Свет естественный полностью

Теперь можно полностью истолковать этот эксперимент. При падении на первое зеркало естественного (неполяризованного) света под углом Брюстера отраженный свет оказывается полностью поляризованным. От второго зеркала он либо отразится полностью (П2 II ni рис. 2. 13, а) или совсем не отразится от него (П2 X пх рис. 2.13, б), так как в последнем случае второе зеркало отражает свет только той поляризации, которая отсутствовала в пучке, отраженном от первого зеркала. Контрольными опытами нетрудно показать, что именно поляризация света при первом отражении и определяет условия отражения от второго зеркала. Для этого можно заменить первое зеркало каким-либо поляризатором (например, поляроидом или призмой Николя см. 3.1). Изменяя поляризацию падающего на второе зерка.по света, легко перейти от максимальной к минимальной интенсивности света на выходе. Укажем также, что если одно из диэлектрических зеркал заменить обычным металлическим, то ни при каком положении другого зеркала не удается добиться исчезновения света. Следовательно, при отражении света от металлического зеркала никогда не получается линейно поляризованная волна (см. 2.5). [c.88]

Отсюда видно, что степень поляризации равна нулю, если свет естественный (/- - = / 1), и достигает 100%, когда одна из компонент равна нулю. Для света, отраженного под углом Брюстера, / 1 = 0 и Р= 100%, т. е. свет полностью поляризован. [c.20]

При падении естественного света на первое зеркало под углом Брюстера отраженный свет оказывается полностью поляризованным. Этот поляризованный свет или полностью отразится от второго зеркала (рис. 16.12,а), или совсем не отразится от него (рис. 16.12,6), так как в последнем случае второе зеркало отражает свет только той поляризации, которой не было в свете, отраженном от первого зеркала. Изменяя угол падения света на первое зеркало, можно убедиться, что доля поляризованного света зависит от угла падения ф. [c.20]

Естественный падающий свет можно представить как некогерентную смесь двух волн одинаковой интенсивности, линейно поляризованных во взаимно перпендикулярных направлениях, например вдоль осей J и I/ на рис. 2.14. Поэтому и дипольный момент р рассеивающей частицы будет совершать колебания вдоль осей хну. При наблюдении перпендикулярно первичному пучку, т. е. вдоль оси у(0 = л/2), рассеянный свет будет полностью поляризован, так как распространяющееся в этом направлении излучение обусловлено только колебаниями р вдоль оси х. По мере изменения угла 0 от значения л/2 (в обе стороны) к поляризованному вдоль оси X рассеянному свету неизменной интенсивности примешивается не когерентный с ним свет, поляризованный в плоскости yz (рис. 2.14), интенсивность которого изменяется как os B. В результате степень поляризации рассеянного света постепенно уменьшается, обращаясь в нуль для 0 = 0 и 0 = л, а его интенсивность изменяется как 1 + os 0. Этим объясняется индикатриса рассеяния естественного света, приведенная на рис. 2.13. [c.118]

Падающий на первое зеркало под углом Брюстера естественный свет после отражения оказывается полностью поляризованным. Если второе зеркало расположено параллельно первому (рис. 3.6, а), то падающий на него поляризованный свет отразится полностью, так как [c.148]

С помощью четвертьволновой пластинки можно также Отличить на опыте свет круговой поляризации от естественного, а эллиптический — от частично поляризованного. Одного только поляризационного прибора (анализатора) недостаточно, чтобы различить эти типы поляризации. Как для поляризованного по кругу, так и для света естественного, интенсивность после прохождения через анализатор одинакова при любой его ориентации. Если же предварительно ввести пластинку Х/4, то поляризованный по кругу свет превратится в линейно поляризованный, который можно полностью погасить при определенной ориентации анализатора. Естественный свет можно рассматривать как наложение двух волн одинаковой интенсивности с ортогональными поляризациями, разность фаз между которыми изменяется в течение времени наблюдения случайно. Внесение четвертьволновой пластинкой дополнительной постоянной разности фаз между ними не может изменить случайного характера соотношения фаз ортогональных составляющих. Поэтому прошедший через четвертьволновую пластинку свет остается неполяризованным и его интенсивность не меняется при повороте анализатора. [c.178]

Если падающий свет естественный или поляризован по кругу, то при вращении николя интенсивность проходящего света меняться не будет. Для отличия одного случая от другого применяется пластинка в четверть волны (короче, /4) или компенсатор. Пластинка в четверть волны есть кристаллическая пластинка, которая вносит дополнительную разность фаз в я/2 между проходящими через нее лучами, поляризованными во взаимно перпендикулярных плоскостях. Эти плоскости определяют в плоскости пластинки два направления, называемые главными направлениями пластинки. Обычно пластинка Я,/4 вырезается из одноосного кристалла (например,-кварца) параллельно его оптической оси. Тогда дополнительная разность фаз в я/2 вносится между обыкновенным и необыкновенным лучами. Но пластинку Я,/4 можно изготовить и из двуосного кристалла, например слюды. В дальнейшем для определенности предполагается, что пластинка /4 вырезана из одноосного кристалла. В свете, поляризованном по кругу, разность фаз между любыми двумя взаимно перпендикулярными колебаниями равна н=я/2. Если на пути такого света поставить пластинку Я./4, то она внесет дополнительную разность фаз =Ья/2. Результирующая разность фаз получится О или я, и свет станет поляризованным линейно. Его можно полностью погасить поворотом николя. Если же падающий свет естественный, то он останется таковым и после прохождения через пластинку Я,/4. В этом случае гашения не будет. [c.472]

Знак равенства имеет место только в том случае, когда Р и х одни и те же для всех простых волн в таком случае свет называется полностью поляризованным. Во всех других случаях он называется частично поляризованным, кроме случая, когда Q = U= ]/=() что является определением естественного, или не-поляризованного,света. [c.58]

Подобным образом может быть изображен например, полихроматический свет, естественный свет [параметры его (1, О, О, 0)] частично поляризованный свет может быть, как известно, представлен в виде сумм полностью эллиптически поляризованного света и полностью деполяризованного (естественного) света, со своими параметрами Стокса у каждой составляющей. [c.297]

При отсутствии rs- -d = i и с законом сохранения энергии. Если на границу раздела падает естественный свет, т. е. все направления колебаний электрич. вектора равновероятны, то энергия волны поровну делится между р- и -колебаниями, полный коэфф. отражения в этом случае г= = /Лгз+Гр). Если ф+ф"=90°, то ё(ф+ф")- °о и Гр=0, т. е. в этих условиях свет, поляризованный так, что его электрич. вектор лежит в плоскости падения, совсем не отражается от поверхности раздела. При падении естеств. света под таким углом отражённый свет будет полностью поляризован. Угол падения, при к-рои это происходит, наз. углом полной поляризации или у г-лом Брюстера (см. Брюстера закон). Для угла Брюстера справедливо соотношение [c.833]

Так как г.р, го сра ф" >, т.е. преломленные лучи поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях и распространяются в кристалле в двух разных направлениях. Следовательно, если на кристалл падает естественный (не поляризованный) свет, то в нем произойдет разложение исходного пучка света на два непараллельных пучка, каждый из которых полностью линейно поляризован. [c.130]

Поляризация рассеянного свята. Пусть естественный свет падает на рассеивающую частицу в направлении Оу (рис. 23.6). Естественный свет можно представить как сумму двух волн поляризованных в двух взаимно перпендикулярных направлениях, лежащих в плоскости 20х. Если проводить наблюдения рассеянного света в направлении Ох, то в силу поперечности световых волн в этом направлении пойдут волны, обусловленные лишь той составляющей электрического вектора, которая перпендикулярна к Ох. Таким образом, в свете, рассеянном под прямым углом к падающему, должны наблюдаться только те колебания электрического вектора, которые направлены вдоль Ог, т. е. свет должен быть полностью поляризован. [c.116]

Уравнение Эйнштейна. Полагая, что излучение не непрерывно, а состоит из квантов энергии йсо, Эйнштейн сделал вывод, что оно не только испускается, но и поглощается в виде квантов. При облучении вещества светом его электроны получают энергию не непрерывно, а порциями. Электрон полностью поглощает энергию одной порции. Так что ни о каком раскачивании электрона, ни о каком постепенном накоплении им энергии, достаточной для вылета из вещества, не может быть и речи. Если энергия Йсо одной порции достаточна для освобождения электрона из данного материала, то фотоэффект наблюдается, причем, естественно, без запаздывания . В этом случае чем больше интенсивность света (чем больше в световом пучке квантов), тем чаще будут происходить акты поглощения кванта электроном и тем, следовательно, больше будет сила фототока. Если же энергии одного кванта недостаточно, чтобы освободить электрон, то фотоэффекта не будет, сколько бы таких квантов ни падало на вещество. Подразумевается, что конкретный электрон может поглотить сразу только один квант вероятность же одновременного поглощения электроном двух (или более) квантов ничтожно мала. Таким образом, возникновение фототока зависит не от определяющего интенсивность света количества квантов в световом пучке, а от энергии кванта со и, следовательно, от частоты света. [c.49]

Можно предполагать, что для котлов блочных установок со сосредоточенным на центральном щите полностью дистанционированным управлением опасность взрывов больше, чем для агрегатов старой конструкции с местным ручным обслуживанием. Автоматическая защита котла от взрывов в процессе пуска, эксплуатации и останова требует создания сложных логических машин с большим числом информирующих датчиков [Л. 2-22]. Основу такой защиты составляет прибор, наблюдающий за состоянием факела и называемый также детектором пламени. Следует предостеречь против построения защиты на одном детекторе, так как при этом из-за ложных срабатываний опасность взрыва может даже возрасти. Требования, предъявляемые к детектору, особенно велики, ибо он обязан выделять пламя контролируемого объекта из общего фона излучения других областей топки, а возможно, и проникновения наружного естественного или искусственного света. На рис. 2-18 показаны распределение различных видов излучения по длине волн (в ангстремах) спектра, а также области спектра, воспринимаемые отдельными типами детекторов. Изучение вопроса показывает, что области видимого и инфра-42 [c.42]

Естественное освещение какой-либо точки помещения характеризуется коэффициентом естественной освещенности (КЕО), %, который представляет собой отношение естественной освещенности Ев, создаваемой в некоторой точке заданной плоскости внутри помещения светом неба (непосредственным или после отражений), к одновременной наружной горизонтальной освещенности , создав аемой светом полностью открытого небосвода [c.407]

Наиболее существенный недостаток обычной видовой голографии заключается ib том, что объект при съемке должен освещаться излучением лазера. При этом условии оказывается возможным записать голограмму скульптуры, портрета или даже сцены в небольшом помещении, однако возможность записи натурных сцен таких, как здания, ландшафты, при этом полностью исключена. В 1967 г. американский исследователь Р. В. Поль предложил так называемый метод композиционных голограмм (43), сочетающий голографию и метод интегральной фотографии Липпмана (44). Используя такой метод, можно получить голограммы, воспроизводящие объемные изображения предметов, освещенных естественным светом. [c.118]

Итак, полностью подтверждается сделанное ранее предположение о том, что при достаточно большом различии длин волн формируемые оптические изображения при подсвете одного и того же тела оказываются статистически независимыми. Этот факт служит объяснением отсутствия пятен в изображении, получаемом в естественном свете. Анализируя полученные результаты, можно оценить, как сглаживаются флуктуации в изображении при подсвете объекта полихроматическим излучением, спектр которого имеет ширину Д> о- При этом, если для плоского объекта коэффициент сглаживания оказывается постоянным по всей области изображения, то для объемного тела он непостоянен — наиболее эффективно флуктуации сглаживаются в тех частях изображения, которые соответствуют большим значениям кривизны поверхности наблюдаемого объекта. [c.74]

Выше было показано, что благодаря поперечности световой волны прн наблюдении под прямым углом к направлению первичного пучка естественного света (0=л/2 на рис. 2.14) рассеянный свет должен быть полностью линейно поляризован в перпендикулярной первичному пучку плоскости. Однако при рассеянии в газе или жидкости с анизотропными молекулами поляризация рассеянного света обычно не бывает полной. Объясняется это тем, что направление вектора индуцированного падающей волной дипольного момента анизотропной молекулы не совпадает, вообще говоря, с направлением электрического поля волны. Деполяризация рассеянного света будет выражена тем сильнее, чем больше анизотропия поляризуемости молекул среды. [c.123]

Для естественного света /х=/ц и Д=0. Свет, отраженный под углом Брюстера, имеет /ц = 0 и для него Д=100%, т.е. он полностью поляризован перпендикулярно плоскости падения. При принятом определении отрицательные значения Д соответствуют преимущественной поляризации в плоскости падения. Для преломленного света из формул Френеля (3.10) и (3.11) в случае естественного падающего света находим [c.151]

В чем существенные различия между матрицами когерентности для света, который мы логически назвали бы полностью поляризованным (например, линейно или по кругу), и для света, который мы логически назвали бы неполяризованным (например, естественного света) Эти различия не только в наличии или отсутствии недиагональных элементов, ибо такие элементы равны нулю как в формуле (4.3.19), так и в формуле (4.3.28), хотя первая из них соответствует полностью поляризованному свету, а вторая — неполяризованному. [c.134]

В тех задачах механики, где приходится иметь дело с качественными изменениями форм движения и наблюдать переходы от простейшей механической формы движения к более сложным (например, тепловым в аэродинамике больших скоростей, в гидромеханике вязкой жидкости), нельзя достигнуть удовлетворительных результатов, исследуя только количественную сторону механического движения. Более сложные формы движения материи (теплота, свет, электричество) содержат в себе простое механическое движение, но полностью им не объясняются и не исчерпываются. Изучение механических движений является пер-вой, наиболее простой и логически естественной задачей современной науки. [c.9]

Таким образом, если пучок естественного света падает на гладкую поверхность диэлектрика под углом Брюстера, то отражается от нее только малая, но полностью поляризованная часть. В этом случае коэффициент а [c.77]

Вместо того чтобы изменять ориентацию освещающего пучка, как это делалось в рассмотренных выше случаях, можно изменять длину волны света. Естественно, такое устройство непригодно для измерений в реальном времени. Его схема представлена на рис. 135. Исследуемая поверхность S освещается лазером, излучающим на длине волны К. При помощи объектива О мы формируем изображение поверхности S на фотопластинке Н. Следовательно, мы регистрируем спекл-структуру, соответствующую длине волны К. Перед второй экспозицией сместим фотопластинку Н на небольшую величину 0- Осветив теперь поверхность S излучением с длиной волны X + зарегистрируем на пластинке Я спекл-структуру с этой новой длиной волны. Вследствие шероховатости поверхности S зарегистрированные спекл-струк-туры будут декоррелированы в большей или меньшей степени. Можно показать, что корреляция будет полностью отсутствовать при условии [c.135]

В знаменателе 1д(ф + ф2), видно, что при ф=фвр получается 1 = 0 отраженной волны не будет, если падающий под углом фБр свет поляризован в плоскости падения. Отсюда следует, что отражение естественно- го света, который можно представить как некогерент-ную смесь двух линейно поляризованных волн с ортогональными направлениями поляризации, обладает замечательным свойством при падении естественного света под углом ф = фвр отразится только составляющая, поляризованная перпендикулярно плоскости падения, и Отраженный свет будет полностью линейно поляризованным. В этом состоит закон Брюстера, открытый экспериментально в 1815 г. Угол фвр называется еще углом полной поляризации. Так как в этом случае 8тф2=со8ф1 (рис. 3.5), то из закона преломления получаем [c.148]

Параметр, которым определяется степень статистической зависимости между двумя компонентами поляризации, идеально подощел бы для нащей цели. Но, вообще говоря, такой параметр требует, чтобы было известно совместное распределение компонент их 1) и щ 1). Для простоты пользуются менее общей характеристикой поляризации, требующей измерения только корреляционных параметров Лхх, Луу и Лху матрицы когерентности. Такого определения степени поляризации полностью достаточно для большинства приложений, особенно если мы имеем дело с тепловым излучением. Однако нетрудно найти пример световой волны, которая имеет такую же матрицу когерентности, как и естественный свет, при полностью детерминированном и предсказуемом поведении направления своей поляризации (задача 4.6). Учитывая возможность таких затруднений, мы рассмотрим определение степени поляризации основанное на свойствах матрицы когерентности. [c.134]

Естественно, что возник вопрос о соотношении между двумя теориями света.. Довольно быстро выявилась неразумность противопоставления электромагнитной теории света и фотонной физики. Оказалось, что описание волновых свойств света (интерференция, дифракция и сопутствующие им явления) по-прежнему целесообразно проводить в рамках электромагнитной теории, тогда как некоторые энергетические характеристики из. [учения полностью описываются фотонной физикой. Существует переходная область явлений - давление света, эффект Доплера и некоторые другие. - которую можно просто истолковать в рамках как той, так и другой теории. Характерно, 4Tt> учет ре.тятивистских эффектов обязателен и в электромагнитной теории, и в фотонной физике. [c.461]

Я перенес главу, посвященную основным фотометрическим понятиям, во введение, желая использовать правильную терминологию уже при описании явлений интерференции и оставив в отделе лучевой оптики лишь вопросы, связанные с ролью оптических инструментов при преобразовании светового потока. Заново написаны многие страницы, посвященные интерференции, в изложении которой и во втором переработанном издании осталось много неудовлетворительного. Я постарался сгруппировать вопросы кристаллооптики в отделе VIII, хотя и не счел возможным полностью отказаться от изложения некоторых вопросов поляризации при двойном лучепреломлении в отделе VI, ибо основные фактические сведения по поляризации мне были необходимы при изложении вопросов прохождения света через границу двух сред, с которых мне казалось естественным начать ту часть курса, где проблема взаимодействия света и вещества начинает выдвигаться на первый план. Я переработал изложение астрономических методов определения скорости света и добавил некоторые новые сведения о последних лабораторных определениях этой величины. Гораздо больше внимания уделено аберрации света. Рассмотрены рефлекторы и менисковые системы Д. Д. Максутова. Значительным изменениям подверглось изложение вопроса о разрешающей способности микроскопа я постарался отчетливее представить проблему о самосветя-щихся и освещенных объектах. Точно так же значительно подробнее разъяснен вопрос о фазовой микроскопии, приобретший значительную актуальность за последние годы. [c.11]

Поляризация света при рассеянии. Если естественный свет падает на молекулу в направлении 0Y (рис. 29.6), то колебания его электрического вектора должны лежать в плоскости ZOX. Если наблюдать рассеянный свет в направлении ОХ, то в силу поперечности волн в этом направлении пойдут волны, обусловленные лишь той слагающей колебания электрического вектора, которая перпендикулярна к ОХ. Таким образом, в свете, рассеянном под щ)ямым углом к падающему, должны наблюдаться только колебания (электрического вектора), направленные вдоль OZ, т. е. свет должен быть полностью поляризован. [c.588]

Благоприятнее всего для человека естественное освещение, при котором производительность труда на 10% вьше, чем при искусственнОхМ. В связи с тем, что возможности естественного освещения весьма ограничены, необходимо добиваться рационального освещения искусственным путем. При этом предпочтение следует отдавать газоразрядным источникам света, которые излучают свет, по характеристикам более близкий к естественному. Цвет и оттенок светового потока газоразрядных ламп можно изменять в широком диапазоне в зависимости от практических потребностей, мигание можно полностью исключить при парном или тройном монтаже и надлежащем уходе. При равной мощности газоразрядные лампы обеспечивают рост освещенности почти в три раза по сравнению с лампами накаливания и почти не выделяют тепла. Среднегодовые расходы на освещение газоразрядными лампами с учетом капитальных затрат ниже, чем лампами накаливания. [c.121]

Теперь, чтобы различить естественный, т. е. неполяризован-ный свет от поляризованного по кругу, достаточно перед анализатором установить указанную пластинку в четверть волны . Если при вращении анализатора никаких изменений не будет, свет полностью деполяризован. Если же наблюдаются изменения интенсивности и при одном из положений анализатора интенсивность равна нулю, свет поляризован по кругу. Если же полного погасания света в минимуме интенсивности не наблюдается, это означает, что свет поляризован по эллипсу, либо частично линейно поляризован. [c.503]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...