Размагничивающий фактор

Доменная структура тонких ферромагнитных пленок весьма специфична. Характер доменов и границ между ними существенно зависит от толщины пленки. При малой толщине из-за того, что размагничивающий фактор в плоскости пленки на много порядков меньше, чем в направлении нормали к ней, намагниченность располагается параллельно плоскости пленки. В этом случае образования доменов с противоположными направлениями намагничивания по толщине пленки не происходит. Доменная структура в этом случае может быть подобна изображенной на рис. 10.23. В плен- [c.349]

Здесь МIV—магнитный момент на единицу объема, называемый намагниченностью, а с — размагничивающий фактор эллипсоида, зависящий от отношения осей. В случае вытянутого сфероида из изотропного вещества (случай, наиболее часто встречавшийся в работах но адиабатическому размагничиванию) для ноля, параллельного оси вращения, имеем [c.431]

Прежде всего рассмотрим параллельный полю длинный цилиндр, размагничивающий фактор которого равен нулю. В этом случае магнитный момент определяется выражением [c.683]

Величины В и Я в материале можно определить графически, построив прямую, проходящую через начало координат под углом, тангенс которого равен L AJL A . Эту линию часто называют линией среза , тангенс угла ее наклона (tg (р) является величиной, равной размагничивающему фактору (tg ф = yV). [c.200]

Размагничивающее действие нагрева и охлаждения магнита можно уменьшить путем предварительного нагрева до более высокой температуры. Остаточная индукция при циклической обработке вольфрамовой стали приведена на рис. 144. Разность между первоначальным и конечным значениями индукции при 15° С характеризует необратимое изменение индукции, разность между значениями индукции при 15 и 100° С — обратимое изменение индукции. Обратимые изменения учитываются температурным коэффициентом. Температурный коэффициент обратимых изменений намагниченности постоянных магнитов находится в пределах — 1-=—5 10 на 1° С. Как и в сплавах с высокой проницаемостью, этот коэффициент зависит не только от состава и термической обработки, но и от значения индукции. Для большинства материалов температурный коэс ициент имеет тем меньшую абсолютную величину, чем выше индукция и меньше размагничивающий фактор. Для некоторых материалов температурный коэффициент имеет положительное значение [c.203]

Размагничивающий фактор для кобальтовых сталей больше, чем для обычных легированных сталей, поэтому магниты из кобальтовой стали изготовляют более толстыми и короткими. [c.218]

В СВЯЗИ с тем, что сплавы ални имеют более высокую коэрцитивную силу при меньшей остаточной индукции, чем кобальтовые стали, магниты из сплава ални должны изготовляться с большим размагничивающим фактором. [c.220]

Коэффициент пропорциональности N, учитывающий форму и размеры тела, называется размагничивающим фактором. Магнитная энергия ферромагнетика, находящегося в собственном размагничивающем поле Hi, равна [c.296]

Специфика магнитных свойств пленок определяется прежде всего тем, что их линейные размеры в плоскости пленки значительно превышают толщину. Вследствие этого размагничивающий фактор в направлении нормали к пленке много выше (л в 10 раз), чем в плоскости пленки. Вектор намагниченности намагниченной пленки располагается практически в ее плоскости. [c.309]

Учет поворота вектора намагниченности образца в магнитном поле. При расположении стержневого образца под углом к намагничивающему полю вектор намагниченности из-за магнитной анизотропии формы образца ориентируется по его оси, вдоль направления которой размагничивающий фактор минимален. С другой стороны, под действием намагничивающего поля вектор намагниченности отклоняется от продольной оси образца. Таким образом, формулу (1) можно считать строгой лишь для продольной составляющей намагниченности стержневого образца (например, измерение остаточной намагниченности). [c.152]

Nj , N — соответственно поперечный и продольный размагничивающий фактор. [c.153]

Н. вещества зависит от величины магн. поля и темп-ры (см. Парамагнетизм, Диамагнетизм, Ферромагнетизм). Зависимость М от напряжённости внеш. магн. поля Н выражается кривой намагничивания (см. Намагничивание, Гистерезис магнитный). Н. тела зависит от напряжённости внеш. поля Н, магн. свойств вещества этого тела, его формы и расположения во внеш. поле. Между напряжённостью поля в веществе Нв и полем Н существует соотношение Яд =Я — NM, где N — размагничивающий фактор. В изотропных веществах направление М совпадает с направлением Н, в анизотропных — направление М и К в общем случае различны. [c.241]

Если значения М и Н относятся к одному и тому же элементу объёма, то кривые М(Н) не зависят от размера и формы образца и являются кривыми Н. данного материала. На практике чаще всего имеют дело не с истинным значением Я внутри образца, а с напряжённостью внеш. магн. поля Hg. Кривые M(Hg) наз. кривыми намагничивания тела и зависят от формы последнего. В простых случаях, зная размагничивающий фактор тела, можно ИЗ кривых М(Н ) получить кривые М(Н). [c.242]

Образец Направление намагничивания Размагничивающие факторы Частоты [c.307]

Где — эффективная константа одноосной анизотропии, которая может приобретать различные значения, а именно для одноосной кристаллической анизотропии — для одноосной анизотропии упругих напряжений - 3 о/2 и для одноосной анизотропии формы, когда магнитотвердая однодоменная частица представляет собой вытянутый эллипсоид вращения с размагничивающим фактором Л д вдоль длинной оси эллипсоида и вдоль его короткой оси, - I N - Np)/2. [c.511]

Размагничивающий фактор определяют экспериментально, сравнивая кривые намагничивания, измеренные в замкнутой и разомкнутой цепи. Расчет размагничивающего фактора возможен только для однородно намагниченных тел, какими являются эллипсоиды вращения. [c.312]

Радиоспектрометры, технические характеристики 184 Радиоспектроскопия 171 Размагничивающий фактор баллистический 312 магнитометрический 312 Разрушение, виды 187, 220 [c.350]

Плоские катушки большого диаметра (С н С2) используются для возбуждения магнита они располагаются вплотную к полюсным наконечникам. При этом минимален размагничивающий фактор и максилгален непосредственный вклад катушек в значение поля. [c.453]

Для монокристалла, показанного на рис. 11.10, а, эта энергия будет значительной, вследствие чего энергетически выгодным оказывается деление его на области, в которых векторы намагниченности направлены в противоположные стороны (рис. 11.10, б и в). Для структуры доменов, показанной на рис. 11.10,6, магнитная энергия будет примерно в 2 раза меньше, чем для структуры на рис. 11.10, а, так как часть магнитного потока, выходящего из одной области, замыкается на другую, вследствие чего уменьшается размагничивающий фактор N, а следовательно, и магнитная энергия Umji- Для случая, представленного на рис. 11.10, в, магнитная энергия уменьшается в 4 раза и т. д. [c.296]

В ферромагнетиках, в отличие от парамагнитных тел, между неспаренными электронами внутренних недостроенных оболочек имеет место сильное обменное взаимодействие, вызывающее упорядоченное расположение их СПИновых магнитных моментов и спонтанное намагничивание доменов до насыщения Это приводит к существенным особенностям в протекании резонансного поглощения высокочастотной энергии ферромагнетиками, которое называют ферромагнитным резонансом. Физическая суть его состоит е том, что под действием внешнего магнитного поля Нд, намагничивающего ферромагнетик до насыщения, полный магнитный момент образца М начинает прецессировать вокруг этого поля с ларморовой частотой ojl, зависящей от Яо (11.25). Если на такой образец наложить высокочастотное электромагнитное поле, перпендикулярное Яо, и изменять его частоту ш, то при ю = i. наступает резкое (резонансное) усиление поглощения энергии поля. Резонанс наблюдается на частотах порядка 20-Г-30 ГГц в полях 4- 10 -А/м (л 5000 Э). Поглощение при этом на несколько порядкоз выше, чем при парамагнитном резонансе, так как магнитная восприимчивость ферромагнетиков (а следовательно, и магнитный момент насыщения М) у них много выше, чем у парамагнетиков. Кроме того, так как в формировании эффективного магнитного поля в ферромагнетиках участвуют размагничивающий фактор и поле магнитной анизотропии, то частота ферромагнитного резонанса оказывается зависящей от формы образца.и,направления поля относительно осей легкого намагничивания. [c.306]

Описание методики и экспериментальной установки. Для снятия характеристик влияния высокочастотного подмагни-чивания на свойства магнитных лент собрана экспериментальная установка, состоящ,ая из намагничивающего устройства и баллистической установки БУ-3. Намагничивание образцов производилось в поле соленоида. Максимальная напряженность поля должна обеспечивать их техническое насыщение (Не ЬНс). Перед измерением образцы размагничивались плавно убывающим переменным полем, изготавливались они в виде отрезков магнитных лент, сложенных в пакеты. Каждый пакет зажимался между двумя гетинаксовыми щечками толщиной 1 мм и оклеивался бумагой. Исходя из чувствительности баллистического гальванометра и числа витков измерительной катушки, было выбрано сечение пакета, равное 50 полоскам образцов магнитных лент шириной 6 мм. Длина образцов выбрана так, чтобы исключить влияние внешнего размагничивающего фактора и обеспечить полное сцепление магнитного потока образца с витками измерительной катушки. Эти условия удовлетворяются при длине 100 мм. [c.113]

Методика исследования корреляционных связей между магнитными и механическими свойствами указанных сталей такая же, как и сталей 08Ю и ЮКП [6, 7]. Измерялись основные магнитные параметры Не- В,-, цо, Дгаах в поле соленоида около 400 Э на образцах размером 200x20Xl-f-2 мм. Результаты испытаний сталей ЗКП, 15СП и 20СП представлены на рис. 1, 2 (без учета размагничивающего фактора). [c.89]

Точное ур-ние движения вектора М должно учитывать, в отличие от ф-л (1)—(4), также наличие размагничивающего фактора и эффекты (обычно jta6bie), обусловленные диполъ-диполъным, взаимодействием. [c.574]

НАМАГНИЧЕННОСТЬ ОСТАТОЧНАЯ — намагниченность Mj, предварительно намагниченного магнитного материала при уменьшенной до нуля напряжённости магн. поля. Величина Н. о. зависит от мн. факторов магн. свойств материала, его магн. предыстории, темп-ры. Н. о. возрастает с увеличением напряжённости намагничивающего поля, стремясь к предельному значению, к-рое и принимают за Н. о. данного материала. Последнюю следует отличать от Н. о. тела (образца), т. е. от значения его ср. намагниченности при равной нулю напряжённости внеш. магн. поля. Поскольку в этом состоянии на тело действует собств. размагничивающее поле, его Н. о. всегда меньше И. о. материала. Чем больше размагничивающий фактор тела, тем меньше его Н. о. Для онределения Н. о. материала создают условия, при к-рых равна нулю напряжённость внутр. магн. поля в образце. Удобно сравнивать Н. о. разл. материалов, пользуясь относительной Н.о, /V— МДМ , где Мд — намагниченность технического насыщения (см. Магнитное насыщение). В нек-рых материалах jV 1, что достигается созданием в них магнитной текстуры. Н. о. уменьшается при колебаниях темп-ры, механич. сотрясениях и вибрациях. Наиб, устойчива II. о. в магнитно-твёрдых материалах, благодаря чему они находят широкое ирактич. применение (см., напр.. Магнит постоянный). [c.241]

ПРОМЕЖУТОЧНОЕ СОСТОЯНИЕ — териодияамв-чески устойчивая доменная структура, возникающая при фазовых переходах 1-го рода, индуцированных магн. полем. П. с. появляется в образце конечного размера в веществе, у к-рого под действием магн. поля возможен фазовый переход 1-го рода из состояния с меньшей намагниченностью (фаза I) в состояние с большей намагниченностью (фаза II). В образце, обладающем размагничивающим фактором N, такой переход не может осуществляться скачком, т. к. если бы весь образец при достижении магн. полем критич. величины Hf. перешёл в новую фазу, то из-за увеличения размагничивающего поля внутр. магн. поле стало бы меньше критического. Поэтому образец разбивается на чередующиеся области фаз I и II так, что внутр. поле остаётся постоянным п равным Н . Образуется П. с. Переход образца в фазу II происходит по мере увеличения магн. поля от Не до - - NiilHg АХ — разность магн. восприимчивостей обеих фаз). [c.143]

Поэтому в длинном цилиндре в продольном поле П. с. не возникает. При Я = Я образец переходит из сверхпроводящего в нормальное состояние, а индукция скачком меняется от нуля до = Яс. В поперечном поле размагничивающий фактор длиаиого цилиндра т — Если образец имеет форму тонкой пластины, то его можно рассматривать как предельный случай сильно сплющенного эллипсоида, причём для ориевта-ции вектора перпендикулярно плоской поверхности пластины т 1 и диапазон П. с. О < Я < Я начинается с очень малых полей. В этом случае [c.144]

Для произвольного эллипсоида вращения, помещённого в однородное внеш. поле Д , ур-ния магиетоста-тики имеют решения, выражаемые в элементарных ф-ци-ях. При этом эллипсоид намагничен однородно, т. е. Bi = onst. Если вектор Hg направлен вдоль одной из осей эллипсоида, то Bi Hg. П. с. возникает в диапазоне (1 — m)Дg < Eg < Eg. Положительный коэф. m < 1 зависит от отношения полуосей эллипсоида и ваз. размагничивающим фактором. Величина индукции в образце В = Hg — Hg — Hg)im. Для сферы фактор т — /g. Длинный цилиндр можно рассматривать как предельный случай сильно вытянутого эллипсоида. Для вектора Hg, параллельного оси цилиндра, m = О, [c.144]

РАЗМАГНИЧИВАЮЩИЙ ФАКТОР (коэффициент размагничивания) — отношение размагничивающего магв, поля Нд в намагниченном теле к намагниченности М этого тела. Для тела произвольной формы, помещённого в бесконечно большое внеш. магн. поле, [c.242]

Здесь М — намагниченность насыщения, — размагничивающий фактор, 0. — угол между намагниченностью М и волновым вектором к С. в. Ноэф. [c.640]

Результаты, приводимые ниже в этой главе, относятся к бесконечно длинному сверхпроводящему цилиндр у в продольном однородном магнитном поле. Для сверхпроводника произвольной формы должно быть учтено то обстоятельство, что присутствие сверхпроводника приводит к искажению внешнего однородного магнитного поля. В результате этого эффекта при повышении напряженности внешнего магнитного поля напряженность поля на поверхности сверхпроводящего образца будет, вообще говоря, различной в различных точках, поверхности этого образца (это обстоятельство учитывается с помощью размагничивающего фактора, понятие о котором бйло введено ранее — см. стр. 47). Следовательно, в частности, в различных точках поверхности образца напряженность поля достигает значения при различных значениях Я указанный эффект приводит к возникновению в сверхпроводнике так называемого промежуточного состояния. [c.118]

Уменьшение размеров доменов связано с действием размагничивающего фактора. Лрим. ред. [c.174]

Напиленные порошки, так же как и компактные образцы, подвергались отпуску при 200 и 400 0 в течение 1 ч и при 600°С в течение 0,5 ч. Для увеличения чувствительности метода порошки слегка подпрессо-вывались. Это давало возможность уменьшить влияние размагничивающего фактора, роль которого в порошковых объектах очень велика, и, следовательно, повысить достоверность регистрируемых изменений намагниченности образцов. В этом случае эталоном служил порошок арм-ко-железа, подпрессованный в тех же условиях, что и порошки исследуемой стали. Таким образом, роль размагничивающего фактора в эталонном и исследуемом порошках была одинаковой, что позволило проводить количественное определение степени развития а -> 7-превращения. Вклад парамагнитных при выбранных температурах карбидов не учитывался, однако эта погрешность не могла изменить качественного хода кривых, характеризующих кинетику а 7-превращения, в связи с небольшим количеством карбидов в данной стали ( 3 %), что должно давать небольшую ошибку [61]. Средняя скорость нагрева до заданной температуры составляла 250 и 1°С/мин. Для каждого состояния исследовалось не менее трех образцов. Как правило, расхождение полученных экспериментальных результатов не превышало 2 %. При большем расхождении дополнительно исследовались 2-3 образца. Для построения кривых использованы средние данные. [c.38]

Образцы неэллипсоидальной формы в однородном поле намагничиваются неравномерно. В этом случае размагничивающий фактор — переменная величина. В зависимости от метода измерения различают [c.312]

Nгде jV II и — размагничивающие факторы вдоль и поперек длинной оси частицы S — намагниченность насыщения. [c.315]

Металловедение и термическая обработка стали Т1 (1983) -- [ c.0 ]

Металловедение и термическая обработка стали Справочник Том1 Изд4 (1991) -- [ c.2 , c.103 ]

Металловедение и термическая обработка (1956) -- [ c.170 ]

Основы теории металлов (1987) -- [ c.507 ]

Физика твердого тела Т.2 (0) -- [ c.337 ]

Магнитные осцилляции в металлах (1986) -- [ c.152 , c.324 , c.337 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...