Поле от неравномерной части тока

Подставляя ряд (4.03) в формулу (4.02) и осуществляя затем почленное интегрирование, находим асимптотическое разложение для поля, излучаемого неравномерной частью тока. Мы ограничимся первым членом асимптотического разложения, опуская члены порядка и выше. В результате искомое поле от неравномерной части тока будет равно [c.38]

Рнс. 8. Диаграмма поля от неравномерной части тока, возбуждаемого плоской волной на полуплоскости. Функция (или ) соответствует случаю, когда электрический (или магнитный) вектор падающей волны параллелен ребру клина. [c.41]

ПОЛЕ ОТ НЕРАВНОМЕРНОЙ ЧАСТИ ТОКА [c.58]

Предполагая диаметр диска достаточно большим по сравнению с длиной волны ка 1), можно приближенно считать, что неравномерная часть тока вблизи края диска будет такой же, как на соответствующей полуплоскости (рис. 19). На основании 4 поле от неравномерной части тока, текущего на полуплоскости — оо<у1<а, можно представить в виде [c.59]

Поэтому поле от неравномерной части тока, текущего на диске, будет равно [c.61]

С помощью функций Бесселя и для поля от неравномерной части тока можно написать формулы 1аЕ . [c.63]

Обращаясь к формулам (8.07), (8.08) и (8.17), представим поле от неравномерной части тока в следующем виде [c.63]

Приступим к вычислению поля от неравномерной части тока [c.69]

Проделанные выше операции можно кратко сформулировать следующим образом. Поле от неравномерной части тока на диске [c.77]

По формулам (11.38) и (11.39) были проведены численные расчеты. Они показали, что для значений у, не превышающих 55°, поле от равномерной части тока минимум в ka раз больше поля от неравномерной части тока. [c.79]

Выше было отмечено, что при > 1 в направлении =у (0= < у 55°), = поле от неравномерной части тока [c.81]

В местной цилиндрической системе координат п, ф1, г поле от неравномерной части тока, текущего на таком клине, определяется в дальней зоне (ЙГ1>1) следующими формулами [c.106]

Поле от неравномерной части тока, обусловленной изломом поверхности параболоида, определяется формулой (17.03). Что касается поля от неравномерной части тока, обусловленной плавным искривлением поверхности параболоида, то при симметричном облучении оно равно кулю [45]. Поэтому, суммируя (18.02) и (17.03), мы находим выражение для результирующего рассеянного поля [c.119]

Таким образом, поле от неравномерной части тока, выделяемое в чистом виде с помощью поляризатора ( 26), приводит к деполяризации рассеянного излучения. [c.193]

В настоящее время теоретическому изучению поддается лишь ограниченное число дифракционных задач, в связи с этим большое значение имеет экспериментальное исследование дифракции на различных телах. В гл. VI изложен экспериментальный способ, позволяющий выделить в чистом виде и измерить поле от неравномерной части тока, возбуждаемого плоской волной на металлических телах любой формы. В той же главе показано, что известное явление деполяризации -волны, отраженной от находящегося в свободном пространстве тела, вызывается неравномерной частью тока, или, иначе говоря, искривлением поверхности. [c.235]

Первые слагаемые здесь, как нетрудно видеть, представляют собой взятое с обратным знаком поле от равномерной части тока. В результате полное поле, рассеянное диском (т. е. сумма полей, излучаемых равномерной и неравномерной частями тока), будет выражаться только через функции / и определяющие в строгом решении цилиндрическую волну от края полуплоскости [c.64]

П. Я. Уфимцев исследует характеристики рассеяния на таких телах, принимая во внимание наряду с токами, возбуждаемыми на поверхности тела по законам геометрической оптики ( равномерная часть тока по его терминологии), дополнительные токи, возникающие вблизи ребер или краев, имеющие характер краевых волн и быстро ослабевающие при удалении от ребра или края ( неравномерная часть тока ). Поле излучения, создаваемое дополнительными токами, можно найти, сравнивая ребро члч край с ребром бесконечного клина или краем полуплоскости. В некоторых случаях приходится учитывать дифракционное взаимодействие различных краев, т. е. то обстоятельство, что волна, создаваемая одним. краем и распространяющаяся миме другого края, дифрагирует на ем (вторичная дифракция). [c.4]

Очевидно, что если ребра удалены друг от друга достаточно далеко, то ток, текущий на малом элементе поверхности тела вблизи ее излома, можно приближенно считать таким же, как на. соответствующем бесконечном двугранном угле (клине). Действительно в гл I показано (см. также [5] 20), что неравномерная часть тока на клине имеет характер краевой волны, которая быстро убывает с удалением от ребра. Поэтому можно считать, что неравномерная часть тока сосредоточена, в основном, вблизи излома. С помощью этого физически очевидного предположения вычислено поле, рассеянное лентой (гл. I), диском (гл. И), цилиндром конечной длины (гл. И1) и некоторыми другими телами вращения (гл. IV). [c.9]

Полное поле, рассеянное диском, равно сумме полей, случаемых равномерной и неравномерной частями тока., Однако теперь,- в отличие от случая нормального облучения, в области 1 полное поле уже не выражается только через функции fug. Поэтому мы рассмотрим сначала более детально рассеянное поле в плоскости падения х=0, р=нг- , где выражения (11.32) принимают вид [c.79]

Другая особенность высокочастотного нагрева заключается в эффекте близости, возникающем в результате взаимодействия магнитных полей токов, протекающих в близко расположенных проводниках. В зависимости от направлений тока в зазоре между проводниками будет наблюдаться увеличение или уменьшение суммарной напряженности магнитного поля. Это также приводит к неравномерности распределения тока в проводниках. В случае противоположной направленности тока в заготовках (рис. 5.37, б) наибольшая плотность его будет в тех частях поверхности, которые обращены к другому проводнику. [c.264]

Магнитный газоанализатор — кислородомер (рис. 88) содержит кольцевую камеру /, изготовленную из немагнитного материала. На трубке 2, соединяющей каналы кольцевой камеры, намотана платиновая проволока 3, нагреваемая от источника постоянного тока (до 100—250°С). У одного из концов трубки 2 расположены полюсы магнита N — 8, создающие неравномерное по длине магнитное поле. При поступлении в рабочую камеру / измеряемой пробы газа имеющийся в ней кислород втягивается под действием магнитного поля в трубку 2, выталкивая из нее нагретые газы и одновременно охлаждая проволоку 3. Чем больше содержание Оо в пробе, тем выше степень охлаждения проволоки и больше разность сопротивлений Я1 и Я2 начальной и конечной частей проволоки, включенных в разные плечи измерительного моста. По разности измеряемых сопротивлений определяют содержание кислорода в измеряемой пробе. Для нормальной [c.177]

Поверхностный эффект проявляется в неравномерном распределении плотности тока по сечению проводника в силу повыщенного индуктивного сопротивления его центральной зоны, охватываемой полным магнитным потоком, в отличие от периферийной части, где индуцируемая ЭДС определяется только магнитным полем, расположенным вне проводника. В результате ток течет по тонкому наружному слою. Этот эффект оценивается глубиной А проникновения тока - толщиной слоя, на котором плотность тока уменьшается в е раз (е 2,72) по сравнению с плотностью тока на поверхности. Гл5 бина проникновения тока, м, определяется выражением [c.516]

В самостоятельном разряде начиная с токов выше нескольких микроампер наблюдается неравномерное распределение электрического поля в межэлектродном пространстве, состоящем из трех зон (рис. 2.6) катодной 1, анодной 2 и столба разряда 3. На электродах часто наблюдаются пятна — анодное А и катодное К. Скачки потенциала и Ул обусловлены скоплениями пространственного заряда (рис. 2.7) и повышенным сопротивлением этих зон по сравнению со столбом. В длинной дуге можно отчетливо различить три указанные выше области, причем основные свойства столба мало зависят от процессов в катодной и анодной зонах. В связи с этим в дальнейшем отдельно рассмотрены явления в столбе дуги и в пограничных областях — катодной и анодной. Для коротких дуг, где влияние [c.37]

Для выравнивания температурного поля в условиях такого нагрева может быть использовано увеличение рабочей длины образцов, а также установка специальных вставок и накладок [191], применение неохлаждаемых или подогреваемых захватов [157]. Часто для уменьшения неравномерности температурного поля и стабилизации теплового режима среды при нагреве пропусканием тока используются также неохлаждаемые токоподводящие шины, теплоизолирующие кожуха около образца и тепловой экран от [c.216]

Вследствие неравномерности наклепа по сечению вытягиваемых деталей применяется местный отжиг наиболее наклепанной части полуфабриката, главным образом у верхней его кромки. Наиболее целесообразно для местного отжига использование индукционного нагрева токами промышленной частоты. В зависимости от размеров детали и толщины материала длительность отжига составляет 20—40 с. Например, для полого цилиндра из алюминия диаметром 100 мм, высотой 170 мм и толщиной 1,15 мм длительность отжига составляет 40 с. [c.238]

Запишем далее выражения для поля от неравномерной части тока, возбуждаемого волной (10.01) на идеально проводяш,ей полуплоскости — оо<г/,<а. Согласно 5 они имеют вид [c.71]

Таким образом, мы установили зависимость между неравномерной частью тока на полуплоскости и ее полем в дальней зоне. Веряемся теперь к вычислению поля от неравномерной части тока, текущего на диске. [c.75]

Найдем поле от неравномерной части тока, обусловленной изломом поверхности. Образно говоря, рассеянное цилиндром поле создается светящимися областями на его торце и боковой поверхности. Математический это поле оетисывается суммой сферических волн от гсве-тящихся точек 1, 2 я 3 (см. рис. 24). Очевидно, что и поле от неравномерной части тока будет иметь вид сферических волн, расходящихся от этих же точек. [c.93]

В заключение параграфа остановимся иа вопросе о вычислении эффективной поверхности рассеяния для тел вращения сложной формы, элементом которых является боковая поверхность усеченного параболоида. Поле от неравномерной части тока, возникающего вблизи круговых изломов, может быть без труда определено с помощью формулы (17.03). Поле равномерной части тока находится квадратурами. При этом поле, создаваемое в направлении д = я равномерной частью тока, которая течет на боковой поверхности усеченного параболоида = 2рг (р = a,tg со, = a2tg ь>а см. рис. 40),. определяется формулой [c.123]

Экспериментальный метод измерения поля от неравномерной части тока был предложен впервые для тел вращения в статье Е. Н. Майзельса и автора [12]. Впоследствии было показано, что этот метод имеет универсальный характер и пригоден для измерения поля от неравномерной части тока, возбуждаемого плоской воитной на любых металлических телах [13]. [c.183]

Практически точно выделить неравномерную часть тока и взять от нее интеграл типа (22.1) не удается, однако можно выразить этот интеграл через функции неравномерного поля, рассеянного клином или полуплоскостью. Эти функции получены в модельной задаче о металлическом клине. Таким обра- [c.244]

Однако найденные таким способом поля являются-фактически поля.м.и от токов, текущих. не только на плоских или искривленных участках поверхности тела, но и в какой-то мере на геометрическом продолжении этих участков. Ошибка в выражениях для рассеянного пс пя, вносимая этим обстоятельством, наиболее суше ственна при скользящем падении волны, когда краевая зота, занятая неравномерной частью тока, з.начительно расширяется, также при скользящем излучении, когда направление в точку наблюдения составляет малый угол с данным участком поверхщости. В этих случаях полученные ранее результаты нуждаются в существенных поправках, о чем уже кратко говорилось в 6 й 12. [c.130]

В действительности же оказывается, что надежность результатов физической оптики сущест1венным образом зависит не только от размеров тела, по также от формы тела, направлений облучения и наблюдения. Например, при скользящем падении волиы на плоскую грань тела краевая зона, занятая неравномерной частью тока, значительно расширяется, и влияние этого тока становится существенным. Поэтому физическая оптика дает качественно неверные результаты для поля, рассеянного пло- [c.233]

По полученным распределениям скоростей, а также на основе визуальных наблюдений спектра потока с помощью пщлковинок, можно установить следующее. При отсутствии распределительных решеток в рабочей камере аппарата получается очень неравномерное поле скоростей (.Иг, = 14-I-15). Почти во всем сечении создается область отрицательных скоростей (обратных токов). Поступательное движение сосредоточено или в очень узкой полосе вблизи нижней стенки аппарата (вариант 1-1, табл. 9.1), или в несколько большей области вблизи верхней стенки аппарата (вариант П-1). Отклонение потока к нижней или верхней стенке рабочей камеры обусловлено тем направлением потока, которое он получает при выходе из колена или отвода газохода перед диффузором. Как было показано, при отсутствии в коленах и отводах направляющих лопаток поток на повороте получает направление от внутренней стенки к внешней. Если за этими фасонными частями нет достаточно длинных прямых участков, то отклонение потока сохраняется и после выхода tro из указанных частей газохода. Отсутствие направляющих лопаток в колене приводит к дополнительному сжатию потока (повышению его скорости) на выходе из колена. Поэтому в случае подвода потока к диффузору через колено без направляющих лопаток максимум скоростей в сечении рабочей камеры аппарата получается больше, >ем в случае подвода через плавный отвод. [c.224]

В 1880 Г. М. Депре сделал попытку устранить основные недостатки, свойственные гальванометрам с подвижными магнитами, использовав с этой целью обычную магнитную стрелку, помещенную в катушку с измеряемым током [12]. Для защиты прибора от внешних магнитных полей всю систему помещали в межполюсном пространстве подковообразного магнита. В 1881 г. Д Арсонваль и Депре видоизменили прибор, введя подвижную катушку и заменив ранее применявшуюся подвижную часть полым цилиндрическим сердечником [13. Показания этого прибора не зависели от внешних магнитных полей, но его шкала была неравномерной. В 1884 г. для линии электропередачи Крейль—Париж французский ученый Депре сконструировал новый прибор, свободный от указанного недостатка [14]. [c.356]

На высоких частотах показатель затухания механических колебаний в метериале диффузора возрастает и стоячие волны не образуются. Вследствие ослабления интенсивности механических колебаний, излучение высоких частот происходит преимущественно областью диффузора, прилегающей к звуковой катушке. Поэтому для увеличения воспроизведения высоких частот применяют рупорки, скрепленные с подвижной системой головки громкоговорителя. Для уменьшения неравномерности частотной характеристики в массу для изготовления диффузоров головок громкоговорителей вводят различные демпфирующие (увеличивающие затухание механических колебаний) присадки. Что касается нелинейных искажений, то основными причинами их являются во-первых, нелинейная зависимость деформации (сжатия и растяжения) подвеса диффузора и центрирующей шайбы от приложенной силы во-вторых, неоднородность магнитного поля в воздушном зазоре, так как магнитная индукция больше в середине зазора и меньше у краев. А это, в свокх очередь, приводит к тому, что при одной и той же величине тока в звуковой катушке сила, действующая на нее, различна в зависимости от того, вся ли катушка или часть ее находится внутри зазора. В первом случае витки ка тушки пронизываются полным магнитным по током зазора, во-втором — лишь частью его Таковы причины Нелинейных искажений гром коговорителей в области низких частот, об ласти основного резонанса подвижной сис темы, где они достигают своего максимума вследствие максимальных амплитуд колебаний диффузора. На средних и высоких частотах искажения обусловлены другими причинами, поскольку амплитуда колебаний диффузора здесь ничтожна и измеряется десятыми долями миллиметра. [c.115]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...