Ламинарное движение жидкости в круглой трубе

Рассмотрим установившееся ламинарное движение жидкости в круглой трубе в условиях вполне сформировавшегося потока, т. е. полагая, что начальное сечение потока находится на расстоянии от входа в трубу, достаточном для обеспечения стабильного распределения скоростей в поперечном сечении. Найдем закон, по которому распределяются скорости по поперечному сечению трубы. [c.159]

Найдем потери напора на трение при ламинарном движении жидкости в круглой трубе. Из уравнения (4.21) можно получить выражение для гидравлического уклона в виде [c.162]

При найденной эпюре распределения скоростей и по живому сечению потока величины коррективов о и а в случае ламинарного движения жидкости в круглой трубе оказываются равными olq = 1,33 сх = 2,0. (Эти численные значения а и о были установлены в результате анализа полученных выше зависимостей.) [c.140]

При ламинарном движении жидкости в круглых трубах потери напора и давления можно [c.40]

Рис. 16. Модель ламинарного движения жидкости в круглой трубе

На фиг. 2-20 видна резкая разница в характере зависимостей, получающихся при ламинарном и турбулентном течении. При ламинарном течении (/ е<2 300) Ыа изменяется мало, т. е. коэффициент теплоотдачи сравнительно слабо зависит от скорости движения. Задача о теплоотдаче при ламинарном движении жидкости в круглой трубе имеет и аналитическое решение. Коэффициент теплоотдачи падает по длине трубы и на достаточном расстоянии [c.118]

Ламинарное движение жидкости в круглой трубе [c.87]

Рис. XI.3. Вторичные течения при ламинарном неизотермическом движении жидкости в круглой трубе

При ламинарном режиме движения жидкости в круглой трубе распределение скоростей по сечению характеризуется зависимостью [c.45]

Выше был рассмотрен наиболее простой случай ламинарного режима — равномерное движение жидкости в круглой трубе. Однако в технике имеют место и более сложные случаи, к числу ко- [c.73]

Из анализа формул (XI. 11) и (XI. 12) вытекает очень важное свойство ламинарного установившегося движения жидкости в круглой трубе максимальная скорость на оси трубы в два раза больше средней расходной скорости, т. е. [c.248]

Рассчитаем величину теплообмена при стабилизованном ламинарном движении жидкости в круглой цилиндрической трубе с заданной температурой стенки 7 и температурой на оси Т . Введем понятие температурного напора между двумя произвольными точками. Обозначим [c.253]

Формула (4.52) называется формулой Вейсбаха-Дарси, а коэффициент к — коэффициентом гидравлического трения. В случае ламинарного напорного движения жидкости в круглой трубе была получена теоретическая формула (4.36) для коэффициента X. При турбулентном режиме движения жидкости коэффициент X находится по эмпирическим формулам. [c.118]

В случае ламинарного напорного движения жидкости в круглой трубе мы уже получили выше теоретическую формулу (4-46) для X. При турбулентном течении X находится по эмпирическим формулам. [c.159]

Рассмотрим ламинарное установившееся равномерное движение жидкости в круглой трубе радиусом г (рис. 31, а, 6). [c.65]

Выше был рассмотрен наиболее простой случай ламинарного режима движения — равномерное движение жидкости в круглой трубе. Однако в технике имеют место и более сложные случаи, к числу которых относится ламинарное движение в плоских и кольцевых целях. С этим случаем инженеру приходится сталкиваться при герметизации гидравлических машин и агрегатов, плотность соединения подвижных элементов которых часто обеспечивается выполнением малого зазора между ними. [c.71]

Движение жидкости в трубе ламинарное. Коэффициент сопротивления движению жидкости в круглой трубе при ламинарном режиме [c.18]

Хотя возмутителем спокойствия , главным виновником перехода от ламинарного течения к турбулентному является скорость, систематизировать многочисленные экспериментальные данные для различных жидкостей в трубах различного диаметра лишь с ее помощью не удается. Однако Рейнольдс показал, что его критерию эта задача по плечу . Оказалось, что, например, при движении жидкости в круглой трубе ламинарное течение имеет место, когда Re<2300 (иногда встречается цифра 2000), а турбулентное, когда Re>2300. [c.109]

ВЛИЯНИЕ ДИССИПАЦИИ МЕХАНИЧЕСКОЙ ЭНЕРГИИ НА ТЕПЛООБМЕН ПРИ ЛАМИНАРНОМ ДВИЖЕНИИ ЖИДКОСТИ В КРУГЛОЙ ЦИЛИНДРИЧЕСКОЙ ТРУБЕ [c.57]

При ламинарном режиме движения жидкости в круглых трубах скорость распределяется по сечению согласно параболическому закону (рис. 4.1, а) [c.30]

Потери напора при турбулентном режиме движения жидкости в круглой трубе. При турбулентном режиме движения жидкости в трубах эпюра распределения скоростей имеет вид, показанный на рис. 15. В тонком пристенном слое толщиной 6 жидкость течет в ламинарном режиме. Этот слой называют ламинарным. Все остальные слои текут в турбулентном режиме и называются турбулентным ядром. Таким образом, строго говоря, турбулентного движения в чистом виде не существует. Оно сопровождается ламинарным движением у стенок, хотя слой б с ламинарным режимом весьма мал по сравнению с турбулентным ядром. [c.30]

Таким образом, при ламинарном движении жидкости в цилиндрической трубе круглого сечения (напорный поток) распределение местных скоростей по радиусу имеет параболический характер (рис. 8.1). Плоская эпюра скорости — парабола. [c.148]

Рассмотрим характер распределения скоростей в сечении потока при ламинарном и турбулентном режимах движения жидкости. Как показали теоретический анализ и опыты при ламинарном режиме движения жидкости в круглой трубе, скорости в поперечном сечении распределяются по параболе (рцс. .4) скорости у стенок трубы равны нулю и, плавно увеличиваясь, достигают максимума на оси потока. [c.85]

Распределение скоростей и потери дав.пения при ламинарном режиме движения жидкости в круглых трубах [c.32]

Рассмотрим основные закономерности ламинарного режима при равномерном движении жидкости в круглой трубе, ограничиваясь случаем, когда ось трубы горизонтальна. При этом будем рассматривать уже сформировавшийся поток с устойчивым распре- [c.75]

ЛАМИНАРНОЕ ДВИЖЕНИЕ ЖИДКОСТИ В ТРУБЕ КРУГЛОГО СЕЧЕНИЯ [c.35]

Распределение скоростей и касательных напряжений. При ламинарном рел име в круглой трубе частицы жидкости движутся цилиндрическими слоями, не перемешиваясь между собой (рис. 4.2). Движение равномерное. На основании формулы (3.10) для любого соосного цилиндрического слоя [c.35]

Рассмотрим напорное ламинарное движение жидкости в трубе круглого поперечного сечения, вызываемое перепадом давлений по длине трубы. [c.193]

Пользуясь основным уравнением равномерного движения, можно получить законы ламинарного течения любой жидкости в круглой трубе, т. е. распределение скоростей по живому сечению, формулу для расхода и формулу для средней скорости. [c.53]

При ламинарном режиме течения жидкости в кольцевом канале между колоннами труб для получения ориентировочной величины К также приходится пользоваться формулой (50). Движение жидкости в подъемных трубах круглого и кольцевого сечений из нефтяных скважин совершенно не изучено. Условия движения жидкости в этих трубах бывают чрезвычайно разнообразны и могут изменяться во времени. Во всех случаях работы погружных агрегатов в нефтяных скважинах на поверхность по кольцевому трубопроводу поднимается нефть в смеси со свободным газом, причем содержание в смеси свободного газа по мере подъема жидкости к устью скважины увеличивается за счет выделения из нефти растворенного в ней газа. [c.123]

Перейдем теперь к решению задачи о ламинарном, установившемся течении жидкости в круглой трубе, используя для этой цели основные уравнения движения вязкой несжимаемой жидкости (9.11). [c.221]

Найдем потери напора на тренке при ламинарном движении жидкости в круглой трубе. [c.159]

Сравнивая полученное выражение с (85), нетрудо видеть, что при ламинарном режиме движения жидкости в круглой трубе коэффициент Дарси А, равен [c.69]

Вопрос о теплообмене при ламинарном движении жидкости в круглой цилиндрической трубе приобретает в настоящее время все большее значение. Этому вопросу посвящено много теоретических и экспериментальных исследований. Тем не менее приходится констатировать, что он все еще далек от окончательного решения. Больщинство известных теоретических исследований начиная с классического решения Грэца [1] и Нуссельта [2] находится в недопустимом для практики расхождении с данными опыта. [c.57]

Для ламинарного режима движения жидкости в круглых трубах а=2, для турбулентного a=il,04-fJl,13. В реальных условиях необходимо учитывать также потери напора на участке от первого до второго исследуемого сечения потока йпот- [c.20]

Кудряшов Л. И. и Головин В, М., Влияние диссипации механической энергии на теплообмен при ламинарном движении жидкости в круглой цилиндрической трубе, Сб. Тепло- и массоперенос , т, V, Изд-во АН БССР, 1963. [c.404]

Рассмотрим формирование ламинарного потока в трубопроводе с достаточно плавным входом. Пусть жидкость поступает в трубу с почти одинаковой скоростью по всему живому сечению. В дальнейшем у стенок скорость движения жидкости лостепенно снижается и в итоге уменьшается до нуля. По мере продвижения жидкости от входа толщина затормаживающихся слоев жидкости у стенки постепенно увеличивается, но так как расход жидкости остается одним и тем же, то замедление движения пристенных слоев компенсируется соответстсенным увеличением скорости слоев, расположенных ближе к центру трубы. Сформировавшемуся, т. е. равномерному, ламинарному потоку жидкости в круглой трубе соответствует, как показано выше, параболический закон распределения скоростей, при котором осевая скорость является максимальной и в 2 раза превышает среднюю. Такое распределение скоростей теоретически наступает лишь на бесконечном расстоянии от входа. Практически поток почти полностью формируется на конечных расстояниях, причем распределение скоростей в таком потоке весьма мало отличается от параболического закона. [c.99]

Сравнительно точными измерениями движения жидкости в круглых гладких трубах на участках, достаточно удаленных от входа и ирн отсутствии различных возмущающих условий (крана, выступов и т. п.), устаиовле-1 0, что когда число Рейнольдса меньше значения Яе,1 = 2 320 или Яеп = 580, реэюим движения будет уегойчиво ламинарным. [c.75]

Когда кран открыт незначительно и скорость течения воды в трубе В невелика, струйка раствора краски, вытекающей из трубки F, принимает форму нити. Это говорит о том, что отдельные частицы жидкости в трубе перемещаются по прямолинейным траекториям параллельно стенкам трубы и друг другу. Никаких поперечных перемещений частиц не происходит. Иначе говоря, жидкость в круглой трубе движется как бы концентрическими кольцевыми слоями, которые не перемешиваются между собой. Такое движение называют ламинарным (от латинского слова lamina — слой). [c.138]

По формуле (3-13) можно вычислить число Рейнольдса для потока любого сечения. Оказывается, что эежим течения полностью определяется числом Рейнольдса и не зависит от величин у, р, с , р в отдельности. Существует некоторое значение числа Рейнольдса, которое называют критическим Ре р. При Ке<Ке р течение ламинарно, а при Ке>Не р — турбулентно. Точнее, в каждом конкретном случае существует некоторый узкий диапазон значений чисел Рейнольдса, которые можно рассматривать как критические. При критических значениях числа Рейнольдса и происходит смена режимов движения жидкости (эту смену можно считать скачкообразной, так как диапазон Ке р узок). Опытами установлено, что для напорного движения жидкости в цилиндрических трубах круглого сечения Reкp 2300. [c.32]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...