Дифракционное качество пучка излучения

Буферный газ неон Дифракционное качество пучка излучения 9, 12, 25, 115, 116, 119-123, 243 Добавки водорода 14, 27, 87, 88, 90, [c.305]

Разработка ЛПМ с высокой надежностью и высоким качеством излучения считается сегодня крайне актуальной проблемой. Решение этой проблемы связано с созданием долговечных эффективных активных элементов с рабочими температурами 1500-1700 °С, необходимыми для обеспечения концентраций паров металлов 10 -10 см , надежных импульсных высоковольтных источников питания для формирования в активных элементах импульсов тока с амплитудой в сотни ампер и выше при длительностях 50-150 не и оптических систем для формирования пучков излучения с дифракционным качеством [8-10, 41]. [c.9]

По данным, приведенным в таблице, построены зависимости расходимости излучения от увеличения М для числа проходов п = 1, 2 и 3 (рис. 4.7), что соответствует трем резонаторным пучкам (3, 4 и 5 на рис. 4.6). Значения расходимости, измеренные методом фокального пятна, практически совпадают с расчетными данными. Из хода кривых следует, что для формирования пучка дифракционного качества требуется как минимум два двойных прохода при М 60. При М = 100 расходимости пучков (см. таблицу) различаются в три раза, при М = = 200 — в два раза, при М = 300 — в 1,5 раза. Поэтому измерение мощности малорасходящихся пучков методом диафрагмирования неэффективно, к тому же имеют место колебания их пятен в плоскости фокусировки. Единственный способ, позволяющий оценить мощности этих пучков, заключается в расчетах площади пучков по распределению их интенсивности в плоскости фокусировки излучения, т. е. в дальней зоне (см. рис. 4.6, б при М 60). Определяется площадь распределения интенсивности для каждого отдельного пучка (S s и 54) и общая площадь ( з + 4) и рассчитывается мощность излучения в пучках согласно следующим выражениям [c.120]

Был разработан резонатор [219], в котором в качестве глухого зеркала применено выпуклое зеркало, а в качестве выходного — плоское зеркало с малым диаметром (его диаметр может быть в несколько раз или на порядок меньше апертуры разрядного канала). При малых радиусах выпуклого зеркала в этом резонаторе уже за один проход формируется пучок с малой расходимостью, и для формирования пучка с дифракционным качеством требуется меньшее число проходов, чем при работе с телескопическим HP. Но мощность излучения при HP с глухим выпуклым зеркалом в несколько раз меньше, так как в формировании выходного расширяющегося пучка участвует лишь часть активной среды. [c.123]

Расходимость резонаторного пучка излучения при работе с плоским резонатором составляла примерно 3 мрад, что в 3,5 раза меньше, чем при работе с плоско-сферическим, причем эта величина в 45 раз больше дифракционного предела (0,07 мрад). Обычно для формирования пучков с малой расходимостью применяют телескопический HP с увеличением М — 100-300. При работе с HP процентное содержание мощности в дифракционном пучке составляло не более 10%. Поэтому длинные АЭ выгодно использовать в качестве УМ. [c.147]

Оптическая система для формирования пучка излучения дифракционного качества и его транспортировки на фокусирующий ахроматический объектив. [c.259]

Следует отметить, что развитие промышленных ЛПМ, работающих по схеме ЗГ - УМ, должно идти и по пути повышения мощности излучения в пучке дифракционного качества до 40-100 Вт и выше, когда возможна высокопроизводительная прецизионная обработка материалов толщиной до 2-4 мм. [c.278]

Лабораторная АЛТУ Каравелла стала основой для разработки промышленной компактной высокоэффективной и высокоточной технологической установки АЛТУ Каравелла-1 со средней мощностью излучения 15-20 Вт в пучке дифракционного качества при ЧПИ (14 2) кГц. Разработка установки Каравелла-1 закончена в 2003 г. [c.286]

Отметим, что развитие коммерческих ЛПМ, работающих по схеме ЗГ - УМ, должно идти и по пути повышения мощности излучения в пучке дифракционного качества до уровня 50-100 Вт и выше, когда возможна высокопроизводительная прецизионная обработка материалов толщиной до 2-4 мм. Также важно развитие ЛПМ с нелинейными кристаллами для преобразования излучения в УФ-диапазон. [c.286]

С помощью обращения волнового фронта в нелинейной среде возможно решение актуальной проблемы получения мощного излучения с предельно малой расходимостью от лазеров с оптически неоднородными усиливающими средами. Случайные неоднородности искажают волновой фронт и ухудшают направленность лазерного излучения. Улучшение направленности излучения мощных лазерных систем может быть достигнуто по следующей схеме. Пучок света с дифракционной расходимостью от маломощного задающего лазера проходит через мощный усилитель с активной средой низкого оптического качества, значительно увеличивая при этом свою расходимость. После обращения волнового фронта в кювете с нелинейной средой излучение вновь проходит через тот же усилитель в противоположном направлении. При этом одновременно с дальнейшим увеличением интенсивности происходит компенсация искажений волнового фронта и выходящее излучение имеет близкую к предельной направленность. Таким методом можно решить задачу фокусировки мощного излучения в предельно малом объеме. [c.502]

В качестве типичного значения возьмем полуширину 5(и) , равную 1/2000 Расходимость падающего пучка 10 рад будет давать сферу Эвальда толщиной около 1/2000 А" для точки обратной решетки с 1/ н=0,5 А к эффекту расходимости будет добавляться разброс длин волн падающего излучения. Следовав тельно, даже для одной области кристалла такого размера и для благоприятных дифракционных условий было бы невозможно увидеть какие-либо детали функции 5(и)[. Можно зарегистрировать лишь интегральную интенсивность. [c.132]

Результатом работ первой группы является получение очень высоких эффективностей преобразования одномодового излучения, при этом в прикладных задачах при использовании для фокусировки излучения оптики, качество которой ограничено только дифракционным пределом, удается получить весьма высокий к. п. д. преобразования даже непрерывных пучков. Во втором случае достигается меньшая эффективность преобразования в расчете на одну моду, однако это обстоятельство перекрывается увеличением числа мод, так что в итоге полная мощность сигнала на суммарной частоте оказывается скомпенсированной. Кроме того, в последнем случае благодаря способности преобразовывать многомодовое инфракрасное излучение в многомодовое же излучение суммарной частоты при со- [c.157]

Энергия, выходящая из ЛПМ небольшими порциями с большой пиковой мощностью при высокой ЧПИ, обеспечивает высокорегулируемое и прогнозируемое удаление материала из обрабатываемого участка при образовании минимальной зоны термического влияния. Короткоимпульсное излучение ЛПМ создает заметно более низкий порог по энергии для эффективной обработки материала, чем лазеры непрерывного излучения, которые приводят к образованию экранирующей плазмы [239]. Зона удаления (обработки) материала жестко ограничивается пятном фокусировки, которое у ЛПМ меньше, чем у любого ИК-лазера. Например, пятно фокусировки пучка с дифракционной расходимостью у газового СОг-лазера в 20 раз больше, чем у ЛПМ. В твердотельных лазерах на YAG Nd из-за возникающих в нем тепловых деформаций качество пучка излучения в несколько раз ниже дифракционного предела [240]. Еще одно преимущество ЛПМ перед ИК-лазерами состоит в том, что металлы имеют меньший коэффициент отражения в диапазоне излучения ЛПМ (40-50%), чем в ИК-диапазоне (> 95%) [241]. Такие металлы, как Л1 и Си, обрабатывать с помощью СО2- и других ИК-лазеров весьма затруднительно из-за сочетания высокого отражения ИК-излучения и очень высокой удельной теплопроводности металлов. Поэтому получить расплав с помощью этих лазеров очень сложно [233, 242. Наличие в излучении ЛПМ двух длин волн в видимой области спектра (0,51 и 0,58 мкм) позволили легко обрабатывать и алюминий, и медь. Многие другие материалы также эффективно обрабатываются с помощью ЛПМ. Например, ЛПМ режет кремний в 10 раз быстрее, нежели другие лазеры, близкие по назначению [243]. Сравнение скорости резки, выполненной короткоимпульсным YAG Nd-лaзepoм [c.235]

С помощью ЛПМ хорошо высверливаются микроотверстия и в оптических материалах — в стекле, кварце, рубине, сапфире [253]. Диаметр этих микроотверстий составляет 10-40 мкм, глубина — до 3 мм, коэффициент формы превышает 100 [254-259]. Поверхности отверстий обладают хорошим оптическим качеством. Скорость сверления составляет обычно около 0,8 мм/с, что близко к уровню для металлов (0,2-0,9 мм/с). В листах кварцевого стекла округлые пазы прорезаются при скорости 8 мм/мин. На поверхности прозрачной мишени имеется четко очерченное входное отверстие и длинный участок с очень малой конусностью, протяженность которого в 100 раз превышает диаметр входного отверстия. Отверстие слепое или открытое оканчивается вершиной. Сверление инициируется либо при образовании центра окраски, либо после поверхностного пробоя при уровнях плотности пиковой мощности 5 10 -10 Вт/см . Для этого достаточно даже средней мощности излучения в 2,5 Вт при дифракционном качестве пучка. Скорость сверления достигает значений 0,2 мкм за один импульс. [c.240]

В России (СССР) первые сообщения об использовании ЛПМ для микрообработки, как уже упоминалось, относятся к 1973 г. Однако экспериментальные исследования по применению излучения ЛПМ для обработки различных материалов были проведены в 1983-1986 гг. в рамках НИОКР Карелия в НПП Исток (г. Фрязино Московской области). Был разработан двухканальный синхронизированный ЛПМ Карелия (см. гл. 6), работающий по схеме ЗГ - ПФК - УМ, со средней мощностью излучения 20-40 Вт и дифракционным качеством пучка при ЧПИ 8-12 кГц. ЛПМ Карелия стал основой для создания первой отечественной технологической установки АЛТУ Каравелла для прецизионной резки и сверления тонколистовых материалов для изделий электронной техники. [c.243]

В заключение данного раздела укажем наиболее привлекательные свойства ЛСЭ 1) возможность широкой перестройки частот излучения 2) прекрасное качество пучка, близкое к дифракционному пределу, а в перспективе и 3) очень высокий КПД, а следовательно, и очень высокая мощность лазерной генерации (средняя мощность электронного пучка Станфордского линейного ускорителя равна примерно 200 кВт). Однако ЛСЭ принципиально являются громоздкими и дорогими установками, [c.433]

В принципе, для уменьшения 7Vнужно либо сокращать сечение, либо увеличивать длину резонатора. Значительное уменьшение активного сечения путем диафрагмирования резонатора, конечно, должно привести к соответствующему падению выходной мощности и поэтому не может быть отнесено к разумным приемам селекции. Некоторое продвижение в этом направлении все же возможно. Так, если применить выходное зеркало с сечением, немножко уступающим сечению активного элемента, последний благодаря дифракционному расширению пучка все же будет це шком заполняться излучением. Остается только использовать в качестве полезного сигнала кроме излучения, проходящего сквозь полупрозрачное выходное зеркало, также и излучение, выходящее из генератора через узкую кольцевую зону вокруг зеркала. Таким образом, можно несколько уменьшить 7V,практически не поступившись выходной мощностью. [c.221]

Управление параметрами лазерных пучков. Процессы смешения волн открыли совершенно новые возможности в управлении параметрами лазерных пучков в реальном времени, прежде всего в их усилении и управлении пространственно-угловыми характеристиками. Важнейшим примером стала разработка принципиально нового варианта решения одной из старейших проблем квантовой электроники - получение лазерных пучков дифракционного качества на оптических несовершенных активных средах. Развитие лазерной техники показало, что методы угловой фильтрации излучения, как внутри-, так и внерезонаторные, неизбежно сопровождаются огромными потерями. Стало ясно, что уменьшение расходимости лазерных пучков (или более широко — придание их волновым фронтам заданной формы без существенных энергетических потерь) невозможно осуществить без разработки методов преобразования их пространственно-угловой структуры. [c.234]

На базе двух АЭ ГЛ-201 в период с 1983 по 1986 г. был разработан и исследован первый отечественный ЛПМ Карелия (ЛГИ-201) с повышенными энергетическими характеристиками и высоким качеством излучения, работающий по схеме ЗГ-УМ. Накачка АЭ осуществляется от двухканального синхронизированного тиратронного или лампового источника питания. Средняя мощность излучения двухканального ЛПМ составляет не менее 30 Вт (импульсная мощность 200 кВт), он имеет управляемую (за счет изменения конфигурации резонатора ЗГ) расходимость пучка от нескольких миллирадиан до 0,1-0,2 мрад (дифракционный предел) при ЧПИ 8-12 кГц. При таком качестве импульсного излучения в 1984 г. проведены первые экспериментальные исследования процессов резки и сверления лазерным пучком различных материалов толщиной 0,3-3 мм (Си, А1, Мо, Та, W, Д16Т, 12Х18Н10Т, У8, ВК6, фольгированный текстолит, оргстекло и др.). [c.24]

За период 1980-1989 гг. проведен большой объем экспериментальных и теоретических работ с целью повышения мощности и КПД лазера на парах меди, исследования структуры и повышения качества его выходного излучения [124-132]. Установлено, что структура излучения с оптическим резонатором многопучковая (обычно наблюдается от трех до пяти пучков). Каждый пучок излучения обладает своими пространственными, временными и энергетическими характеристиками. Применение неустойчивого резонатора телескопического типа с коэффициентом увеличения М = 50-300 приводит к формированию пучков излучения с расходимостью близкой к дифракционной и дифракционной. В режиме работы с одним зеркалом структура излучения двухпучковая. С одним выпуклым зеркалом, радиус кривизны которого на два порядка меньше длины АЭ, формируется пучок с расходимостью близкой к дифракционной и с высокой стабильностью характеристик [131, 132]. Исследована структура излучения и его характеристики в лазерных системах типа ЗГ-УМ [126-132. [c.25]

Поскольку площади рабочих поверхностей зеркал HP значительно различаются, а при М = 100-300 отличаются на четыре порядка, то разумно предположить, что основную роль на начальной стадии формирования пучков играет глухое зеркало 3i (см. рис. 4.6). Зеркало 3, отразив часть пучка сверхсветимости 1 с низкой плотностью мощности в активную среду, приводит к формированию мощного пучка сверхсветимости 2. При выходе пучка 2 из резонатора он частично отражается зеркалом З2 в активную среду. Часть этого отраженного пучка излучения попадает в сжимающийся пучок и, усиливаясь, через несколько проходов выходит из резонатора, имея дифракционное качество. Вторая часть излучения, расширяясь и усиливаясь, после отражения от зеркала 3] снова возвращается в активную среду и выходит из резонатора в форме параллельного пучка 3 под малым углом 9 (см. рис. 4.5). При этом часть пучка 3 зеркалом З2 отражается обратно в активную среду. Аналогичным образом за время одного двойного прохода формируется пучок 4, который выходит из резонатора с меньшей в М раз расходимостью. Этот процесс формирования пучков продолжается до тех пор, пока существует инверсия населенностей в активной среде АЭ. Такая динамика формирования пучков достаточно точно определяет временную и пространственную структуру излучения. Пучки частично перекрываются как во времени, [c.118]

В случае резонатора с одним зеркалом выходное излучение имеет строго двухпучковую структуру оно содержит пучки сверхсветимости с геом = 40 и 15 мрад. Характеристиками излучения второго пучка ( геом = 15 мрад) можно управлять в широких пределах, изменяя радиус кривизны выпуклого зеркала на два порядка меньше расстояния от зеркала до выходной апертуры АЭ, этот пучок излучения обладает качеством, близким к дифракционному, благодаря чему его можно сколлимировать в узконаправленный пучок, сфокусировать в пятно малого диаметра с высокой плотностью пиковой мощности ( 10 Вт/см ), а также выделить с помощью пространственного фильтра из фонового пучка с низкой когерентностью (40 мрад). [c.147]

Дальнейшее наращивание числа усилителей с использованием волоконной связи можно проводить, видимо, до уровня средней мощности системы не более 50-100 Вт. Ограничительным фактором на этом пути становится лучевая стойкость торцов световода и, возможно, лучевая стойкость ахроматических объективов в устройствах ввода и вывода излучения. Поэтому наиболее целесообразным представляется создание в этих случаях комбинированных систем (когда не требуется формирование мощных пучков с дифракционным качеством) со световодной помехоустойчивой связью между генератором и первым усилителем и с традиционной зеркальной связью между следующими УМ. [c.164]

Двухканальный ЛПМ Карелия был разработан в 1986 г. Этот ЛПМ работает по схеме ЗГ-ПФК-УМ (см. гл. 5). Цель разработки — создание ЛПМ со средней мощностью излучения в пучке дифракционного качества не менее 20 Вт. К началу разработки был проведен большой объем теоретических и экспериментальных исследований энергетических, пространственных и временных характеристик излучения ЛПМ и создан первый промышленный отпаянный АЭ Кристалл марки ГЛ-201 (1982 г.), суммарная средняя мош ность излучения которого при эффективной накачке превышала 20 Вт, гарантированная наработка достигала 1000 ч [127-132]. К этому времени стало ясно, что по совокупности своих свойств ЛПМ является практически идеальным инструментом не только для накачки перестраиваемых по длинам волн лазеров на растворах красителей, применяемых в технологических комплексах для разделения изотопов, но и для прецизионной микрообработки целого ряда материалов, используемых, например, для изделий электронной техники. [c.165]

Многолетняя эксплуатация АЛТУ Каравелла показала ее широкие возможности для обработки материалов. Она стала основой для разработки промышленной высокоэффективной, производительной и компактной установки нового поколения АЛТУ Каравелла-1 со средней мощностью излучения в пучке дифракционного качества 15-20 Вт и ЧПИ 14 2 кГц, предназначенной для прецизионной (микро)обработки материалов толш,иной 0,02-0,5 мм [218]. Разработка АЛТУ Каравелла-1 была проведена в период с 2001 по 2003 г. в НПП Исток . Внешний вид установки представлен на цветной вклейке VI. [c.258]

Излучатель ЛПМ на базе двух отпаянных АЭ Кулон LT-lO u , работающий по схеме ЗГ - ПФК - УМ, со средней мощностью излучения в пучке дифракционного качества не менее 15 Вт. [c.258]

В 2003 г. в НПП Исток (г. Фрязино Московской области) при участии ЗАО Алтек (Москва) создан промышленный ЛПМ Кулон-15 со средней мощностью излучения в пучке дифракционного качества до 20 Вт и ЧПИ (15 1) кГц. ЛПМ предназначен для комплектования технологических установок, осуществляющих производительную прецизионную (микро)обработку тонколистовых (до 1 мм) металлических и неметаллических материалов, в первую очередь для изделий электронной техники. Лазер работает в автоматическом режиме и управляется с помощью персонального компьютера. Преимущества разработанного ЛПМ обеспечиваются отпаянной конструкцией применяемых АЭ Кулон LT-10 Си с техническим ресурсом до 3000 ч, высокой стабильностью параметров выходного излучения и применением высокоэффективного двухканального синхронизированного лампового источника питания Плаз-15 . Внешний вид ЛПМ Кулон-15 представлен на цветной вклейке VIII, а основные параметры — в табл. 10.3. [c.276]

Экспериментальные результаты исследований процессов резки и сверления различных материалов с помощью ЛПМ Карелия стимулировали создание первой отечественной лабораторной технологической установки АЛТУ Каравелла , предназначенной для прецизионной обработки тонколистовых (до 1 мм) материалов изделий электронной техники. Средняя мощность излучения АЛТУ Каравелла в пучке дифракционного качества составляет не менее 20 Вт при ЧПИ 10 кГц. Многолетняя эксплуатация АЛТУ Каравелла убедительно показала, что импульсным излучением ЛПМ можно эффективно производить прецизионную обработку целого ряда материалов тугоплавких металлов (Мо, W, Та и т.д.), металлов с высокой теплопроводностью (Си, А1, Ag, Au и др.) и их сплавов, полупроводников (Si, Ge, GaAs, Si и др.), керметов, графита, естественных и искусственных алмазов, прозрачных материалов (стекло, кварц, сапфир) и др. Прецизионная обработка излучением ЛПМ имеет следующие преимущества высокую производительность изготовления деталей по сравнению с традиционными методами обработки (включая и электроискровой способ), прогнозируемое и контролируемое удаление обрабатываемого материала микропорциями, малую зону термического влияния, отсутствие расслоения материала, возможность обработки сложных поверхностей и под разными углами. Излучением ЛПМ эффективно производятся следующие технологические операции прямая прошивка отверстий диаметром 3-100 мкм, прецизионная контурная резка, скрайбирование. [c.285]

В качестве источника излучения фиксированной частоты (Oi использовалась вторая гармоника лазера на Nd YAG, имеющая следующие параметры Л = 0,53 мкм, мощность в импульсе 2 МВт, длительность импульса т = 20 не, частота повторения 12,5 Гц и спектральная ширина Av O,l см Источником излучения перестраиваемой частоты 0)2 служил лазер на красителе (с накачкой второй гармоникой Nd YAG-лазера), собранный по схеме со скользящим падением на дифракционную решетку. Мощность излучения после усилителя составляла 150 кВт при ширине линии Av2i 0,3 см Перестройка частоты осуществлялась при помощи шагового двигателя, управляемого ЭВМ СМ-4 либо при помощи пьезокерамического сканирующего элемента. Для согласования каустик лазерных пучков использовались телескопы. Поскольку [c.159]

Сигмен указал также, что в случае неустойчивых резонаторов с большими дифракционными потерями целесообразно реализовать дифракционный вывод излучения, т.е. использовать ту часть пучка, которая проходит мимо выходного зеркала, в качестве полезного сигнала (см. также 4.1). При этом можно заменить полупрозрачное выходное зеркало на полностью отражащее, оставив, таким образом, суммарные потери и порог генерации на том же уровне, что и в резонаторах с малыми дифракционными потерями. Принятие этих мер должно помочь избавиться от того резкого падения мощности излучения, которое прежде казалось неизбежным и действительно наблюдалось в соответствующих экспериментах. [c.112]

Интересную возможность проведения обоих этапов голографического процесса в белом свете продемонстрировали в работе [48] О. Брингдал и А. Ломан, которые осуществили сочетание схемы регистрации голограмм сфокусированных изображений с ахроматической схемой голографирования [49-50], допускающей запись голограмм в полихроматическом излучении. В соответствии с [48] сфокусированное изображение объекта создавалось в пучке первого порядка, сформированном дифракционной решеткой, а пучок нулевого порядка использовался в качестве опорного. Изображение дифракционной решетки, возникающее в плоскости изображения фокусирующей системы при полихроматическом освещении, было [c.10]

Интересно рассмотреть также поперечные моды в качестве независимых носителей информационных каналов вместо используемых продольных мод (а может быть, и в дополнение к ним). Как было сказано выше, поперечные моды лазерного излучения представляют собой пучки света, распределение комплексной амплитуды в сечении которых описывается собственными функциями оператора распространения света в соответствующей среде. Фундаментальным свойством мод является сохранение структуры и взаимной ортогональности при распространении в среде. Именно это свойство поперечных мод является основой для построения систем связи с модовым уплотнением каналов. Интерес к поперечным модам как носителям независимых каналов передачи информации связан, во-первых, с постоянным повышением качества производимых многомодовых волокон [см., например, 68], во-вторых, с разработкой методов качественного синтеза дифракционных оптических элементов моданов [19, 27-30], способных эффективно формировать и селектировать поперечные моды лазерного излучения (см. также 6.2 данной книги). Общая теория построения телекоммуникационных систем с уплотнением каналов, основанном на использовании поперечных мод, детально изложена в [19]. Отметим, что селективное возбуждение поперечных мод оптоволокна позволит увеличить пропускную способность линии связи не только за счет параллельной передачи нескольких каналов по одному волокну, но и за счет решения проблемы уширения импульса, вызываемого наличием межмодовой дисперсии [18-20, 6.2.7]. Одна из предполагаемых инженерных реализаций волоконно-оптической связи с использованием селективного возбуждения поперечных мод [19] представлена на рис. 6.53. Пространственный фильтр МА является матрицей электрооптических модуляторов, освещаемых плоской волной когерентного света Рд (х). На матрицу электрооптических модуляторов непосредственно подается вектор промодулированных по времени сигналов 5Д. [c.456]

Большой научный интерес к обращению волнового фронта, проявляемый в настоящее время, связан с задачами развит1 я лазерной техники. ОВФ — один из эффективных методов борьбы за повышение качества изображений, получаемых наземными телескопами или спутниками, исследующими поверхность Земли. Прохождение световых лучей через неоднородную атмосферу искажает форму волнового фронта, снижая разрешающую способность и смещая наблюдаемые координаты объектов. Другой пример — аберрации, имеющиеся в различных оптических элементах. Наряду с неоднородностями усиливающей среды они препятствуют получению мощных лазерных пучков с расходимостью, близкой к дифракционной. Если искаженный пучок обратить и вторично пропустить через усилитель, наряду с дальнейшим увеличением интенсивности произойдет компенсация искажений волнового фронта, и выходящее излучение будет иметь направленность, близкую к предсяьтшй [c.287]

Для уменьшения дифракционной расходимости лазерного источника излучения можно использовать расширитель пучка (рис. 16.3). В результате апертура, на которой происходит дифракция, увеличивается. В 11.2 было показано, что расходимость излучения полупроводниковых лазеров обычно не имеет круговой симметрии. Для эффективного введения нх излучения в волокно используются цилиндри ческие линзы. Такие же линзы можно применить и в системе расширения пучка и тогда, как обычно, пользуются (16.2.7). В качестве примера допустим, что излучение полупроводникового лазера мощностью 10 мВт коллимируется и заполняет объектив расширителя пучка диаметром 10 мм. Тогда, приняв, как и раньше, к — 1 мкм и Л = 10 м , находим, что мощность иа расстоянии / = 10 км [c.401]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...