Энерговыделение в активной зон

Одно из преимуществ жидкого натрия как теплоносителя — высокие удельные энерговыделения в активной зоне, составляющие 400—800 МВт/м , что приводит к малым размерам активной зоны. В связи с этим вероятность вылета нейтронов из активной зоны относительно велика и может достигать даже 30%. Эти нейтроны используются для воспроизводства топлива, для чего [c.79]

Глубина выгорания и неравномерность энерговыделения в активной зоне. Из-за неравномерности нейтронного потока и несовершенства регулирования в активных зонах ядерных реакторов имеет место значительная неравномерность энерговыделения по высоте и диаметру зоны и по отдельным ТВС и твэлам. Поэтому локальные значения глубины выгорания топлива различаются между собой в несколько раз. Предельные (максимальные) значения а акс, на которые должна быть рассчитана работоспособность твэлов и ТВС, определяются с учетом неравномерности энерговыделения по активной зоне в целом. Отличие Омакс от а в выгружаемом топливе зависит также от размера одновременно выгружаемой партии. Если будет выгружаться одновременно вся активная зона, тогда коэффициент неравномерности выгорания топлива в чей будет максимальным. Но практически перегружается лишь часть активной зоны (например, в реакторах ВВЭР-440 1/3 зоны в год). В реакторах канального типа одновременно перегружается только несколько каналов. В этом случае неравномерность выгорания топлива в выгружаемых ТВС будет минимальной ( 1,1—1,2) и величина Омакс будет определяться в основном неравномерностью выгорания по высоте ТВС. В ТВС мощных реакторов типа PWR или ВВЭР, содержащих большое число твэлов (свыше 200), в отдельных группах твэлов проявляется не только осевая, но и радиальная неравномерность выгорания топлива, связанная с их расположением в сборке. Таким образом, средняя глубина выгорания является расчетной величиной, характеризующей энергетическую эффективность использования топлива в данном реакторе. Она может существенно отличаться от фактического максимального (минимального) значения а. Максимальная глубина выгорания Омакс — это величина, определяющая требования к надежности и работоспособности твэлов и ТВС. [c.102]

Важнейшие особенности использования ядерного топлива, присущие всем РБН, —высокая объемная плотность мощности (кВт/л) энерговыделения в активной зоне и высокая средняя тепловая мощность единицы массы топлива (массовая энергонапряженность топлива) (кВт/кг), превосходящие в 5—10 раз и более подобные показатели у РТН. Известно (см. 4.4), что средняя массовая энергонапряженность топлива определяет требуемую дорогостоящую топливную загрузку активной зоны реактора. А чтобы максимально снизить эту загрузку, РБН необходимо проектировать для работы при высоких объемных плотностях энерговыделения в активной зоне. Объемная плотность энерговыделения и удельная топливная загрузка (кг/кВт) непосредственно влияют на коэффициент воспроизводства, на время удвоения топлива и на другие основные экономические показатели РБН. [c.330]

Энерговыделение в активной зоне 102 [c.476]

Основное отличие реакторов от теплогенерирующих установок традиционной энергетики — остаточное энерговыделение в активной зоне после останова реактора. При выгорании топлива накапливаются продукты деления, испытывающие Р- и Y-распад. Количество накопившихся в топливе радионуклидов зависит от мощности реактора и времени работы на мощности. В пределе доля энерговыделения достигает 6,5 % полного энерговыделения при делении. После останова реактора энерговыделение медленно снижается во времени [c.139]

Непредусмотренное опускание одного или нескольких органов регулирования в активную зону нарушает заданное распределение нейтронного потока как по радиусу, так и по высоте активной зоны. При этом создаются условия, когда нейтронный поток в одном месте будет снижен, а в другом увеличен. Следовательно, энерговыделение в активной зоне будет иметь аналогичную картину в одном месте ТВС будут иметь теплонапряженность выше, а в другом ниже предусмотренной величины для данной мощности реактора. Поэтому для предотвращения перегрева твэлов наиболее теплонапряженных ТВС рабочая мощность в данном случае должна быть снижена. [c.395]

Среднее энерговыделение, кВт/см , в активной зоне [c.109]

Скорость образования нейтронов меняется путем изменения массы горючего в активной зоне, что осуществляется, например, вертикальным перемещением тепловыделяющей сборки (ТВС), содержащей горючее в нижней и поглотитель (или рассеиватель) нейтронов в верхней части. При движении сборки вниз горючее выводится из зоны и коэффициент размножения падает. Расположение горючего и поглотителя в ТВС определяется соображениями безопасности — при самопроизвольном опускании ТВС горючее выводится из зоны, уменьшая тем самым реактивность. Такой способ позволяет эффективно изменять реактивность перемещением одной сборки. Однако при большой эффективности одного исполнительного органа он вносит значительный перекос в форму поля энерговыделения. Кроме того, существуют конструктивные трудности в организации надежного теплоотвода от движущихся твэлов. [c.128]

В реакторах с перегрузкой топлива во время остановок, кампания которых продолжается 1—2 года, перспективным способом регулирования является введение выгорающих поглотителей. Эти поглотители вводятся в виде специальных блоков (аналогичных твэлам) в сборки со свежим топливом и помещаются в реактор. При работе реактора происходит выгорание топлива и снижение реактивности. Одновременно за счет захвата нейтронов происходит превращение ядер поглотителя в ядра с меньшим захватом нейтронов (этот процесс называется выгоранием поглотителя). Выгорание поглотителя приводит к некоторому увеличению реактивности и при соответствующем подборе количества выгорающего поглотителя можно добиться того, чтобы значительную часть кампании реактивность оставалась приблизительно постоянной. Естественно, что выгорающие поглотители не могут служить для оперативного управления реактором и должны применяться совместно с другими способами управления. Выгорающие поглотители при соответствующем их размещении в активной зоне могут также служить для выравнивания поля энерговыделения. В реакторах, у которых перегрузка происходит на ходу , выгорание топлива компенсируется внесением свежего топлива и выгорающие поглотители не применяются. [c.129]

Движение теплоносителя в активной зоне ядерных реакторов является, как правило, турбулентным. Процессы, связанные с турбулентностью, сравнительно легко поддаются решению только в некоторых простых случаях. При решении же задач гидродинамики и теплообмена в активной зоне трудность описания турбулентного потока усугубляется сложностью геометрических форм элементов активной зоны, неравномерным характером энерговыделения и необходимостью определения локальных характеристик. Эти обстоятельства потребовали применения комплексного расчетно-экспериментального подхода к решению задач и создания новых методов (приближенное тепловое моделирование, учет анизотропности турбулентного обмена в сложных каналах, модель пористого тела и т. п.) с широким применением ЭВМ. На наш взгляд, только комплексный подход позволит получить наиболее полное представление о сложных процессах гидродинамики и теплообмена в активных зонах реакторов и создать надежные расчетные рекомендации. Диапазон теплогидравлических расчетов весьма широк от инженерных оценок по приближенным формулам до численных расчетов на математических моделях с помощью ЭВМ в зависимости от стадии проектирования ядерного реактора и степени изученности тепло-физических процессов. [c.7]

При этом неточность представления (рг) формулой (11.20) в интервале г 0,5—30 см не превышает 8%. Решая задачу по определению энерговыделения в защите ядерного реактора, следует иметь в виду, что в первых слоях защиты наибольший вклад в энерговыделение дают у-кванты, излучаемые из реактора. В последующих слоях возрастает роль вторичных у-квантов, возникающих непосредственно в самой защите в результате поглощения нейтронов. В работе [4] приведены результаты расчета плотности захвата нейтронов (сопровождающегося испусканием у-квантов) в стальных пластинах различной толщины, расположенных в воде на расстоянии 60 см от поверхности активной зоны реактора. Результаты этих расчетов представлены на рис. 11.6. Из рисунка видно, что величина плотности [c.119]

Мгновенное значение объемного коэффициента неравномерности энерговыделения kv —kz k в значительной мере характеризует ядерно-физическое и конструкционное совершенство активной зоны, определяет удельную загрузку реактора топливом, отнесенную к тепловой или электрической мощности реактора (т/кВт), и тем самым влияет на основные экономические показатели АЭС (затраты на топливную загрузку, габаритные параметры, капиталовложения в оборудование реакторов и т. п.). [c.107]

Системы контроля и обеспечения безопасности. Для обеспечения экономичной и безопасной эксплуатации реакторной установки необходима точная и оперативная информация о распределении полей энерговыделения, температуры и других теплофизических и нейтронно-физических параметров внутри активной зоны. Эту задачу выполняют системы внутриреакторного контроля, в состав которых в общем случае входят датчики, линии связи, электронная измерительная аппаратура, а также ЭВМ, алгоритмы и программы для обработки полученной информации. Основные системы внутриреакторного контроля [c.138]

Энерговыделение в топливе пропорционально плотности потока нейтронов (см. (2.1)). Распределение потока нейтронов зависит от состава и формы активной зоны и материала отражателя. В однородной активной зоне цилиндрического реактора распределение подчиняется закону [c.139]

Реальная структура активных зон энергетических реакторов неоднородна. Это обусловлено желанием уменьшить коэффициенты неравномерности энерговыделения (повысить среднюю удельную энергонапряженность) и увеличить среднюю глубину выгорания выгружаемого топлива (снизить топливную составляющую в эксплуатационных затратах). Коэффициент неравномерности энерговыделения по высоте энергетических реакторов не намного меньше, чем для реактора без отражателя. Коэффициент неравномерности энерговыделения по радиусу регламентируется Госатомнадзором РФ и должен быть не выше 1,35 при работе на номинальной мощности. [c.139]

Компенсация избыточной реактивности в общем случае осуществляется подачей борной кислоты в теплоноситель (борное регулирование), механическими органами СУЗ и выгорающим поглотителем. Основное преимущество борного регулирования — существенное уменьшение неравномерности энерговыделения по объему активной зоны. С помощью этого способа производится компенсация медленных эффектов реактивности выгорание топлива, стационарное отравление ксеноном и самарием, расхолаживание активной зоны. Для компенсации быстрых изменений реактивности используются механические органы СУЗ. [c.151]

Режим работы реактора с перегрузкой на ходу позволяет иметь минимальную топливную загрузку активной зоны, а следовательно, и свести к минимуму устройства компенсации избыточной реактивности. Система компенсации состоит из герметичных камер, заполненных легкой водой, выполняющей роль поглотителя тепловых нейтронов. Уровень воды в камерах может изменяться от максимума до нуля. Компенсация избыточной реактивности осуществляется также подачей в замедлитель раствора сильных поглотителей тепловых нейтронов (бора или гадолиния). Кроме того, для выравнивания эпюры энерговыделения в бак-каландр вводятся регулирующие стержни из нержавеющей стали. Оперативное снижение мощности выполняется стержнями, содержащими кадмий. [c.180]

Контроль уровня теплоносителя в емкостях главного циркуляционного контура (компенсаторе объема, барабане-сепараторе) необходим для обеспечения поддержания циркуляции, для предотвращения обезвоживания активной зоны реактора в процессе расхолаживания. Как сказано в пояснении к 29.12, ТВС обладают достаточно большим остаточным энерговыделением, поэтому спуск воды из емкостей главного циркуляционного контура в период расхолаживания может привести в дальнейшем к попаданию туда воздуха (газа или парогазовой смеси) и срыву естественной циркуляции и даже к обезвоживанию активной зоны. [c.402]

Существенное влияние на ресурс работы топлива и ТВЭЛов оказывают неравномерность энерговыделения в активной зоне, определяющаяся искажением нейтронных полей, вносимым регулирующими стержнями (переходные мощностные режимы) и утечкой нейтронов из объёма активной зоны реактора, а также выгорание Я. г., соответствующее массовому накоплению осколков в топливе. Выгорание Я. г. достигает 2—6% по массе в реакторах на тепловых нейтронах и более 10% —в реакторах на быстрых нейтронах. Оно приводит к существенному изменению свойств топлива возникает зашлаковывание высокопоглощающими нейтроны нуклидами, носящее нестационарный характер, изменяется кристаллич. структура топлива, снижается темп-ра плавления, изменяются теплофиз. и прочностные характеристики и т. д. [c.665]

Неравномерность энерговыделения в активной зоне в целом определяется многими факторами размерами зоны (по радиусу и высоте), размещением, физическими параметрами и конструкцией органов регулирования нейтронного потока составом, свойствами применяемого топлива конструкцией ТВС и выбранной решеткой размеш,ения твэлов. Для выравнивания полей энерговыделения применяются выгораюш,ие поглотители нейтронов, борное регулирование, переменная по зонам загрузка топлива различного обогаш,ения, профилирование обогащения по высоте твэлов, по сечению ТВС и т. п. [c.103]

Стендовые испытания узлов установки. Нейтроннофизические характеристики активной зоны реактора изучались на специальном физическом стенде с использованием пяти различных критических сборок, отличаюш ихся концентрацией деляш егося материала. Для каждой критической сборки определялись зависимость критической массы от состава активной зоны, эффективность торцевого отражателя и стержня регулирования, распределение энерговыделения в активной зоне, влияние на реактивность конструктивных зазоров и другие вопросы. На рис. 8.14 показано распределение энерговыделения по радиусу и высоте активной зоны, полученное А. М. Крутовым [14]. [c.224]

Распределение у-квантов в активной зоне оказывается довольно близким к распределению нейтронов и распределению энерговыделения. На рис. 9.13 показаны эти распределения, измеренные для водо-водяного реактора Yankee [32]. Отклонение одного поля от другого наблюдается в основном вблизи границ активной зоны и в блоках горючего] некоторое расхождение расчетных и экспериментальных данных по распределению у-квантов в радиальном направлении следует объяснить, по-видимому, влиянием возмущения у-полей детекторами). [c.48]

В качестве первого грубого приближения можно принять, что толщина отложений пропорциональна относительной плотности ионизации, а время жизни отложений обратно пропорционально скорости теплоносителя. Скорость образования радиоактивных ядер на единице поверхности твэла пропорциональна толщине отложений и потоку активирующих нейтронов. Поскольку каждая из этих величин пропорциональна удельной мощности энерговыделения в данной точке, то вклад радиоактивных источников в активной зоне, подобной Шиппингпорт-ской сборке, окажется примерно пропорциональным квадрату локальной удельной мощности энерговыделения. [c.298]

V — наибольшее значение комплекса, характеризующего неравномерность энерговыделения по высоте ТВС Я вс — высота тепловыделяющей сборки kr — коэффициент неравномерности тепловыделения по радиусу ТВС Якр — критическое давление г — скрытая теплота парообразования По — обогреваемый периметр ТВС Йт — минимальный теплогидравлический диаметр тепловой ячейки (pw) — массовая скорость теплоносителя Ibx, i — энтальпия теплоносителя на входе в ТВС и на линии насыщения. Будем считать, что выражение (2) использовалось в тепловом расчете рассматриваемой активной зоны для вычисления критической мощности наиболее теплонапряженной ТВС, определяющей предельные условия безаварийной работы реактора. Пусть эта тепловыделяющая сборка характеризуется параметрами Ятвс = 1 м v= 1,25 1,05 L, = A-[Q- м ПоЗ. = 8-10 " м. Если представить массовую скорость теплоносителя в виде (рш) = = /гшО/( твс 3600/у), где /Сш — коэффициент щайбования рассматриваемой ТВС %вс — число ТВС в активной зоне / — проходное сечение ТВС v — удельный объем теплоносителя на входе в ТВС, то при /гш=1,1 Ятвс = 400 и / = 6-10 м (pay) = G(785,5y). При изменении расхода теплоносителя через реактор в диапазоне 1000—1500 м /ч сформулированным условиям соответствует А = / к. Подставив выражение для А и (pw), а также значения перечисленных выше параметров в формулу (2), получим [c.143]

Ядериое топливо. Я. г. в чистом виде в ядерном реакторе использоваться не может из-за низкой темп-ры плавления, хим. активности, коррозионной неустойчивости, высокого уд. энерговыделения и др, причин. Вещество, содержащее делящиеся нуклиды и размещаемое в виде сердечников тепловыделяющих элементов (ТВЭЛов) в активной зоне реактора, наз. ядерным топливом. Оно представ- [c.664]

Если в обычной энергетике удельные тепловые потоки в теплопередающих поверхностях парогенераторов и теплообменников составляют 80—200 тыс. ккал/(м2-ч) [340—840 Мдж/(м2-ч)], то> в активных зонах ядерных реакторов они могут быть в несколько раз или почти на порядок выше 1—2 млн. ккал/(м -ч) [- 4,2Х ХЮ МДж/(м2-ч)]. Примерно в таком же соотношении находятся объемные и линейные энергонапряженности теплопередающих конструкций. В реакторах на тепловых нейтронах, охлаждаемых водой, удельная объемная мощность энерговыделения активной зоны составляет 80—120 кВт/л, а в реакторах на быстрых нейтронах, охлаждаемых жидким натрием, она может достигать 600—1200 кВт/л. [c.88]

Допустимая тепловая мощность реактора, определенной зоны или отдельного канала (сборки) в конечном счете ограничивается максимальной энергонапряженностью топлива /макс в самом напряженном твэле или участке ТВС активной зоны. С учетом же коэффициента неравномерности энерговыделения по высоте (kz) и радиусу (kr) средняя энергонапряженность топлива в отдельных ТВС или каналах, а также в группах ТВС (в зонах равного обогащения урана) и в активной зоне реактора в целом ока- [c.106]

Загрузка U+Pu в активную зону, т Загрузка зоны воспроизводства о дненным U, т Средняя удельная энергонапряженность топлива активной зоны, кВт(т)/кг Средняя плотность энерговыделения, кВт/л Средняя глубина выгорания (проектная), % тяжелых атомов Количество ТВС, шт. в активной зоне в зоне воспроизводства Количество твэлов в ТВС активной зоны, шт. [c.331]

На рис. 2.6 показана характерная схема корпусного кипящего реактора BWR (фирмы General Ele tri ) электрической мощностью 1220 МВт с принудительной циркуляцией теплоносителя с помощью встроенных в корпус струйных насосов. Активная зона реактора состоит из ТВС квадратного в плане сечения, каждая из которых кроме твэлов содержит трубки с водой для выравнивания энерговыделения. Органы СУЗ выполнены крестообразными расположены в межкассетных зазорах (рис. 2.7) и вводятся в активную зону снизу Реактор оборудован блоком осевых центробежных сепараторов пара и блоком жалюзийных сепараторов. Центробежные сепараторы служат для первичного разделения пароводяной смеси, а жалюзийные — для осушки отсепа-рированного пара [13]. [c.147]

В реакторах типа ВВЭР распределение энерговыделения по активной зоне более стабильно, а возможность изменения распределения расходов воды через ТВС отсутствует, поэтому в них не предусматривают развитые системы контроля распределения энерговыделений, а непрерывный контроль по имеющимся системам не обяза1елен. [c.373]

Yankee по высоте (а) и в радиальном направлении (б) (г измеряется от нижней границы активной зоны) О — энерговыделение X — отношение потоков нейтронов и у квантов —. — расчетное распределение потока у-квантов. [c.47]

Нейтронное и у-излучения из активной зоны реактора создают мощный поток энергии, В больших энергетических реакторах интенсивность излучения достигает 10 МэвЦсм -сек). Это приводит к тому, что мощность энерговыделения в конструкциях, находящихся в непосредственной близости от активной зоны, достиггает 100 бт/слг и более [45]. Для корпусов водо-водяных и газоохлаждаемых реакторов, которые рассчитаны на значительное давление, энерговыделение, связанное с поглощением излучений, может привести к дополнительным температурным напряжениям, которые необходимо учитывать в расчетах прочности. Кроме того, интенсивное нейтронное облучение вызывает структурные нарушения материала корпуса, которые, накапливаясь, приводят к изменению его прочностных характеристик-Существенными факторами для реакторов многих типов являются также коррозия материала корпуса и усталость этого материала от переменной нагрузки. [c.66]

Распределение температуры по активной зоне реактора отражает распределение потока быстрых нейтронов. В центре реактора, где энерговыделение максимально, плйтность потока также максимальна и спадает от центра к периферии. По сечению ячейки по мере удаления от топлива в толщину графита энергетический спектр нейтронов меняется — быстрых нейтронов становится меньше, а число тепловых нейтронов увеличивается. Такого рода неоднородность — полей температуры и повреждающих нейтронов — является в конечном счете причиной возникновения в графите внутренних наЯряжений радиационного происхождения, которые, как будет показано ниже, и определяют целостность графитовых элементов кладки, ее работоспособность. [c.230]

Проектный теплогидравлический расчет водографитового реактора типа РБМК. Расчет паропроизводительной установки типа РБМК (рис. 9.42) проводится с целью определения размеров активной зоны и требует задания следующих исходных данных тепловой мощности реактора Мт, давления в контуре реактора, температуры питательной воды, высоты активной зоны, толщины отражателей, шага квадратной решетки технологических каналов (ТК), размеров конструкционных элементов ТК (в том числе и твэлов) и контура циркуляции, коэффициента теплопередачи через зазор между оболочкой твэла и топливным сердечником (йз), коэффициента неравномерности энерговыделения по радиусу активной зоны и ТК кг, тк). Доли энерговыделения в твэлах (т)тв) в конструкционных материалах и в замедли-.реле. Кроме того, задаются лимитирующие параметры допустимая температура топлива (Т "), минимальный запас до критической мощности ТК (%р = и доля ТК в зоне [c.150]

Управление реактивностью путем перемещения механических исполнительных органов применяется во всех энергетических реакторах. По назначению эти органы (называемые стержнями) подразделяют на регулирующие, компенсирующие н аварийные. Компенсирующие стержни имеют значительную реактивность и предназначены для компенсации медленных изменений реактивности, вызванных выгоранием топлива или сменой мощности реактора, а также для выравнивания поля энерговыделения. Регулирующие стержни имеют малую эффективность (до р-доли запаздывающих нейтронов), но больщую скорость перемещения и предназначены для компенсации небольших возмущений. Аварийные стержни обычно находятся вне активной зоны и быстро вводятся в нее, внося значительную отрицательную реактивность в аварийных ситуациях, требующих немедленного прекращения цепной реакции. В некоторых реакторах одни и те же регулирующие органы выполняют две или три функции. [c.130]

Свойства карбидного топлива. Монокарбид урана U и смеси его с карбидом плутония (U, Ри)С являются перспективным видом ядерного топлива, особенно для энергетических реакторов на быстрых нейтронах, в которых минимальные размеры активной зоны должны сочетаться с высоким энерговыделением. В качестве топлива ТЭП наиболее удовлетворяют требованиям смеси монокарбида урана с монокарбидом циркония (и, Zr) , в которых последний играет стабилизирующую роль и в то же время почти не захватывает нейтроны. Чистый U по сравнению с двуокисью обладает лучшей теплопроводностью (примерно в 8—10 раз) и шиеет плотность атомов урана на 25% больше, чем у UO2 (см. табл. 6.1). Лучшая теплопроводность обеспечивает при прочих равных условиях более низкую [c.134]

Это очень усложняет активную зону и конструкцию парогенератора. Проблема изоляции в этом случае стоит даже более остро, чем в AGR. Однако высокая рабочая температура увеличивает тепловой к. п. д. и, следовательно, уменьшает капиталовлол ения благодаря высокой плотности энерговыделения. Применяемое дисперсионное топливо позволяет получить высокую глубину выгорания, но требует высокого обогащения. Для высокотемпературного газового реактора очень подходит ториевый топливный цикл, в котором накапливается ядерное горючее ззи, [c.23]

Из числа возможных неводяных теплоносителей ядерных реакторов заслуживают также внимания расплавленные соли. Расплавы солей позволяют создать гомогенную активную зону, в которой делящийся изотоп равномерно распределен в жидкости с высокой температуростойкостью и благоприятными теплопередающими свойствами. Требованиям таких реакторов удовлетворяют смеси солей фтористого лития, фтористого бериллия, фтористого урана и фтористого тория. Эти композиции допускают рабочие температуры до 700—750° С и высокое удельное энерговыделение загружаемого горючего при небольшой концентрации делящихся веществ в объеме активной зоны. [c.19]

Однако распределение энерговыделения по объему активной зоны и по отдельным ТВС в условиях эксплуатации не остается постоянным и меняется во времени вследствие выгорания, перегрузок топлива, изменений режима нагрузки, управляющего воздействия органов регулирования и т. п. Поэтому следует различать так называемые мгновенные , т. е. текущие, значения коэффициентов неравномерности kr и kz, которые ограничивают предельно допустимый уровень тепловой мощности отдельной ТВС и реактора в делом, и средние по времени кг и kz, которые определяют неравномерность выгорания и энерговыработки по ТВС. [c.107]

В реакторах на быстрых нейтронах существующих типов ТВС активной зоны (а вместе с ними и торцевая зона воспроизводства) перегружаются частями с установленной периодичностью. Интервалы между перегрузками определяются фактической энергонапряженностью, допустимой максимальной глубиной выгорания тоааива в самых напряженных твэлах или предельной концентрацией (ПД) с учетом объемной неравномерности поля энерговыделения. [c.145]

В проекте В-410 разрабатывается реакторная установка, обладающая увеличенной до 3300 МВт тепловой мощностью и повыщенной экономичностью. Безопасность реакторной установки обеспечивается следующими основными решениями соверщенствованием активной зоны и улучшением характеристик внутренней самозащищенно-сти путем увеличения длины твэлов и выравнивания поля энерговыделения по объему активной зоны, использованием выгорающего поглотителя, включаемого непосредственно в топливо [c.159]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...