Акустические облака

Акустические облака 135 Аналогия между движением жидкости и теплотой и электричеством 22 Атмосферная рефракция 133 [c.474]

Взаимодействие акустических возмущений с облаком частиц [c.199]

По гипотезе акустических облаков можно ожидать различия в поведении звуков большой и короткой продолжительности оно заслуживает быть указанным здесь, поскольку, кажется, не отмечалось никем из прежних авторов. Так как при отражении и преломлении энергия не теряется, то интенсивность излучения непрерывно действующего источника звука (или света) на данном расстоянии не изменится, если окружить его облаком сферической формы, однородным по плотности потеря за счет промежуточных частей облака будет компенсирована отражением от тех, которые лежат за источником. Но если звук — небольшой продолжительности, облако может очень сильно уменьшить интенсивность его на расстоянии, за счет различия положений его отражающих частей и обусловленного этим различием удлинения продолжительности звука, хотя полная интенсивность, измеряемая интегралом во времени, может быть такой же, как если бы облака не было совсем. В этом, вероятно, заключается объяснение наблюдения Тиндаля, что различные виды сигналов не всегда сохраняют одинаковую эффективность. При определенной погоде выстрел гаубицы с трехфунтовым зарядом был слышен в большей области, чем свисток, труба или сирена , между тем как в другие дни превосходство сирены над пушкой обнаруживалось самым отчетливым образом . Следует, однако, заметить, что в той же самой серии экспериментов было найдено, что свойство звука выстрела орудия гаситься или отражаться ветром противоположного направления, так что он оказывается практически бесполезным уже на очень коротком расстоянии с наветренной стороны, резко выражено . Собственно рефракция должна быть одинаковой для звуков всякого рода, но по причине, объясненной выше, диффракция около края препятствия может быть менее эффективной для звука выстрела орудия, чем для неослабевающей ноты сирены. [c.139]

Наряду с очевидными достоинствами метода имеются и недостатки. Если речь идет о создании покрытий на мелких деталях, то предпочтение следует отдавать иным технологическим процессам (диффузионному насыщению, электролитическому осаждению и т.п.) чем меньще размер детали, тем больше потери напыляемого материала, т.е. ниже коэффициент его использования. Условия работы операторов на участках напыления довольно сложные повышенный уровень шума, зафязнен-ность при предварительной обработке поверхности детали, образование облака дыма и аэрозолей. Все это заставляет организовывать акустическую защиту и устанавливать мощные вытяжные устройства. [c.363]

В первом томе монографии (части I и И) рассматриваются теория однократного рассеяния и теория переноса излучения. Теория однократного рассеяния применима для описания рассеяния волн в разреженных облаках рассеивателей. Она охватывает большое число встречающихся на практике ситуаций, включая радиолокацию, а также лазерную и акустическую локацию в различных средах. Относительная математическая простота этой теории позволяет без излишних трудностей ввести большинство фундаментальных понятий, таких как полоса когерентности, время когерентности, временная частота, и рассмотреть движение рассеивателей и распространение импульсов. Мы приводим также некоторые оценочные значения характеристик частиц в атмосфере, океане и в. биологических средах. Теория переноса излучения, которую также называют кратко теорией переноса, имеет дело с изменением интенсивности волны, распространяющейся через случайное облако рассеивателей. Эта теория используется при решении многих задач рассеяния оптического и СВЧ излучения в атмосфере и биологических средах. В книге описываются различные приближенные способы решения, включая диффузионное приблнл<ение, метод Кубелки — Мунка, плоскослоистое приближение, приближение изотропного рассеяния и малоугловое приближение. [c.8]

Качественное различие между пульсирующими и кавитащюнными пузырьками показано на рис. 2, где представлена кавитационная область при нормальном и повышенном статическом давлении. При нормальном давлении кавитационная область над поверхностью преобразователя типа ПМС-6М (рис. 2, а), имеющего неоднородное звуковое поле но площади излучателя, представляет собой скопления крупных пульсирующих пузырьков, относительно равномерно распределенных по объему жидкости вблизи излучателя. С повышением давления до 5-10 н м , при той же удельной акустической мощности создаются неблагоприятные условия для роста пузырьков, и крупные пузырьки исчезают, а сама область кавитации наблюдается в виде туманообразного облака, состоящего из множества кавитирующих пузырьков, сосредоточенных над центром излучателя (рис. 2, б), где уровень звукового давления был наибольшим. [c.173]

Антоневич пришел к выводу, что вклад каждого из перечисленных механизмов каплеобразования в общее количество аэрозоля, образующегося при акустическом распылении жидкости, неодинаков. Основная часть аэрозоля образуется пятым, и в какой-то степени четвертым способами, т. е. в результате отделения капель от гребней капиллярных волн конечной амплитуды. При распылении жидкости, обладающей сравнительно большой вязкостью, основным бывает четвертый механизм. Второй механизм приводит к образованию крупных капель-брызг, диаметр которых на порядки больше диаметра капель, образующихся из капиллярных волн. В качестве примера на рис. 1 приведен снимок момента выбрызгивания таких капель при распылении трихлорэтилена акустическими колебаниями частоты 40 кгц на фоне тумана, образующегося другими способами каплеобразования. Внизу на снимке видно белое кавитационное облако, покрывающее поверхность преобразователя темная полоса с белыми фонтанчиками брызг в верхней части, расположенная выше кавитационного облака, — слой жидкости, разлитой на поверхности преобразователя. [c.342]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...