Работа адиабатного процесса

Адиабатный процесс (рис. 4.12). При адиабатном расширении давление и температура пара уменьшаются и перегретый пар становится сначала сухим, а затем влажным. Работа адиабатного процесса определяется выражением [c.39]

Подставив в уравнение (8.1) значение работы адиабатного процесса сжатия [c.59]

Произвольный обратимый цикл a-b- -d можно заменить бесконечно большим числом элементарных циклов Карно, таких, как циклы 1-3-4-2-1, 3-5-6-4-3 и т. д. Указанные элементарные циклы получены путем проведения адиабат на бесконечно малом расстоянии 7 5 35 и т.д. (рис. 5.9). Адиабаты /-2 и 3-4 образуют эле-ментарный цикл Карно 1-3-4-2-1, так как отрезки 73 и 4 2 можно принять за изотермы. Сопоставляя два элементарных цикла первый 1-3-4-2-1 и второй 3-5-6-4-3, устанавливаем, что по своему действию они эквивалентны циклу I-5-6-2-1, так как положительная работа адиабатного процесса расширения 3-4 в первом цикле равна отрицательной работе адиабатного процесса сжатия 4-3 во втором цикле. [c.67]

Процессы частичной конденсации при адиабатном расширении влажного пара происходят, если их (процессов) начальное состояние определяется точкой справа от линии д = 0,5 (рис. 9.4,6). Работу адиабатного процесса можно определить из уравнения первого закона термодинамики, которое при di = 0 примет вид [c.100]

Определить изменение внутренней энергии и располагаемую работу адиабатного процесса для 1 кг воздуха, начальные параметры которого Uj = = 0,14м /кг, = 250 °С, конечная температура — 100 °С. [c.50]

Определить изменение внутренней энергии, работу и располагаемую работу адиабатного процесса для I кг воздуха, начальные параметры которого = 50-10 гПа, Tj = 550 К, конечная температура — 400 К. [c.50]

Связь между параметрами состояния, а также работа адиабатного процесса в идеальном газе находятся по соответствующим формулам для политропного процесса с заменой показателя политропы п на показатель адиабаты к. Отсутствие теплообмена при протекании адиабатного процесса указывает на то, что в соответствии с первым законом термодинамики работа в этом процессе совершается за счет внутренней энергии q = Аи + I = 0, т. е. [c.27]

Располагаемая удельная работа адиабатного процесса на vp-диаграмме определяется нл. /722 (рис. 25, а), поэтому [c.119]

Если воспользоваться уравнениями (5-18), (5-18 ) и (5-19) политропного процесса и заменить в них показатель политропы п на показатель адиабаты k, то получим уравнения, выражающие работу адиабатного процесса [c.53]

Располагаемая работа адиабатного процесса в потоке газа определяется выражением [c.54]

Работу адиабатного процесса можно выразить тогда через температуру в следуюш,ем виде [c.74]

Используя обшую формулу работы адиабатного процесса (95) и зависимость между параметрами, можно получить часто употребляемые на практике формулы [c.74]

Для определения работы сжатия с учетом потерь следует поступить как обычно полученную работу адиабатного процесса сжатия отнести к адиабатному к. п. д. компрессора (т к). А точка конца процесса сжатия на диаграмме US в этом случае определится пересечением [c.119]

Работа адиабатного процесса [c.62]

В случае применения газов, паров или их смеси (паровоздушной смеси) вместо напоров в метрах водяного столба следует подставлять адиабатную работу расширения (или сжатия) 1 кг рабочего тела в кгм. Работа адиабатного процесса при использовании обозначений на фиг. 147 выражается следующими формулами (давления приведены в ата). [c.297]

Рассмотрим зависимость скорости истечения газа от перепада давления ру — р. - По формуле (160) работа адиабатного процесса [c.133]

Величина работы компрессора с адиабатным сжатием газа может быть вычислена, помимо общих формул (а) и (III, 55), также следующим образом. Как известно, работа адиабатного процесса [c.114]

Работа процесса. Графически величина работы адиабатного процесса определяется пл. 12 3 4 1 (см. рис. 6-5, а). [c.58]

Работа процесса. Графически величина работы адиабатного процесса определяется пл. 1 2 3 4 (рис. 9-5, б). [c.102]

Определение работы адиабатного процесса как площади а 12 Ь (см. рис. 115, а) под процессом на v-p — диаграмме с использованием уравнения адиабаты приводит к определенной неточности решения и затруднено вследствие переменности показателя к в различных точках процесса. Поэтому целесообразно пользоваться уравнением первого закона термодинамики. Работа адиабатного процесса определяется в этом случае выражением [c.260]

Кроме двух выражений (4-29) и (4-30) для внешней работы адиабатного процесса может быть получено я третье. Действительно, для адиабатного процесса, в соответствии с его энергетической характеристикой, [c.55]

Из уравнений (в) и (г) следует, что в цикле Карно работа адиабатных процессов расширения и сжатия равна по абсолютной величине и обратна по знаку и поэтому на результирующую работу цикла они не оказывают влияния. Таким образом, работа газа за цикл будет равна разности работ, которую он совершает при изотермическом расширении и сжатии. [c.58]

При обратном движении поршня направо газ расширяется по адиабате 3—4 до объема U4, равного начальному Оь при этом газ совершает положительную работу. Результирующая работа цикла равна разности работ адиабатных процессов расширения и сжатия и изображается в р,и-диаграмме площадью цикла 1234. [c.77]

Работа процесса. Графически удельная работа адиабатного процесса определяется пл. 1234 (рис. 9.5, б). [c.118]

Работа адиабатного процесса может быть определена из уравнений (5 = 38 ), (5=11) и (5=42) [c.139]

Основные термодинамические процессы водяного пара. Для анализа работы паросиловых установок существенное значение имеют изохорный, изобарный, изотермический и адиабатный процессы. Расчет этих процессов можно выполнить либо с помощью таблицы воды и водяного пара, либо с помощью Л, s-диаграммы. Первый способ более точен, но второй более прост и нагляден. [c.38]

Работа компрессора в теоретическом адиабатном процессе сжатия U = h2 — h = = 570,14-545,26 = 24,88 кДж/кг. [c.219]

Работа, произведенная во время необратимого адиабатного процесса расширения или сжатия идеального газа при условии постоянства внешнего давления, может быть вычислена с помощью уравнения (1-31). Если pj — начальное давление системы, — конечное давление системы и — постоянное внешнее давление, то [c.45]

При обратимом адиабатном процессе идеального газа располагаемая внешняя работа будет в k раз больше величины работы изменения объема. [c.98]

Уравнение работы изменения объема, совершаемой телом при политропном процессе, имеет аналогичный вид с уравнением работы в адиабатном процессе, т. е. [c.100]

Располагаемая внешняя работа в политропном процессе по аналогии с адиабатным процессом равна [c.100]

В уравнении (8-27) (/i — 1 представляет собой полезную внешнюю работу в обратимом адиабатном процессе рабочего тела, а Гд (S1 — Sg) — полезную внешнюю работу в обратимом изотермическом процессе источника работы. Следовательно, как указывалось раньше, максимальная полезная работа от рабочего тела при изме- [c.127]

Работа в адиабатном процессе определяется из уравнения [c.194]

Как определяют внешнюю теплоту, изменения внутренней энергии и внешней работы в адиабатном процессе [c.194]

Скорость истечения газа при адиабатном процессе определяется из основного уравнения располагаемой работы [c.202]

Из рассмотрения цикла следует, что изменение внутренне) энергии в адиабатном процессе расширения и в адиабатном процессе сжатия происходит в иигервале одних и тех же температур Ti и Гг, но только в противоположных направлениях. Поэтому эти изменения внутренней энергии, а следовательно, и соответствующие им работы адиабатных процессов в цикле численно равмы, но противоположны по знаку. Следовательно, полезная работа, получаемая в результате протекания всего цикла Карно, равна разности работ изотермических процессов — расширения и сжатия. Графически эта полезная работа измеряется площадью замкнутого контура цикла — площадью 1—2—3— 4—1. [c.96]

На этом основании все уравнения работы, полученные для адиабаты ри =сопз1, применимы к политропному процессу следует лишь заменить в них к на п. Это также видно из того, что как работа адиабатного процесса измеряется в диаграмме и—р площадью под кривой ру =сопз1, соответствующей работе [c.101]

В точке 2 газ теряет конктакт с источником тепла и расширяется далее до точки 3 без теплообмена с окружающей средой, т. е. процесс расширения от точки 2 до точки 3 протекает по адиабате за счет разности давлений. Газ расширился до объема Vy, давление принял рз, и температура его понизилась от до Гз. Работа адиабатного процесса изобразится площадью 2—3—3 —2 —2. [c.116]

Таким образом, процесс сжатия протекает с переменным показателем политропы п. В результате суммарный теплообмен, происходящий за весь процесс сжатия, оказывается незначительным. В связи с этим можно с некоторым приближением принять, что процесс сжатия происходит по адиабате. С ростом температуры в результате изменения теплоемкостей истинный показатель адиабаты меняется на всем пpoтяжe ии процесса. Подсчеты параметров и работы адиабатного процесса с переменным показателем k отличаются большой сложностью, поэтому принимают адиабатное сжатие с некоторым средним постоянным показателем kl, обеспечивающим подсчет работы, соответствующей действительной работе адиабатного сжатия. [c.102]

Следовательно, работа расширения, совершаемая системой в адиабатном процессе, равна уменьшению внутренней энергии данной системы. При адиабатном сжатии рабочего тела за рачивае-мая извне работа целиком идет на увеличение внутренней энергии системы. [c.14]

Работа расширения при адиабатном процессе согласно первому закону термодинамики совершается за счет уменьшения внутренней энер1ии и может быть вычислена по одной из следующих формул [c.33]

Согласно первому закону термодинамики, работа изменения объема в адиабатном процессе получается за счет убыли внутренней энергии тела при onst [c.97]

Для лучшего уяснения порядка осуществления данного цикла пред-ставим себе тепловую машину, цилиндр которой может быть по мере надобности как абсолютно теплопроводным, так и абсолютно нетеплопроводным. Пусть в первом положении поршня начальные параметры рабочего тела будут ри Vi, а температура Тi равна температуре теплоотдатчика. Если в этот момент цилиндр будет абсолютно теплопроводным и если его привести в соприкосновение с теп-лоотдатчиком бесконечно большой энергоемкости, сообщ,ив рабочему телу теплоту qy по изотерме 1-2, то газ расширится до точки 2 и совершит работу. Параметры хочки 2 — рр V2, T l- От точки 2 цилиндр должен быть абсолютно нетеплопро водным. Рабочее тело с температурой Ti, расширяясь по адиабате 2-3 до температуры теплоприемника Гг, совершит работу. Параметры точки 3— Рз, Vs, Т2- От точки 3 делаем цилиндр абсолютно теплопроводный. Сжимая рабочее тело по изотерме 3-4, одновременно отводим теплоту 2 в теплоприемник. В конце изотермического сжатия параметры рабочего тела будут 4, v , Т . Отточки 4 в абсолютно нетеплопроводном цилиндре адиабатным процессом сжатия 4-1 рабочее тело возвращается в первоначальное состояние. [c.112]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...