Аномальные ядра

Аномальное рассеяние а-частиц (протонов) ядрами. При построении количественной теории рассеяния а-частиц Резерфорд исходил из положения, что атомное ядро и пролетающая сс-частица взаимодействуют между собой по закону Кулона с силой F = [c.88]

Еще в 1911 г. Резерфорд для объяснения аномального рассеяния а-частиц предположил, что внутри атома имеется ядро шарообразной формы размером см. Позднее в результате анализа эмпирически обнаруженной связи между временем жизни а-радиоактивных ядер и энергией испускаемых ими а-частиц удалось оценить радиус этих ядер. Оказалось, что для всех а-радиоактивных ядер [c.43]

Однако после классических опытов Резерфорда по аномальному рассеянию а-частиц (1911 г.) стало ясно, что наблюдающиеся при рассеянии а-частиц отклонения на большие углы не могут быть объяснены моделью Томсона. Для объяснения этих опытов Резерфорд предложил планетарную модель атома. Согласно этой модели, атом состоит из положительно заряженного ядра очень малых ( 10 2 см) размеров, вокруг которого на относительно больших расстояниях ( 10 см) вращаются электроны. Так как масса электронов очень мала, то практически вся масса атома сосредоточена в ядре. [c.543]

Нетривиальным исключением из этого правила являются магнитные моменты ядер и jHe . Простота их структуры, казалось бы, позволяет исследовать все возможные причины аномального поведения их магнитных моментов. Однако удовлетворительное объяснение до сих пор найти не удалось. Похоже, что это отклонение связано с тем, что магнитный момент нуклона внутри ядра несколько отличается от момента свободного нуклона, [c.101]

Аномально низкое содержание элементов лития, бериллия и бора легко понять, если учесть, что они образуются медленно, а сгорают очень быстро. Например, практически единственный способ образования ядра изотопа лития gLi посредством цепочки [c.625]

Из рис. 12.17 и табл. 12.5 видно, что космические лучи состоят, как и все вещество, в основном из протонов и а-частиц. Однако, в отличие от распространенности элементов в среднем по Вселенной, в космических лучах наблюдается повышенная распространенность тяжелых элементов и аномально большая распространенность ядер группы L. Например, в космических лучах на одно ядро группы Я приходится только около 700 протонов и а-частиц, а в среднем по Вселенной 3600—8000 в космических лучах на одно ядро группы VH (куда входят ядра железа и хрома) приходится около 2000 протонов и а -частиц, а в среднем по Вселенной 60000—160 000 [c.636]

Рассмотрим теперь те следствия, которые вытекают из факта аномально высокого содержания в космических лучах ядер группы L. Так кйк ядра изотопов бериллия, лития и бора во Вселенной встречаются очень редко, то маловероятно, чтобы в источниках космических лучей эти ядра содержались в аномально большом количестве. Более естественно считать, что ядра группы L образуются при столкновениях тяжелых космических частиц с межзвездным газом (реакции фрагментации, см. гл. IV, 10, п. 2). Если принять, что все ядра группы L появились в результате столкновений космических лучей с межзвездным газом, то можно оценить то расстояние d, которое проходят космические лучи от источника до Солнечной системы. Как видно из габл. 12.5, на каждые десять тяжелых ядер групп М, Н, VH в космических лучах приходится примерно два ядра группы L. Поэтому расстояние d будет по порядку величины определяться формулой [c.638]

Имеется несколько особых случаев. Точки кипения нескольких элементов IV и V групп относительно низки, потому что образование многоатомного пара стабилизует газовую фазу относительно жидкости и, следовательно, сокращает диапазон существования жидкости. В переходных металлах связь очень прочна как в твердом, так и в жидком состояниях в результате хр -гибридизации валентных электронов, а точки плавления и кипения высоки. /В-металлы так же имеют прочную связь вследствие взаимодействия (i-электронов в ионном ядре. Юм-Розери предполагает, что индий и таллий не полностью ионизированы, в результате чего они имеют более низкие точки кипения, чем явно до конца ионизированный гал- лий другие аномалии в свойствах этих металлов можно объяснить так же. Незаконченной ионизацией можно также объяснить аномальное поведение ртути (см. раздел 5). [c.45]

Самым простым таким условием оказывается условие зеркального отражения от границы. В этом случае, как и для аномального скин-эффекта, можно пользоваться ядром Q для бесконечного пространства, но при этом надо продлить векторный потенциал четным образом через границу ( 7.3). Если магнитное поле направлено параллельно поверхности металла вдоль оси г, то можно выбрать Ау (х) вдоль оси у. В силу вышесказанного А х)=А (— дс). Согласно уравнению Максвелла [c.313]

Из-за большой погрешности результатов в области максимально доступных q было сделано предположение (оказавшееся ошибочным), что кривые F(q) при больших q выходят на плато. Такое поведение кривых естественно было интерпретировать как своеобразное возрождение точечности нуклона вблизи от его центра. Так появилась очень популярная в свое время модель нуклона с центральным положительно заряженным ядром (керном) радиусом 0,2 ми и двумя облаками распределенных зарядов векторным с радиусом - 0,8 ферма и скалярным с радиусом 1,5 ферма (рис. 167). Керн и скалярное облако отвечают за заряд, равный +0,5 в, а векторное облако—за заряд 0,5 е (плюс для протона, минус для нейтрона). Модель дает правильные значения средних квадратичных радиусов, полных зарядов и аномальных магнитных моментов ну клонов и обладает изотопической инвариантностью. Заключение о наличии в нуклоне керна удачно согласуется с установленным из других данных отталкивательным характером ядерных сил на очень малых расстояниях. Тем не менее эта модель оказалась неверной. [c.273]

Сейфертовские галактики — спиральные (как правило) галактики с маленькими и аномально яркими ядрами. Ширины эмиссионных линий у сейфертовских галактик 1 типа 1000—3000 км/с, у П типа 500— 1000 км/с. Светимость в инфракрасном и оптическом диапазонах 10 —10 Вт. Сейфертовские галактики [c.1224]

Характерным для МПС, в отличие от ньютоновских сред, является аномальное их поведение при малых градиентах скорости сдвига, которое выражается в уменьшении вязкости с увеличением скорости сдвига. Кривые течения т (7) при Т = onst имеют явную нелинейность. Это можно объяснить проявлением пристенного эффекта, который обычно наблюдается для всякой дисперсной системы, имеющей предел прочности. Большинство авторов объясняет его уменьшением концентрации частиц дисперсной фазы в тонком пристенном слое толщ,иной в 2—10 мкм по сравнению с концентрацией их в ядре потока, т. е. в области более высоких скоростей течения. Интенсивность влияния пристенного эффекта на течение МПС зависит от концентрации частиц дисперсной фазы в объеме (ядре течения) и пристенном слое смазки, степени дисперсности структурных элементов, вязкости масляной основы и пластической вязкости смазки. Повышение дисперсности частиц смазки приводит к снижению пристенного эффекта. Толщина пристенного слоя не оказывает суш,ественного влияния на интенсивность проявления пристенного эффекта при течении смазок как в капиллярах, так и в кольцевых зазорах. Повышение концентрации металлических наполнителей в смазках увеличивает показатели консистенции и интенсивность проявления пристенного эффекта. Так, повышение концентрации порошков олова в смазке с 10 до 40 мас.% приводит к возрастанию вязкости в 1,5—2 раза. С ростом температуры интенсивность пристенного эффекта МПС снижается, а начало линейного участка кривой течения смещается в сторону меньших скоростей сдвига. Следовательно, при анализе работы МПС в подшипниках скольжения, когда зазоры между цапфой и вкладышем становятся соизмеримыми с характерными размерами дисперсных частиц наполнителя, надо учитывать аномалии течения, обусловленные пристенным эффектом. [c.70]

Для др. эффектов КЭД — аннигиляции пары электрон-позитрон, делъбрюковского рассеяния фотонов эл,-магн. полем ядра и др.— также характерно отличное согласие теории с экспериментом. Однако но сравнению с аномальным магн. моментом в них уровень соответствия не столь высок либо из-за меньшей точности эксперимента, либо вследствие того, что оказы- [c.319]

Интерес к прецизионному расчёту и измерению Л. с. в атоме водорода связан не только с неустранённым пока расхождением между наиб, точными известными теоретич. значениями 6 , а также между теорией и экспериментом, но и с возможностью извлечения информации о структуре п свойствах поправок, не связанных непосредственно с КЭД. В отличие от аномального магн. момента, Л. с. характеризует свойства связанного с ядром электрона, т. е. учитывает не только эффекты КЭД, но и эффекты, обусловленные [c.622]

НУКЛОННЫХ АССОЦИАЦИЙ МОДЕЛЬ — модель атомного ядра, основанная на представлении о ядре как о системе кластеров, или нуклонных ассоциаций, определённого типа, как правило, -кластеров. Простейший вариант Н. а. м.— -кластерная модель — был сформулирован в 1937 Дж. А. Уиллером (J. А. Wheeler). Эксперим. данные по энергиям связи < св лёгких ядер указывают на повышенную энергию связи ядер с равным и чётным числом нейтронов (А) и протонов (Z) N = Z 2п (п — целое число). Их можно считать состоящими из -частиц ( -частичные ядра). К их числу относятся ядра Ве, С, 0, Ne и т. д. (а = 2, 3, 4, 5). В таких ядрах аномально велика энергия необходимая для отщепления (отделения) нейтрона при переходе к соседнему нечётному по нейтронам ядру она уменьшается на 10—15 МэВ. В то же время энергия отделения а-частицы f, мала. Так, ядро "Be не стабильно относительно распада на две а-частицы, т. е. О (строго говоря, такое ядро не существует), в ядре энергия = 7 МэВ, в = 16 МэВ. В разл. [c.366]

В ядрах, близких к магическим ядрам, статич. деформация остова внеш. нуклонами меньше или сравнима с деформацией, обусловленной его нулевыми колебаниями. Эти ядра имеют сферич. форму, и коллективное движение в них связано с колебанием поверхности ядра. Наиб, развиты квадрупольные колебания, к-рые образуют спектр низших возбуждённых состояний большинства сферич. ядер (см. Колебательные возбуждения ядер). Для ядер, удалённых от магических, статич. деформация больше динамической. Эти ядра являются де<] рмированными (см. Деформированные ядра). Они обладают аномально большим электрич. квадруполь-ным моментом и имеют спектр вращат. возбуждений (см. Вращательное движение ядра). [c.375]

В состав С. к. л. входят протоны, более тяжёлые ядра и электроны. Относит, содержание ядер в области энергий > (1- -3)-10 эВ совпадает с их распространённостью в солнечной короне (см. Солнце). В области меньших энергий потоки С. к. л. часто обогаще-, ны тяжёлыми ядрами. Наиб, заметные отклонения от состава солнечной атмосферы связаны с изотопом гелия Не. Зарегистрированы события с аномально большим, содержанием Не, в нек-рых из них отношение содержания Не/ Не в области энергий порядка неск. МэВ/нукл, в 10 —10 раз превышает солнечное. [c.585]

Звёздь[, превратившиеся в красные и жёлтые гиганты и сверхгиганты, после образования гелиевого ядра становятся в определ. области неустойчивыми относительно раскачки механич. колебаний и наблюдаются как переменные звёзды с регулярными колебаниями блеска цефеиды и звёзды типа RR Лиры). Осн. причиной возбуждения колебаний в этих звёздах является аномальное поведение непрозрачности в зоне неполной ионизации гелия, толщина к-рой растёт с ростом темп-ры (см. Пульсации звёзд). Вне ГП расположены и др. типы переменных звёзд с регулярной, полурегулярной и нерегулярной переменностью. Причиной переменности регулярных переменных, находящихся на стадиях Э, з. до и после ГП, является наличие мощных конвективных оболочек, приводящих к генерации ударных волн при звёздных вспьшжах, аналогичных вспышкам па Солнце, но на много порядков более мощных. [c.493]

В т. н. магических ядрах, отвечающих нек-рым значениям Л и Z (2, 8, 20, 50, 82, 126), наблюдались сильные отклонения от ф-лы Вайцзеккера — аномально большие значения энергии связи. Для объяснения существования магич. ядер была выдвинута оболочечная модель ядра, согласно к-рой магич. числа отвечают заполнению нуклонных уровней в нек-рой потенц. яме—ср. ядерном поле. [c.658]

Для совершенствования сверхскоростных оптических информационных систем и их метрологического обеспечения необходимы сверхкороткие импульсы в диапазоне длин волн X l,3 мкм. В [54] сообш,ает-ся о 50-кратном сжатии (от 100 до 2 пс) импульсов YAG Nd= лазера, работаюш,его на длине волны Я=1,319 мкм. Для создания дисперсионной ФСМ использовался световод длиной 2 км, причем длина волны Ядр, соответствуюш.ая нулевой дисперсии групповой скорости, была сдвинута в область 1,59 мкм подбором легируюш,их добавок и профиля показателя преломления. Получена пиковая мош,ность выходного импульса Ро=615 Вт. Добавление второго отрезка световода 1 = =40 м) с аномальной дисперсией групповой скорости (А р = 1,275 мкм) позволило получить фемтосекундные импульсы (т =90 фс) в режиме солитонного самосжатия. Итоговая степень сжатия 5 = 1100. [c.262]

Было установлено, что особенно интенсивно реализуются трибохимические процессы в режиме фаничной смазки и управление ими позволит заметно снизить трение и уменьшить износ фущихся тел. Так, весьма перспективна возможность значительного улучшения фрикционно-износных характеристик некоторых пар трения при фаничной смазке за счет реализации эффекта избирательного переноса, открытого Д.Н. Гаркуновым и И.В. Крагельским в 1965 г. Следует отметить еще две работы отечественных трибологов, также удостоенных дипломами за открытия эффекта аномально низкого трения при бомбардировке ядрами гелия некоторых материалов (A.A. Силин, М.А. Тальрозе, Е.А. Духовской и др.) и [c.564]

Эксперименты с М. п., в особенности проведенные методами магнитного и электрич. резонанса (см. Раби метод), дают обширную информацию о свойствах молекул, атомов и ядер. Из этих экспериментов были получены сведения о спинах ядер, магнитных и электрич. моментах атомов и молекул, о взаимодействиях ядер в свободных молеку,лах и др. В частности, методом атомных и М. п. были исследованы лэмбовский радиационный сдвиг метастабн,льного уровня атома водорода и аномальный магнитный момент электрона. В оптике применение узконаправленных М. п. в качестве источников света позволяет практически исключить доплеровское уширение спектральных линий. Это достигается наблюдением испускаемого оптич.спектра в перпендикулярном направлении к движению М. Н. В спектроскопии М. п. позволили исследовать сверхтонкую структуру спектров, обусловленную такими эффектами, как электрическое квадрупольное и магнитное октупольное взаимодействия ядра с поле.м ато.мов или молекул, и ряд др. тонких взаимодействий. [c.288]

Наиболее убедительные данные о рассеянии М. ядрами нолучены на ускоритепях. В работе [8] изучалось однократное рассеяние М. с энергией 10—30 Л1эв па ядрах углерода в пропановой пузырьковой камере. Выло показано, что сечение аномального рассеяния, превышает 5 1 см-50 Мэв/с. Иа рис. 3 [c.344]

Из опытов по рассеянию следует, что раснределение нуклонов в ядрах, обладающих значит, равповеспой деформацией (Та, Hf, W, Tli, U), характеризуется аномально большими R и s. Это обусловлено усреднением анизотропного распределения по углам. [c.325]

При помощи микроанализатора МАР-1 установлено 2], что в доэвтектических цериевых чугунах шаровидные включения графита не содержат церия. Типичная диаграмма распределения приведена на рис. 1, а. При исследовании чугунов заэвтектического состава наряду с включениями отмеченного типа наблюдались и такие, сердцевины которых были обогащены церием. Микроанализ тщательно подготовленных шлифов позволял определить структурную границу обогащенного церием внутреннего ядра включения (рис. 1, б). Эти данные отвечают результатам авторадиографических исследований графита в заэвтектическом цериевом чугуне [3]. Обогащенные церием внутренние ядра включений являются избыточным графитом, формировавшимся в контакте с расплавом и адсорбировавшим модификатор. Периферийная зона включений (как и весь объем включений в доэвтектических чугунах) растет в процессе аномального эвтектического превращения вне контакта с расплавом [4], в связи с чем при использованной методике определить количество церия не представлялось возможным. [c.91]

Однако в нормально охлажденных отливках включения с обогащенной церием периферийной зоной не наблюдались. Это вполне объяснимо, так как любое шаровидное включение избыточного графита на заключительной стадии формирования (в ходе аномального эвтектического превращения) растет в аустенитной оболочке и его периферийная зона не должна содержать модификатор. Следовательно, можно ожидать существования трехзонных включений, состоящих из бесцериевого ядра, обогащенной церием промежуточной зоны и обедненной периферийной зоны. Тщательный анализ отливок с высоким углеродным эквивалентом позволил выявить редкие случаи таких тройных графитных сфероидов (рис. 4). Графитное включение окружено ферритным ободком и перлитом. На микрофотографии отчетливо видны границы генетически различных зон включения. [c.95]

Приводятся удивительные подробности, словно взятые из какого-нибудь фантастического романа. Будто бы еще до начала Второй мировой войны члены немецких оккультных обществ Туте и Врил вступили на астральном уровне в контакт с жителями планеты Ригель. Будто бы Ддольф Гитлер и сам общался с жителями Ригеля и получал от них уникальную информацию. Будто бы под руководством инопланетных инженеров в 1944 году был построен целый флот летающих тарелок , способных достигнуть Луны. Будто бы нацисты неоднократно высаживались на Луне и построили там базу, что косвенно подтверждается высокой активностью аномальных объектов, наблюдаемых астрономами на естественном спутнике нашей планеты в годы войны и после нее. Будто бы жители Рш еля сообщили нацистам тайны расщепления атомного ядра и те стояли на пороге создания атомной бомбы... [c.199]

Смотреть страницы где упоминается термин Аномальные ядра : [c.58] [c.58] [c.103] [c.544] [c.684] [c.392] [c.599] [c.79] [c.623] [c.635] [c.256] [c.367] [c.363] [c.337] [c.683] [c.684] [c.684] [c.323] [c.132] [c.173] [c.344] [c.547]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...