Вдавливание плоского штампа

Х.6. Вдавливание плоского штампа. Решение Прандтля [c.129]

ЗАДАЧА О ВДАВЛИВАНИИ ПЛОСКОГО ШТАМПА [c.328]

Вдавливание плоского штампа в пластическое полупространство (решение методом верхней оценки) [c.304]

Задача XIV.2. Вдавливание плоского штампа в пластическое полупространство (решение методом верхней оценки)...............304 [c.352]

Вдавливание плоского штампа в относительно толстую Rlh = 30) сферическую оболочку по геометрически нелинейным уравнениям Рейсснера, учитывающим деформацию поперечного сдвига, изучено в [261, 262]. При малой осадке штампа зона контакта (о представляет собой круг, контактное давление на ее границе принимает конечное значение, а внутри оно отлично от нуля. Это является следствием трансверсаль-ной жесткости оболочки в теории, принятой для решения задачи. С ростом осадки радиус зоны контакта увеличивается, а контактное давление в центральной зоне становится меньше, чем у края области контакта. Начиная с некоторого значения осадки штампа, происходит отрыв от него центральной области оболочки, причем осевая сила, с которой штамп действует на оболочку, продолжает расти. [c.94]

Вдавливание плоского штампа [c.186]

ВДАВЛИВАНИЕ ПЛОСКОГО ШТАМПА [c.187]

Рассматривается общая плоская задача о вдавливании плоского штампа в жесткопластическое полупространство при действии поперечных и продольных контактных касательных напряжений. Используется условие полной пластичности и гиперболические уравнения общей плоской задачи теории идеальной пластичности [1]. Определяется снижение предельного давления на штамп в зависимости от контактных касательных напряжений. [c.44]

Основные уравнения. Задачу о вдавливании плоского штампа в жесткопластическое полупространство при действии продольных и поперечных контактных касательных напряжений на границе штампа решаем с использованием условия полной пластичности, которое в главных напряжениях имеет вид [c.44]

Уравнения пространственной задачи теории идеальной пластичности, отнесенные к характеристикам в плоскости, ортогональной третьему главному направлению (Тз (20), позволили перенести методы, развитые А.Ю. Ишлинским для осесимметричной задачи, на случай вдавливания плоских штампов с изменяюш,ей-ся кривизной границы. Алгоритм решения представлен на примере вдавливания штампа с эллиптическим контуром в плане [18]. [c.37]

Вдавливание плоского штампа и жесткого клина в пластическую среду [c.228]

Вдавливание плоского штампа 228 [c.490]

Рис. 28. Вдавливание плоского штампа

Вдавливание плоского штампа без трения (рис. 28). Пластическое течение наступает при нагрузке [c.82]

Начало вдавливания плоского штампа. Декартовы и полярные координаты могут представить сетки линий скольжения. В самом деле, для декартовых координат [c.333]

ВДАВЛИВАНИЕ плоского ШТАМПА 193 [c.193]

Примеры подобных контактных задач приведены в 45 (вдавливание плоского штампа давление принято постоянным), в 47 (сжатие слоя между плитами давление на участке ОВ, рис. 134, принято постоянным) и в 49 (задача о волочении полосы давление на поверхности инструмента принято постоянным). [c.223]

Вдавливание плоского штампа 192 и д. Внедрение клина 217 Волна обратная 371 [c.417]

Плоская динамическая задача о вдавливании гладкого штампа [c.483]

Рассмотрим задачу о наступлении пластического течения при вдавливании твердого штампа с плоским основанием (фиг. 112) пластическая среда ограничена плоскостью, трение по поверхности [c.186]

Найти верхнюю оценку силы Р вдавливаний плоского штампа в пластическое полупространство, если деформированное состояние ивляется плоским (рис. 133), [c.304]

Рис. 133. Вдавливание плоского штампа в пластическое полупространство а — поле линий скольжения по Р. Хиллу б — линии разрыва скоростей — годограф скоростей для схемы б>

Еш,е одним примером, иллю-стрируюш,им возможности разработанной методики и математического обеспечения, может служить задача о вдавливании плоского штампа в клин с прямым углом при вершине. Одна грань клина г а = О заш,емлена, а в другую zla = О на отрезке а г За внедряется без наклона плоский штамп так, что / (г) = S (рис. 14) Трение между штампом и клином отсутствует. Вне штампа поверх ность клина не нагружена. Задача решается в рамках плоской де формации (кривые /—4 соответствуют аналогичным кривым на рис. 3) Граничные условия при сделанных предположениях имеют следую щий вид [c.40]

Рассмотрим случай вдавливания плоского штампа, когда функция 8 х,у) = 8 г) = 8 = onst. Здесь имеем асимптотическое решение при Л 2, определяемое формулами (3.30), а также два варианта асимптотического решения при Л 2, определяемые формулами (3.38)-(3.41) и (3.19), (3.65), (3.66). Кроме того, при малых значениях параметра Л на основании (7.21), (7.25) и (7.26) имеем [c.67]

Рассмотрим задачу о вдавливании плоского штампа в жесткопластическое полупространство (рис. 1). Если длина штампа в продольном направлении по оси 2 существенно больше ширины в поперечном направлении по оси ж, то при вдавливании и скольжении шероховатого штампа в продольном направлении в сечениях 2 = onst возникает пластическое течение общей плоской деформации. Ширину штампа примем за характерную длину и модуль вектора скорости поступательного движения штампа под наклоном к нормали к границе полупространства примем за характерную скорость. [c.55]

Когда р достигает предельного давления для пластического вдавливания плоского штампа 5.14А, штамп будет вдавливать блок материала как жесткое целое и дальнейшего деформирования шерохюватостей не будет. На примере, проиллюстрированном на рис. 13.5 (Ь) (а —65°), этот предел достигается при отношении /Д = 0.81. На практике происходит деформационное упрочнение неровностей по сравнению с объемным материалом, так что максимальное значение 1/К меньше 0.81. Таким образом, при чисто нормальном нагружении поверхности невозможно смять шероховатости при пластическом деформировании до полного уплощения. Мы видели, что это связано со стеснением, создаваемым соседними шероховатостями. Если, однако, блок материала как целое пластически растягивается параллельно поверхности штампа (в пренебрежении трением), то стеснение снимается и шероховатости уплощаются при малом давлении штампа. Такая ситуация реализуется при действии штампа в процессах обработки металлов давлением. Это также имеет место, когда брусок (рис. 13.5(а)) уже штампа, так что объемное пластическое течение имеет место при р > 2к. Наконец, фрикционный сдвиг зазубрин касательной силой, приложенной к бруску, облегчает рост отношения реальной площади контакта к кажущейся 1/К. Характер пластических деформаций зазубрин становится аналогичным тому, который происходит в клиньях на рис. 7.15. [c.458]

Из (38.1), (38.2) вытекает, что в пластической области возможно равномерное поле скоростей == onst, у,, = onst, т. е. пластическая область перемещается как твердое тело. " Эти области можно интерпретировать как области ничтожных пластических деформаций. Такие поля встречаются, например, в задаче о вдавливании плоского штампа ( 45). [c.162]

К решению динамических задач теории упругости метод Винера— Хопфа (см. I гл. I, и. 4) впервые был применен при исследовании стационарной задачи дифракции на полубесконеч-ном разрезе со свободными краями, а также при изучении напряженного состояния, возникающего при мгновенном образовании полубескоиечной трещины. В этих задачах имеют место смешанные граничные условия, заданные на двух полубесконечных интервалах, при одном граничном условии, сквозном по всему бесконечному интервалу. Ниже на примере решения плоской задачи о вдавливании гладкого штампа [59] проиллюстрируем применение этого метода в динамической теории упругости. Для простоты ограничимся случаем полубесконечного штампа. [c.483]

Твердость пластичных горных пород определяют методами, принятыми в металловедении (Бринелля, Роквелла). Твердость большинства хрупких горных пород определяют методом, основанным на вдавливании плоского цилиндрического индентора (штампа) до момента хрупкого разрушения (выкола лунки). Эта предельная нагрузка, отнесенная к площади штампа, характеризует твердость горной породы (рис. 2.7.5) [c.122]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...