Интерференционные картины при диффракции света

Действительно, согласно теории диффракции света на звуковых волнах Рамана и Ната, диффракционные картины заметной интенсивности создаются только световыми пучками, почти параллельными фронту звуковой волны см. также гл. III, 4, п. 2). Поэтому появление интерференционных фигур обусловлено в рассматриваемом случае в основном волнами, колебания в которых являются продольными и направлены перпендикулярно к напраблению светового луча, иначе говоря, волнами, для которых волновой вектор почти перпендикулярен к направлению светового луча. Для света, диф- [c.357]

На фиг. 393 схематически изображена диффракция света на одной из таких волн. Плоскость рисунка проходит через входящий луч, падающий на кристалл, и через волновой вектор к упругой волны. Конец вектора к лежит на фазовой поверхности Г. Луч, участвующий в создании интерференционной картины, отклоняется, встретив звуковую волну, на угол 29, а по выходе из кристалла это отклонение увеличивается вследствие преломления в п раз. Пусть отклоненный таким образом луч падает на экран 5 в точке, лежащей на расстоянии г от центрального пятна. Если обозначить расстояние от кристалла до экрана через Л, то при малых углах отклонения с достаточной точностью можно считать г= —Ап 2д. Отсюда при учете вышеприведенной формулы Брэгга получаем [c.358]

Наряду с распространяющимися в теле упругими волнами он рассматривает также и неоднородные поверхностные волны, обусловливающие в основном диффракцию при отражении. Учет этих волн приводит к усложнению геометрического места концов волновых векторов (фазовой поверхности), поскольку теперь приходится учитывать и мнимые значения волнового вектора. Казалось бы, что при этом каждая из плоских волн, входящих в двумерное многообразие, соответствующее фазовой поверхности, должна проявляться на отражающей грани тела и участвовать в формировании интерференционной картины. Это значит, что для монохроматического падающего света каждая из таких плоских волн должна давать, подобно штриховой решетке, диффракционный спектр, отклоненный на угол, соответствующий длине упругой волны. Но тогда плоскость изображения была бы заполнена двумерным континуумом интерференционных точек. В действительности же возникает одномерный континуум—интерференционная кривая. Следовательно, существует принцип отбора, ограничивающий множество интерференционных точек. [c.366]

Интерференционные картины при диффракции света на пространственной решетке 202, 346 [c.716]

Волновые свойства света наиболее ярко проявляются в явлениях интерференции и диффракция. Явления интерференции наблюдаются в том случае, если два (или больше) световых пучка, исходящих из когерентных источников света, накладываются друг на друга. При этом наблюдается суммирование световых пучков с чередующимся усилением и ослаблением освещенности в местах сложения пучков. Это явление называется интерференцией света. Когерентными являются источники света, дающие световые пучки при постоянной во времени разности фаз световых колебаний. Такие источники образуются искусственно при помощи призм, линз или зерккл, разбивающих один световой пучок на несколько как бы исходящих из разных источников света. Пример когерентных источников и получения интерференции света приведен на рис. 16. 7. Световой пучок от источника 4 бипризмой Френеля /, // разбивается на два световых пучка 1, 2 и 2, 3, которые исходят из мнимых источников 1 и 1 . В области МЛ экрана Э они накладываются друг на друга и дают интерференционную картину. [c.328]

На фиг. 250, а изображена одна из первых фотографий интерференционной картины, получаемой при диффракции света на трех направленных перпендикулярно друг к другу звуковых волнах одинаковой частоты. Она напоминает плохую фотографию лауэграммы правильного кристалла. Для получения трех звуковых волн [c.202]

Бёммель [294] указал на возможность определения поглощения звука по полуширине диффракционных изображений. Как известно, острота интерференционных максимумов, возникающих при диффракции света на ультразвуке, уменьшается при увеличении частоты. Это объясняется тем, что ввиду роста поглощения при увеличении частоты уменьшается число и интенсивность определяющих диффракционную картину штрихов (т. е. отдельных звуковых волн) и понижается разрешающая способ- [c.332]

Укажем еще на одно интересное оптическое явление. Впервые его наблюдал Бусс [3941 при попытке определить разность давлений в ультразвуковой волне в жидкости, пользуясь интерферометром Дамена или Маха. Уже при малых интенсивностях звука наблюдался сдвиг интерференционных полос на величину, равную половине полосы, однако с увеличением силы звука этот сдвиг не возрастал, а только менялась видимость картины. Это непонятное явление было подробно изучено Бэром [159], который применил улучшенную аппаратуру. Он затемнил все световые лучи, которые испытывали диффракцию на звуковой волне и изменили при этом свою частоту и, следовательно, не могут уже участвовать в интерференции. Тогда упомянутое явление может быть объяснено на основании теории Рамана—Ната о фазовой модуляции света звуковой волной. Два световых пучка, интерферирующие в приборе Жамена, имеют амплитуды, равные 1 и / (а) где Уо—функция Бесселя нулевого порядка а—величина, определяемая формулой (149) Действительно, было экспериментально уста новлено, что для значения а =2,4 интерферен ционные полосы исчезают, а для значения л =3,8 они имеют наилучшую видимость. [c.192]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...