Поперечные волны, диффракция света

Помутнение водопроводной воды 528 Поперечное сечение поглощения 294 Поперечные волны, диффракция света 347, 353, 354 —колебания 14, 341 [c.719]

Бергман 1242] и позднее Рау [16881 экспериментально доказали возможность многократной диффракции света на ультразвуковых волнах в жидкости. На фиг. 214,а дана диффракционная картина, относящаяся к случаю прохождения монохроматического света через ультразвуковую волну с частотой Д =1465 кгц в ксилоле. Интенсивность ультразвуковых колебаний была выбрана таким образом, чтобы на спектре были видны линии второго порядка. На фиг. 214,6 дана аналогичная картина, полученная для звукового столба такого же поперечного сечения и частоты /з =9760 кгц. Если теперь в том же [c.175]

Рассмотрим теперь случай, когда падающий на тело свет поляризован в направлении или тг] тогда периодические изменения линейной плот-носи обусловят, как и в случае продольной волны, изменение показателя преломления с пространственным периодом При этом возникает обычное явление диффракции, т. е. справа и слева от центрального изображения появятся боковые спектры, в которых свет сохранит свою первоначальную поляризацию. Второй скрещенный с первым НИКОЛЬ, поставленный на пути светового пучка, уничтожит диффракционную картину. Пусть теперь поперечная волна освещается неполяризованным светом. Световые колебания можно разложить на две компоненты по направлениям осей и т] как разъяснено выше, каждая из компонент образует свою диффракционную картину, причем обе картины, точно налагаясь друг на друга, дадут спектры, образованные неполяризованным светом. [c.348]

Итак, для получения диффракции света на поперечных волнах нет никакой необходимости пользоваться скрещенными николями. Однако на практике их применение целесообразно, так как оно уменьшает интенсивность яркого центрального изображения и внутреннего диффракционного кольца пользование поляризованным па- [c.349]

Фиг. 386. Многократная диффракция света на продольных и поперечных волнах в стекле.

Иногда кривые шестого порядка распадаются на одну кривую четвертого порядка и эллипс или окружность это имеет место для кварца (при падении света в направлении оси X), для барита (для любых направлений) и для правильных кристаллов. Согласно теории, появление эллипсов обусловлено чисто поперечными волнами в данном случае эти волны не вызывают диффракции света, поскольку направление смещений в них совпадает с направлением проходящего через кристалл света. На диаграммах [c.358]

Михайлов И. Г., Диффракция света от поперечных упругих волн высокой частоты в кубических кристаллах, ДАН СССР, 26, 760 (1940). [c.608]

При применении оптических методов к изучению распространения звука в криста ] ]ичэских твёрдых телах необходимо учитывать возможность диффракции света как на продольных, так и ца лоперечпых упругих волнах. Диффракцию света на поперечных упругих волнах в кубических кристаллах изучал И. Г. Mн aйлoвi35б]. [c.251]

Фюс и Лудлоф [674] показали на основании разработанной ими теории диффракции света на волнах в прозрачных твердых телах (см. ниже в этом пункте), что внутренний круг обусловлен диффракцией света на упругой пространственной решетке, образованной Продольными волнами, а внешний—на решетке, образованной поперечными (сдвиговыми) волнами. Пусть и X —длины продольных и поперечных волн соответственно, А—расстояние от диффрагирующего куба до плоскости экрана и Л—длина световой волны тогда, согласно обычным диффракционным формулам, радиусы диффракционных колец будут равны [c.347]

Бергман [242] показал, что при одновременном распространении в твердом теле продольных и поперечных волн может наблюдаться вторичная диффракция, аналогичная многократной диффракции света на одной или нескольких ультразвуковых волнах (см. гл. III, 4, п. 2). На фиг. 386 показано это явление для волн в стекле. Ясно видно, что, помимо диффракццонных спектров и /з, обусловленных продольной волной, и спектров 1, обусловленных поперечной волной, наблюдаются еще другие спектры, обозначенные /ц. Последние получаются вследствие вторичной диффракции диффракционного спектра [c.353]

Сандерс [17931 произвел определение пропускания звука тонкими никелевыми и латунными пластинами толщиной 0,1—0,6 мм на частоте 1,9—5,6 мггц при углах падения О—70 . Толщина пластин изменялась от 0,05 до X при обычных условиях пропускание этих пластин весьма мало, за исключением определенных критических углов падения, величина которых определяется по наблюдению максимальной диффракции света на звуковых волнах, проходящих сквозь пластину. Нанеся значения угла максимальной звукопроницаемости в зависимости от произведения частоты звука на толщину пластины, Сандерс обнаружил, что экспериментальные точки лежат на ряде кривых, которые можно отнести к трем областям изменения угла падения. Первая область включает углы между 0° и критическим углом для продольных волн вторая область содержит углы, лежащие между критическими углами для продольных и поперечных волн, и третья область—все остальные углы. Для первой и второй областей экспериментально полученные значения пропускания хорошо совпадают со значениями, рассчитанными по приведенной выше теории Рейсснера, и позволяют определить упругие постоянные материалов. Максимумы пропускания для третьей области Сандерс пытается объяснить изгибными волнами, распространяющимися вдоль пластины, основываясь при этом на теории изгибных колебаний Лэмба ). [c.377]

Это практически показали Гидеман и Хёш [874], которые возбуждали стоячую звуковую волну в стеклянном бруске при помощи приклеенного к бруску кварца. Если, кроме того, поместить стеклянный брусок между двумя призмами Николя, то можно-в соответствии с углом между плоскостью поляризации анализатора и фронтом звуковой волны использовать для стробоскопии как продольную или поперечную составляющие звуковой волны, так и обе эти составляющие вместе. При использовании диффракции света на продольных упругих волнах можно для освещения исследуемого периодического процесса использовать либо только центральное пятно, либо только свет диффраги-рованных спектров, экранируя центральное пятно. В последнем случае опять-таки можно обеспечить почти 100-процентную модуляцию яркости. Само собой разумеется, что вместо стеклянного бруска с посторонним возбуждением можно применять кварцевый кристалл, в котором пьезоэлектрическим путем возбуждаются собственные колебания высшего порядка. [c.408]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...