Ламинарное движение в трубах

Во второй главе рассмотрена теория ламинарного движения в трубах и каналах на основе нового подхода, результаты которой используются в последующих главах. [c.7]

Для установившегося ламинарного движения в трубе круглого сечения правая часть уравнения (М2) исключается. Если в качестве характерного размера трубы принять радиус трубы К, то получим [c.20]

Для ламинарного движения в трубе круглого сечения [c.71]

Уравнение распределения скоростей для турбулентного движения около оси потока (3.64) по внешнему виду полностью соответствует уравнению распределения скоростей для ламинарного движения в трубах круглого сечения [c.86]

Ламинарное движение в трубах [c.245]

Перенос тепла при установившемся ламинарном движении в трубе 253 [c.253]

Теоретические зависимости, полученные выше для ламинарного движения в трубах, используются для нахождения опытным путем численных значений вязкости жидкостей в приборах, называемых вискозиметрами. Существует несколько типов вискозиметров, позволяющих определить как абсолютную, так и кинематическую вязкость жидкостей (например, вискозиметр Энглера). [c.163]

Теоретические зависимости, полученные выше для ламинарного движения в трубах, используются для нахождения опытным путем численных значений вязкости жидкостей в вискозиметрах. Простейшим, так называемым капиллярным, вискозиметром определяют расход жидкости, проходящей через калиброванную капиллярную трубку. Измеряя прошедшее через такую трубку за время / количество жидкости и падение давления (Р1—рг) на участке трубки длиной /, нетрудно найти вязкость жидкости р по формуле (4.24) [c.165]

Рассмотрим ламинарное движение в трубе круглого поперечного сечения, вызываемое перепадом напора в ней. [c.192]

Наоборот, при ламинарном движении в трубах перенос тепла в радиальном направлении осуществляется путем теплопроводности и теплоотдачи от жидкости к стенке (или наоборот) и протекает медленно вследствие малой теплопроводности жидкости. [c.163]

Теплообмен при турбулентном течении в гладких трубах рассматривается в этой главе при тех же граничных условиях, что и в гл. 8 для ламинарного течения. Применяя те же обозначения и по существу те же дифференциальные уравнения, удается воспользоваться многими решениями для теплообмена при ламинарном движении в трубах. Поэтому в ряде случаев мы ограничиваемся записью в табличной форме лишь окончательных решений соответствующ,их задач теплообмена при турбулентном течении. [c.184]

При ламинарном движении в трубах критериальное уравнение [c.94]

Ламинарное движение в трубе 0,15 0,33 0,43 [c.94]

Напомним, что, аналогично тому, как это было сделано в теории ламинарного движения в трубах ( 79), задача сводится к определению зависимости коэффициентов сопротивлений X или 4, входящих [c.612]

Обычно при прямолинейном турбулентном движении в трубах ал 1,05-=-1,10, при таком же движении в земляных каналах ал 1,14-1,25, при прямолинейном ламинарном движении в трубах а—2. В ряде случаев турбулентного движения, происходящего в сложных условиях (например, в криволинейных потоках), коэффициент а может быть существенно большим. [c.101]

Угловая скорость частиц при ламинарном движении в трубе тем больше, чем больше средняя скорость и чем дальше расположена точка от оси трубы. [c.154]

При ламинарном движении в трубах коэффициент Дарси Я зависит только от числа Рейнольдса и для круглых труб находится по формуле [c.107]

Проверим это условие. При ламинарном движении в трубах скорость в любой точке поперечного сечения [c.137]

С точки зрения теоретической гидромеханики (так же как и с точки зрения эксперимента) проблема турбулентности распадается на две части 1) изучить, при каких условиях и как возникает турбулентность (например, при каких условиях ламинарное движение в трубе переходит в турбулентное или как образуются турбулентные струйки в неравномерно нагреваемом воздухе), 2) изучить уже развитый турбулентный поток. [c.659]

Турбулентное движение около горизонтальной пластины Ламинарное движение около горизонтальной пластины Турбулентное движение в трубе Ламинарное движение в трубе Поперечное обтекание трубы [c.90]

Имеется множество попыток теоретически установить зависимость проницаемости от этих характеристик, исходя из закона Пуазейля для ламинарного движения в трубах и Стокса для обтекания частиц при той или иной схематизированной модели пористой среды. Поскольку реальные породы не укладываются в рамки этих геометрических моделей, то теоретические расчеты проницаемости ненадёжны. Поэтому обычно проницаемость определяют опытным путём. [c.9]

Уравнение (7.59) дает характерный для ламинарного движения в трубе параболический профиль скорости. Скорость на оси трубы Уо (К=0) в два раза больше средней скорости w. [c.330]

Ламинарное движение в пограничном слое, как и всякое другое ламинарное течение, при достаточно больших числах Рейнольдса становится в той или иной степени неустойчивым. Характер потерн устойчивости в пограничном слое аналогичен потере устойчивости при течении по трубе ( 28). [c.238]

Ламинарное движение в круглой трубе является осесимметричным, поэтому рассмотрим движение в одной, например вертикальной, плоскости, располагая ось X по оси трубы и обозначив вторую ось, нормальную к первой, осью г. [c.78]

Это ясно видно из уравнения (44). Действительно, при переходе ламинарного движения в турбулентное по условию равенства при г = частот вязких возмущений и турбулентных пульсаций имеем для трубы [c.662]

Теоретические зависимости, полученные выше для ламинарного движения в трубах, используются для нахождения опытным путем численных значени) вязкости жидкостей в приборах, называемых вискозиметргми. Существует несколько типов [c.166]

Из аэропидродииамики известно, что ламинарное движение в трубах, как правило, имеет место в тех случаях, когда критерий Рейнольдса не превышает 2 ООО, т. е. [c.38]

Это условие осуществимости ламш арного движения в круглой цилиндрической трубе является необходимым, но не достаточным, так как на характер течения влияют ещё длина трубы и условия входа в трубу. Вторым условием осуществимости ламинарного движения в трубе служит условие, определяющее длину того начального участка, на протяжении которого может развиться ламинарное движение при любы условиях входа жидкости в трубу. Об этом условии мы будем подробно говорить в главе X, пока же заметим, что длина I начального участка по данным теории и эксперимента должна удовлетворять следующему неравенству. [c.129]

Для любого потока по известным и, й, V можно составить и вычислить число Рейнольдса Ре = и /у и сравнить его с критическим значением Квкр. Если Ре<Кекр, то 1><Ун.кр И режим движения жидкости ламинарный если Не>Ккр, то у>ии.кр и режим движения, как правило, турбулентный. Однако создание специальных условий движения жидкости (плавный вход в трубу, изоляция от динамических воздействий и т. п.) позволяло в лабораторных условиях получать и наблюдать ламинарное движение в трубах при числах Не, доходивших до (40- 50) 10 и более. Но такое ламинарное движение очень неустойчиво, и достаточно воздействия малого возмущения, чтобы произошел переход в турбулентное движение. [c.113]

При ламинарном движении в трубах критериальное уравнение до-1Я6ТСЯ множителем Ог . [c.90]

В этом можно снова заметить основную разницу между ламинарным движением в трубе, свободной от песка, и уже подчеркнутым здесь нами ламинарным движением, подчиняющимся закону Дарси, через трубу, заполненную пористой средой. В первом случае распределение скоростей представлено в основном параболой для данного отрезка трубы (особенно точно в случае круглой трубы), уменьшаясь от максимума в центре последней до нуля у стенок. Макроскопическая же скорость в линейной пористой среде постоянна по всему поперечному сечению. Таким образом, если при пуазейлевском потоке суммарный расход пропорционален квадрату площади поперечного сечения, то в линейной пористой среде он пропорционален только первой степени площади. Эта разница, повидимому, заключается в огромнейших поверхностях, развитых в пористой среде, и обязана их равномерному распространению внутри ее. При этом может создаться грубое представление об аналогии с большим количеством параллельных капилляров, средняя скорость жидкости в сумме которых остается той же самой. Без сомнения, в каждом из капилля-Т>ов распределение микроскопических скоростей по сечению аналогично скоростям в свободных от песка капиллярах. [c.60]

Рассмотрим ламинарное движение в трубе круглого сечения, определяемое перепадом напора в ней (рис. 23). 01ла, создаваемая перепадом давления на торцах выделенного элемента с радиусом г, уравновешивается силами трения по боковой поверхности на длине I. Из указанных условий следует [c.35]

В качестве следующего примера рассмотрим задачу о бьющей из конца топкой трубки турбулентной струе, распространяющейся в неограниченном пространстве, заполненном Toii же жидкостью (задача о ламинарном движении в такой затопленной струе была решена в 23). На больших по сравнению с размерами отверстия трубы расстояниях (о которых толы о и будет идти речь) струя аксиально симметрична вне зависимости от конкретной формы отверстия. [c.212]

Для уяснения суигности этого коэффициента обратимся к частному случаю так называемого ламинарного движения в круглой трубе. В это.м случае жидкость движется параллельными цилиндрическими слоями (рис. 1-1), причем скорость всюду и.меет одно и то же направление, но уменьшается в направлении от оси трубы к стенкам. [c.19]

В трубопроводах систем отоп.1ения, вентиляции, газоснабжения, теплоснабжения, водоснабжения и др. движение, как правило, является турбулентным, так как движущаяся среда (вода, воздух, газ, пар) имеег малую вязкость. Так, для газопроводов сети домового потребления числа Рейнольдса бывают обычно не ниже 3000, в городских сетях — не ниже 200 000, в вентиляционных сетях — не ниже 150 000, сетях сжатого воздуха— не ниже 400 ООО, в паропроводах центрального отопления— не ниже 30 000, а в паропроводах ТЭЦ достигают З-Ю — 5-10 . Ламинарный режим для вэды и воздуха возможен лишь при их движении в трубах очень малого диаметра. Более вязкие жидкости, например масла, могу- - двигаться ламинарно даже в трубах значительного диаметра. [c.154]

Полученные зависимости с (юльшой точностью подтверждаются многочисленными опытаии над движением различных жидкостей в условиях ламинарного режима. Тем самым находят подтверждение и сделанньк в процессе выводов этих зависимостей допущения о применимости закона Ньютона для ламинарного движения и о том, что скорость у стенки равна нулю. В инженерной практике с ламинарным режимом часто приходится сталкиваться при движении в трубах жидкостей с повышенной вязкостью (нефть, керосин, смазочные масла и пр.). [c.164]

При исследовании закономеэностей турбулентного движения в трубах целесообразно исходть, как это было сделано в случае ламинарного движения, из выражения для касательного напряжения. [c.178]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...