Свет Диффракция

Диффракцией света называется явление огибания световыми волнами препятствий, стоящих на пути распространения света, Диффракция имеет место только в том случае, если размер препятствия или отверстия соизмерим с длиной волны [c.228]

Диффракция света. Диффракцией света называется явление огибания световыми волнами препятствий, стоящих на пути распространения света. Диффракция имеет место только в том случае, если размер препятствия или отверстия соизмерим с длиной волны света. Для видимых лучей света длина волны лежит в пределах десятых долей микрона. В этом случае препятствия или отверстия, измеряющиеся в миллиметрах, уже относительно велики по сравнению с длиной волны. Поэтому диффракцией во многих случаях можно пренебрегать и считать, что свет распространяется прямолинейно, как это и делается в геометрической оптике. [c.317]

Дистилляция 364 Дифманометры И, 611 Дифференциальные манометры 611 Дифференциальные уравнения термодинамики 56 Диффракция света 317 Диффузоры 95 — Сила действия потока 662, 663 [c.709]

Перейдём теперь к рассмотрению упругого рассеяния частиц поглощающими ядрами. Соотношения, полученные в 17, показывают, что поглощение вызывает дополнительное возмущение падающей волны и, следовательно, приводит к дополнительному упругому рассеянию частиц, которое не связано с образованием составного ядра и последующим испусканием частиц. Это упругое рассеяние, обусловленное наличием поглощающего рассеивателя, в случае малых. длин волн частиц / —радиус ядра) аналогично диффракции света от абсолютно чёрного шара и может быть поэтому названо диффракционным рассеянием Чтобы сделать более ясной эту аналогию, напомним, что диффракционные явления в оптике наблюдаются в том случае, если на пути распространения света стоит непрозрачный, поглощающий свет экран. Диффракционные явления, характеризующиеся отсутствием резкой границы между областями света и тени, представляют собой отклонения от геометрической оптики и непосредственно связаны с, волновой природой света они проявляются тем сильнее, чем меньше размеры непрозрачных тел по сравнению с длиной волны света. Так как ядра в определённой области энергии поглощают падающие на них частицы, т. е. ведут себя по отношению к ним как непрозрачные, поглощающие экраны, то, наблюдая в таких условиях упругое рассеяние частиц, мы должны получить диффракционную картину. [c.186]

Феноменологическая трактовка ядра как непрозрачного, поглощающего частицы экрана возможна в тех случаях, когда энергия частиц не превосходит нескольких десятков MeV для лёгких ядер и нескольких сотен MeV для тяжёлых. Если мы имеем дело с нейтронами, т. е. электрически нейтральными частицами, причём длина волны их значительно меньше радиуса ядра, то следует ожидать полной аналогии между упругим рассеянием таких частиц и диффракцией света от непрозрачного тела, имеющего форму и размеры ядра. [c.186]

Нас интересует диффракция от абсолютно чёрного шара радиуса R, на который падает параллельный пучок лучей. Диффракционная картина в этом случае, согласно сказанному выше, совпадает с диффракционной картиной от круглого отверстия радиуса R в непрозрачном экране, перпендикулярно плоскости которого падает свет. Важно заметить, что диф-фракционные картины совпадают также и при к = к, так как в этом направлении в обоих случаях имеет место максимум интенсивности. [c.190]

Такой же формулой определяется распределение света при диффракции от абсолютно чёрного поглощающего шара В этом случае под Iq следует понимать полную интенсивность света, падающего на площадь поперечного сечения шара. Мы видим, что в этом случае, так же как и при диффракции от круглого отверстия, максимум интенсивности лежит при х = О, т. е. в направлении распространения падающего пучка света. Иными словами, максимум интенсивности лежит в центре тени, получаемой по законам геометрической оптики. [c.191]

Кроме того, необходимо было объяснить волновой и одновременно корпускулярный характер некоторых явлений, Классическая волновая теория объяснила явления интерференции и диффракции света и рентгеновских лучей, а для объяснения фотоэлектрического эффекта уже существовала теория световых частиц или фотонов. [c.24]

Диффракция света 2 — 228 Диффузионный отжиг 5 — 668 Диффузия металлов в металлах 2 — 313 Диффузоры 2 — 486 [c.416]

ОПТИЧЕСКИЕ ПРИБОРЫ, приборы, в которых используются свойства света отражение, преломление, диффракция, интерференция, поляризация и т. д. В более узком смысле слова О. п. называются системы, состоящие из отражающих и преломляющих поверхностей и дающие изображения предметов, которые либо можно рассматривать глазом непосредственно либо можно принимать на экран. Эти системы обыкновенно входят как составные части в О. п. вообще. В дальнейшем рассматриваются О. п. в более узком смысле слова. Почти все их свойства можно вывести на основании трех ниже приведенных законов 1) закон прямолинейного распространения света в однородной среде 2) закон отражения света (см.) и 3) закон преломления света. [c.70]

Сиг. 28-1. Контроль качества поверхности способом световой щели с помощью лекальной линейки I. Свет от источника 2, попадающий в щель между линейкой и изделием 4, отклоняется по выходе из нее (диффракция). Световые лучи, ограниченные углом зрения а, попадают в глаз 3. [c.463]

ВОЛНОВЫЕ СВОЙСТВА СВЕТА— ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ И ДИФФРАКЦИЯ [c.328]

Другим важным явлением, представляющим собой следствие волновой природы света, является диффракция. Она заключается в том, что свет или проходя через узкие отверстия около краев непрозрачных экранов, или отражаясь от них, распространяется затем не по законам прямолинейного распространения. Схематически явление диффракции света при прохождении через узкое отверстие в непрозрачном экране изображено на рис. 16. 9. Свет от источника I падает па отверстие в экране Э. Если бы свет распространялся строго по прямым линиям, то после прохождения отверстия он имел бы направление и шел бы [c.329]

Опыты Фуко производились в лаборатории, и атмосферные влияния были исключены. Тест объекты освещались достаточно хорошо, и угол а оказался в больших пределах независимым от освещения объекта. Следовательно, перечисленные нами причины не могут объяснить результатов Фуко, и существует еще одно явление, вызывающее нерезкость изображений, даваемых оптическими системами. Это явление — [диффракция света в оптических системах. [c.47]

Вследствие диффракции света на отверстии оптической системы (системы линз и 1 ) вместо резких изображений 5 или 5" щели 5 получается диффракционная картина с распределением интенсивности, показанным на фиг. 188,6. При этом угловое расстояние а между главным максимумом и первым минимумом тем меньше, чем меньше длина световой волны и чем больше диаметр объектива, или, точнее, используемой части объектива. Поскольку для получения изображения 5" используется часть объектива диаметром йу, а определяется выражением [c.161]

Фиг. 205. Оптическая установка для наблюдения диффракции света на ультразвуковых волнах.

Явления диффракции света на ультразвуков вых волнах могут быть объяснены следующим образом. Бегущая ультразвуковая волна в жидкости представляет собой следующие друг за другом на определенном расстоянии сжатия и разрежения среды. Расстояние между двумя сжатиями определяет длину звуковой волны в жидкости. Таким образом, мы имеем дело со средой, плотность которой, а следовательно, и коэффициент преломления меняются периодически в направлении распространения звуковой [c.169]

Фиг. 208. Диффракция света на ампли-тудно-модулированных звуковых волнах.

По Бергману 1230—2321, явление диффракции света на ультразвуковых волнах может быть [c.170]

Огюстен Жан Френель (Freanel) родился в Нормандии в 1788 г., умер в Париже в 1827 г. Вместе с английским физиком Томасом Юнгом он дал экспериментальные основы волновой теории света. Выдающимися являются его опыты с явлением диффракции и интерференции поляризованного света. Согласно его теоретической концепции световые явления порождаются поперечными колебаниями некоторой среды (эфира), которую, для того чтобы иметь бесконечно малую плотность, наделяют свойством упругих твердых тел. При помощи волновой теории света ему удалось в удивительном согласии с опытом объяснить не только классические явления геометрической оптики [c.378]

Диффракция света 228 Диффузия металлов в мегаллих М. , Диффузоры 486 [c.538]

Потери вследствие диффракции, которые следует учитывать как тол1 о величина диаметра волокна становится меньше длины волны проходящего света. [c.571]

Одной из важнейших характеристик микроскопа является его разрешающая способность. Разрешающая способность микроскопа ограничена вследствие диффракции света и зависит от численной апертуры объектива и длины волны света. В результате диффрак-дии изображение бесконечно малой светящейся точки, рассматриваемой в микроскоп, имеет вид круглого светлого диска, окруженного несколькими слабыми светлыми кольцами. Освещенность первого кольца равна 1,75% освещенности диска. Диаметр диска [c.7]

В дальнейшем нас будет интересовать тот случай, когда и источник света и точка наблюдения Р находятся на весьма больших расстояниях от экранов. В этом случае, который известен под названием диффракции Фраунгофера, лучи, идущие от источника света, падают на экраны параллзльным пучком параллельными являются также лучи, идущие от экра-ноз в точку наблюдения. Поэтому при диффрзкщш Фраунгофера мы имеем дело с изменением направления пучка света, претерпевшего диффракцию около экранов. Интенсивность света является в этом случае функцией угла отклонения света от первоначального направления. Этот угол называется углом диффракции. [c.188]

Очковые линзы для миопии и гиперметропии. Основные аномалии рефракции глаза — миопия (близорукость) и гиперметр о и и я (дальнозоркость) корригируются очковьми стеклами след. обр. Для э м м е-тропического (нормального) глаза параллельный пучок света от удаленной точки, лежащей на оси глаза, дает резкое изображение в виде точки же (если не принимать во внимание явлений диффракции и аберраций оптич. системы глаза) на сетчатке следовательно и изображение всего объекта получается резким. При миопии параллельный пучок от удаленной точки дает изображение внутри глазного яблока, а при гиперметропии — вне глазного яблока, позади сетчатки (фиг. 1, А и Б). На сетчатке получается в этих случаях, вместо резкого изображения точки, размытый кружок— кружок рассеяния К. От каждой точки удаленного объекта получаются такие кружки рассеяния, и глаз видит объект размытым, нерезким и не различает его деталей. Резкое изображение на сетчатке в этих случаях получается не от удаленной точки, а от так назыв. дальней точки глаза. Для неаккомодированного глаза при миопии на сетчатке получается изображение этой точки, лежащей на конечном расстоянии впереди глаза (фиг. 1, В), а при гиперметропии— изображение точки (мнимой), лежащей позади глаза (фиг. 1, Г). Величина аметропии (миопии или гиперметропии) характеризуется расстоянием дальней точки от пе- [c.272]

Волновые свойства света наиболее ярко проявляются в явлениях интерференции и диффракция. Явления интерференции наблюдаются в том случае, если два (или больше) световых пучка, исходящих из когерентных источников света, накладываются друг на друга. При этом наблюдается суммирование световых пучков с чередующимся усилением и ослаблением освещенности в местах сложения пучков. Это явление называется интерференцией света. Когерентными являются источники света, дающие световые пучки при постоянной во времени разности фаз световых колебаний. Такие источники образуются искусственно при помощи призм, линз или зерккл, разбивающих один световой пучок на несколько как бы исходящих из разных источников света. Пример когерентных источников и получения интерференции света приведен на рис. 16. 7. Световой пучок от источника 4 бипризмой Френеля /, // разбивается на два световых пучка 1, 2 и 2, 3, которые исходят из мнимых источников 1 и 1 . В области МЛ экрана Э они накладываются друг на друга и дают интерференционную картину. [c.328]

Волновые свойства света заметно проявляются в узких пучках, когда наблюдаются диффракционные явления. Мерой отклонения от законов прямоли-вейного распространения света служит угол диффракции ф, выражаемый формулой [c.330]

По гипотезе акустических облаков можно ожидать различия в поведении звуков большой и короткой продолжительности оно заслуживает быть указанным здесь, поскольку, кажется, не отмечалось никем из прежних авторов. Так как при отражении и преломлении энергия не теряется, то интенсивность излучения непрерывно действующего источника звука (или света) на данном расстоянии не изменится, если окружить его облаком сферической формы, однородным по плотности потеря за счет промежуточных частей облака будет компенсирована отражением от тех, которые лежат за источником. Но если звук — небольшой продолжительности, облако может очень сильно уменьшить интенсивность его на расстоянии, за счет различия положений его отражающих частей и обусловленного этим различием удлинения продолжительности звука, хотя полная интенсивность, измеряемая интегралом во времени, может быть такой же, как если бы облака не было совсем. В этом, вероятно, заключается объяснение наблюдения Тиндаля, что различные виды сигналов не всегда сохраняют одинаковую эффективность. При определенной погоде выстрел гаубицы с трехфунтовым зарядом был слышен в большей области, чем свисток, труба или сирена , между тем как в другие дни превосходство сирены над пушкой обнаруживалось самым отчетливым образом . Следует, однако, заметить, что в той же самой серии экспериментов было найдено, что свойство звука выстрела орудия гаситься или отражаться ветром противоположного направления, так что он оказывается практически бесполезным уже на очень коротком расстоянии с наветренной стороны, резко выражено . Собственно рефракция должна быть одинаковой для звуков всякого рода, но по причине, объясненной выше, диффракция около края препятствия может быть менее эффективной для звука выстрела орудия, чем для неослабевающей ноты сирены. [c.139]

Почти всегда приходится ограничиваться приближенными методами и результатами. Геометрическая оптика, возникшая еще в древние времена, является наиболее грубым и простым методом решения оптических задач. Учение об интерференции света несколько углубило лучевую оптику, оставляя ее все же в состоянии приближенного метода. Теория диффракции электромагнитных волн указала, наконец, путь точного решения оптических задач. Одйако эта дорога настолько сложна и терниста, что сама теория диффракции, естественно, модифицируется в ряд упрощенных, приближенных методов разной степени точности. Помимо того, оптические задачи обычно разрешаются простоты ради для несуществующих и невозможных светящихся точек , излучающих одинаково во все стороны. [c.3]

Таким образом, само существование параллельных пучков абсо-, лютно невозможно. Чтобы не оставить никаких сомнений у, ч1 гателя, ответим еще на такой вопрос нельзя ли конечные размеры источника энергии компенсировать аберрациями или использовать диф-фра кцию с целью восстановления параллельности пучка Не трудно показать, что такая компенсация невозможна. Если точечный источник вследствие аберраций и диффракции, дает небольшое рассеяние света, то коиечные размеры источника могут лишь увеличить рассеяние, но никак не могут уменьшить его. [c.34]

Такая труба, при условии диафрагмирования отверстия объектива До 2—3 см в диаметре, позволяет получить недурные изображе-Иия небесных светил. Можно наблюдать лушые цирки, Юпитер и четыре его спутника фазы Бенеры, туманности Андромеды, Ориона 1й ф. При фокусном расстоянии объектива в 50—100 см и хороших атмосферных условиях можно. на Сатурне рассмотреть если (ве кольца, то, по крайней мерю, неясной формы образования, замеченные впервьие в трубе приблизительно такого же качества Галилеем. Как известйо, Галилей умер, так и не выяснив, что это были за образования. Причиной этой неудачи нужно считать явление, к экспериментальному изучению которого мы теперь приступаем, а, им№ко Диффракцию. [c.50]

В обоих случаях на панцыре возникают продольные полосы. Введение диффракционного максимума первого порядка позволяет получить изображение его и за счет того света, который излучается источником освещения (нулевой максимум), и за счет того света, который вследствие диффракции возникает на самой структуре панцыря. На фиг. 35, 3 на панцыре видна поперечная штриховка [c.74]

Дебай и Сирс [490, 496] и независимо от них Люка и Бикар [ 1241—1244] обнаружили в 1932 г. диффракцию света на ультразвуковых волнах в жидкости. Это открытие привело в настоящее время к развитию большого количества новых методов исследования ультразвука. Поводом [c.168]

Аналогичные опыты, доказавшие, что кварц может быть возбужден также на четных гармониках, были выполнены Партхасаратхи, Панде и Панчоли [1502, 1520, 1538]. В опытах Бергмана были использованы два различных ламповых генератора для одновременного возбуждения кварца на двух частотах. Упомянутым выше трем авторам [1502] удалось, ограничиваясь одним генератором, получить колебания кварца сразу на второй и третьей гармониках и обнаружить эти колебания при помощи диффракции света на ультразвуковых волнах. [c.170]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...