Аннигиляция пары электрон — позитрон

Уровень с отрицательной энергией долго оставаться пустым не может. На этот уровень может совершить переход электрон из состояния с положительной энергией. В результате этого перехода исчезнут как электрон, так и дырка, т. е. исчезнут как электрон, так и позитрон. Разность энергий при этом выделится в виде энергии двух у-квантов. Таким образом, происходит аннигиляция пары электрон- [c.399]

Аннигиляция пары электрон — позитрон 508 Антивещество 510 Античастицы 508, 519 Аппарат проекционный 360 Атом 106 [c.568]

Очевидно, что, кроме описанного процесса образования пары электронов с противоположными зарядами должен существовать и обратный процесс перехода электрона из области положительных энергий на свободный уровень в области отрицательных энергий. В этом процессе, названном аннигиляцией, одновременно исчезают обычный электрон и дырка , что в соответствии с законами сохранения энергии и импульса должно сопровождаться переходом энергии покоя обоих электронов в энергию излучения двух Y-квантов. Разумеется, термин аннигиляция (в переводе означает уничтожение ) нельзя понимать в буквальном смысле слова, так как никакого уничтожения материи и энергии не происходит, а имеет место превращение одних частиц (е+ и е-) в другие (у-кванты) и переход энергии из одной формы в другую. Открытие в 1932 г. Андерсоном позитрона в составе космических лучей блестяще подтвердило взгляды Дирака. Электрон и позитрон были названы соответственно частицей и античастицей. [c.546]

Эта диаграмма изображает основной механизм процесса превращения электрона и позитрона в два фотона (такой процесс обычно называют двухфотонной аннигиляцией электрон-позитронной пары). [c.326]

Суммарное количество частиц или квантов, падающих на единичную площадку, рассчитанное в единицу времени Уничтожение частицы и античастицы при их столкновении с выделением энергии. При аннигиляции электрона и позитрона образуется пара Y-квантов [c.313]

Из теории Дирака следовало, что наряду с аннигиляцией электрона и позитрона с образованием фотонов должен существовать и обратный процесс — рождение фотонами пары электрон-позитрон. [c.29]

Диаграмма на рис. 3.2 изображает электромагнитный процесс рождения пары 11 11 при столкновении электрона и позитрона. Левая вершина соответствует аннигиляции е е с образованием (виртуального) фотона, правая вершина — рождение фотоном /х+/х -нары [c.82]

Мы показали, что возбуждения в полупроводниках можно разделить на два различных сорта — электроны и дырки — и что поведение каждого из них можно представлять себе как поведение электронов и позитронов. Следует заметить, что когда электрон из зоны проводимости падает обратно в валентную зону, то такому процессу соответствует аннигиляция электрон-дырочной пары с выделением энергии, равной сумме введенных выше энергий возбуждений. При рассмотрении явлений переноса в полупроводниках мы во всей полноте будем использовать это простое и наглядное описание системы. [c.169]

Аналогично диаграмма, показанная на рис. 374, изображает эффект Комптона на электроне, а после поворота на 90" --процесс двухфотонной аннигиляции электрона и позитрона (рис. 375). Повернув элу диаграмму еще на 90 (рис. 376), получим изображение эффекта Комптона на позитроне, а после нового поворота на 90 (рис. 377) — процесс рождения е —е )-пары. Во всех случаях электронная линия идет по времени, а позитронная — против времени, но если рассматривать [c.141]

Аннигиляция эл-нов и позитронов может происходить и через виртуальный Z -бозон (см. Промежуточные. векторные бозоны) слабого вз-ствия. Интерференция слабого и эл.-магн. вз-ствия вызывает эффекты нарушения пространств чётности в процессах А. п. е+ и е или пары fi+ ы . При (пока не достигнутой) энергии в системе центра инерции электрон-позитронной пары, равной массе (в энергетич. ед.) 2 -бозона, А. п. должна происходить резонансно — с превращением в реальный 2 -бозон. [c.24]

Из этого уравнения следует, что образование антинуклона может происходить только вместе с нуклоном, подобно тому как позитрон образуется только в паре с электроном. При этом по отношению к процессам рождения и аннигиляции оба типа нуклонов [c.622]

Другим радиационным эффектом является поляризация вакуума вокруг точечного заряда ядра из-за виртуального рождения и аннигиляции электрон-позитронных пар (рис. 1, б). Поляризация вакуума искажает кулоновский потенциал, увеличивая эффективный заряд ядра на расстояниях порядка комптоновской длины волны электрона что приводит к отрицат. поправке к энергии уровня. В водородоподобных атомах радиус боровской орбиты электрона r —h /Zme значительно больше расстояния %/тс. Поэтому указанная поправка ока ывается малой по сравнению с вкладом диаграммы [c.622]

Рассеяние фотона фотоном. За счет рождения из вакуума виртуальных электронно-позитронных пар и их последующей аннигиляции 2 фотона с 4-импульсами к могут перейти в 2 других фотона с 4-импульсами Л, и + Л а = к -Ь Д, , [c.266]

Из этого уравнения следует, что образование антинуклона может происходить только вместе с нуклоном, подобно тому как при рождении [е"" —е )-пары позитрон образуется только вместе с электроном. При этом по отношению к процессам рождения и аннигиляции оба типа нуклонов (р и и) и антинуклонов (р и и) выступают симметричным образом. Это означает, что процесс аннигиляции наблюдается при столкновении любого нуклона р или п) с любым антинуклоном р и и). То же относится и к процессу их совместного образования. (Разумеется, при составлении соответствующих уравнений надо учитывать закон сохранения электрического заряда.) [c.113]

Примечание. Соответствие между наблюдением массы и изменением нарушения симметрии давно известно в физике элементарных частиц ...оказывается, принципы симметрии, справедливые на изначальном уровне, не проявляются на уровне наблюдаемых непосредственно на опыте величин, например масс частиц.. .. механизм спонтанного (т. е. самопроизвольного, наше примечание) нарушения калибровочной симметрии приводит к появлению масс у промежуточных бозонов и тем самым к различиям во внешних проявлениях слабых и электромагнитных взаимодействий [72]. С экспериментальным подтверждением существования бозонов есть много неясного, но для фотонов наблюдение их массы и изменение нарушения симметрии происходят при образовании и аннигиляции пар электронов и позитронов. Спонтанные нарушения симметрии как закономерность используются в доказательстве существования античастиц [120]. Термин изменение нарушения симметрии можно детализировать, отметив, в частности, возможную регулярность изменения. В термодинамических процессах имеются изменения нарушения симметрии, которые описываются как стохастические . Регулярные , стохастические и спонтанные изменения нарушения симметрии наблюдаются как закономерности в микро-, макро- и мегамире. Соотнесение характера изменения с определённой масштабной областью не является, вообще говоря, однозначным, поскольку наблюдение изменения нарушения [c.242]

Для др. эффектов КЭД — аннигиляции пары электрон-позитрон, делъбрюковского рассеяния фотонов эл,-магн. полем ядра и др.— также характерно отличное согласие теории с экспериментом. Однако но сравнению с аномальным магн. моментом в них уровень соответствия не столь высок либо из-за меньшей точности эксперимента, либо вследствие того, что оказы- [c.319]

А1ШИГИЛЯЦИЯ пары частица-—античастица — один из видов взаимопревращения элементарных частиц. В процессе аннигиляции пары позитрон — электрон при пулевом суммарном спине сталкивающихся частиц (7= 0), испускается четное число у-квантов (практически два), а при /=1—нечетное (практически 1ри). [c.220]

АННИГИЛЯЦИЯ пары частица-античастица (от нозднслат. annihilatio — уничтожение, исчезновение) — один из видов взаимопревращения элементарных частиц. Термином А. первоначально наэ. ЭЛ.-маги, процесс превращения электрона и его античастицы — позитрона при их столкновении в ап.-магн. излучение (в фотоны, или 7-кванты). Однако этот термин неудачен, т. к. в процессах А. материя не уничтожается, а лишь превращается из одной формы в другую. [c.85]

Наиб, полная информация о массах и парциальных ширинах распадов очарованных мезонов была получена в экспериментах по аннигиляции пары е е в адроны, проведённых на встречных электронно-позитронных пучках. В этих экспериментах был, в частности, открыт мезон ф (3770) (см. f варконий), к-рый распадается практически всегда на пару DD. Поскольку сечение рождении ф (3770) при резонансной энергии велико, то встречные е+е"-пучки являются как бы фабрикой П-л(езонов. [c.519]

Взаимодействие ффЛ описывает не только испускание в поглощение фотонов электронами в позитронами, но и такие процессы, как рождение фотонами эле трон-позитронвых пар (см. Рождение пар) или аннигиляция этих пар в фотоны. Обмен фотоном между двумя заряж. частицами приводит к взаимодействию их друг с другом. В результате возникает, напр., рассеяние электрона протоном, к-рое схематически изображается Фейнмана диаграммой, представленной на рис. 1. При переходе [c.553]

Подобно рождению электрон-позитронной пары (рис. 2), Р-распад нейтрона может быть опиЙан похожей Диаграммой (рис. 3) [античастицы помечены значком тильда ( ) над символами соответствующих частиц]. Взаимодействие лептонного ц нуклонного токов должно приводить и к др. процессам, напр. к реакции v - - -р —> е - -п (рис. 4), к аннигиляции пар р - - п - — е+ -]- V (рис. 5) и р + п —> в- V и т. д. [c.553]

В результате развития квантовой механики стало ясно, что ни наличие волновых свойств, проявляющихся в волновых свойствах света, ни способность исчезать или рождаться в актах поглощения и испускания не выделяют Ф. среди др, элементарных частиц. Оказалось, что всем частицам вещества, напр, электронам, присущи не только корпускулярньсе, но и волновые свойства, и была установлена возможность взаимопревращения элементарных частиц. Так, в эл.-статич, поле атомного ядра Ф. с энергией > I МэВ может превратиться в электрон и позитрон (процесс рождения пар), а при столкновении электрона и позитрона может произойти их аннигиляция в два (или три) у-кванта. [c.354]

Анализ Э. в. (и, в частности, обусловленных им процес-. сов аннигиляции электронов и позитронов высоких энергий с последующим рождением пары кварков) сьн рал огромную роль в изучении свойств кварков (в особенноси тяжёлых с- и fr-кварков). В первую очередь это касается образования связанных состояний тяжёлых кварков Ч -и Т-частиц, а в дальнейшем также изучения свойств рождающихся очарованных и прелестных D- и В-мезоиов. Соответствующие исследования существенно продвинули в целом наше понимание кварковой структуры материи. В кон. 1980-х гг. в процессах е е -аннигиляции была получена обширная информация о свойствах промежуточного 2°-бозона, позволившая проверить осн. положения теории электрослабого взаимодействия. Изучение Э. в. элементарных частиц при всё возрастающих энергиях, несомненно, и в дальнейшем будет играть существ, роль в понимании природы этих объектов. [c.542]

Процесс аннигиляции электрон-но позитронных пар. Кроме процесса образования пары уквантами должен существовать и обратный [c.155]

Однако в физике ядерных процессов и явлений, происходящих при соударении быстро летящих атомных частиц, соответствующие изменения массы вполне измеримы и дают надежную оценку энергии, поглощаемой и выделяемой прн таких процессах. Особенно показательно в этом отношении явление аннигиляции частиц (или рождения пары частиц), когда две частицы одинаковой массы, но с противоположными зарядами (например, электрон и позитрон) сталкиваются и их масса превращается в энергию электромагнитного излучения. Или лучше сказагь так в соответствии с законом сохранения энергии взаимодействующих частиц энергия перешла в такое количество энергии электромагнитного излучения, которое имеег массу, равную массе сталкивающихся частиц. Опыты атомной и ядерной физики не только подтверждаюг выводы теории относительности, но многие из них были поставлены на основе выводов этой теории. [c.539]

Диаграмма Фейнмана, изображённая на рис., соответствует след, процессу. В нач. со- ц стоянии — два фо-тона (волнистые ли-нии) один из них в течке 1 исчезает, породив виртуальную электрон-позитронную пару (сплошные линии) второй фотон в точке 2 поглощается одной из ч-ц этой пары (на приведённой диаграмме — позитроном). Затем появляются конечные фотоны один рождается в точке 4 виртуальным эл-ном, другой возникает в результате аннигиляции виртуальной пары электрон-позитрон в точке 3. Благодаря виртуальным электрон-позитронным парам появляется вз-ствие между фотонами, т. е. принцип суперпозиции эл.-магн. волн нарушается. Это должно проявляться в таких процессах, как рассеяние света на свете. Экспериментально наблюдался имеющий несколько большую вероятность процесс рассеяния фотонов на внеш. электростатич. поле тяжёлого ядра, т. е. на виртуальных фотонах (т. н. дельбрюковское рассеяние). Высшие (радиационные) поправки, вычисляемые по методу возмущений, появляются также в процессах рассеяния заряж. ч-ц и в нек-рых др. явлениях. [c.270]

В квантовой электродинамике, напр., каждый акт вз-ствия изображается вершиной (рис. 1), к-рая в зависимости от направления времени обозначает либо испускание эл-ном (сплошная линия) фотона (волнистая линия), либо его поглощение, либо испускание или поглощение фотона позитроном (сплошная линия, направленная вспять во времени ), либо рождение фотоном пары электрон-позитрон или её аннигиляцию в один фотон (в силу теоремы СРТ поглощение ч-цы эквивалентао испусканию античастицы, поэтому каждому из этих процессов отвечает одно и то же матем. выражение, пропорц. безразмерному параметру elVfi Азт). Для реальных ч-ц каждый из этих процессов запрещён законами сохранения импульса и энергии, поэтому хотя бы одна из ч-ц должна быть виртуальной частицей. Амплитуда рассеяния двух эл-нов, напр., в первом приближении определяется диаграммой рис. 2, а, представляющей собой обмен виртуальным у-квантом. След, приближение соответствует учёту радиационных поправок, обусловленных обменом двумя виртуальными у-квантами (рис. 2,6, в), вз-ствием каждого из эл-нов со своим полем (рис. 2, г, 9) и вз-ствием с виртуальной электрон-позитронной парой из-за поляризации вакуума (рис. 2, е). Каждая из диаграмм 2, б—е содержит две дополнит. вершины по сравнению с рис. [c.803]

Поздние стадии эволюции звезды начинаются с термоядерного горения гелия в её центр, области, что на Герцшпрунга — Ресселла диаграмме соответствует пере-ХО.ДУ звезды с гл, последовательности в область красных или голубых гигантов. В процессе эволюции центр, область звезды становится всё плотнее и горячее, а её оболочка, наоборот, расширяется и охлаждается. При этом возрастают и становятся определяющими потери энергии за счёт нейтринного излучения (нейтрино образуются гл. обр. при аннигиляции электрон-позитрон-ных пар). После завершения гелиевого горения в центре звезды образуется углеродно-кислородное ядро (С-О-ядро), причём его масса тем больше, чем больше масса звезды на гл. последовательности. В С-О-ядре с достаточно малой массой давление полностью определяется вырожденным газом электронов. Вырожденное G-0-ядро может иметь массу вплоть до Чандрасекара предела, т. е. до верх. Предела массы вырожденной звезды, ещё находящейся в гидростатич. равновесии. Для С-О-ядра предел Чандрасекара равен 1,44 Mq, и ядро с массой, превышающей это значение, является невырожденным. Дальнейшая эволюция звезды происходит по-разному для вырожденного и невырожденного С-О-ядра. [c.434]

Дирак (Dira ) Поль Андриен Морис (1902-1984) — выдающийся английский физик, один из создателей квантовой механики. Окончил Бристольский (1921 г.) и Кембриджский университеты профессор Кембриджского университета в 1932-1969 гг. Раяработал (1926-1927 гг.) математический аппарат квантовой механики, первым применил ее принципы к электромагнитному полю. Заложил основы квантовой электродинамики и квантовой теории излучения. Построил (1928 г.) релятивистскую теорию движения электрона. Предсказал существование античастиц, рождение и аннигиляцию электронно-позитронных пар. Выдвинул (1933 г.) гипотезу [c.218]

В неупругих процессах (реакциях) происходит столкновение двух частиц, сопровождающееся превращением их в частицы другого сорта. Соответствующий пример дает аннигиляция электрон-позитронной пары в два фотона (VI.5.3.2 ).. Изучение неупругого рассеяния быстрых электронов на нуклонах, начатое в конце 60-х гг., позволило установить, что протон и нейтрон состоят из огромного количества точечных объектов — партонов (от английского part — часть ). [c.513]

По аналогии с электрон-позитронной аннигиляцией теоретически обсуждается возмоншый процесс А. п. леп-тонов — электронного антинейтрино и эл-на (Ve+ — Vn-j-ix или Ve-f-e — -> адроны), вызываемый слабым вз-ствием. В распадах мезонов, в состав к-рых входит с- или -кварк, процессы А. п. за счёт слабого вз-ствия, напр. d- d, S—+, могут увеличивать вероятность распадов очарованных)) частиц и др. В экспериментах по е+е -аннигиляции наблюдается резонансное образование тяжёлых нейтр. мезонов (//г ), Y и др.), интерпретируемых как связ. состояния соотв. сс, ЪЪ. В квант, хромодинамике такие ч-цы описываются аналогично позитронию, поэтому, напр., сс-систему называют чармонием. Распады чар-мония и др. подобных систем более тяжёлых кварков должны происходить за счёт аннигиляции кварка и антикварка (в зависимости от их суммарного спина) в два или три глюона. Процессы рождения пар ц+ в адронных столкновениях при высоких энергиях могут вызываться эл.-магн, аннигиляцией кварка и антикварка. [c.24]

Интересен в принципиальном отношении процесс аннигиляции электрон-позитронной пары в виртуальный фотон, к-рый далее превращается в нук-лон-антинуклонную пару или в др. адроны. Этот процесс — пример тесного переплетения физики лептонов и адронов. Важность анализа такого рода процессов особенно возросла после появления экспериментов на встречных электрон-позитронных пучках. [c.270]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...