Момент сипы

Первый интеграл представляет собой интеграл энергии Qx и Gj — проекции кинетического момента Qq на оси Сх и С5. Постоянство Gx при движении системы следует из того, что момент сипы R относительно оси Сх равен нулю. Третий интеграл выражает постоянство обобщенного импульса Ар, соответствующего циклической координате <р. Заметим, что (см. рис. 46) [c.213]

Уравновешивание/i-ой гармоники главного момента сип инерции. Полное уравновешивание главного момента сил инерции пространственного механизма, как и плоского, связано с большими техническими трудностями. Однако приближенно /с-ю гармонику можно уравновесить путем смещения точки приложения вектора уравновешивающей силы из центра неуравновешенных сил инерции в некоторую другую точку пространства, координаты которой находятся в результате решения (6). Если вектор уравновешивающей силы создается посредством одной корректирующей массы, как во втором способе, то в (6) получаем [c.55]

Фиг. 293. Силы и моменты сип, приложенные к фрезе и оправке а — силы, приложенные к фрезе 6 — моменты сил, действующих на оправку

Вращательное действие силы, приложенной к твердому тепу с закрепленной точкой вращения, характеризуется вращательным моментом (моментом сипы относительно точки вращения), который определяется как (рис. Н6-7) [c.26]

Материальная точка массой т — 7 кг т состояния покоя движется по оси Ох под действием сипы = 1е . Определить скорость точки в момент времени t = 2 с. (6,39) [c.197]

На вал машины действует пара сип с моментом Л/, закон изменения которого представлен графиком функции М = /(i ). Определить работу, совершенную парой сил за первые два оборота вала. (4,71) [c.247]

Однородный диск радиуса г = 0,1 м под действием сипы тяжести начинает вращение в вертикальной плоскости вокруг горизонтальной оси Oz из положения, когда его радиус ОС горизонтален. В этот момент времени определить угловое ускорение диска. (65,4) [c.266]

Решение. Отбросим заделку, заменив ее реакциями, и рассмотрим равновесие балки. Реакции заделки представляют собой реактивную сипу П и реактивный момент т. Так как реактивный момент т может быть уравновешен только парой сил, то нагрузка Р и реакция К должны образовывать пару, следовательно, [c.36]

Пример 3. Призма А массой mi лежит на гладкой наклонной плоскости. По ней движется тело В массой m2, причем это относительное движение происходит по закону = = nt li. В начальный момент тело А находится в покое. Определить зависимость скорости тела А от времени (рис. 150). Решение. Система состоит из двух тел Л и В. На нее действуют следующие внешние сипы Р = mig — сипа тяжести тела А, ( = 20 —сила тяжести тела В, N —реакция наклон- [c.180]

Влияние числа Рейнольдса R может проявляться через обусловленные вязкостью воды силы трения, которые вообще невелики по сравнению с подъёмной силой и обычно направлены приблизительно горизонтально однако в некоторых случаях силы трения могут заметно влиять на величину вращающего момента. Но если учесть сравнительно слабую зависимость сип трения от числа Рейнольдса, то, повидимому, вполне законно пренебречь влиянием числа Рейнольдса на характеристики вертикального и углового движения и, в частности, на явление водяного рикошета. [c.96]

Здесь V , = 0 — скорость точки С неподвижной направляющей 1, перекрывающей шарнир Сип данный момент времени совпадающей с точкой С звена б [c.80]

В момент времени индукция в зазоре достигает такой величины, что сипа притяжения якоря превышает силы, препятствующие движению (трение, предварительное поджатие пружины), и якорь начинает двигаться. Его перемещение будет вызывать изменение магнитного потока, обусловливающее появление противодействующей электродвижущей силы, что приводит к уменьшению тока. Выбрав зазор, якорь заканчивает перемещение, и ток нарастает до значения = //г. При этом происходит рост магнитного потока (изменение тока на рис. 3, а не показано). [c.69]

Среди упругих гироскопических систем, к которым приводятся динамические модели многих быстроходных машин, особое место занимают роторы высокоскоростных ультрацентрифуг. Отличительная черта их конструкции состоит в применении весьма гибкого вертикального вала на упруго податливых опорах с тяжелыми сосредоточенными массами на верхнем или нижнем консольно свешивающемся конце. Встречаются также типы ультрацентрифуг, у которых эти массы устанавливаются одновременно на обоих концах, верхнем и нижнем. Такая конструкция обладает сильными гироскопическими свойствами и, кроме того, из-за большого веса роторов ее динамика может испытывать заметное влияние сил тяжести, в поле которых совершается ее движение. В этих условиях на упругие гироскопические системы такого вида помимо обычных инерционных сип и моментов, связанных с упругими деформациями валов и опор, действуют силы инерций и их моменты, возникаюш ие при движении ротора как гиромаятника [c.32]

Обрабатываемый материал Наименова- ние Материал режущей части в формуле крутящего момента в формуле осевой сипы [c.436]

Понятием момента силы (хотя сам этот термин он еще не вводит) Бенедетти пользуется систематически и формулирует его достаточно четко. Он пишет, что если хотят сравнить друг с другом величины, которые измеряют действия грузов или движущих сип, то следует каждую из них определять с помощью перпендикуляра, опущенного из центра рычага на направление силы . [c.91]

При действии на винт осевой сипы и момента, что [c.45]

Начальная и полная кривизна Зо и з, изгибающий момент М и изгибная жесткость EJ связаны между собой соотношением EJ( ---3o)=Af. Начальный прогиб обозначим Но(х), прогиб при заданной сжимающей сипе F обозначим w x,P). Заметим, что M=-Pw. Выражения для кривизны оси стержня в начальном и загруженном состоянии имеют вид [c.526]

Момент сипы относительно точки. Момент силы относительно оси. Теория пар в пространстве. В случае плоской системы сил момент силы относительно точки был определен как алгебраическая величина moif) = = Fh. [c.225]

Обозначения Рд — сила закрепления одним кулачком, Н а — момент сип (см. рис. 8, в) п—число сип [при п> 1 следует пользоваться формулами для осесимметричной нагрузки (и = со), принимая q = пРд/(2лг)у, индекс 1 —для сечения, находящегося под силами Р , индекс 2 —для сечения посередине между силами Яд. Р — площадь поперечного сечения кольца, мм г — средний радиус кольца, мм Е и G = (0,370,4) —модули упругости 1 и II рода материала кольца I ii 1 — осевые моменты инерции поперечного сечения, мм<> i jj — геометрический фактор жесткости при кручешш, мм (табл. 27, 28). 2. Если кулачки перекрывают кольцо или если радиальные силы проходят через центры тяжести поперечных сечений кольца, то = Р а = 0, й == 0, и = 0. Тогда вычисляют только перемещения w [в атом случае для определения перемещения W проще пользоваться формулой (1)], [c.545]

После прекращения действия момента Л/, тело Н вращается по ип -ции с угловой скоростью СО ,- при этом к системе ирь ложены сипы Gj, (/2, реакции ноднятника и подшипника (рис. 151,6). [c.190]

Замечание при переходе ко II участку рамы все внеияхие нагрузки приведены к начальному сечению /частка, а имешю сила приведена к точке С (с добавлением пары сип с моментом ХаН), а сила Ya перенкеиа по линии ее действия также [c.52]

Система состоит из трех тел двух катков массой т каждый и лежащей на них доски массой mi (рис. 267). Катки представляют собой сплоп1ные одио эодные цилиндры радиусом R каждый. Под действием постоянного вращающегося момента М, приложенного к катку А, сипы сопротивления F, приложенной к оси катка В и сил тяжести Р = mg, Pi = m.g система движется так, что проскальзывание доски по катг.ам и катков по горизонтальной плоскости отсутствует. Найти ускорение доски. [c.292]

Данные предел текучести Зт = 2400 жз/са и пластический момент сопротивления сечения И пл = 27бсл . Задачу решить в предположении идеально-пластического материала, пренебрегая влиянием поперечной сипы на снижение несущей способности сечения ). [c.266]

Язык структурного описания механизмов (СТРОМ) позволяет задать механизмы, содержащие винтовые, сферические, цилиндрические, вращательные и другие кинематические пары, позволяет задать действующие на звенья сипы и моменты, а также пружины и демпферы между звеньями. Язык СТРОМ является входным для программной системы исследования статики, кинематики и динамики механизмов с жесткими звеньями. [c.196]

О числе плоскостей уравновешивания говорилось выше. С учетом реальных вариаций характера исходной неуравновешенности в конкретном роторе и указанных выше мероприятий по повышению эффективности балансировки предельные значения штах/сого (где а го — собственная частота первой неустраняемой гармоники) можно увеличить до 0,4 или даже 0,5 при требуемом снижении уровней вибрации не менее чем в 7 ч- 10 раз. Для составных роторов не всегда следует добиваться сокращения числа грузов, так как разбалансировка в рабочих условиях зависит не только от остаточных изгибающих моментов, но и от действующих на элементы ротора перерезывающих сип. [c.85]

Начав с наиболее удаленной от веду щего криюшипа группы звеньев, после довательно решают все группы до веду щего кривошипа. Определив уравновешивающую сипу, действующую на ве дущий кривошип, находят реакцию ег< опоры и необходимую величину движущего (приводного) момента. [c.473]

Определение коэфициентОв теплопроводности и теплообмена при помощи кольца по методу Неймана. Предположим, что кольцо нагревалось в точке а = т достаточно долго, для TOFO чтобы в нем установился стационарный тепловой поток. Удалим источник тепла. Кольцо начнет охлаждаться в сипу того, что происходит теплообмен с окружающей средой. Температуру этой среды предположим постоянной и примем ее за нуль. Время будем измерять с момента удаления источника тепла. Уравнения для v будут следующими [c.34]

Вникнув в сущность архимедовых аксиом,— писал академик А. Н. Крылов,— мы видим, что он ввел здесь новый элемепт, производящий движение, именно произведение сипы на ее расстояние до точки опоры,— то, что было впоследствии названо моментом силы и что производит вращательное движение тела Первая книга [c.30]

На роторы, находящиеся в электромагнитном поле, действуют циркуляционные силы, родственные силам внутреннего трения в материале ротора и обусловленные потерями на пе-ремашичивание и действием вихревых токов, а также циркуляционные сипы, связанные с передачей момента. В последнем случае циркуляционные силы зависят как от магнитной индукции поля, так и от разности частот вращения ротора и поля, знаком этой разности определяется направление этих сил [41]. [c.504]

Особенность рассматриваемых стержней состоит в том что в изогнутом состоянии продольная сипа N создает добавочный изгибающий момент =N(v- q) (рис. 8.1.8). Если эти моменты значительны по сравнению с моментами от поперечной нагрузки, то расчет таких стержней необходимо проводить по деформированному состоянию, т.е. уравнения равновесия и определение внутренних сил следует относить к изогнутому стержню. С учетом ДЛ/j выражение (8.1.16) для сжатоизогнутого стержня имеет ввд [c.20]

Допущение о недеформируемости расчетной схемы приводит к линейным уравнениям относительно усилий (например, продольных сил Wjt изгибающих моментов и т.д.) и принципу суперпозиции для каждой обобщенной сипы [c.76]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...