Намагниченность насыщения парамагнетиков

Наклонная граница II 255 Намагниченность (плотность магнитного момента) II 259-260 Намагниченность насыщения II 318 в парамагнетике II 271 в ферромагнетике II 318 Направления кристаллографические, правила их обозначения I 102, 103 Напряжение Холла I 27 Невырожденные полупроводники II 195. См. [c.402]

Ферро- и ферримагнитные вещества (в том числе и минералы) обладают рядом особенностей, отличающих их от диа- и парамагнетиков (приложения П1 и П2). К ним относятся зависимость намагниченности и магнитной восприимчивости от напряженности внешнего магнитного поля и от предшествующего магнитного состояния (гистерезис) достижение магнитного насыщения в сильных магнитных полях наличие областей самопроизвольного намагничивания доменов), имеющих собственную намагниченность почти до насыщения даже в отсутствии внешнего поля зависимость магнитных характеристик от температуры и существование особой температуры — точки Кюри, выше которой вещество теряет перечисленные особенности и становится парамагнетиком. [c.160]

Перейдем теперь к обсуждению уравнения состояния/ В, Н,Т) = = О или /(М, Я, Г) = О и начнем с рассмотрения парамагнетиков, т. е. веществ, которые намагничиваются только в присутствии внешнего поля и для которых направление намагничения совпадает с направлением внешнего поля. Мы могли бы построить термодинамику парамагнетиков чисто феноменологическим путем, не прибегая к атомно-молекулярным моделям, взяв из статистической физики только вид уравнения состояния. Мы, однако, предпочтем такому чисто феноменологическому описанию качественное рассмотрение молекулярной модели парамагнетика, так как оно позволяет предвидеть важные свойства уравнения состояния (насыщение или предельное намагничение), не пользуясь его явным видом. [c.73]

С молекулярной точки зрения парамагнетик представляет собой вещество, каждая молекула которого имеет магнитный момент. В отсутствие внешнего поля ориентация магнитных моментов отдельных молекул хаотична, и в среднем сумма магнитных моментов равна нулю. Включение магнитного поля с напряженностью Н приводит к преимущественной ориентации магнитных диполей по направлению поля и к возникновению отличного от нуля намагничения М. С ростом напряженности поля Н VI с уменьшением интенсивности теплового движения (с уменьшением Т) степень ориентации элементарных магнитных диполей увеличивается. Имеется эффект насыщения (предельного намагничения) при Я или Т степень ориентации магнитных диполей стремится к единице и М Мо. Каждому фиксированному значению напряженности поля Я и заданной температуре Г соответствует промежуточное значение намагничения между Л/ = О и М = Мо. [c.73]

ГО ПОЛЯ магнитными моментами. При включении поля возникает прецессия электронных оболочек вокруг направления магнитного поля — прецессия Лармора. Еще более элементарное описание этого процесса таково при включении магнитного поля в электронных оболочках атома индуцируются токи, они не затухают, когда поле перестает меняться, так как в атомных контурах отсутствует сопротивление. По известному правилу Ленца направление этих токов таково, что индуцированные магнитные моменты и, следовательно, намагничение противоположны по направлению внешнему полю. В электродинамике доказывается, что намагничение диамагнетиков пропорционально напряженности поля Н (так же как и для парамагнетиков вдали от области насыщения), но в отличие от парамагнетиков восприимчивость диамагнетиков отрицательна к т [c.75]

Если мы приложим очень большие магнитные поля, намагниченность парамагнетика достигнет насыщения, значение которого равно N i, т. е. полной сумме всех магнитных моментов носителей. Обычно насыщение можно наблюдать только при очень низких температурах. В системе магнитных атомов, далеко отстоящих друг от друга, парамагнитная восприимчивость может служить мерой магнитных моментов отдельных носителей и давать информацию о магнитных свойствах атомов, составляющих систему, Однако в твердых телах, содержащих много парамагнитных атомов или ионов, обычно имеют место взаимодействия магнитных электронов с магнитными или электростатическими полями соседних атомов. Эти воздействия нарушают идеальное поведение магнитных носителей, и хотя в твердых телах наблюдаются магнитные эффекты той же природы, что и в системе рассредоточенных магнитных атомов, эти эффекты уже нельзя использовать для получения простой информации о числе магнитных электронов на атом. Таким образом, парамагнитная восприимчивость, давая в общем полезную информацию о веществе, непосредственно не связана с факторами, важными с точки зрения металлургии и определяющими структуру материала. Однако изломы, наблюдающиеся на кривой зависимости парамагнитной восприимчивости от состава, можно использовать при изучении металлов и сплавов. [c.280]

В отсутствие внешнего магнитного поля суммарный магнитный момент ферромагнитных подрешеток равен нулю. Однако, начиная с некоторого критического магнитного поля, появляется результирующая намагниченность, которая линейно возрастает с ростом поля вплоть до некоторого критического поля, при котором наступает насыщение намагниченности. Выше температуры Нееля антиферромагнетик ведет себя как парамагнетик. [c.103]

О. э.— следствие магн. вз-ствия эл-нов и ядра атомов или ионов таких парамагнетиков, в к-рых возможно установление равновесной электронной и яд. намагниченности в сильном пост, магн. поле. При насыщении ЭПР это вз-ствие вызывает перераспределение ядер по уровням, увеличивая разность их населённостей и вероятность перехода. О. э. лежит в основе метода двойного электронно-ядерного резонанса. [c.483]

У парамагнетиков также i > < 1, но положительная. Они намагничиваются в направлении поля и втягиваются в области с максимальным Н. На рис. 11.1. а показана зависимость намагниченности /щ от Я для диа-и парамагнетиков. В обоих случаях Я, что свидетельствует о независимости V. от я. Однако у парамагнетиков такая зависимость наблюдается лишь в относительно слабых полях н при высоких температурах в сильных полях и при низких температурах (Я) асимптотически приближается к предельному значению Jсоответствуюш,ему магнитному насыщению парамагнетиков (рис. 11.1, 6). Кроме того, х у парамагнитных тел зависит от температуры [c.286]

Для намагниченности (и восприимчивости) диа- и парамагнетиков и намагниченности насыщения ферромагне-пиков имеем соответственно в объемных, и весовых процентах [c.235]

В сильных полях и при низких температурах намагниченность нормальных парамагнетиков приближается к насыщению, и наблюдаются криомагнитные аномалии. [c.82]

МАГНЙТНОЕ НАСЫЩЕНИЕ, состояние парамагнетика или ферромагнетика, при к-ром его намагниченность / достигает предельного значения I — намагниченности насыщения, не меняющейся при дальнейшем увеличении напряжённости намагничивающего поля. В случае ферромагнетиков достигается при окончании т. н. процессов технич. намагничивания а) роста доменов с магн. моментом, ориентированным по оси лёгкого намагничивания, в результате процесса смещения границ доменов б) поворота вектора намагниченности образца в направлении намагничивающего поля (процесса вращения) и парапроцесса — увеличения под действием сильного внеш. поля числа спинов, ориентированных по полю, за счёт спинов, имеющих антипараллельную ориентацию (см. Намагничивания кривые). На практике обычно получают технич. М. н. при 20°С в полях от неск. Э до 10 Э. В случае парамагнетиков состояние, близкое к М. н., достигается в полях кЭ ( 10з к А/м) при темп-рах - 1 К, [c.368]

В отличие от диамагнетиков и парамагнетиков зависимость j = = / (Я) для ферромагнетиков имеет нелинейный характер, т. е. = (дЦдН)т меняется с изменением Я. Намагниченность ферромагнетика возрастает с ростом Я., достигая при некотором значении Н = Hs насыщения (/ = Д). Характер зависимости / = / (Я) для ферромагнетика показан на рис. 3-1. [c.44]

Пользуясь уже описанным ранее классическим приближением (см. раздел 1.1) при записи условия ферромагнитного резонанса (шрез = = уНо), следует иметь в виду большую (порядка 0,1 Т в ферромагнетиках) [29] спонтанную намагниченность, которая приводит к большому резонансному поглощению (в 10 больше, чем в парамагнетиках). Кроме того, магнитные взаимодействия между электронами, участвующими в спонтанном моменте, создают сильные внутренние поля магнитной анизотропии. Это означает, что эффективное поле, а следовательно, и частота резонанса будут зависеть от симметрии кристалла, формы образца, характера расположения во внешнем поле Но кристаллографических осей кристалла. Существование отдельных областей (доменов) с различными направлениями самопроизвольной намагниченности в объеме образца заставляет работать в условиях резонансного насыщения, когда внешнее поле разрушает доменную структуру и в первом приближении можно весь образец представить как однодоменную структуру с однородной намагниченностью. Строго говоря, только поверхности второго порядка (сфера, эллипсоид, бесконечный круговой цилиндр и т. п.) не вносят неоднородности в общую намагниченность образца. Внутреннее магнитное поле в ферромагнетике (кроме указанной кристаллографической магнитной анизотропии) зависит как от величины, так и от ориентации внешних и внутренних упругих напряжений. Пере- [c.182]

Парамагнитизм. Для парамагнитных веществ не зависит от поля (для слабых и средних значений поля) и уменьшается в сильных полях при приближении к насыщению. Зависимость от г° выражается для многих парамагнетиков законом П. Кюри = onst, t Теория, объясняющая эти факторы, построена для газов Ланжевеном на основании предположения, что атом парамагнитного газа обладает постоянным магнитным моментом. Вследствие хаотич. распределения в пространстве магнитных моментов вегцество, состоящее из таких атомов, не будет обладать результирующим магнитным моментом. При помещении в магнитное поле все атомные волчки начнут совершать прецессионные движения вокруг вектора намагничивающего поля, что поведет к появлению диамагнитного эффекта. Однако если прецессионное движение будет чем-либо (например вследствие взаимных столкновений молекул) заторможено, то все магнитные моменты атомов повернутся в направлении намагничивающего поля, и тело намагнитится до насыщения. Очевидно однако, что это возможно только при отсутствии тепловых движений, т. е. при абсолютном нуле. При всякой другой t° установится нек-рое подвижное равновесие мешду упорядочивающим действием намагничивающего поля и дезорганизующим действием тепловых столкновений. Ланшевен произвел этот подсчет, пользуясь методами кинетич. теории газов, и пришел к следующей ф)-ле намагничения [c.183]

В отсутствие внешнего магнитного поля векторы магнитных. моментов отдельных доменов ори,ептпрованы внутри ферромагнетика совершенно беспорядочно, так что суммарный магнитный момент всего тела равен нулю (рис. III.6.И). Пол влиянием внешнего магнитного поля в ферромагнетиках происходит поворот вдоль поля магнитных моментов пе отдельных атомов или молекул, как в парамагнетиках (III.6.4.3"), а целых областей самопроиз-вольи.ой намагниченности — доменов. Поворот вдоль поля векторов Р д происходит прежде всего в тех доменах, у которых направление Р ,д наиболее близко к направлению вектора индукции Во внешнего поля. Поэтому величина намагниченности 1 растет с увеличением Во постепенно (рис. III.6.7). При увеличении внешнего поля размеры доменов, на.магниченных вдоль внешнего поля, растут за счет уменьшения размеров доменов с другими ориентациями векторов Р д. При достаточно сильном внешнем магнитном поле все ферромагнитное тело оказывается намагниченным. Величина намагниченности достигает макснмального значения / наступает магнитное насыщение (п. 2°). [c.284]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...