Нуклонный дублет

Таким образом, нуклонные частицы и л-мезоны объединяются в зарядовые семейства нуклоны — в дублет, л-мезоны — в триплет. Нуклонный дублет обладает средним зарядом в + V2, или иначе величину В/2 в формуле (IX.23) можно истолковать как центр заряда, л-мезонный триплет обладает средним зарядом, равным нулю, т. е. В/2 = 0/2 = 0 является центром заряда я-мезонной группы. [c.363]

Любопытно отметить, что такой же характер изменения массы наблюдается и для членов нуклонного дублета. [c.609]

Число возможных проекций квантового вектора Т, равное (2Г-Ц), дает число частиц с данным Т. При Т= /2 величина (2Т + ) =2, т. е. равна числу нуклонов разного типа. Таким образом, условно можно говорить, что протон и нейтрон образуют нуклонный Дублет. [c.179]

Заметим, что средний заряд нуклонного дублета,. выраженный [c.179]

Несохранение четности 118, 171, 246. Нестабильные частицы 191 Нуклонные резонансы 162 Нуклонный дублет 179 [c.334]

Формальная схема построения изотопического триплета п-мезонов аналогична схеме построения нуклонного дублета. Из существования трех видов п-мезонов следует, что 2Г+1 = 3, откуда Т = 1. п -Мезону соответствует проекция +1, п -мезону соответствует —1 и п -мезону—0. [c.231]

В 22 и 66, исходя из факта зарядовой независимости ядерного взаимодействия р—р, р—п и п—п, было введено понятие изотопического спина для протона и нейтрона. Протон и нейтрон отличаются друг от друга только по их электромагнитному взаимодействию. Если бы удалось выключить электромагнетизм, тогда протон и нейтрон выродились бы в состояние неразличимости. Эти идеи возникли у Гейзенберга в 1933—1934 гг., и он нашел возможным рассматривать р w п как два зарядовых состояния нуклона. Иначе говоря, нуклон является зарядовым дублетом, одним его состоянием является протон, а другим — нейтрон. [c.362]

Согласно общему правилу, квантовомеханический вектор Т имеет 2Т+1 проекций. Так как существуют две разновидности нуклонов — протон и нейтрон, то вектор Т, характеризующий нуклон, должен иметь две проекции (27 +1=2), т. е. он должен быть равен Т=1/2. Проекция вектора Т на ось равная 7 = Ц-1/2, соответствует протону, проекция Т = —1/2 — нейтрону. Нейтрон и протон являются членами зарядового (или изотопического) ну- Лонного дублета. [c.54]

Антипротон и антинейтрон, подобно нуклонам, образуют изотопический дублет частиц с Т=1/2. В соответствии с уравнением (14.32) [c.224]

Частицы, принадлежащие к одному зарядовому мультиплету можно рассматривать как различные зарядовые состояния одной и той же частицы Такой подход впервые был предложен Гейзенбергом в связи с изучением свойств ядерных взаимодействий. Для того чтобы описать два возможных состояния нуклона протон и нейтрон, — образующих изотопический дублет, им чисто формально было введено понятие об изотопическом спине т (см. 10). [c.253]

Вместе с нейтроном П. образует группу из двух частиц — изотопич. дублет, обозначаемый термином нуклон (К). Изотопический спин нуклонов равен /2 странность У = 0. Существует античастица П. — антипротон. [c.228]

Физический смысл этого квантового числа будет пояснен позднее ( 5.1.1). Это число не требуется для объяснения структуры ядерных оболочек. Изотопический спин учитывает то обстоятельство, что нуклон является дублетом из двух частиц и, таким образом, имеет изотопический спин, равный 1/2. [c.118]

Пример дублета нуклон. В этом случае I = 12 к проекция изоспина /3 = +1/2 для протона и /3= —1/2 для нейтрона. Электрический заряд нуклона связан с проекцией изоспина формулой [c.131]

И СПИНОВЫХ состояниях, одинаково, и при рассмотрении ядерных взаимодействий протон можно заменить нейтроном и наоборот. Формально это свойство ядерных сил описывается введением новой характеристики—вектора изотопического спина Т, значение которого (1/2) характеризует нуклоны обоих типов. В этой схеме протон отличается от нейтрона знаком проекции вектора изотопического спина для протона она равна +1/2, для нейтрона —1/2. Таким образом, протон и нейтрон образуют дублет частиц с Т=1/2. Независимость ядерного взаимодействия от электрического заряда в этой схеме означает его независимость от проекции т. е. [c.231]

Гипотеза унитарной симметрии опирается на существование в природе так называемых унитарных мультиплетов, в состав каждого из которых входит несколько изотопических мультиплетов частиц с одинаковыми барионными зарядами, спинами и четностью и более или менее близкими значениями масс. При этом изотопические мультиплеты, входящие в состав унитарного мультиплета, отличаются изоспином и странностью. Так, существует барионный октет 1/2 , состоящий из восьми барионов со спином 1/2 и положительной четностью, которые представлены в октете в виде четырех изотопических мультиплетов дублета (Тл,= 1/2) нуклонов с 5=0, триплета 1-гиперона (Т5 =1) с 5= — 1, Л -синглета (Тло=0) с 5= — 1 и дублета Н-гиперона (Тв= 1/2) с 5= —2. [c.320]

Странные частицы тоже объединяются в зарядовые мульти-плеты, но только центр заряда группы оказывается смещенным на величину S/2 по сравнению с центром заряда нуклонов, или с центром заряда л-мезонов. Мультиплет из тяжелых странных частиц (гиперонов) должен был бы иметь средний заряд, совпадающий со средним зарядом нуклонного дублета. Однако средний заряд гиперонного мультиплета смещен на S/2 относительно центра [c.364]

Формальная схема построения изотопического триплета л-мезонов аналогичиа схеме построения нуклонного дублета. Из существования трех видов л-мезонов следует, что 27 -fl=3, откуда Т = 1. л+-Мезону соответствует проекция -hi, л -мезону соответствует —1 и л -мезону —нуль. [c.157]

Прецизионное измерение масс ионов осуществляется обычно с помощью масс-спектрометров высокой разрешающей способности Д 10. Оно основано на определении ноложения максимума (пика) на шкале масс и сравнении его с эталонными пиками. Макс, точность обеспечивается при совмещении эталонного и исследуемого пиков, образуемых ионами с одинаковым числом нуклонов (массовым числом А), но разным составом ядер (дублетов). При этом достигается измерение относит, разности масс дублета с погрешностью порядка 10 . Для получения эталонных пиков используют перфторкероенн, масс-спектр к-рого состоит из большого числа пиков в интервале А от 69 до 1200. [c.57]

ЭеДь зарядовая независимость ядерных сил означает, что при сильном взаимодействии протон и нейтрон ведут себя как одна и та же частица. Их можно различить только, если принять во внимание, электромагнитное дзаимодействие. Если же представить, что электромагнитные силы могут быть каким-то образом выключены (рис. 20, а), то протон и нейтрон станут неразличимыми частицами и даще массы их будут равны (подробнее о равенстве масд см. 12), Поэтому нуклон можно рассматривать как зарядовый дублет , в котором одно состояние представляет протон, а другое— нейтрон- Если включить электромагнитные силы, условно представ- [c.72]

Если частицы представляют собой синглет (т. е. имеется только одна частица данного сорта, например Л°-частица), то т=0, и число возможных состояний 2 т-+-1 = 1. Если частица представляет собой дублет, то т=1/2, и число состояний равно 2 т-+-1=2 (нуклоны). Здесь мы сталкиваемся с новым явлением если изменение проекции обычного опина в атоме означало изменение физического состояния, то изменение проекции изотопического спина означает переход к другой частице. [c.253]

Поскольку основным свойством ядерных сил является изотопическая инвариантность (зарядовая независимость), кванты этих сил — л-мезоны—также обладают этим свойством. Подобно тому как нуклоны образуют изотопический дублет частиц с изоспином Тд,= 1/2 и проекциями изоспика Т = + /2 и 7 "= —1/2, л-мезоны образуют изотопический триплет частиц с изоспином Т=1 и проекциями изоспина Г" = -1-1, 7 = —1 и 7 "° = 0. [c.260]

В 111, п. 5 были сопоставлены свойства нуклонов и л-мезонов по отношению к сильному взаимодействию и подчеркнуто, что как те, так и другие удовлетворяют принципу изотопической инвариантности. Нуклоны образуют изотопический дублет частиц с Т=1/2 +1/2, —1/2), а я-мезоны—изотриплет с Т=1 (Г5 " " = + 1, Г = 0, —1). [c.274]

Другие квантовые чис-л а. По своим св-вам Н. очень близок протону пир имеют почти равные массы, один и тот же спин, способны взаимно превращаться друг в друга (напр., в процессах -распада), одинаковым образом проявляют себя в сильном вз-ствии. Такое глубокое сходство позволяет рассматривать Н. и протон как одну ч-цу — нуклон, к-рая может находиться в двух разных зарядовых состояниях. Нуклон в состоянии с = + 1 есть протон, с =0 есть Н. Соответственно, нуклону приписывается (по аналогии с обычным спином) нек-рая внутр. хар-ка — изотопический спин /, равный проекция к-рого может принимать 2/+1=2 значения и —Т. о., п и р образуют изотопич. дублет (см. Изотопическая инвариантность). Как компоненты изотопич. дублета, И. и протон имеют одинаковые квант, числа барионный заряд лептонный заряд =0, странность 5=0 и положит, внутр. чётность. Изотопич. дублет нуклонов входит в состав более широкой группы похожих ч-ц — октет барионов. Все квант, хар-ки Н. объясняются кварковой моделью адронов, согласно к-рой Н. состоит из двух -кварков и одного и-кварка (см. Элементарные частицы). [c.452]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...