Силы антипараллельные

Сила R, модуль и направление которой определяются равенствами (4), (5), и будет равнодействующей системы антипараллельных сил Р и Q. Действительно, (Р, Q) <-о R, Q) но система (Qj, Q) со О, следовательно, [c.206]

Итак, система двух антипараллельных сил имеет равнодействующую, которая равна по модулю разности модулей этих сил, им параллельна и направлена в сторону большей силы. Линия действия равнодействующей проходит через точку, которая лежит на продолжении отрезка ВА и делит этот отрезок на части, обратно пропорциональные силам, внешним образом. [c.207]

Задача разложения данной силы на две антипараллельные является опять задачей неопределенной она становится определенной, если заданы положение и напряжение одной силы или линии действия обеих слагаемых сил. Это разложение проводится таким же способом, как и в случае параллельных сил. [c.207]

Из равенств (5) легко найти, что и для антипараллельных сил имеет место соотношение (3), т. е. что моменты этих сил относительно любой точки на линии действия их равнодействующей равны по числовому значению (см. рис. 206). [c.207]

Пара сил. Хотя формулы (4) и (5) получены для случая, когда Р ф Q, мы можем с их помощью рассмотреть, что произойдет с равнодействующей двух антипараллельных сил, если модуль одной из них, например Р, будет приближаться к Q. Из равенства (4) видно, что при P- Q будет Равенство же (5), которое-можно представить в виде [c.207]

Система двух равных по модулю антипараллельных сил, действующих на абсолютно твердое тело (рис. 207), называется парой сил. [c.207]

Когда нам дана система параллельных сил, направленных в разные стороны, то мы можем разделить силы этой системы на две группы, из которых каждая включает силы, направленные только в одну сторону. Находя равнодействующую каждой группы, мы приведем данную систему к системе двух антипараллельных сил, а эта система, как известно, приводится или к одной силе (равнодействующей), или к паре сил. Легко также проверить, что для определения R и Tq (при R ф 0) можно непосредственно пользоваться формулами (11) и (12) [или (13)], беря в них значения Р для сил, направленных в какую-нибудь одну сторону, со знаком плюс, а в противоположную — со знаком минус. [c.210]

Момент пары. Парой сил называется система двух равных по напряжению антипараллельных сил, действующих на абсолютно твердое тело. Так, например (рис. 235). система двух сил (F, F ) образует пару, если [c.227]

Разложение данной силы F на две антипараллельные силы, проходящие через точки А w В, производится аналогично (рис. 275). [c.262]

Специфический характер ядерных сил проявляется также и в том, что величина силы ядерного взаимодействия между двумя нуклонами зависит не только от расстояния между ними, но и от взаимной ориентации их спинов. Например, интенсивность взаимодействия пир при параллельных спинах отличается от их взаимодействия при антипараллельной ориентации спинов. Наиболее убедительным подтверждением этого вывода являются результаты опытов по рассеянию медленных нейтронов на молекулах ортоводорода (с параллельной ориентацией спинов обоих протонов, [c.136]

Существование в природе простейшего ядра — дейтона, состоящего из нейтрона и протона с параллельно направленными спинами, и отсутствие аналогичного ядра с антипараллельными спинами у нуклонов указывают на спиновую зависимость ядер-ных сил. Об этом же говорит эффект компенсации спинов, проявляющийся в разной устойчивости четно-четных, нечетно-нечетных и нечетных ядер. [c.8]

Итак, равнодействующая двух антипараллельных сил равна по модулю разности модулей этих сил, им параллельна и направлена в сторону большей силы, линия действия равнодействующей проходит вне отрезка, соединяющего точки приложения слагаемых сил, на расстояниях от этих точек, обратно пропорциональных модулям сил. [c.70]

Заметим, что последовательно применяя правила сложения двух параллельных сил, а также двух антипараллельных сил, можно найти равнодействующую нескольких параллельных сил, действующих на тело. [c.70]

Сложение двух неравных антипараллельных сил [c.27]

Рассмотрим случай сложения двух не равных по модулю антипараллельных сил. Случай, когда такие силы равны по модулю, особый и рассмотрен в гл. 4. [c.27]

МэВ. Для полной энергии связи а-частицы из аналогичных соображений получается величина 9 МэВ, так как в а-частице имеются 4 п—р-связи. Учет спиновых зависимостей может только уменьшить, причем примерно вдвое, эти цифры, поскольку, как мы увидим ниже, в дейтроне спины протона и нейтрона параллельны, а при антипараллельных спинах связанное состояние отсутствует. Мы видим, что наши оценки резко расходятся с опытными данными. Причина этого расхождения заключается в том, что наши рассуждения чересчур классичны. Мы не учли ни волновых свойств протона и нейтрона, ни вероятностного характера состояний квантовых физических систем. Проследим влияние квантовых закономерностей на структуру дейтрона. Предварительно заметим, что в квантовой механике, так же как и в классической, относительное движение двух нуклонов можно рассматривать (см. приложение I) как движение в поле сил протонно-нейтронного потенциала одной частицы с приведенной массой т ри , равной половине массы нуклона [c.172]

На опыте наблюдается только одно состояние дейтрона со спином единица, что соответствует параллельным спинам протона и нейтрона. Отсюда можно сделать вывод о том, что ядерные силы довольно сильно зависят от спинов, причем притяжение между протоном и нейтроном при параллельных спинах ч ильнее, чем при антипараллельных. [c.175]

Второй особенностью системы протон — протон является одинаковость сталкивающихся частиц. Протоны, как и любые одинаковые частицы полуцелого спина, подчиняются принципу Паули (см. гл. П, 8), согласно которому в каждом состоянии может находиться не более одной частицы. В силу принципа Паули многие состояния, разрешенные в системе п—р, запрещены в системе р—р. Например, в S-состоянии относительного движения, в котором обе частицы симметрично распределены в пространстве, спины двух протонов могут быть только антипараллельными, что соответствует синглетному состоянию с нулевым суммарным спином. Триплетное S-состояние с параллельными спинами запрещено, так как в нем оба протона находятся в одном и том же состоянии. [c.180]

Значение приведенной силы при действии на механизм многих сил может быть просто определено при помощи теоремы Н. Е. Жуковского ( 18). В соответствии с определением приведенной силы, представив заданные моменты сил в виде двух антипараллельных сил, приложенных к некоторым точкам звена, можно записать [c.76]

Для этого момент пары сил инерции М заменяем системой двух равных по модулю антипараллельных сил Р и — Рд. Плечо h полученной пары сил опре- [c.344]

Конечная стадия деформации сдвига, заканчивающаяся разрушением нагруженного тела, называется срезом. Срез происходит под действием двух антипараллельных сил, вызывающих в определенном сечении смещение одной части тела относительно другой при неизменном расстоянии между ними. [c.107]

Это означает, что ускорение электрона в кристаллич. решётке в общем случае направлено не параллельно внеш. силе F. Оно может быть направлено даже антипараллельно f, что соответствует отрицат. значению Э. м. Для электронов с отрицат. Э. м. оказалось удобным ввести в рассмотрение положительно заряженные квазичастицы— дырки с положительной Э. м. [c.645]

Пара сил. Две антипараллельные силы одинаковой величины, приложенные к разным точкам, но направленные не по одной прямой, называют парой сил. Пара не имеет равнодействующей и представляет собой самостоятельный динамический элемент. [c.225]

Протона, при этом оказывается, что только отрицательным значениям введённого параметра может отвечать связанное состояние системы нейтрон - - протон. Поэтому весьма важно выяснить, какой знак имеет этот параметр при параллельной и антипараллельной ориентации спинов нейтрона и протона. Теоретически на этот вопрос при современном состоянии теории ядерных сил ответить нельзя. [c.10]

Отсюда следует, что ядерные силы, возмущающие 5-волну, будут сказываться на рассеянии протонов протонами только при антипараллельной ориентации спинов протонов, т. е. в / всех случаев столкновений. [c.85]

Система двух параллельных сил, направленных в противоположные стороны (антипараллельных). Две параллельные силы, направленные в противоположные стороны, называют антипараллель-ными. Пусть мы имеем систему антипараллельных сил Р и Q, не равных по модулю и приложенных в точках А w В (рис. 206). Разложим ббльщую силу Р на две параллельные силы R и Q , из которых одну (Q]), равную по напряжению силе Q, приложим [c.206]

Задача 7. На твердое тело действуют две антипараллельные силы (рис. 49), причем известна одна из составляющих Р и их равнодей- [c.70]

Итак, две неравные по модулю антипараллельные силы и F (Fi > F2) имеют равнодействующую h, паправленную в сторону большей силы и по модулю у/, равную разности модулей ела- j [c.49]

Резюмируя, можно сказать, что энергия взаимодействия ведет себя так, как это изображено на рис. 94 для и ,ол, если в качестве нулевой энергии принять энергию на бесконечности. Следовательно, два атома водорода притягиваются и образуют молекулу водорода, если их С1ШНЫ антипараллельны. В этом случае энергия взаимодействия имеет минимум при расстоянии между протонами, равном по порядку величины боровскому радиусу. В случае параллельных спинов между атомами действуют на всех расстояниях силы отталкивания и образование молекулы невозможно. [c.311]

Если бы ядерные силы не зависели от взаимной ориентации спинов нуклонов, то связанное состояние дейтрона было бы вырожденным, т. е. состояло бы из двух независимых состояний — три-плетного, с параллельными спинами протона и нейтрона, и синглет-ного, с антипараллельными спинами протона и нейтрона. Если бы ядерные силы, подобно электромагнитным, слабо зависели от взаимных ориентаций спинов, то синглетный и триплетный уровни дейтрона имели бы слегка различающиеся энергии. [c.175]

Посмотрим теперь, что нового могут дать опыты по высоким энергиям в отношении зависимости ядерных сил от спинов. Как мы видели в 3, п. 2, уже в опытах при низких энергиях удалось установить, что взаимодействие нейтрон — протон различно при параллельных (триплетное состояние) и антипараллельных (син-глетное состояние) спинах этих частиц. Однако эта информация была получена лишь благодаря тому, что вид зависимости сечения от энергии оказалось возможным рассчитать теоретически, а не путем раздельных измерений рассеяния в различных спиновых состояниях. [c.185]

Строение М. к. определяется принципом макс, заполнения пространства, симметрией молекул и их укладки. Укладку определяют ван-дер-ваальсовы силы (энергия связи 1—3 ккал/моль). Макс, заполнение пространства молекулами произвольной формы достигается выделением отд. слоёв. Молекулы в слоях могут располагаться параллельными и антипараллельными рядами или ёлочкой (рис. 2). При этом обычно достигается координационное число 12 или 14 (реже 8, 10, 16 и др.). [c.200]

Атомы в ковалентных кристаллах связаны химическими силами, природа которых была рассмотрена в главе 1. Например, атом углерода образует четыре сильные гибридные связи в тет--раэдрических направлениях, и в алмазе атомы углерода соединяются в тетраэдрическую решетку (рис. 5). Каждая связь локализована и осуществляется парой электронов с антипараллельными спинами. Твердое тело представляет собой по существу одну гигантскую молекулу. Поскольку каждый атом сильно связан с соседями, для кристалла характерны высокие значения твердости, сопротивления пластической деформации, температуры и теплоты плавления. Типичные ковалентные кристаллы образуют элементы IV группы периодической системы помимо углерода, это кремний, германий и серое олово. Такие же локализованные парные связи с тетраэдрической симметрией возникают в кристалле карборунда (Si ) между чередующимися атомами кремния и углерода. Различие электроотрицательностей у этих элементов мало, и связи не имеют заметной полярности. [c.20]

Обменной силе соответствует энергия взаимодействия между двумя атомами I и / со спинами 5г и 8-, т. е. обменная энергия Ец = = —2ASiSj, где А — обменный интеграл, зависящий от взаимного перекрытия электронных оболочек, характеризующий различие в величине кулоновского взаимодействия при параллельном (ферромагнитное упорядочение) и антипараллельном (антиферромагннтное) расположение спинов. [c.306]

Antiferromagneti material — Антиферро-магнитный материал. Материал, в котором межатомные силы захватывают элементарные атомные магниты (электронный спин), выравнивая их действие. Состояние, близкое к ферромагнитным материалам, но с той разницей, что равное число элементарных магнитов (спинов) противоположно направлены и антипараллельны, делая материал слабо магнитным, т. е. парамагнитным, вместо ферромагнетика. [c.894]

Однвко надо иметь в виду следующее обстоятельство. Даже при центральном характере сил последние могут зависеть от взаимной ориентации спинов нейтрона и протона. Поэтому в принципе возможно существование двух 5-состояний дейтрона с параллельной и антипараллельной ориентацией спинов частиц. Эти состояния могут быть названы триплетным (суммарный спин частиц равен единице) и синглетным (суммарный спин частиц равен нулю). Экспериментальные исследования рассеяния медленных нейтронов в пара-и ортоводороде, а также данные по захвату нейтронов протонами приводят к однозначному заключению о том, что синглетное состояние в дейтроне не реализуется, т. е. не существует состояний дейтрона с противоположно ориентированными спинами частиц. [c.19]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...