Температура адиабатного торможения

Температура адиабатного торможения [c.297]

Заканчивая рассмотрение адиабатных процессов течения, остановимся на понятии температуры адиабатного торможения. [c.297]

Из уравнения (8-97) видно, что если обратимый адиабатный поток идеального газа С постоянной теплоемкостью, имеющий температуру Т, полностью заторможен (w=0), то температура такого заторможенного потока (ее называют температурой адиабатного торможения Га. т) [c.297]

Понятие о температуре адиабатного торможения широко используется в различных аэрогазодинамических расчетах. Всякий измерительный прибор, помещенный в поток, покажет температуру, близкую к температуре адиабатного торможения. [c.298]

Температура адиабатного торможения определяется из уравнения энергии потока при изоэнтропном течении [c.119]

Для анализа процессов в газовых потоках при больших скоростях течения используют два значения температуры Т — термодинамическую (статическую) температуру и Т — температуру полного адиабатного торможения (температуру торможения, полную температуру). Связь между ними устанавливается следующими выражениями [c.177]

При обтекании тела сверхзвуковым потоком газа скорость у поверхности равна нулю. При адиабатном торможении потока идеального газа его кинетическая энергия переходит в теплоту, в результате температура газа возрастает. [c.200]

Температурой заторможенного потока, или температурой торможения, называют такую, которую имеет газ при его полном адиабатном торможении например, при натекании на твердое тело, когда скорость потока становится равной нулю, а теплообмен между заторможенным газом и твердым телом не происходит. [c.200]

Пусть поток при адиабатном течении набегает на какое-либо тело М. Тогда в соответствии с рис. 1.31 какая-то центральная струйка рабочего тела (потока) при ударе по нормали о тело М в точке О, полностью потеряв свою кинетическую энергию, повысит свою температуру. Точка, в которой скорость рабочего тела обращается в нуль, называется точкой нулевой скорости, а температура в этой точке — температурой полного торможения. Для определения этой температуры напишем интегральное выражение уравнения (1.173) для газа [c.50]

Термодинамические циклы и структурно-поточная схема ПТУ с конденсирующим инжектором представлены на рис. 2.2 [92, 139], на котором использованы те же обозначения элементов, что и на рис. 2.1, а также КИ — конденсирующий инжектор. В отличие от условной диаграммы циклов ПТУ, приведенной в [92], на диаграмме рис. 2.2 в соответствии со схемой рабочих процессов конденсирующего инжектора [48] изображены отдельные составляющие процесса адиабатного торможения потока. В конденсирующем инжекторе конденсация пара осуществляется на струе жидкости, предварительно охлажденной ниже температуры конденсации Т,. Для охлаждения этой жидкости в ПТУ одновременно с энергетическим должен быть дополнительный холодильный контур, состоящий из холодильника, циркуляционного [c.25]

Независимо от того, обратимо пли необратимо замедление течения, температура жидкости вне пограничного слоя в окрестности критической точки является температурой торможения, т. е. температурой, которую приняла бы жидкость в результате адиабатного торможения [c.328]

Параметры движущегося потока приводятся без индекса . Зависимости для температуры Т, давления р, энтальпии И и плотности р даны с использованием значений удельных изобарных и изохорных теплоемкостей Ср и и газовой постоянной R. Измерительный прибор, помещенный в газовый поток, покажет температуру, близкую к температуре адиабатного (полного) торможения. На рис. 1.5 приведены зависимости рассматриваемых параметров рабочего тела от числа Маха (отношения скорости течения рабочего тела к местной скорости звука). [c.27]

Поэтому второе слагаемое определяет повышение температуры потока при его адиабатном торможении. [c.177]

Величину -5 принято называть динамическим повышением температуры. Соответственно, сумма, стоящая в скобках, получает смысл температуры адиабатно заторможенного газа (или, короче, температуры торможения). Температуру торможения принято обозначать через 0. [c.177]

При полном адиабатном торможении вся кинетическая энергия переходит в тепловую и температура газа tf становится равной температуре торможения [c.249]

Если динамическую степень повышения давления обозначить через соответствующие температуры, то при полном адиабатном торможении воздуха к концу диффузора (перед компрессором) будем иметь [c.282]

Таким образом, получен довольно интересный результат, заключающийся в том, что температура адиабатной стенки в свободно-молекулярном потоке больше, чем температура торможения. Для объяснения этой аномалии рассмотрим энергии падающих и отраженных молекул. Можно показать, что при Mi 1 и [c.421]

Если на пути движущегося газа поставить преграду, то в результате адиабатного торможения потока до нулевой скорости кинетическая энергия единичной массы у 2 преобразуется в тепловую с увеличением температуры и энтальпии газа, возрастают также его давление и плотность. Параметры заторможенного потока называются параметрами торможения и обозначаются р, Т, р. Так как энтальпия Ь=СрТ, то для заторможенного потока Ь =СрТ. [c.105]

Газ, движущийся с некоторой скоростью V и имеющий температуру Т, обладает кинетической энергией, которая в расчете на единицу его массы равна 1) /2. При торможении газа происходит уменьшение кинетической энергии, т. е. преобразование ее в тепловую. При этом энтальпия газа изменяется и его температура возрастает. Если газ полностью затормозить без теплообмена с окружающей средой, то температура газа при обращении его скорости в нуль возрастет до значения Т . Эта температура адиабатно заторможенного газа, называемая в отличие от первоначальной термо- [c.250]

Вследствие преобразования кинетической энергии в теплоту температура поступившего в цилиндр воздуха, несмотря на понижение давления, при впуске рсл по сравнению с давлением перед впускными клапанами рд за счет адиабатного торможения достигает значения Tg. Из-за повышения давления от Рср до Ра происходит повышение температуры воздуха [c.35]

Температуру торможения потока в адиабатном процессе определим из уравнения (11-7) [c.438]

При обтекании газом теплоизолированной стенки температура ее повер.хности равна адиабатной температуре стенки Т,., которая близка к телшературе торможения и определяется по формуле [c.377]

Этот же вывод можно получить на основе анализа температурных полей при теплоотдаче. При небольшой скорости движения теплоносителя теплообмен потока со стенкой возможен при условии Тf ф При большой скорости течения газа и Рг = 1 теплообмен возможен при Т) Ф Т , а в общем случае при Т ,. Поэтому при скоростях течения, когда разогрев газа в пограничном слое вследствие его торможения становится уже заметным, в формуле Ньютона для теплоотдачи термодинамическую температуру потока следует заменить на адиабатную температуру стенки. Обобщенная формула Ньютона имеет вид [c.382]

На поверхности абсолютно изолированной плоской пластины, обтекаемой продольным газовым потоком с большой скоростью, устанавливается температура Тг, равная температуре тонкого слоя газа, непосредственно прилегающего, к пластине. Эта температура называется адиабатной (или равновесной) температурой стенки и не совпадает с температурой торможения Т (в газах Тг<Т ). Это объясняется тем, что полностью заторможенный тонкий слой газа оказывается теплоизолированным только со стороны стенки (рис. 9.4) в сторону газового потока от него отводится тепло. [c.177]

Определить, насколько повысится температура на лобовой поверхности метеорита при входе его в плотные слои атмосферы со скоростью 7500 м/с. Процесс торможения принимается адиабатным. [c.91]

Самолет с прямоточным воздушно-реактивным двигателем (ВРД) летит со скоростью 400 м/с при температуре воздуха t = —20 °С. Приняв для воздуха ft = 1,41 w R = = 287 Дж/(кг-К), определить степень повышения давления в диффузоре ВРД. Процесс торможения считать адиабатным. [c.92]

Температура торможения. При адиабатном течении рабочего тела в неподвижном канале уравнение (1.147) принимает вид [c.49]

С термодинамической точки зрения желательно иметь рабочие тела с малыми отрицательными значениями ds"jdT. В этом случае процесс адиабатного расширения рабочего тела на турбине заканчивается в парожидкостной области диаграммы состояний при высоких значениях относительных массовых паросодержаний. В таком цикле нет необходимости осуществлять регенерацию, а следовательно, и вводить дополнительный элемент-регенератор в технологическую схему установки, что способствует улучшению ее технико-экономических характеристик. Кроме того, при л = 0,95. .. 0,97 появление влаги в проточной части турбины в конце процесса расширения не оказывает заметного влияния на ее КПД и энергетическую эффективность ПТУ в целом. При больших отрицательных значениях производной ds"ldT для достижения значений, близких к единице относительного массового паросодержания потока, в конце процесса расширения на турбине пар в цикле ПТУ приходится перегревать. Введение перегрева всегда выгодно с термодинамической точки зрения, поскольку это способствует увеличению термического КПД цикла. Однако при этом ухудшаются массогабаритные характеристики парогенератора из-за введения в его состав дополнительного элемента — пароперегревателя. В ряде случаев этот фактор оказывает превалирующее влияние на технико-экономические характеристики ПТУ и обусловливает их ухудшение. При положительных значениях производной ds"ldT процесс расширения в турбине заканчивается в области перегретого пара. Это создает весьма благоприятные условия для работы турбины, так как исключает появление конденсата в конце процесса расширения, соответствующие потери энергии, и эрозию лопаток рабочих колес, а также отпадает необходимость в перегреве пара перед подачей его в турбину. Однако температура торможения перегретого пара на вы- [c.9]

Процесс смешения, как предполагается в работе [48], происходит в два этапа. На первом этапе при постоянном давлении Рв — Pi = Pi5 в смешении участвуют только паровая фаза активного и пассивный поток. Последний при этом нагревается до температуры насыщения р-) (точка 16), а активный поток имеет относительное массовое паросодержание Xg и скорость og = (Ов. На этом первый этап смешения заканчивается. Далее происходят адиабатные необратимые процессы торможения жидкостного и пароводяного потоков вплоть до полной конденсации паровой фазы (точка 5). [c.30]

Для адиабатного потока, который не производит никакой работы даже при наличии трения, энтальпия торможения и температура торможения при постоянном Ср постоянны во всех сечениях потока [c.13]

На рис. 11-31 и 11-32 показано сравнение расчетных и опытных коэффициентов теплоотдачи при вдуве воздуха и гелия [Л. 292, 293]. Условиями сравнения являются температура стенки близка к адиабатной температуре в опытах и температура стенки равна температуре торможения внешнего потока в теоретических расчетах. [c.382]

При течении газа у поверхности какого-либо тела вследствие сил внутреннего трения происходит торможение потока, что вызывает увеличение температуры тела. Температура адиабатно изолированного тела, помещенного в поток газа, называется собственной, или равновесной. Собственную температуру можно определить неподвижным теплоизолированным термометром, находяш,имся в потоке перемещающейся жидкости. Термодинамическую температуру можно определить термометром, который перемещается вместе с газом. Разность между собственной и термодинамической температурой равна [c.439]

В работе [3] фигурирует давление торможения в первом сечении трубы при температуре торможения Toi, полученной путем адиабатного торможения потока с параметрами Vj и Т] = Т = onst. Второе расчетное соотношение в этом случае имеет вид [c.127]

Величина адиабатной температуры стенки зависит от результирующего эффекта двух параллельно протекающих процессов выделения теплоты, обусловленное торможением газа в пограничном слое, которое вызвано силами вязкости отвода теплоты в поток, который осуществляется в основном путем теплопроводности благодаря температурному градиенту в пограничном слое. При Рг = 1 эти эффекты уравновешиваются и г = 1, а, = Т). При Рг < 1 коэффициент восстановления те1мпературы также меньше единш1ы. [c.377]

На рис. 11.1 изображен тепловой пограничный слой толш,иной А с температурой торможения То. и адиабатной температурой стенки7 . [c.201]

Pa M trpHM процесс теплоотдачи при течении нагретого воздуха по сверхзвуковому охлаждаемому соплу с турбулентным пограничным слоем (рис. 11.27) [6]. Число факторов, осложняющих теплоотдачу в модельном сопле, значительно меньше, чем в сопле реального двигателя. Параметры воздуха на входе в сопло (в ресивере) следующие давление Ро=1,ОМПа/м% температура Го==830 К, отношение температуры охлаждаемой стенки сопла к температуре торможения равно примерно 0,5, число Маха на выходе из сопла (вблизи среза) 3,6. Исследовался турбулентный пограничный слой в различных сечениях вдоль сопла измерялись профили скорости (микротрубками полного напора) и температуры (термопарами). Измерялись статическое давление, локальный удельный тепловой поток в стенку и температура стенки со стороны охладителя в нескольких точках внутренней поверхности сопла. Параметры воздуха перед соплом измерялись, а вдоль оси сопла вычислялись по формулам для адиабатного течения газа. [c.248]

В сопле реального двигателя. Параметры воздуха на входе в сопло (в ресивере) следующие давление р =1,0 ЛДПа, температура Т = 830 К, отношение температуры охлаждаемой стенки сопла к температуре торможения равно примерно 0,5, число Маха на выходе из сопла (вблизи среза) 3,6. Исследовался пурбу-лентный пограничный слой в различных сечениях вдоль согЕла измерялись профили скорости (микротрубками полного напора) и температуры (термопарами). Измерялись статическое давление, локальная плотность теплового потока в стенку и температура стенки со стороны охладителя в нескольких точках внутренней поверхности сопла. Параметры воздуха перед соплом измерялись, а вдоль оси сопла вычислялись по формулам для адиабатного течения газа. [c.349]

В реальных условиях процесс перехода механической энергии в тепловую сопровождается обменом теплом и работой между смежными слоями газа. Обмен будет иметь место и в том случае, когда твердое-тело теплоизолировано и теплоотдача между телом и газом отсутствует. Ввиду этого частицы газа, непосредственно прилегающие кпЬверхности теплоизолированного тела, будут иметь температуру, превышающую температуру газа вдали от тела, однако в общем случае не равную температуре торможения. Такую же температуру будет иметь и тепло-изолированное тело (скачок температуры, как и скачок скорости, может иметь место на границе раздела твердое тёло — газ только в сильно разреженном газе). Эта температура называется адиабатной, собственной или равновесной. [c.252]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...