Лептонный заряд мюонный

Конечное состояние обладает лептонным зарядом, равным единице. Это означает, что лептонный заряд мюона имеет другое значение (равен нулю). С другой стороны, по ряду причин мюон должен обладать каким-то дополнительным зарядом, кроме электрического. Этот заряд и есть второй лептонный. [c.289]

В этих опытах оказалось возможным выделить события, вызванные только (без примеси Анализ результатов показал, что во всех зарегистрированных случаях под действием возникают 1х"-мезоны и не возникают -мезоны. Таким образом, взаимодействие с нуклонами происходит в соответствии с за коном сохранения мюонного лептонного заряда [c.256]

В соответствии с этим результатом мюонным лептонам и были приписаны те значения лептонного заряда, которые были приведены в табл. 7 11. [c.257]

В теории без сохранения лептонного заряда) меньше на 2—3 порядка. Наконец, существование второго лептонного заряда следует из того, что отрицательный мюон не распадается на электрон и V-квант [c.289]

Согласно правилу в) продуктами распада мюона могут быть только легкие частицы фотон, электрон, позитрон и различные нейтрино. Закон сохранения барионного заряда будет выполнен автоматически, так как В = О у всех рассматриваемых частиц. У мюона не равны нулю второй лептонный и электрический заряды. Поэтому среди продуктов распада должны быть мюонное нейтрино и электрон е . Но электрон имеет еще ненулевой лептонный заряд, который отсутствует у мюона. Чтобы скомпенсировать этот лептонный заряд, при распаде должно вылететь еще электронное антинейтрино Ve. В результате получаем, что ц" должен распадаться по схеме [c.311]

Вопрос о различии мюонного и электронного нейтрино возник сравнительно поздно. Долгие годы мюонные и электронные нейтрино считались тождественными и тем самым обладающими одинаковыми лептонными зарядами. Соответственно одинаковые лептон-ные заряды приписывались электрону и отрицательному мюону. Но если так, то все квантовые числа мюона и электрона совпадают, и ничто не препятствует мюону распадаться на электрон и у-квант. Но, несмотря на усилия экспериментаторов, этот распад не наблюдался [c.422]

Наконец, следуя принципу все, что не происходит в микромире, запрещено законами сохранения , разные авторы стали обсуждать гипотезу о различии мюонного и электронного нейтрино и о существовании двух сохраняющихся лептонных зарядов. Проверка этой гипотезы возможна только с помощью реакции. Надо убедиться в том, что нейтрино, вылетающие при мюонном распаде пиона [c.422]

Позднее мы увидим, что введенный электронный лептонный заряд является только одной из разновидностей лептонного заряда. Кроме в настоящее время для описания поведения мюонных лептонов (ц , ц , и vj используется мюонный лептонный заряд (см. Ш5, п. 3), а для описания тау-лептонов (т , т , v и v )—тау-лептонный заряд L, (см. 107). В Настоящем параграфе рассматриваются только электронные лептоны. Поэтому иногда для удобства вместо v . Ve и Le будут использоваться упрощенные обозначения V, v и L. [c.147]

ЭЛЕКТРОННЫЙ И МЮОННЫЙ ЛЕПТОННЫЕ ЗАРЯДЫ [c.184]

Существует очень удобный и простой для запоминания способ описания этих закономерностей, основанный на обобщении понятия электронного лептонного заряда введенного в 18, п. 4 и дополнительно рассмотренного в 103, п. 1 для электронных лептонов. Его значения для е , е, V и у , а также некоторых других частиц приведены в левой части табл. 40. По аналогии с введем для мюонных лептонов мюонный лептонный заряд значения которого для ц , и а также некоторых других частиц, включая электронные лептоны, приведены в правой части таблицы. [c.185]

В настоящее время принято считать, что т-лептон аналогичен е- и ц-лептонам и характеризуется новым лептонным зарядом Ц, который равен 1 для т и v , — 1 для т" и и О для всех остальных частиц (включая электронные и мюонные лептоны). [c.198]

ЛЕПТОННЫЙ ЗАРЯД (лептонное число, символ ), особое квант, число, характеризующее лептоны. Опыт показывает, что при всех процессах разность между числами лептонов и их античастиц остаётся постоянной. Напр., поглощение протоном эл-на в процессе электронного захвата сопровождается вылетом электронного нейтрино e -f-pn-fVe, а поглощение отрицат. мюона — вылетом мюонного нейтрино, jx +p —n+v x в процессе бета-распада нейтрона вместе с эл-ном рождается электронное антинейтрино и т. д. Эту закономерность можно объяснить, предположив существование у лептонов особого заряда — Л. з., сохраняющегося в процессах превращения элем, ч-ц и имеющего противоположные знаки для ч-ц и античастиц. Опытные данные свидетельствуют в пользу существования трёх Л. з.— электронного Lgt мюонного и связанного с тяжёлым лептоном (т ) и его нейтрино (v ) L . Обычно принимают е= + 1 ДЛЯ е , Vg, Le=—1 е+, Ve, Ьц= + 1 для Ц-, =—1 [c.346]

Существуют мюоны с положительным и отрицательным электрическим зарядом [X и р . В главе IX будет показано, что р-мезоны относятся к классу лептонов (легких частиц), а не мезонов, и эти частицы теперь называют мюонами или р-частицами. [c.74]

Н. т., определяемый ф-лой (2), диагоналей по аромату лептонов и кварков. Это означает, что в описываемых им процессах не изменяются квантовые числа лептонов и адронов. Существует, однако, понятие недиагональных Н. т. Оно относится к процессам, в к-рых изменяются квантовые числа адронов и лептонов без изменения их злектрич. заряда. Примером такого процесса является распад долгоживущего нейтрального К-мезона (К ) на мюонную пару в к-ро.и [c.255]

ЭЛ.-магн., слабого.Сохранение электрич. заряда, энергии, импульса и полного угл. момента системы является точным для всех типов взаимодействий. В перечисленных взаимодействиях сохраняются также барионное число В АВ = 0) и, по-видимому, три типа лептонных чисел — электронное е, мюонное , [c.487]

Ранее изложенные два закона не запрещают процесса, в котором бы 2р 2п + 2е , но он не наблюдается. Не наблюдается также и аналогичный процесс -> лГ + 2е Факт неуничтожаемости лептонных частиц и вьфажается законом сохранения лептонного заряда. В действительности имеются два сорта лептонных зарядов I и по два сорта нейтрино и антинейтрино v и v v , — электронные и V, V — мюонные. Электронный лептонный заряд + 1 приписывается для ё , v , заряд = — 1 приписывается е , и заряд = О остальным частицам, в том числе и р+, v , Мюон-ный лептонный заряд + 1 приписывается v , а заряд 1= — — для и заряд / = О — остальным частицам. [c.354]

Существует очень удобный и простой для запоминания способ описания этих закономе[1)ностей при помощи нового параметра элементарных частиц —так называемого лептонного заряда. Припишем каждому из четырех электронных лептонов электронный лептонный заряд Le в соответствии с левой частью табл. 7, а каждому из четырех мюонных лептонов — мюонный лептонный заряд в соответствии с ее правой частью. [c.114]

Строгие законы сохранения квантовых чисел элементарных частиц имеют место во всех видах взаимодействия. К таким законам, нарушение которых пока не обнаружено, относятся сохранение электрического заряда — суммарный электрический заряд частиц в начале процесса взаимодействия и суммарный электрический заряд частиц, образующихся в результате взаимодействия, совпадают (электрический заряд элементарной частицы по абсолютному значению кратен заряду электрона е) сохранение барионного заряда — во всех процессах взаимодействия изменение числа барионов должно сопровождаться точно таким же изменением числа аити-барионов. Барионам приписывается барионный заряд В=1, антибарионам В=—1. Барионный заряд остальных частиц В = 0 электронный, мюонный и т-лептонный заряды приписываются соответственно электрону и электронному нейтрино v (/s=l), мюону и мюонному нейтрино Vii fIiL = l), т-лептону и т-нейтрино vi (/- = 1). Антилептонам приписываются противоположные по знаку лептонные заряды. Для остальных известных частиц = =/х =.0. Экспериментальные данные свидетельствуют о сохранении лептонных зарядов всех трех разновидностей в отдельности. Имеются теоретические основания полагать, что законы сохранения барионного и лептонных зарядов не являются строгими [3]. [c.971]

Известно, что кроме электронного нейтрино существует еще мюонное нейтрино (см. 105) и, по-видимому, х-нейтрино (см. 107). Если масса нейтрино не равна нулю и нарушаются законы сохранения лептонных зарядов, то согласно гипотезе Б. М. Понтекорво может существовать процесс взаимного перехода нейтрино одного вида в другой (v - v , Ve->V и т. п.) подобно осцилляциям в (А" —J °)-npone e, идущем с нарушением закона сохранения странности (см. 118). При максимально возможном проявлении эффекта нейтринных осцилляций электронные нейтрино, возникшие на Солнце, прилетят на Землю в виде трех различных видов нейтрино (v , и v,), два из которых не могут быть зарегистрированы ни хлорным, ни галлиевым детектором. [c.161]

Тогда легко видеть, что все приведенные выше примеры удовлетворяют законам сохранения обоих лептонных зарядов Le и Z/ц (суммарный лептонный заряд левой части реакции равен суммарному лептонному заряду правой части). Например, при распаде ц -мюона по схеме (105.13) суммарный электронньй лептонный заряд левой и правой частей схемы равен нулю, а суммарный мюонный лептонный заряд обеих частей равен — 1. [c.186]

НЕЙМАНА ПРЙНЦИП, постулат, устанавливающий связь симметрии макроскопич. физ. св-в кристалла с симметрией его внеш. формы. Согласно Н. п., группа симметрии любого спонтанно присущего кристаллу физ. св-ва должна включать в себя операции симметрии точечной группы симметрии кристалла (см. Симметрия кристаллов. Кристаллофизика, Кюри принцип). Установлен нем. физиком ф. Э. Нейманом (F. Е. Neumann). НЕЙТРАЛЬНЫЙ ТОК в квантовой теории поля, ток в слабом вз-ствии ( слабый ток ), к-рый описывает переходы без изменения электрич. зарядов ч-ц аналог эл. Магн. тока. На опыте наблюдались лишь Н. т. без изменения странности, очарования , лептонных зарядов и др. квант, чисел. Н. т. открыты в 1973 при изучении процессов вз-ствия нейтрино высоких энергий ( 1 ГэВ) с нуклонами. Наряду С обычными процессами образования мюонов jj, при вз-ствии мюонных нейтрино и антинейтрино с нуклонами [c.448]

НЕЙТРЙНО (V), лёгкая (возможно, безмассовая) электрически нейтральная ч-ца со спином (в ед. л), участвующая только в слабом и гравитац. вз-ствиях. Н. принадлежит к классу лептонов, а по статистич. св-вам явл. фермионом. Известны три типа Н. электронное (Уе), мюонное (т ) и т-Н. (Ух), каждый из к-рых при вз-ствии с др. ч-цами может превращаться в соответствующий заряж. лептон. В отрицательно заряженные лептоны превращаются лишь левые Н. (со спи-ральностъю к=— /3), в положительно заряженные — только правые (А,= = -1- /2). Считается, что правые Н. явл. античастицами по отношению к левым, они наз. антинейтрино (V). Правым Н. приписывают лептонный заряд со знаком, противоположным лептонному заряду левых Н. [c.448]

Врукхейвен, 1962 ЦЕРН, 1964), в то время как процессы типа 4-п е -(-4-р на опыте не обнаружены. Различие между тремя типами Н. описывается тремя сохраняющимися (илп прибл. сохраняющимися) лептонными зарядами электронным мюонным и таонным Ь . Для Ve, как и для е , дляу и[х- =1, [c.449]

Помимо указанных величин, Э. ч. дополнительно характеризуются ещё рядом квант, чисел, к-рые наз. внутренними . Лептоны несут специфич. лептонный заряд ( ) электронный равный - - дляе- и Ге, мюонный L i,, равный 4-1 для Х и v ,, и X, связанный с т-лептоном (Ьх = -1-1 для т и —1 для т+). Для адронов =0. Адронам с полуцелым спином приписывают барионный заряд В(1В =1). Адроны с 5=4-1 образуют подгруппу барионов,, с Б = 0 — подгруппу мезонов, Для лептонов 5=0. Для фотона 5=0 и =0. [c.897]

Ц при др. эпергиях, эти цифры могут неск. изменяться. Лейтоны участвуют только в электромагнитных и слабых взаимодействиях, мезоны и барионы — во всех трех типах взаимодействий. Дополнит, различия между группами частиц связаны с наличием характерных квантовых чисел. Лептоны несут специфический лептоншлй заряд (электронный пли мюон-ный, по модулю равный рдннице, см. Слабые взаимодействия), барионы — барионный заряд (равный +1), для мезонов же оба эти заряда равны нулю. Помимо отмеченных квантовых чисел, Э. ч. различаются значеииями электрич. заряда Q и спина J [спин — частный случай (для систем, в к-рых частица покоится) квантового числа момента количества движения ]. [c.522]

Существуют теоретич. основания для гипотезы о том, что закон сохранения Л. 3. явл. приближённым и, в частности, возможны взаимные переходы нейтрино разл. типов друг в друга (т. н. осцилляции нейтрино). В ряде вариантов строящейся единой теории поля (в т. н. великом объединении ), основой для к-рых служит симметрия между лептонами и кварками в электрослабом вз-ствии (см. Слабое взаимодействие), предсказывается возможность взаимных переходов кварков в лептоны (так, два кварка могут превращаться с сохранением электрич. заряда в антикварк и антилептон). Такие переходы сопровождались бы нарушением как лептонного, так и барионного заряда и приводили бы к нестабильности протона (напр., к распаду р —е - -.тхО). С. с. Герштейн. ЛЕПТОНЫ, класс элем, ч-ц, не обладающих сильным взаимодействием. К Л. относятся эл-н, мюон, нейтрино, открытый в 1975 тяжёлый лептон и соответствующие им античастицы. Все Л. имеют спин /д, т. е. явл. фермионами. Назв. Л. (от греч. 1ер1бз — тонкий, лёгкий) исторически было связано с тем, что массы известных до 1975 Л. меньше масс всех др. ч-ц (кроме фотона). Таблицу Л. см. в ст. Элементарные частицы. [c.346]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...