Изоэнтропическое торможение

В действительности полное изоэнтропическое торможение потока газа осуществить не удается, так как на поверхности центрального тела происходит увеличение давления, которое вызы- [c.473]

Все же выбор соответствующей формы центрального тела, особенно при осуществлении отсоса пограничного слоя, дает возможность частично использовать изоэнтропическое торможение потока в диффузоре внешнего сжатия и получить восстановление давления несколько более высокое, чем в трех-, четырех-скачковом диффузоре. [c.474]

При изоэнтропическом торможении полная энергия потока не изменяется, т. е. [c.23]

При полном изоэнтропическом торможении вся кинетическая энергия газового потока обратимо переходит в тепло, т. е. состоянию торможения отвечает скорость с = 0. [c.126]

Основные соотношения между статическими параметрами и параметрами изоэнтропического торможения потока [c.126]

Ро< 7о. Го —энтальпия, давление, удельный вес и температура полного изоэнтропического торможения. [c.126]

Через безразмерные скорости выражаются отношения статических параметров (параметров движущейся жидкости) к параметрам изоэнтропического торможения. Эти соотношения приведены в табл. 5-4. [c.127]

В Л. 82] показано, что хорошее совпадение формулы (13-42) с данными измерений [Л. 74] получается при значениях N и а(Л ), принятых по табл. 13-2, если в качестве определяющей ввести температуру изоэнтропического торможения внешнего потока Т = Тю. [c.481]

Из уравнений (13-46) и (13-47) с учетом выражения для температуры изоэнтропического торможения внешнего потока [уравнение (2-14)] имеем [c.483]

Необходимо отсасывать струйки тока в пограничном слое между поверхностью тела и разделяющей линией тока, динамическое давление на которой определяется из условия изоэнтропического торможения формулой [c.68]

Давлением торможения р называется давление, получаемое при полном изоэнтропическом торможении, т. е. при торможении газа без теплообмена и без потерь на трение. При изоэнтропическом изменении состояния газа [c.162]

Чему равно динамическое повышение температуры при изоэнтропическом торможении потока газа [c.195]

Изменение параметров газа при изоэнтропическом торможении [c.196]

Для изоэнтропического торможения газа необходимо, во-первых, чтобы при торможении к газу не подводилось внешнее тепло, во-вторых, чтобы отсутствовало трение (не выделялась бы теплота трения) и, в-третьих, чтобы отсутствовали скачки уплотнения в потоке газа. Как показано ниже ( 10.2), при торможении сверхзвукового потока обязательно возникают скачки уплотнения, в которых повышается энтропия газа. Поэтому изоэнтропическим может быть только торможение дозвукового потока. [c.196]

В отличие от изоэнтропического торможения дозвукового потока, при ударном торможении сверхзвукового потока в скачке уплотнения давление торможения не сохраняет своего значения, а уменьшается тем больше, чем интенсивнее скачок (чем больше значение Мщ). Потери давления торможения в скачке характеризуются коэффициентом восстановления давления о, равным отношению давления торможения газа после скачка к давлению торможения перед скачком. Этот ко- [c.201]

График этого уравнения показан на рис. 10.3 для случая =1,4 (воздух). Из рис. 10.1 видно, что ih i = i i sin 3, следовательно, Aii = Mj sin 3, где р — угол между направлением скорости до скачка и плоскостью скачка. Уравнение (10.11) и график на рис. 10. 3 показывают, что коэффициент восстановления давления тем меньше, чем больше скорость набегающего потока и чем больше угол наклона скачка. Наибольшие потери давления возникают в прямом скачке, когда р = 90°. Торможение потока в косом скачке уплотнения (р< 90°) сопровождается меньшими потерями давления. Напомним, что при изоэнтропическом торможении потери давления отсутствуют. [c.202]

Введен теперь давление и плотность изоэнтропического торможения. Давление изоэнтропического торможения [c.194]

При адиабатическом течении = и 5 >5,, поэтому Ро, >Ро и > рд. Таким образом, возрастание энтропии при адиабатическом процессе приводит к падению давления и плотности изоэнтропического торможения. [c.194]

Учитывая, что давление и плотность изоэнтропического торможения как функции числа М выражаются соотношениями [c.206]

Давление изоэнтропического торможения [c.210]

Следует подчеркнуть, что формулы (2-23), (2-24) и др., связывающие параметры торможения с параметрами потока (табл. 2-1), справедливы и для течений с энергетическим обменом, но, однако, в этом случае связь между параметрами торможения, статическими параметрами и безразмерными скоростями является локальной, т. е. относится только к данной точке или данному сечению трубки тока, причем под и Ро понимаются параметры изоэнтропического торможения в данной точке. Эти уравнения не могут быть применены к двум различным сечениям трубки, так как на участке между сечениями меняется полная энергия потока. Следовательно, формулы для статических параметров, указанные в табл. 2-1, и формулы (2-25) и (2-26) для таких течений неприменимы. [c.53]

При этом у стенки образуется волна сжатия, состоящая из бесчисленного множества характеристик уплотнения. Движение газа через такую волну сжатия совершается при постоянной энтропии. Однако плавное изоэнтропическое торможение здесь может происходить только в слое газа, прилегающем к стенке. В результате пересечения характеристик уплотнения на некотором расстоянии от стенки, зависящем от скорости набегающего потока, возникает криволинейный скачок переменной интенсивности. [c.165]

С другой стороны, при полном изоэнтропическом торможении потока в относительном движении его кинетическая энергия обратимо переходит в тепло. Энтальпия торможения определяется очевидным уравнением [c.578]

В критическом сечении теплового сопла, т. е. при М = 1, показатель политропы на основании формулы (53) равен показателю идеальной адиабаты п = к, т. е. здесь имеет место элементарный изоэнтропический процесс, при котором, как уже указывалось выше, количество подведенного к газу тепла и температура торможения проходят через максимум (й нар = О, dT = 0). [c.209]

Иначе говоря, угол поворота потока у плоского изоэнтропического центрального тела при торможении от значения числа Ма до М = 1 равен углу поворота в течении Прандтля — Майера с расширением от М = 1 до М = Мн(сйя = бн). Кривая о)(Мн) для к = = 1,4 приведена на рис. 8.43 (/га = < ). Если бы пучок характеристик изоэнтропического течения сжатия сходился на кромке обечайки диффузора, то струя, входящая в диффузор, не возмущала бы внешнего обтекания обечайки. [c.473]

Формула (9.38) является некоторым обобщенным понятием коэффициента теплоотдачи, отнесенного не к разности термодинамических температур стенки и потока, а к разности температуру стенки и температуры торможения потока. В гл. XII будет показано, что удобнее вместо температуры торможения потока в это выражение вводить температуру стенки при ее изоэнтропическом обтекании. [c.145]

Под параметрами торможения в данно.м поперечном сечении трубки тока подразумеваются параметры, которыми будет характеризоваться газ при приведении его мысленно к состоянию покоя изоэнтропическим путем, то есть с сохранением той энтропии, которую имел движущийся газ в рассматриваемом поперечном сечении. Параметры торможения обозначаются следующим образом То - температура торможения ро - давление торможения io - энтальпия торможения Ро - плотность торможения. [c.55]

Температура Та может определяться в любой точке изоэнтропического потока над поверхностью тела. Обычно считается удобным принимать ее равной температуре непосредственно в кормовой части передней кромки скачка уплотнения. Однако в случае, когда пограничный слой начинает развиваться от критической точки с отсоединенной головной ударной волной, в качестве Та удобно принимать температуру торможения. За начальную ско-236 [c.236]

Остановимся сначала на адиабатическом коэффициенте полезного действия. Выражение для изоэнтропической работы может быть получено, если с помощью пропорций идеальной адиабаты в уравнении теплосодержания (30) заменить отношение температур торможения отношением полных давлений [c.509]

При втором способе оценки газодинамического совершенства ступени турбины сравнивается фактическое полное давлепие за турбиной Рос с тем полным давлением рос из, которое получилось бы в изоэнтропическом процессе при одинаковых мощностях на валу турбины, т. е. нри одинаковых значениях температуры торможения за турбиной Тос II начальных параметров рон и Гон-Отношение [c.521]

Как показывает рис. 8.38, увеличение числа скачков ведет к уменьшению суммарных потерь полного давления в системе. При увеличенип числа скачков до бесконечности потери в системе должны упасть до нуля (Од- - 1), т. е. осуществляется переход к изоэнтропическому торможению. Форма центрального тела плоского изоэнтропического сверхзвукового диффузора с внешним сжатием изображена на рис. 8.44. [c.473]

Рис. 10.57. К построению чисто сверхзвуковой решетки с диффузорными и конфузорными участками течения, о) Односкачковая решетка с частичным торможением потока косым скачком, 6) трехскачковая решетка с конечной толщиной задней кромки, в) односкачковая решетка, составленная из профилей без угловой точки, г) решетка без головного сопротивления (изоэнтропическая решетка)

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...