Газокинетическое сечение

Оказывается, для молекул газокинетическое сечение Q мало зависит от их энергии (при высоких температурах). В то же время чем больше размеры частиц, тем меньше их пробег. Кроме того, согласно уравнению Клапейрона [c.40]

В переходных областях дуги температуры электронов Те и газа Гд отличны, термическое равновесие не соблюдается Те Ф Ф Гд) и электроны могут набирать энергию до (0,5... 1,0) и, или 3, Т. е. до 10...20 эВ. На рис. 2.11 это примерно соответствует газокинетическим сечениям молекул. [c.42]

Как видно из (3.26), средняя энергия электрона в разряде определяется не только характеристиками газа, отражаемыми газокинетическими сечениями (через Xei), сечениями неупругих потерь (через 6 ), его массой, но и величинами электрического поля и концентрацией нейтральных частиц, входящими в виде соотношения Е/па, называемого приведенной напряженностью электрического поля, и для изменения величины Ue необходимо менять величину параметра Е/па. [c.80]

Сечение упругого столкновения можно принять примерно равным сечению атома (газокинетическое сечение сг равно примерно нескольким единицам, умноженным на 10 см ). Сечение возбуждения атома обычно много меньше этой величины см., например, рис. 3.23. [c.544]

В этой формуле (Т — газокинетическое сечение, у — средняя скорость относительного движения, — число, характеризующее степень участия в диссоциации внутренних степеней свободы ( 3 для двухатомных молекул), Р — вероятность того, что при столкновении частиц с достаточной энергией действительно произойдет диссоциация. Число Р в этой теории не рассчитывается его обычно определяют путем сравнения с формулой (2.7) измеренных на опыте скоростей ка- [c.228]

Газокинетическое сечение для молекул Qн = Y Л2.1020 34 21 62 58 59 23 59 90 128 [c.50]

Для оценки процессов ионизации соударением существенно важно знать эффективное сечение соударения и среднюю длину свободного пробега частицы. Эффективное газокинетическое сечение определим из простейшей модели соударения твердых упругих шаров, заменяющих частицы (рис. 30). [c.67]

Газокинетическое сечение соударения определяет и среднюю длину свободного пробега частицы между двумя соударениями. На основании элементарных рассуждений можно написать [c.68]

При вычислении рю из экспериментальных времен т использованы газокинетические сечения 002=3,6-10- 5 а 2 = 4,1-10-15 см . [c.308]

В атомарном или молекулярном газе время релаксации для установления максвелловского распределения по скоростям характеризуется временем между столкновениями частиц, т. е. газокинетическими сечениями, которые имеют порядок 10- ,слг . Газокинетические сечения равны [c.353]

С ПОМОЩЬЮ обычной СВЯЗИ между частотой столкновений и газокинетическим сечением = Мра можно ввести условное понятие эффективного [c.355]

Эффективное сечение очень слабо, логарифмически зависит от плотности и обратно пропорционально квадрату температуры. Оно сравнивается с обычными газокинетическими сечениями о Ю- см при температуре Т 250 000° К ). [c.356]

Однако это лишь оценочные расчёты, они могут заметно расходиться с экспериментами из-за загрязнения плазмы. Наличие примесей может существенно увеличивать концентрацию электронов. Учитывая, что при малых энергиях частиц кулоновское сечение (3) существенно больше (в 10 — 10 раз) газокинетического, газ со степенью ионизации 10"3 — 10 мо- [c.132]

Мы уже видели, что при условиях НТД п 3-10 молекул/см . Типичная величина газокинетического эффективного сечения столкновения имеет порядок [c.263]

Для рассеяния электронов на нейтральных атомах можно принять газокинетическое эффективное сечение равным по порядку 10-1 [c.332]

Параметр Сц измерен для многих реагирующих веществ [20] и, как было найдено, в широком диапазоне энергий приблизительно постоянен. Однако, если реагирующие вещества сильно отличаются по своей массе, это предположение будет неверным. Приемлемым значением о является газокинетическое эффективное сечение, равное примерно 10" см . [c.501]

Необходимо отметить, что при столь больших температурах и энергиях, при которых радиус гд меньше радиуса ионов (сложных) и сечение (6.119) меньше газокинетического , частота столкновений и длина пробега ионов определяются этим последним, а не кулоновским . При этом следует иметь в виду, что радиусы ионов тем меньше, чем больше их заряд. [c.356]

Толщина скачка уплотнения равна примерно двум-трем газокинетическим пробегам атомов. Перед фронтом ударной волны, а следовательно, и непосредственно за скачком уплотнения газ если и ионизован, то очень слабо. После ударного сжатия в высоконагретой частице газа начинается ионизация. Основным механизмом является ионизация электронным ударом (см. гл. VI). Однако для того чтобы ионизация развивалась путем электронных ударов с образованием электронной лавины, необходимо, чтобы в газе имелось некоторое начальное затравочное , количество злектронов. Одним из механизмов, которые могут привести к этой начальной ионизации, является ионизация при соударениях атомов друг с другом. Как отмечалось в гл. VI, эффективное сечение такого процесса чрезвычайно мало. Поэтому для образования затравочных электронов за счет атом-атомных столкновений требуется довольно значительное время. Соответственно зона за скачком уплотнения, где параметры газа отвечают ничтожно малой степени ионизации, т. е. равны д, р, Т, растягивается на весьма большое расстояние. [c.391]

Число столкновений, претерпеваемых атомом в единицу времени, определяется формулой кинетической теории газов z — Nav, где N — число атомов в единице объема, а — газокинетическое поперечное сечение атома, v Y кТ/т — средняя скорость теплового движения атома (см. т. II, 86). Следовательно, [c.549]

Рис. 2.11. Зависимость общего эффективного сечения соударения электронов и атомов для различных газов от энергии электронов по Рамзауэру (штриховые линии — газокинетические сечения)

Таким образом, под воздействием градиента температуры происходит диффузия частиц. Отметим, что даже если ма сы молекул равны, но различны их газокинетические сечения взаимодействия, то коэффициент термодиффузии отличег от нуля и в холодную область, как и следует из соотношений (3.2.17), (3.2.19), диффундируют молекулы с большим сечением взаимодействия. Строгие расчеты этого эффекта содержатся в Ш. [c.102]

Сечение упругого рассеяния атомов или молекул на большой угол при тепловых энергиях ч-ц наз. газокинетическим сечением по порядку величины оно составляет 10см и определяет длину свободного пробега ч-цы в среде. [c.725]

Вероятность соударения Qea оценивается так называемым сечением Рамзауэра, которое в отличие от газокинетического сильно зависит от энергии электронов (рис. 2.11). [c.41]

При нек-рой величине тока магн. давление на поверхности подвижной, легко сжимаемой газовой среды (плазмы) лтожет стать больше газокинетического и токовый канал начнёт уменьшать свое сечение — возникает П.-э. [c.587]

О характере взаимодействий между атомами и возбужденными атомами можно судить не только по интенсивности спектральных линий, но и по их контурам. Эти работы в вакуу.мной области спектра весьма малочисленны [38—41]. В работе [38] определялось поглощение на краю резонансной линии атома водорода. Это позволило найти ширину дисперсионного контура линии Ьа водорода и вычислить Уст, т. е. ширину, обусловленную резонансными столкновениями. Из формулы усг=2аЖу, где а — поперечное сечение столкновения нормальных атохмов водорода с возбужденными, V — средняя скорость атомов, N — концентрация нормальных атомов, можно найти а. а= (0,8гЬ0,2) 10 см , т. е. сечение поглощения превышает на несколько порядков газокинетическое. [c.332]

Таким образом, возбуждение колебаний (или перевозбуждение) тормозится у порога и значительно выше. Обычно эффективное сечение выражается как число N газокинетических соударений, в результате которых будет возбунодено колебание [c.172]

Поскольку для квазиадиабатической области нет никакой достоверной теории, то вышеприведенные аргументы были использованы для предсказания качественных изменений эффективного сечения в зависимости от отношения энергий. Например, с увеличением е эффективное сечение ионизации должно возрастать до довольно пологого максимума порядка величины газокинетического эффективного сечения при е = 62 кэв, когда скорость относительного движения становится сравнимой со скоростью электронов атома, участвующих в переходе. Затем сечение долншо уменьшаться, вообще говоря, но некоторому степенному закону в зависимости от скорости. Для последующих рассуждений, однако, область высоких энергий нам не потребуется. Во-первых, экспериментальные значения имеются приблизительно только до 25 кэв, [c.477]

Понятие а. для упругого взаимодействия тяжелых частиц может сохранить объективный смысл при нек-рых условиях. Так, папр., в классич. кинетич. теории газов, исследуя явления переноса, вводят понятие о столкновении молекул, заменяя реальное взаимодействие столкновением идеально твердых упругих шариков такого поперечного сечения, чтобы вычисленные теоретически коэфф. переноса совпадали с измеренными на опыте. Определенные таким образом С. а. и соответствующие им 0 и X называют газокинетическими. Однако между подобного рода С. а., отражающими определ. макроскопич. свойства газа, и С. а., измеренными нри исследовании однократных процессов, напр, по ослаблению пучка, нет однозначной связи. Дело в том, что в процессах переноса участвует не полное 0, а т. п. 0 для передачи импульса или тормозящее 0, определяемое таким образом, чтобы средняя доля кинетич. энергии, передаваемая прп каждом С. а., вычисленная по угловому распределению рассеянных частиц, составляла 2т,т / (ту -f -f // г) , где Шу и т.2 — массы сталкивающихся частиц. Т. о., для каждого упругого С. а. movkho определить тормозящее 0, если из эксперимента известно угловое распределение рассеянных частиц. В отличие от полного 0, к-рое практически имеет конкретный смысл лишь для легких частиц, тормозящее 0 имеет коне Ч-ную величину для всех процессов (за исключением кулоповского рассеяния). [c.88]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...