Адиабатный процесс теплоемкость

Согласно выражениям (1.49) и (1.54) при адиабатном процессе теплоемкость равна нулю, а энтропия — величина постоянная (рис. 1.8, г). В связи с этим адиабатный процесс часто называют изоэнтропным. [c.23]

При адиабатном процессе в системе из одного моля идеального газа, теплоемкость которого не зависит от температуры, уравнение (1-29) принимает вид [c.43]

В действительности распространение звуковых волн в воздухе по существу является адиабатным процессом и модуль упругости ближе всего к величине kp, где k — отношение теплоемкости при постоянном давлении к теплоемкости при постоянном [c.73]

Теплоемкость в адиабатном процессе, определяемая из выражения [c.97]

Сравнивая уравнение (10.75) с уравнением адиабаты идеального газа (2.13 ), замечаем, что при адиабатных процессах равновесное излучение ведет себя как идеальный газ с отношением теплоемкостей у = 1з- Это, однако, не означает, что у равновесного излучения 7 = /з, оно равно бесконечности (см. задачу 10.24). [c.213]

В адиабатном процессе dq = 0, поэтому теплоемкость =d /d 7 равна нулю, г. е. с = 0. [c.49]

Если подставить в (4.47) п = оо (изохорный процесс), получим с = с , п = 0 (изобарный процесс), получим = k = p п=1 (изотермический процесс), получим с = оо n = k (адиабатный процесс), получим с = 0, т. е. формула (4.47) дает правильные значения теплоемкостей частных процессов. [c.52]

Рассмотрим адиабаты В-В и С-С (рис. 9.4, б). Первый адиабатный процесс расширения В-В, как видно из рис. 9.4,6, сопровождается частичным испарением жидкости, а второй С-С— наоборот—частичной конденсацией пара. Это явление обусловлено тем, что теплоемкость сухого пара с" отрицательна, а кипящей жидкости с положительна. Путем сжатия, например отточки В к точке В (рис. 9.4,6), можно перевести влажный пар с малой степенью сухости к в кипящую жидкость а влажный пар с большой степенью сухости х путем сжатия, например от точки 2 к точке /, можно перевести в сухой насыщенный (а .= 1) и далее в перегретый. [c.100]

Так как степень ионизации плазмы в канале МГД-генератора обычно не превыщает 1 %, ее теплоемкость практически не отличается от теплоемкости нейтрального газа. Для адиабатного процесса расщирения плазмы в канале [c.291]

Обозначим теплоемкость в адиабатном процессе через Сад и условие dq = О выразим следующим образом [c.52]

Это условие говорит о том, что теплоемкость в адиабатном процессе равна нулю, т. е. Сад = 0. Воспользовавшись этим, определим, чему же должен быть равен показатель п политропы в случае адиабатного процесса. Это можно определить, воспользовавшись ранее приведенным выражением для п (см. стр. 43) [c.52]

Так как dp/dT = f (Т), то уравнение (7-6) выражает в неявном виде связь между удельным объемом и температурой влажного пара в адиабатном процессе с трением. Зависимость между термическими параметрами можно представить в явном виде, привлекая для описания процесса изохорную теплоемкость с . Обратимся к выражению элементарного количества тепла (1-5 ) [c.217]

Корабельщиков Н. И. К расчету адиабатных процессов ири переменной теплоемкости. Известия вузов. Машиностроение , 1966, № 2. [c.174]

Теплоемкость газа в адиабатном процессе равна нулю. Это видно из следующего [c.81]

Нулевое значение теплоемкости вытекает из существа адиабатного процесса, а именно—-отсутствия в этом процессе подвода или отвода тепла. [c.81]

Действительно, теплоемкость адиабатного процесса, в который в данном случае переходит процесс политропный, равна нулю. [c.86]

Чтобы получить выражение для интенсивности фазового перехода, решаем совместно два уравнения. Первое уравнение находим, приравнивая нулю выражение (IV. 1) для теплоемкости, так как теплоемкость в адиабатном процессе равна нулю. Решая его относительно ( , получим [c.54]

Интенсивность фазового перехода в адиабатном процессе (фиг. 16) исследована для случая, когда влага в жидкой фазе содержится в смеси в таком небольшом количестве, что ее теплоемкостью можно пренебречь. Однако полученная закономерность = f (р, i) в основе своей сохраняется и в том [c.56]

В качестве примера для адиабатного процесса насыщенного воздуха на фиг. 20 дан график изменения всех составляющих выражения (IV. 4) и общего значения истинной теплоемкости в зависимости от температуры. При расчете этого [c.58]

График показывает, что теплоемкость С в адиабатном процессе насыщенного воздуха при наиболее часто встречающихся параметрах начала и конца процесса возрастает по сравнению с изобарной теплоемкостью сухого воздуха в 2,5—3 раза, почти достигая значения 0,7. Доля теплоемкости, приходящаяся на последний член выражения (IV. 4) или (IV. 44), составляет 55— 65 о. Следовательно, такой же цифрой выражается доля теплового эквивалента подведенной технической работы, идущая на парообразование при сжатии в компрессоре или получающаяся за счет тепла конденсации при расширении и не влияющая, таким образом, на температуру рабочего тела. В момент окончания процесса парообразования теплоемкость С претерпевает скачкообразное снижение до величины изобарной теплоемкости влажного воздуха при конечном паросодержании [c.58]

Аналогичные выводы можно сделать относительно теплоемкости С и работы изменения объема в адиабатном процессе. [c.58]

Производную от объема по температуре находим из формулы для теплоемкости (П. 15). Теплоемкость в адиабатном процессе равна нулю, следовательно [c.74]

Используя формулы для теплоемкости (II. 15) и (II. 16), можно записать применительно к адиабатному процессу [c.79]

Все вышеприведенные формулы получены без учета зависимости теплоемкостей с и Ср (а следовательно, и показателя адиабаты k) от температуры и для практических расчетов адиабатных процессов при больших перепадах температур (например, в газовых турбинах или реактивных двигателях) непригодны вследствие своей неточности. Поэтому в расчетной практике широко применяется разработанный Всесоюзным теплотехническим институтом ( ВТИ) табличный метод, в котором указанная зависимость учтена. Подробное описание этого метода (и вытекающего из него графического метода) приведено в [Л. 4]. [c.46]

Теплоемкость адиабатного процесса равна нулю с = 0. [c.249]

Истинная теплоемкость адиабатного процесса [c.120]

Основные соотношения для политропного процесса по форме идентичны соотношениям адиабатного процесса, если вместо k принять п. Теплоемкость политропного процесса [c.120]

Теплоемкость в адиабатном процессе = теплоемкость в изотермическом процессе Сг-соп8( = [c.188]

V — onst начальные параметры рабочего тела pi = 1 бар и Ti = = 300°К. Степень увеличения давления в адиабатном процессе сжатия — = 10 k = 1,4. Температура в третьей точке не должна превышать 1000°К. Рабочее тело — воздух теплоемкости постоянные расчет проводится на 1 кг рабочего тела. Определить параметры всех основных точек, работу расширения, сжатия и полезную, количество подведенной и отведенной теплоты, термический к. п. д. цикла. [c.293]

Используя уравнение (5.22), можно проследить за изменением теплоемкости политропного процесса в зависимости от показателя политропы п (рис. 5.5). В частности, из этого рисунка видно, что с = с для изохор-ного процесса, когда л оо с=Ср для изобарного процесса, когда л=0 с=0 для адиабатного процесса, когда п=к-, с= оо для изотермического процесса, когда /г==1. [c.141]

Формулы для расчета адиабатного процесса содержат величины с дробными показателями степени, что делает расчет уравнений трудоемким вследствие необходимости каждый раз производить логарифмирование кроме того, для упрощения эти уравнения выведены для случая = onst, что неточно, в особенности при расчете процессов с продуктами горения в тепловых двигателях, где температуры меняются в широких пределах в этом случае зависимость теплоемкости от температуры, в особенности для многоатомных газов, достаточно значительна. Уравнения для адиабатного процесса с учетом нелинейной зависимости = f (i) не существует, и для расчета его во Всесоюзном теплотехническом институте разработан табличный метод, более простой и более точный, чем тот, который проводится с допущением = onst. [c.87]

Из точки, характеризующей iiauavibHoe состояние пара, проводят линию адиабатного процесса расширения, о будет прямая, параллельная оси ординат. Точка пересечения 2 этой адиабаты с конечной изобарой р2 определит состояние пара по выходе его из двигателя (при поступлении в конденсатор). Состоянию пара в точке 2 соответствует энтальпия tj. Значение энтальпии конденсата ii = Ср/а. где 6 р — теплоемкость жидкости, составляет Ср = 4,19 кджКкг -град) или Ср [c.177]

Из определения теплоемкости следует, что одно и то же вещество может иметь множество теплоемкостей в зависимости от вида процесса, так как количество теплоты является функцией процесса. В общем случае теплоемкость газа может изменяться от нуля при Qx = о (адиабатный процесс) до св при i = onst (изотермический процесс). Кроме того, теплоемкость может иметь отрицательное значение, когда знаки теплоты и изменения температуры различны. [c.27]

Выражение с = dp/dT показывает, что теплоемкость адиабатного процесса равна нулю. Об этом же свидетельствует адиабатный процесс, изображенный на sT-диаграмме, так как иодкасательная к нему, дающая представление о теплоемкости, также равна нулю. [c.119]

Очевидно, что теплоемкость, приобретая в разных политроп-ных процессах различные значения, должна принимать в частных случаях изохорного, изобарного, изотермического и адиабатного процессов optBeT TByron],ne этим процессам значения. Проверим это. Допустим, что n — k. Тогда по формуле (124) получаем [c.86]

Фиг. 18. Истинная теплоемкость Си в адиабатном процессе насыщенного воздуха, ккал1кГ сух. возд. град.

Теплоемкость в адиабатном процессе Q o = 0, теплоемкость в изотермическом процессе . onsf = + оо- [c.188]

Поскольку теплоемкость р диэлектрика положительна, а дР/дТ)Е,р — велтша отрицательная (поляризация уменьшается с увеличением температуры), то, следовательно, температура диэлектрика возрастает при увеличении напряженности электрического поля (в адиабатном процессе при р = onst). [c.102]

Теплоемкость адиабатного процесса равна нулю с = 0. Величина изменения naiia-метров в адиабатных [фоцессах для и.аеаль-iioro газа при соответствующих показателях адиабаты приведены в табл. 5-100. [c.274]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...