Работа сил, приложенных к твердому телу

РАБОТА СИЛ, ПРИЛОЖЕННЫХ К ТВЕРДОМУ ТЕЛУ [c.173]

Элементарная работа сил, приложенных к твердому телу, определяется лишь работой внешних сил. [c.168]

Элементарная работа сил, приложенных к твердому телу, находится по следующим формулам [c.274]

При вычислении работы силы, приложенной к твердому телу, совершающему плоское движение, за полюс можно принимать произвольную точку твердого тела. При этом следует помнить, что элементарное угловое перемещение d[c.315]

Элементарную работу сил, приложенных к твердому телу, перемещающемуся произвольно, определяют по формуле [c.358]

Работа сил, приложенных к твердому телу, вращающемуся вокруг оси, [c.358]

Работа силы, приложенной к твердому телу [c.290]

Работа силы, приложенной к твердому телу. Получим формулы для вычисления элементарной и полной работы силы, приложенной в какой-либо точке твердого тела, которое совершает то или иное движение. Сначала рассмотрим поступательное и вращательное движения тела, а затем общий случай движения твердого тела. [c.318]

Работа сил, приложенных к твердому телу, выражается через главный вектор и главный момент этих сил. Работа внутренних сил взаимодействия частиц твердого тела равна нулю, так как главный вектор и главный момент этих сил равны нулю. [c.203]

Как выражается элементарная работа силы, приложенной к твердому телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси, через момент этой силы относительно оси вращения [c.837]

Аналогично получаем элементарную работу силы, приложенной к твердому телу, имеющему неподвижную ось вращения (рис. 8i,6) dA = Р ds ds = О А dtp, поэтому dA = РОА) d(p, но, поскольку момент силы Р относительно оси вращения тела А/, (р) = РОА, то [c.103]

Сумма элементарных работ сил, приложенных к твердому телу. — Возьмем произвольную точку О твердого тела за центр приведения данных сил и движений тела. Силы приводятся к результирующей силе R, приложенной в точке О, и к паре с моментом О. Движение тела приводится к мгновенному поступательному движению со скоростью и точки О и к мгновенному вращению о). Элементарное перемещение точки О есть аЫ, элементарное вращение равно (oS . [c.291]

Сумма элементарных работ сил. приложенных к твердому телу, равна сумме элементарной работы результирующей R, приложенной к точке О [c.291]

Элементарная работа сил, приложенных к твердому телу. Здесь покажем, что элементарная работа системы сил, приложенных к твердому телу, определяется лишь работой внешних сил, и найдем нужное для дальнейшего выражение элементарной работы через главный вектор, главный момент внешних сил и характеристики мгновенного кинематического состояния тела. [c.93]

Заметим, что, так как свободное твердое тело является склерономной системой, его произвольное действительное перемещение за время dt является виртуальным. Поэтому, воспользовавшись формулой (3) п. 52, можно элементарную работу сил, приложенных к твердому телу, на его виртуальном перемещении записать в виде [c.123]

При изучении динамики плоского движения твердого тела, решая обычно задачу о движении колеса, учим студентов понимать динамическое условие качения без проскальзывания и качения с проскальзыванием, учим подсчитывать работу сил, приложенных к твердому телу, совершающему плоскопараллельное движение. Большую роль в усвоении раздела играет домашнее задание, охватывающее все общие теоремы динамики. [c.11]

Работа силы, приложенной к твердому телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси. Пусть сила Р приложена к некоторой точке тела, отстоящей от неподвижной оси вращения г на расстоянии /г. Точка приложения силы описывает при движении тела окружность радиуса к. Разложим силу Р по осям естественного трехгранника и обозначим ее составляющие через Рх, Рл и ь (рис. 10.10). Работа составляющих сил п и равна нулю, так как эти силы перпендикулярны к перемещению точки их приложения. Следовательно, работа силы Р " равна работе ее касательной составляющей Р . Для элементарной работы будем иметь [c.235]

При применении закона кинетической энергии к системам, состоящим из твердых тел, приходится иметь дело с вопросом о вычислении работы сил, приложенных к твердому телу. Мы остановимся здесь на вычислении элементарной работы сил, приложенных к твердому телу. Сначала мы рассмотрим простейшие случаи поступательного движения твердого тела и вращения вокруг неподвижной оси затем перейдем к общему случаю какого угодно движения тела. [c.205]

Итак, при вычислении суммы элементарных работ сил, приложенных к твердому телу, движущемуся поступательно, можно заменять данные силы их главным вектором, приложенным в любой точке тела. Отсюда, между прочим, следует, что работа пары сил, приложенной к твердому телу, движущемуся поступательно, равна нулю. [c.206]

Эта формула показывает, что сумма элементарных работ сил, приложенных к твердому телу, может быть разделена на две части, соответствующие поступательному перемещению тела вместе с любой его точкой и вращению тела вокруг этой точки. Имея в виду, что [c.208]

Этот результат позволяет заключить, что при вычислении работы сил, приложенных к твердому телу, можно складывать силы по правилам статики, приводя их к главному вектору, приложенному в любой точке тела, и к главному моменту. Главный вектор производит работу на перемещении его точки приложения пара же, соответствующая главному моменту, работает на вращательном перемещении тела. [c.209]

Рассмотрим теперь элементарную работу сил, приложенных к твердому телу, при его бесконечно малом перемеш,ении. Пусть [c.164]

Элементарная работа всех сил, приложенных к твердому телу, [c.175]

Выведем теперь формулу для подсчета работы внешних сил, приложенных к твердому телу. Эта элементарная работа равна i) [c.169]

Итак, элементарная работа всех сил, приложенных к твердому телу, выражается через главный вектор внешних сил и главный момент внешних сил относительно произвольной точки. [c.169]

Вычисление работы и мощности произвольной системы сил, приложенных к твердому телу. Пусть к свободному твердому телу приложена произвольная система сил Р ,. .., Рц. Выберем в теле произвольную точку О за полюс. Тогда по формуле, установленной в кинематике (4, 76), абсолютная скорость к-й точки тела в общем случае его движения будет равна [c.644]

Выражение (65.3) показывает, что элементарная работа сил, приложенных к твердому телу, движущемуся поступат льно, равна элементарной работе главного вектора внешних сил, приложенного в любой точке тела. [c.174]

Работу 6Л2 силы 2 на ви туальном перемещении бф1 = 0, бф2 О вычислим как работу силы, приложенной к твердому телу, вращающемуся вокруг лепидпижной оси Mj, Момент силы Pj относительно оси вращения второго. стержня равен —Р2 2 8>Пф2 = —тз /2 81пф2. Поэтому [c.427]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...