Многократная диффракция света на ультразвуковых

Бергман 1242] и позднее Рау [16881 экспериментально доказали возможность многократной диффракции света на ультразвуковых волнах в жидкости. На фиг. 214,а дана диффракционная картина, относящаяся к случаю прохождения монохроматического света через ультразвуковую волну с частотой Д =1465 кгц в ксилоле. Интенсивность ультразвуковых колебаний была выбрана таким образом, чтобы на спектре были видны линии второго порядка. На фиг. 214,6 дана аналогичная картина, полученная для звукового столба такого же поперечного сечения и частоты /з =9760 кгц. Если теперь в том же [c.175]

Фиг. 214. Многократная диффракция света на двух ультразвуковых волнах (по Бергману).

Фиг. 215. Многократная диффракция света на двух ультразвуковых волнах (по Бергману). а—диффракция на звуковой волне с частотой Ь = 9760 кгц, б—диффракция на звуковой волне с частотой /2=7210 кгц, в—диффракция на двух звуковых волнах с частотами fl и /г-

Многократная диффракция света на ультразвуковых волнах 173—175, 203, 353 Модули пьезоэлектрические 65 Модуль сдвига 341, 343 [c.718]

Очень существенным является предположение о многократной диффракции света, высказанное впервые Бриллюэном [368] и уже упомянутое нами выше при объяснении появления частот, обусловленных э4к )ектом Допплера. Представим себе еще раз, основываясь на схеме фиг. 211,, как световой луч при диффракции переходит из нулевого порядка в плюс и минус первый порядок, а затем после вторичной диффракции частично переходит опять в нулевой, а частично в плюс и минус второй порядок. Таким образом может быть объяснено как возникновение спектров высших порядков при диффракции на решетке с синусоидальным распределением пропускае-мости света, так и большая интенсивность этих спектров. Однако многократная диффракция возможна лишь в том случае, когда свет проходит достаточно большое расстояние I в ультразвуковом поле, или, другими словами, при достаточно больших значениях отношения ИХ. Это условие выполняется в большинстве опытов. На фиг. 212 приведены два диффракционных спектра,, полученные Бэром [1431. Для случая, изображенного на фиг. 212,6, расстояние, проходимое лучом света в ультразвуке, сокращалось в верх- [c.174]

Бергман [242] показал, что при одновременном распространении в твердом теле продольных и поперечных волн может наблюдаться вторичная диффракция, аналогичная многократной диффракции света на одной или нескольких ультразвуковых волнах (см. гл. III, 4, п. 2). На фиг. 386 показано это явление для волн в стекле. Ясно видно, что, помимо диффракццонных спектров и /з, обусловленных продольной волной, и спектров 1, обусловленных поперечной волной, наблюдаются еще другие спектры, обозначенные /ц. Последние получаются вследствие вторичной диффракции диффракционного спектра [c.353]

Естественно, что следующим шагом должно было быть создание трехмерной пространственной решетки посредством трех ультразвуковых волн, распространяющихся перпендикулярно друг к другу. По аналогии с диффракцией рентгеновских лучей на пространственной решетке кристалла здесь можно было бы ожидать таких же диффракционных явлений для видимого света. Систематические исследования в этом направлении впервые были проведены Шефером и Бергманом [1829—1831]. Почти в то же время и независимо от них Гидеман и Асбах [864] опубликовали данные о наблюдении диффракции света на пространственной решетке, образованной многократно отраженными ультразвуковыми волнами. [c.202]

Теорию диффракции света на пространственной решетке ультразвуковых волн разработали Фюс и Лудлоф [674]. Мы познакомимся с ней подробнее в гл. V. Здесь укажем только, что, согласно теории диффракции света на ультразвуковой пространственной решетке в жидкости, диффракционная картина первого порядка изображается в виде простой окружности. Примером может служить яркая окружность на фиг. 250, б. Соотношение с=ЛЛ//л связывает радиус этой окружности г с величиной скорости звука с в жидкости, звуковой частотой Д длиной световой волны Л и расстоянием А от плоскости изображения до центра кюветы. Это соотношение переходит в приведенную выше формулу (146) для диффракции света на плоской звуковой волне, если величину г заменить расстоянием первого диффракционного максимума от центрального максимума. Остальные окружности на фиг. 250, б являются диффракционными спектрами высших порядков. Здесь отчетливо выступает явление многократной диффракции. Каждая точка яркой внутренней окружности вследствие диффракции на пространственной решетке становится центром новой окружности. Огибающую этих вторичных окружностей—окружность с радиусом 2г— можно рассматривать как диффракционный спектр второго порядка по отношению к центральной точке. [c.203]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...