Контур дисперсионный

Для нахождения истинного контура линии комбинационного рассеяния фк(v) необходимо решить написанные выше интегральные уравнения. Анализ показывает, что для поставленной задачи не обязательно знать трудно определяемые истинные контуры аппаратной функции и возбуждающей линии. Достаточно измерить наблюдаемые контуры комбинационной и возбуждающей линий, чтобы по ним определить истинный контур линии комбинационного рассеяния. Например, в частном случае, если наблюдаемые контуры комбинационной и возбуждающей линий имеют дисперсионную форму [c.123]

Форма истинного контура полос /)(v) может быть описана с помощью дисперсионной, или гауссовой, функции (рис. 65,6). Для изолированных полос поглощения в конденсированном состоянии вещества, где отсутствует вращательная структура, можно предположить дисперсионное распределение [c.165]

В данной задаче используется гауссова функция для аппроксимации аппаратной функции и дисперсионная — для истинного контура поглощения. Тогда из (3.114), (3.116) и (3.119) можно получить [c.165]

Для определения истинных интенсивностей и ширин полос поглощения выбирают одиночные полосы поглощения, расположенные по возможности дальше от других полос. В соответствии со сделанными выше предположениями о дисперсионном распределении интенсивности истинного контура поглощения можно использовать следующие полосы хлороформ —1230 см-, циклогексанон— 750 см , йодистый метил—1260 см->, ацетон—1250 см- (4%-ный раствор в СЗг), нитрометан — 920 см , бензол — 2210 см- . [c.167]

Доплеровское и естественное уширения — независимые явления, одновременно влияющие на контур линии. Поскольку каждый атом, движущийся по отношению к наблюдателю с заданной скоростью, излучает линию с естественным уширением, каждый бесконечно малый участок доплеровского контура расширен в соответствии с функцией (5.37). В этом случае линия представляет собой свертку гауссовской (5.39) и дисперсионной (5.37) функций. Вследствие разницы в форме этих функций (рис. 97) при одинаковом действии обоих факторов центр линии и его ширина в основном определяются гауссовской функцией, а крылья линии — дисперсионной функцией. [c.263]

К однородным видам уширения относятся естественное уширение (см. задачу 17) и уширение, обусловленное соударениями атома с другими атомами, ионами, электронами и со стенками сосуда. При однородном уширении контур спектральной линии излучения всегда совпадает с контуром линии поглощения и имеет так называемую дисперсионную форму, характерную для затухающего осциллятора [c.286]

Коэффициент поглощения пара или газа в пределах ширины спектральной линии выражается такой же функцией от частоты v, как и распределение интенсивности в линии испускания, при одинаковых причинах расширения. Например, для смешанного допплеровского и дисперсионного контуров имеем ( 84) [c.514]

Для линий со смешанным—допплеровским и дисперсионным — контуром, выражаемым формулой (1), полное поглощение А, может быть подсчитано путем численного интегрирования. На рис. 287 приведены кривые, рассчитанные Ван-Гельдом [ ]. [c.516]

Как и любая другая формула, полученная с использованием дисперсионного приближения, выражение (1.98) занижает абсолютную величину АК, т. е. является оценкой величины контура снизу. [c.41]

Если, например, дисперсионный контур спектральной линии обусловлен конечным временем жизни верхнего Тв и нижнего Хн атомных состояний, то а , имеет вид [c.62]

НК линии, записанный с идеальным ИФП, получится сверткой дисперсионного контура, выраженного формулой (2.31), с функцией Эри [формула (1.5)] [c.62]

Как видно, усиление падает с отстройкой частоты по лоренцеву закону, уменьшаясь вдвое при б Го = 1, а перекачка фаз имеет форму дисперсионной кривой (рис. 1.96). (Причиной указанных эффектов является, как отмечалось, инерционность нелинейного отклика среды на бегущую световую решетку (п. 1.1.3).). Заметим, что в общем случае (1.30) контуры кривых у (б) и у" (б) имеют смешанный характер. [c.29]

Выражения (3.30) и (3.31) показывают, что в случае слабого сигнального пучка (т < 1) его усиление происходит по экспоненциальному закону с коэффициентом усиления, описываемым лоренцевым контуром в зависимости от частотной расстройки (б Го). Набег же фазы в этом случае имеет дисперсионный характер зависимости от б Гц. [c.76]

Предполагалось, что контуры индивидуальных линий описываются дисперсионной кривой [c.223]

Находясь в плотной среде, молекулы растворенного вещества испытывают большое число столкновений с молекулами окружения, что приводит к уширению вращательных уровней. До тех пор, пока ширина индивидуального уровня остается меньше расстояния между соседними уровнями, можно, по-видимому, считать, что квантовый характер вращательного движения сохраняется (сохраняют смысл вращательные квантовые числа), и в спектре будут присутствовать колебательно-вращательные компоненты. В том случае, когда ширина вращательного уровня станет сравнимой с расстоянием между соседними уровнями или превысит его, эти уровни смешаются и станут неразличимыми. При этом движение молекул потеряет квантовый характер и превратится в хаотические смены ориентации. Поглощение таких молекул должно приводить к появлению полосы с дисперсионным контуром [c.225]

Определим значение максимума НК /max(o L, ад) при этих условиях. Из точной формулы (2.40) можно получить значение /max(aL, ад) ,1011. При / э < 0,75 используем приближенную формулу (2.50), которая дает значение /max(o L, ад)= 0,1008. Для значения НК в минимуме интерференционной картины точная формула (2.41) (или табл. П6) дают значение 1тт(аь, ав) =. = 0,0704 приближенная формула (2.51) — /min( L, ад) = 0,0703. Надо отметить, что такое резкое увеличение /min(o L, ад) по сравнению с /min(0)= 1,315-10- идеального ИФП практически полностью обусловлено наличием у фойхтовского контура дисперсионной составляющей. Если бы в нашем примере она отсутствовала, то /тщ(О, ад) = 1,318-10- (при ад = 0,114), что не 3 67 [c.67]

Описанный простой метод пригодел для Одновременного определения параметров фойхтовского контура и углов между зеркалами ИФП при диагностике плазмы с установкой, юстировка которой во времени может меняться. Этот метод опробован при экспериментальном определении одновременно газовой температуры плазмы и полуширины дисперсионной составляющей (обусловленной резонансной передачей возбуждения) с нестабильной интерферометрической установкой обычного типа. Применение известных интерференционных методов для этой цели сопряжено со значительными ошибками определения гауссовской составляюш,ей фойхтовского контура. Дисперсионная часть традиционными методами определяется достаточно точно. [c.115]

Поскольку запаздывающая функция Грина аналитична в верхней комплексной полуплоскости, а опережающая — в нижней, то, представляя их в виде интеграла Коши и замыкая контур интегрирования полуокружностью большого радиуса (соответственно сверху или снизу), совершенно аналогично тому, как мы делали это в 23, с учетом формулы Сохотского (5.102) находим дисперсионные соотношения для функции Грина (квантовых и классических) [c.173]

Для случая смешанного контура — допплеровского и дисперсионного — расчет влияния самопоглощения на контур линии испускания проведен Л. М. Биберманом и Е. М. Новодворской [5i-52j значений < 2 полученная ими зависимость ширины линии от y.qI приведена на рис. 290. Здесь [c.518]

Д. п. по к о л л с к т и в н о м у (к о г е р о н т н о м у) рассеянию. В плотной плазме при Д/сгд < 1 нре-обладающим оказывается рассеяние на крупномасштабных (по сравнению с Г >) тепловых и нетснловых колебаниях и флуктуациях плотности плазмы (зарядов Z). В случае тепловых флуктуаций интенсивность рассеяния может превысить томсоновскую в Z раз, в контуре линии возникает острый пик. На этом основываются предложения по измерению ионной темп-ры. В плазме с высоким уровнем надтепловых флуктуаций рассеяние определяется этими колебаниями. Исследование зависимости Дсо (ДА ) позволяет определить амплитуды и дисперсионные характеристики нетепловых колебаний в плазме. [c.608]

Медленно меняющиеся поля Ei ионов также приводят к т.н. с т а т и ч. уширению, при к-ром форма контура спектральной линии определяется ф-цпей распределения ионных микрополей W Ei), а ширина линии — только плотностью ионов Ni. Быстронерем. поля электронов приводят к ударному уширению, при К ром контур линии имеет дисперсионную (лоренцовскую) форму Гуд) с шириной [c.108]

РЕЗОНАТОР ДИСПЕРСИОННЫЙ — оптический резонатор, содержащий элементы с резкой (в масштабах онтура усиления активной среды) зависимостью затухания мощности от длины волны излучения. Р. д. является неотъемлемой частью широкодиалазонных перестраиваемых лазеров с широкой полосой усиления активной среды. В лааерп2, содержащих Р. д., спектр выходного излучения формируется вблизи минимума контура затухания, поэтому оси, характеристикой Р. д. является эфф. полоса пропускания, определяемая кривизной минимума спектрального контура затухания [c.318]

Вид интерференционной картины, получаемой с реальным ИФП, обусловливается аппаратным контуром (АК) интерферометра и собственным контуром (СК) спектральной линии. Рассчитаем вначале интерференционную картину, которая формируется при прохождении света через идеальный ИФП. СК спектральной линии во многих возникающих в спектроскопии высокой разрешающей силы ситуациях описывается фойхтовским. контуром [5,15,34,43]. Последний возникает, когда одновременно действуют две причины уширения спектральных линий, одна из которых приводит к возникновению гауссовского контура спектральной линии, другая — дисперсионного. [c.61]

Собственный контур спектральной линии характеризуется полуширинами дисперсионной аь и гауссовской ап составляющих (ai, ао выражены в долях интерференционного порядка), а параметры D = 2пао/д/1п 2, L = 2пад. [c.108]

Приведенные ниже таблицы позволяют построить аппаратный контур (АК) реального интерферометра Фабри — Перо (ИФП), АК. установки с реальным ИФП и наблюдаемый с ней контур спектральной линии (НК). Собственный контур (СК) спектральной линии предполагается фойхтовским. С некоторых случаях с помощью таблиц П6 и П7 можно определить параг метры дисперсионной и гауссовских составляющих фойхтовского собственного контура спектральной линии. Используя данные, помещенные в семи таблицах, можно построить АК и НК для приведенных ниже случаев. [c.141]

Для построения НК по табл. П6 и П7 необходимо дополнительно знание параметров фойхтовского собственного контура спектральной линии полуширин его гауссовской и дисперсионной составляющих. Эти величины выражаются в долях по- [c.143]

AL—полуширина (половина ширины на половине высоты) дисперсионной составляющей фойхтовского собственного контура (СК) АЯ — область свободной дисперсии ИФП. Сравнивая б и параметр а,-, характеризуюш,ий величину дефекта, выбираем большую из этих двух величин б = тах бэ а, . [c.150]

Пример 7. Определить полуширину дисперсионной и гауссовской составляющих фойхтовского контура по измеренным значениям полуширины НК Yo = 0,ll, выраженной в долях интерференционного порядка, и контрастности интерференционной картины К = 10. Установка с ИФП имеет малую выходную диафрагму 4 = 0 и 5 = 0. Зеркала ИФП обладают параболическим дефектом, причем максимальная амплитуда дефекта имеет величину а[ = = Л/10 при длине световой водны X = = 500 нм 1 = ai/X = 0,1. Толщина ИФП t — 0,5 см коэффициент отражения зеркал R = 0,94. [c.152]

Видно, что при W 1 и нелокальном ожлике П/ имеет лоренцев контур, а Д — дисперсионный. Для локального отклика все наоборот, и если > О, то усиление наблюдается при отрицательной расстройке 6, т.е. когда частота волны накачки ниже частоты сигнальной. Если < О, то усиливается стоксов сигнальный пучок. Для сред с локальным откликом контур полосы усиления в точности такой же, как для любого квазивы-рожденного по частоте вынужденного рассеяния рэлеевского [13], вынужденного рассеяния, связанного с поглощением [14], ориентационного [15] и Т.Д. Это и понятно, поскольку указанные виды рассеяния происходят за счет наведенных в среде с локальным откликом решеток диэлектрической проницаемости. [c.85]

Такое значение ширины контура 26v меньше дисперсионной области интерферометра, которая для интерферометра h = 40 мм и р 0,95 равна 125-10 м . Это исключает переналожение в порядках иитерференцин. Таким образом, вторым условием. [c.199]

Обратимся теперь к теоретическому анализу чувствительности лазерного приема к частотно-зависимому оптическому воздействию как результату селективного поглощения излучения на атмосферной трассе. Контур линии газового поглощения для определенности будем описывать дисперсионным (лорентцевским) профилем вида (6.16), но с полушириной линии и сечением поглощения Oh. [c.210]

Из рис. 1.52 видно, что для большинства приведенных комбинаций форм истинных контуров и аппаратных функций (за исклю-чеппем дисперсионная — дисперспон)1ая, кривая 7, и экспоненциальная — дисперсионная, кривая 8) при а у < 0,2 аппаратурные искажения невелики (З/7 > 0,9 и / (0)/со (0) > 0,9. [c.101]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...