль трубопровода 14, соединяющего эжектор первой ступени 7 с заправочными патрубком 15- Автомобильный баллон 16 заполняется прямым перетеканием газа из баллона 1. Этот режим может осуществляться лишь до тех пор, пока давление в этом баллоне остается выше номинального в автомобильном баллоне. Когда давление в баллоне Г оказывается меньше номинального для баллона 16 перетекание газа прекращается в момент выравнивания давлений в баллонах. В этом случае для заполнения баллона 16 до номинального давления открывают вентиль 4 патрубка 3 баллона 2. Газ высокого давления по трубопроводу 6 поступает в активное сопло эжектора 7 первой ступени, запорный вентиль на трубопроводе 14 которого открыт. За счет эффекта эжекции начнет опорожняться баллон 2, заполняя баллон 16 до номинального давления. При этом обратные клапаны 11 устраняют возможность перетечки г аза из эжекторов 8, 9 верхних ступеней. При снижении давления в газовом баллоне Г до уровня, приводящего к запиранию эжектора 7 первой ступени, закрывают запорный вентиль на трубопроводе 14, идущем от эжектора 7, и открывают запорный вентиль трубопровода 14, идущего от эжектора 8 второй ступе-ьи, что позволяет продолжать опорожнение баллона Г. Путем аналогично осуществляемого последовательного включения эжекторов 8 и 9 более высоких ступеней можно добиться максимального опорожнения резервуара Г. При снижении давления газа в резервуаре 2 2 и 2" до уровня, недостаточного для выполнения функций активного газа на всем диапазоне давлений до номинального значения в автомобильном баллоне 16 на период окончательной заправки к трубопроводу 12 подключают газовый баллон /. При этом обратный клапан 5 устраняет возможность перекачки газа в газовый баллон с пониженным давлением. Далее для более полного опорожнения баллонов 2 2 и 2" их отключают от трубопровода 6 и присоединяют к трубопроводу 12, при этом установленные здесь обратные клапаны 5 устраняют перетечку в баллоны с пониженным давлением. Эжекторы 7, 8 и 9 с оставшимся газом пониженного давления газового баллона 1 более полно опорожняют баллоны 2, 2 и Г. [c.287]

Сечение запирания является характерным сечением началь-пого участка смешения, а параметры потоков в нем, как будет показано ниже, суш ественно влияют на рабочий процесс и параметры эжектора. [c.500]

Характер смешения газов в основном участке смесительной камеры до режима запирания практически такой же, как и прп докритических отношениях давлений в сопле, скорость смеси газов шг в широком диапазоне начальных параметров газов остается меньше скорости звука. Однако при увеличении отношения начальных давлений газов сверх некоторого определенного для каждого эжектора значения поток смеси в основном участке камеры становится сверхзвуковым и может остаться сверхзвуковым до конца смесительной камеры. Условия перехода от дозвукового к сверхзвуковому режиму течения смеси газов, как будет показа- [c.500]

Рис. 9,13. Шлирен-фотография потока в эжекторе на режиме, близком к запиранию Щ = 5,5, а 1

Непосредственное применение уравнения (34) для расчета эжектора на режиме запирания п = 0, >.2 = 0, 2( .2)= затруднительно, так как оно обраш,ается в неопределенность. Преобразуем уравнение (34), подставив в него [c.522]

Следует иметь в виду, что при определении параметров эжектора на режимах, близких к запиранию, и при очень малых значениях коэффициента эжекции (га = 0,01 — 0,05) возможны погрешности, связанные с условностью допущения об отсутствии смешения потоков в начальном участке камеры (до сечения запирания). Незначительное количество эжектируемого газа, подмешиваемое к струе на этом участке, при малых значениях п становится соизмеримым с расходом эжектируемого газа через кольцевую площадь f в сечении запирания. [c.525]

Когда скорость эжектируемого потока в сечении запирания достигнет скорости звука, наступает критический режим работы эжектора коэффициент эжекции принимает предельно возможное (для данного отношения полных давлений) значение и не изменяется при дальнейшем снижении давления на выходе из эжектора. [c.527]

Если скорость эжектируемого газа в сечении запирания равна скорости звука (критические режимы работы эжектора), то> увеличение площади сечения приводит к тому, что поток эжектируемого газа становится сверхзвуковым, и скорость его продолжает увеличиваться. В результате переноса механической энергии из сверхзвукового эжектирующего потока в сверхзвуковой эжектируемый первый поток тормозится, второй ускоряется, скорости потоков сравниваются по величине и могут остаться сверхзвуковыми в выходном сечении камеры, если не возникнет скачок уплотнения. Таким образом, сверхзвуковой режим течения смеси становится возможным только при критическом режиме работы эжектора. [c.530]

Осредняя в звуковом эжекторе параметры эжектирующего потока в сечении запирания так, чтобы сохранить значения расхода, импульса и энергии, получаем, как указывалось выше, некоторый эквивалентный одномерный поток, статическое давление в котором Pi меньше, а приведенная скорость больше, чем [c.535]

Рис. 8.18. Схемы течения в эжекторнолг сопле на нерасчетных режимах а) давление на срезе внутреннего сопла равно атмосферному, б) небольшой избыток давления на срезе внутреннего сопла, в) критический режим эжектора, г) режим запирания эжектора

ТО ИЗ уравнения (27) получим (Я2) = 0, т. е. 2 = 0. При этом втекание эжектируемого газа в камеру прекращается, эжектиро-вание пе происходит. Физически это означает, что при таком значении расширяющаяся эжектирующая струя в максимальном сечении заполняет всю площадь камеры смешения и для прохода эжектируемого газа не остается места. Это явление называется запиранием эжектора. На рис. 9.12 и 9.13 показаны [c.520]

Кривая, соединяющая предельные точки кривых По = onst, является линией критических режимов. Реальными являются лишь режимы, соответствующие области характеристики между зтой линией и осями координат. С увеличением отношения давлений По критическая линия приближается к оси ординат и при некотором значении Потах пересекается с ней. Эта точка, в которой коэффициент эжекции равен нулю, а степень повышения давления достигает максимально возможного для данного эжектора значения, соответствует режиму запирания эжектора. Изменение режима работы реального эжектора может происходить олее сложньш образом, с одновременным изменением как полных давлений газов на входе, так и давления на выходе, и определяется выбранным способом регулирования режима. Смещение lo iifit, соответствующей рабочему режиму, на поле характеристик эжектора в каждом случае может быть определено расчетом по методу, изложенному в 3. [c.527]

Показано, что исследованные эжекторы обеспечивают достижение степени сжатия до 5,4 (с учетом потерь в диффузоре), что в 1,8 раза превышает предельное расчетное значение степени сжатия звукового эжектора по теоретическим расчетам, не учитывающим роль смешения при расчете режимов запирания" эжектора. Получена спериментальная характеристика серии эжекторов в диапазоне степеней сжатия рр=2,0- 5,4. [c.106]

Диапазон изменения з, в котором критические значения коэффициента эжекции не зависят от тем меньше, чем меньше /д. Так, например, при /..rz 0,85 совпадение кривых А(з) происходит, начиная от з 9,5, а при /т = 0,7—от з 15. При меньших значениях о предельные значения коэффициента эжекции эжекторов с коническими камерами смешения тем меньше, чем меньше выходное сечение камеры смешения. Это объясняется запиранием эжектора н выходном сеченип камеры смешения. [c.227]

Уменьшение диаметра отверстия выхода сопла Лаваля по сравнению с диаметром струи, истекающей из него, связано с тем, что работа высоконапорного газа в режиме недорасширения более устойчивая, чем работа в режиме перерасширения, когда внутри диффузора сопла появляются скачки уплотнения. Уменьшение диаметра отверстия сопла обеспечивает некоторую авторегулировку эжектора на критических режимах работы при колебаниях давления низконапорной среды и противодавления на выходе аппарата вплоть до уровня запирания, который характеризуется тем, что при снижении противодавления расход низконапорной среды не изменяется. [c.226]

Скорость. эжектируемого потока обычно меньше звуковой, поэтому он в выходном участке эжектора ускоряется. В некотором сечении 2—2 (рис. 8.18) граница двух потоков становится параллельной оси сопла это сечение расположено тем дальше от среза внутреннего сопла, чем больше избыток давления в нем. Поперечный размер внутренней струи увеличивается, а эжекти-руемой — уменьшается с ростом избытка давления во внутреннем сопле. Конфигурации двух потоков при разных значениях избытка давления показаны на рис. 8.18. Режим работы эжектора, при котором вторичный поток разгоняется (в сечении 2—2) до звуковой скорости, называется критическим (рис. 8.18, в) если центральная струя расширяется настолько, что заполняет все выходное сечение эжектора (рис. 8.18, г), то наступает режим запирания, когда расход эжектируемого газа равен нулю. [c.448]

Режим работы эжектора, при котором коэффициент эжекции не зависит от давления на выходе из диффузора, называется критическим. Особенности работы эжектора на критическом режиме связаны с характером течения в начальном участке смесительной камеры — между входным сечением и сечением запирания 1 (рис. 9,6). Как уже указывалось, дозвуковой поток эжектируемого газа движется здесь по каналу с уменьшаюп1 имся сечением, ограниченному стенками камеры и границей сверхзвуковой эжектирующей струв. Скорость эжектируемого шотока в минимальном сечении — оно совпадает с сечением запирания — не может превысить скорости звука этим и определяются предельные значения скорости во входном сечении и максимального расхода эжектируемогогаза. Для тога чтобы определить эти максимально возможные значения, необходимо найти соотношения между параметрами потоков во входном сечении и в сечении запирания. [c.518]

Верхняя кривая на рис. 9.15 соответствует режиму запирания (ге = 0). Эта предельная кривая показывает, какие максимальные значения степени повышения давления Рг1Рч. можно получить в эжекторе с заданным геометрическим параметром а или заданным отношением полных давлений газов По- Отметим, что этот предельный режим для каждого заданного отношения давлений По соответствует своему значению а, т. е. режим запирания в камере заданных относительных размеров наступает при вполне определенном отношении полных давлений газов. [c.524]

График на рис. 9.15 показывает также, что в звуковом эжекторе существует предельная степень повышения полного давления р11р1 з,ьь, которая достигается при отношении начальных полных давлений По 12 и не возрастает более даже при беспредельном увеличении полного давления эжектирующего газа. Физический смысл этого состоит в следующем. При повышении начального отношения полных давлений газов По увеличивается степень сжатия низконапорного газа, однако одновременно увеличивается и площадь максимального сечения эжектирую-щей струи в сечении запирания. Вследствие этого даже прк весьма малом расходе эжектируемого газа (га 0) необходимо-увеличивать относительную площадь камеры смешения. Перерас-ширение газа повышает потери в струе и потери при смешении и, начиная со значений По = 10—11, сводит на нет увеличени степени сжатия, получающееся вследствие возрастания энергии, эжектирующего газа. [c.525]

Степень повышения полного давления [Р4/Р2 вдоль кривых По = onst с увеличением коэффициента эжекции несколько уменьшается вследствие увеличения расхода эжектируемого газа и увеличения потерь в диффузоре, связанного с ростом скорости потока на входе в диффузор. Чем больше отношение полных давлений По, тем выше проходит характеристика (pt/p ) =/(и), т. е. тем большую напорность имеет эжектор. Однако предельные (критические) значения коэффициента эжекции с ростом По уменьшаются, протяженность характеристики становится меньшей. Это связано с тем, что с увеличением перепада давлений растет площадь сверхзвуковой эжектирующей струи в сечении запирания и уменьшается критическое сечение эжектируемого потока. [c.527]

Точка В характеристики соответствует такому режиму, когда в сечении запирания эжектируемый поток становится звуковым (А,2 = 1). После этого, действительно, дальнейшее снижение противодавления не изменяет расхода газов через эжектор. Постоянные предельные значения, не зависящие от противодавления, принимают коэффициент эжекции п и параметры смеси газов — приведенная скорость Лз и полное давление Pg. В случае дозвукового течения (Лз < 1) при этом был бы постоянным коэффициент сохранения полного давления в диффузоре a = /( a),. а следовательно, и полное давление газа на выходе из диффузора Pi = ОдРз. Другими словами, все режимы работы эжектора, соответствующие противодавлению, меньшему критического значения, при Яз < 1 выражались бы одной точкой характеристики S(p4 = onst, и = onst). Однако экспериментальные данные показывают, что характеристика эжектора не обрывается в точке В снижение противодавления на критическом режиме всегда приводит к падению полного давления смеси при постоянном значении коэффициента эжекции (ветвь ВС). Легко убедиться, что это возможно только при сверхзвуковой скорости потока на входе в диффузор. Действительно, при Яз > 1 диффузор работает [c.531]

На рис. 9.19 приведены результаты расчета предельных режимов звуковых эжекторов с различными начальными параметрами. Ниже каждой из кривых, показанных на графике, находится область, в которой предельный режим определяется сечением запирания, и звуковое течение на выходе из камеры не реализуется. При большем различии в температурах торможения скорость эжектирования лимитируется звуковым режимом в выходном сечении камеры. Чем больше отношение давлений газов pxjpi = Пд, тем большим должно быть различие температур, при котором возможен кризис течения на выходе из камеры. Отметим, что кризис течения на выходе из цилиндрической смесительной камеры возможен в ряде случаев и при равных температурах торможения газов, ес -ли в процессе смешения к газу подводится тепло или если в камере имеются значительные потери, связанные с трением [c.534]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...