Экспериментальное определение законов рассеяния

Дальнейшие исследования эффектов, связанных с радиусом действия, можно осуществить путем экспериментального определения закона рассеяния (Q, со) при отличных от нуля передаваемых импульсе и энергии. Если в критической точке пики структурного фактора и соответствующие коллективным модам пики спектрального распределения остаются резко выраженными, то корреляции в критической точке должны быть исключительно дальнодействующими. Если же наблюдается искажение формы этих пиков, то можно предполагать также возникновение в критической точке близкодействующих корреляций. [c.271]

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЗАКОНОВ РАССЕЯНИЯ [c.278]

Разумеется, конечная цель экспериментов по рассеянию всегда состоит в отыскании закона взаимодействия. В более традиционной постановке гамильтониан выбирают исходя из соображений простоты или из некоторого класса операторов. Выбор класса операторов, обладающих определенными свойствами, производится на основе какой-либо более фундаментальной теории либо же его подбирают, руководствуясь какими-либо другими критериями. После того как произведен выбор гамильтониана, вычисляют сечение. Если результат не согласуется с экспериментом, то от данного гамильтониана либо отказываются вовсе, либо его как-то видоизменяют. Нет необходимости говорить о том, что при таком подходе очень важны хорошая интуиция, даваемая опытом, и способность проникать в физическую сущность эффектов, возникающих в экспериментах по рассеянию и обусловленных определенными характерными особенностями сил взаимодействия между частицами. Именно при данном подходе особенно полезны такие простые приближения, как приближение эффективного радиуса, борновское приближение и др. С помощью физической интуиции из экспериментальных данных можно сделать разумные и достаточно надежные выводы о характере потенциала. Вместе с тем совершенно очевидно, что наиболее прямой путь получения искомых результатов состоит в разработке математического метода построения гамильтониана исходя из экспериментальных данных по рассеянию. Если гамильтониан невозможно определить однозначно, то такой метод должен устанавливать класс гамильтонианов, приводящих к одинаковым экспериментальным результатам. [c.557]

Необходимо отметить, что при определении полуэмпирических законов рассеяния указанным выше способом возникает ряд трудностей. Во-первых, может потребоваться внести существенные поправки в экспериментальные данные для учета многократного рассеяния [53], а также упругого и когерентного рассеяния. Во-вторых, необходимо, чтобы закон рассеяния был разумен с физической точки зрения и достаточно прост, чтобы его можно было определить из экспериментальных данных. В следующем разделе упомянуты некоторые полуэмпирические методы расчета законов рассеяния. [c.279]

С другой стороны, экспериментальное определение коэффициента поглощения а для ультразвукового диапазона частот и экстраполяция этого коэ( ициента по квадратичному закону (5.21) к частотам 10 гц, существенным для рассеяния света (5.29), дает, например, для четыреххлористого углерода, бензола и сероуглерода значения аЛ, соответственно равные 5, 11 и 70. [c.285]

Формула Резерфорда может быть использована для определения в прямом опыте заряда атомного ядра Z. Напомним, что идентификация заряда ядра с порядковым номером элемента в периодической системе была произведена при помощи закона Мозли. Этот способ дает точные результаты, однако он не является прямым. Формула Резерфорда позволяет сравнить величину заряда ядра Z с величиной непосредственно вызываемого им отклонения 9. Экспериментально удобнее сравнивать количество N падающих а-частиц с числом dN рассеянных а-частиц лод заданным углом 9. Тогда [c.224]

На рис. 2.18—2.20 штриховыми линиями показаны расчетные кривые ползучести, полученные по уравнениям (2.26) — (2.28) соответственно. Повторным испытанием (а—10 МПа при 1250° С, штрихпунктирные кривые) выявлено рассеяние экспериментальных данных (сплошные линии). После статистической обработки при этом режиме испытан контрольный (третий) образец кривая контрольного испытания расположена вблизи расчетной кривой (см. рис. 2.20, а). Относительная погрешность определения скорости ползучести в текущей точке кривой по уравнениям (2.26) — (2.28) составляет 35—45%. Эти уравнения отражают основные законо-мерности ползучести материала в исследованных условиях. При температурах 1100 и 1200° С в обеих средах имеет место упрочнение (в уравнениях (2.26) и (2.27) я= 0] при 1250 и 1300° С ползучесть протекает без упрочнения [в уравнении (2.28) п==0]. [c.47]

В обычной постановке задачи теории рассеяния гамильтониан системы или взаимодействие между частицами считаются известными и требуется вычислить сечение, поляризацию и т. д. и затем сопоставить полученные результаты с экспериментальными данными. Обратную задачу рассеяния формулируют следующим образом располагая определенной информацией, полученной более или менее непосредственно из экспериментов по рассеянию, определить закон взаимодействия между частицами. При этом предварительно нужно ответить на следующий вопрос достаточно ли имеющегося в нашем распоряжении количества информации для однозначного определения сил взаимодействия Если нет, то каков характер возникающей неопределенности [c.557]

Выражение (11.22) для закона дисперсии фононов можно вывести с помощью многих других приближенных методов. Так, например, определение (11.16) основано по существу на том же допущении, что и выражение (10.87), используемое в приближении когерентных волн (см. 10.8) для электронных состояний в неупорядоченной жидкости. Несомненно, предельный случай длинных волн описывается правильно, но пик функции g Щ при значениях Я порядка типичных расстояний между ближайшими соседями (см. рис. 2.27) должен приводить к появлению максимума частоты сод при уменьшении длины волны до величин указанного порядка. Этот эффект мог бы в принципе наблюдаться в опытах по неупругому рассеянию нейтронов в жидкостях или стеклах ( 4.2). Однако экспериментальные данные для жидкостей [10] лишь в редких случаях удается интерпретировать таким образом. Это указывает на то, что представление смещений с помощью коллективных переменных (11.16) полностью теряет смысл в том случае, когда длина волны становится сравнимой с микроскопическим масштабом, характеризующим расположение атомов в системе. В такой ситуации следовало бы описывать возбуждения с помощью более или менее локализованных возбуждений, не говоря уже о том, что надо было бы учесть и необратимые процессы атомных перемещений, определяющие текучесть жидкостей. [c.522]

Экспериментальные методы определения закона дисперсии Ф. (f (р) основаны на взаимодействии Ф. с нейтральными частицами (фотонами и нейтрона.ми). Пог.пощение ИК-фотонов кристаллами, как правило, означает резонансное превращение фотона в оптич. Ф. Т.к. импульс фотона очень мал, то по поглощению ИК-фотонов можно определить энергию оптич. Ф. с импульсом, близким к нолю. Неупругое рассеяние световых фотонов (см. Мандельштама— Бриллюэна рассеяние), как и неупругое рассеяние нейтронов в кристаллах, связано с рождением и поглощением Ф. [c.339]

АТОМНЫЙ НОМЕР (порядковый номер, порядковое число), число, определяющее положение элемента в периодич. системе, обозначается через 2. А. н. равен числу внешних электронов в атоме. Экспериментальное определение заряда ядра из рассеяния а-частиц показало, что число элементарных положительных зарядов ядра равно А. н. Мозли нашел зависимость между рентгеновскими спектрами и А. н. и. определил число недостающих еще элементов периодич. системы, указав, что общее количество элементов в периодич. системе от водорода до урана равно 92 (см. Нериодаческий закон). [c.526]

Кроме того, за последние несколько лет была значительно усо вершенствована экспериментальная техника и накоплено много важных экспериментальных данных, что также обогатило интересующую нас область новыми фактами. Исследование критических явлений сопряжено со значительными трудностями. Для проблемы перехода газ — жидкость основной метод состоит в точном измерении давления, плотности и температуры (получение уравнения состояния), а также удельной теплоемкости. Оказывается, что поведение типа степенного закона, позволяющее определить критические показатели, имеет место лишь очень близко от критической точки, скажем при 0 < 10" . Даже определение критических параметров Т , Ро с с точностью, удовлетворяющей потребностям эксперимента, сопряжено с чрезвычайно большими трудностями. Поэтому требуется очень точное определение температуры (погрешность АТ/Тс не выше 10" ). Кроме того, благодаря большой теплоемкости су теоретически расходится) время установления равновесия в системе очень велико (порядка дней). Большое значение сжимаемости также создает серьезные проблемы влияние гравитации на систему становится очень сильным, она создает градиент плотности, который должен быть очень точно учтен. Весьма важные для магнитных систем экспериментальные измерения намагниченности и восприимчивости и проведение экспериментов по рассеянию нейтронов также сопряжены с весьма существенными трудностями их преодоление требует большого искусства и тщательности. Мы не можем вдаваться здесь в подробности и рекомендуем читателю обратиться к оригинальным работам и обзорам. [c.357]

Параметры, входящие в приведенные и подобные им формулы для потенциала взаимодействия, чанш всего определяются экспериментально. Для этой цели можно исследовать, например, рассеяние пучка молекул на молекулах того же или другого газа. Однако чаще пользуются косвенными методами. Для выбранного вида закона взаимодействия рассчитывают те или иные макроскопические величины. Определяя эти величины из макроскопического эксперимента, можно найти входящие в них неизвестные параметры потенциала взаимодействия. По-видимому, наиболее простым является опыт по определению второго вириального коэффициента. Как известно, для ван-дер-ваальсов-ского газа уравнение состояния имеет вид1) [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...