Адиабатно-изобарный процесс

Первая группа содержит такие процессы, при протекании которых концентрация смеси не меняется и, следовательно, фазовые переходы не имеют места. Закономерности этих процессов и методы их расчета остаются в сущности такими же, как и для процессов простых тел. Процессы второй группы усложняются наличием фазового перехода, но условие постоянства относительной влажности ф (в особенности, если ф = 1) несколько ограничивает и этим облегчает задачу исследования и упрощает расчеты процессов. Наиболее сложными являются процессы третьей группы, протекающие при переменных значениях концентрации и относительной влажности. Эти процессы наименее изучены, хотя они и представляют значительный познавательный интерес, а некоторые из них имеют также большое прикладное значение (например, адиабатно-изобарный процесс). [c.8]

Адиабатно-изобарный процесс [c.74]

В случае простого тела показатель степени при параметре V (величина k — 1) всегда положителен и меньше единицы, а в адиабатно-изобарном процессе парогазовой смеси показатель получает отрицательное значение и по абсолютной величине больше единицы ( так как [c.75]

Фиг. 31. Теплоемкость Си в адиабатно-изобарном процессе паровоздушной смеси.

Расчет адиабатного-изобарного процесса [c.76]

В предыдущем параграфе было установлено, что в адиабатно-изобарном процессе вследствие механического воздействия внутренняя энергия возрастает, а температура смеси при этом понижается. Для того чтобы температура смеси оставалась в процессе неизменной, нужно усилить механическое воздействие настолько, чтобы тепловой эквивалент работы полностью компенсировал бы затрату тепла на парообразование и не потребовалось бы отнимать тепло от смеси начального состава. Это означает, что работа сжатия и изменение внутренней энергии образующегося пара должны быть равны по величине и противоположны по знаку. Следовательно, адиабатно-изотер-мический процесс совершается при механическом и массовом воздействиях в таком их количественном соотношении, при котором они энергетически взаимно компенсируются. [c.78]

График для определения приращения энтропии в адиабатно-изобарном процессе [c.94]

Для расчета адиабатных процессов сжатия или расширения, протекающих при неизменной концентрации пара (п. 14, ч. I), надо иметь возможность достаточно простым приемом определить приращение энтропии от термодинамической необратимости адиабатно-изобарного процесса, возникающей вследствие массового воздействия. Иными словами, необходимо рассчитать приращение энтропии от необратимости изобарного процесса увлажнения насыщенного влажного воздуха до состояния его насыщения. Для определения [c.94]

В основу построения графика положена формула (11.39), у которой второе слагаемое обращается в нуль, так как в адиабатно-изобарном процессе давление не меняется. [c.94]

Приращение энтропии системы в процессе АСОВ является следствием необратимости адиабатно-изобарного процесса увлажнения на участке D и теплообмена при конечной разности температур на участке DB. Принимая во внимание, что в точках С и В энтропия влажного воздуха одинакова, необходимо положить [c.117]

В адиабатно-изобарном процессе неизменными остаются один термический параметр —давление и один калорический параметр —энтальпия, отнесенная к 1 кГ сухого газа (п. 27). Для определения конечного состояния может быть задан один из следующих параметров или фа (случай [c.127]

Адиабатно-изобарный процесс рассчитывается с помощью диаграммы I-S более простыми приемами, чем адиабатно-изохорный, так как постоянство энтальпии в процессе исключает необходимость предварительного построения линии процесса. [c.127]

Фиг. 54. Расчет адиабатно-изобарного процесса по диаграмме I-S.

На рис. 39 дан теоретический цикл газовой турбины с подводом теплоты при постоянном давлении. Как видно из этого рисунка, цикл состоит из двух адиабат и двух изобар. Линия 1—2 изображает процесс адиабатного сжатия в компрессоре, 2—3 — изобарный подвод теплоты (сгорание топлива), 3—4 — адиабатное расширение в газовой турбине, 4—1 — условный изобарный процесс, замыкающий цикл. [c.130]

Параметры газа в узловых точках цикла находят по формулам, связывающим параметры газа в адиабатном и изобарном процессах [c.163]

Далее в машине (турбине) происходит адиабатное расширение пара до давления (процесс e-f). После расширения температура пара равна 2. а энтальпия отработавшего пара ij. При этих параметрах начнется изобарный процесс конденсации пара (процесс f-d), в результате которого получится вода при температуре с энтальпией г .. Конденсат после адиабатного сжатия от давления р2 до давления pi в питательном насосе поступает в котел. [c.176]

Если подставить в (4.47) п = оо (изохорный процесс), получим с = с , п = 0 (изобарный процесс), получим = k = p п=1 (изотермический процесс), получим с = оо n = k (адиабатный процесс), получим с = 0, т. е. формула (4.47) дает правильные значения теплоемкостей частных процессов. [c.52]

Решение. Процесс состоит из двух частей изобарный перегрев и изоэнтропное (адиабатное) расширение. Процесс наносим на si-диаграмму (рис. 6.4), по которой определяем параметры состояния в трех характерных точках процесса [c.66]

Принципиальная схема. простой газотурбинной установки (ГТУ) изображена на рис. 10.8.а, а цикл, совершаемый рабочим телом, этой установки, в Т, s-диаграмме дан на рис. 10.8,6. Воздух из окружающей среды поступает в компрессор Ку где происходит необратимое адиабатное сжатие (процесс 1—2д). В камере сгорания КС в результате подвода теплоты температура рабочего тела повышается до Гз. Хотя давление в КС немного уменьшается, в настоящей работе так же, как и во всех курсах термодинамики, процесс 2—3 будем считать изобарным. В газовой турбине Т газ расширяется адиабатно необратимо (процесс 3—4д) и выбрасывается в окружающую среду. Давление за турбиной принимаем равным начальному давлению p4=pi. Часть мощности турбины расходуется на привод компрессора, а остальная часть преобразуется в электроэнергию в генераторе Г. [c.254]

Пусть процесс испарения заканчивается в точке 1. Далее рабочее тело поступает в компрессор линия 1-2 изображает процесс адиабатного сжатия в компрессоре. Отсюда рабочее тело направляется в охладитель (конденсатор) линия 2-3-4 характеризует изобарный процесс отнятия тепла и конденсации аммиака. [c.207]

В адиабатном или в изобарном процессе изменения состояния простого тела (пара или газа) энтальпия его меняетдя а в адиабатно-изобарном процессе парогазовой смеси она остается величиной неизменной. Это следует из уравнения первого закона термодинамики, так как в процессе dQ = О и dp = О, следовательно, и dl =0. Адиабатноизобарный процесс есть процесс и з о э н-тальпийный. [c.74]

В адиабатно-изобарном процессе работа отрицательная,с. едовательно, происходит сжатие. [c.76]

По окончании процесса сжатия парогазовой составляющей смеси удалим перегородку. В этом случае жидкость будет испаряться при постоянном давлении, и со всей смесью будет совершаться адиабатно-изобарный процесс до полного насыщения воздуха паром — процесс D. Сжатие смеси без испарения жидкости (без отвода тепла на испарение) требует затраты большего количества работы, чем в процессе с испарением жидкости, поэтому энтальпия в конце сжатия во втором из рассматриваемых процессов (точка С) больше, чем в первом (точка В). Чтобы состояние воздуха, сжат0110 с последующим испарением жидкости (точка D), совпало с состоянием воздуха, сжатого с непрерывным испарением, следует еще отнять при постоянном давлении р2 некоторое количество тепла Q = / — / . [c.117]

Таким образом, насыщенный воздух из начального состояния А в конечное В был переведен в первом случае обратимо, путем сжатия с испарением АВ (затрачена работа или и во втором случае — необратимым путем, состоящим из трех процессов обратимого процесса сжатия АС (работа L или Lj-), необратимого адиабатно-изобарного процесса увлажнения D и необратимого изобарного процесса отвода тепла при р = onst и ф = onst на участке DB. [c.117]

На рис. 10.4, а приведена диаграмма цикла с подводом теплоты при постоянном давлении, диаграмма цикла Дизеля. На диаграмме линия 1—2—адиабатное сжатие воздуха в цилиндре 2—3 — подвод теплоты к рабочему телу в изобарном процессе, медленное сгорание топлива 3—4 — адиабатное расширение продуктов сгорания, рабочий ход поршня 4—1 — изо-хорный отвод теплоты от рабочего тела. [c.141]

Например, для задачи № 29 задано давление ра. температура Tj в конце политропного процесса расширения 1-2, показатель политропы п=1, 3 (см. рис. 4.17) далее следует изобарный процесс 2-3 с уменьшением объема, температура в конце которого Т3, далее следует процесс адиабатного сжатия 3-4, температура в конце которого Тдалее следует изохорный процесс 4-1. [c.450]

С и давление pi =0,1 МПа, сжимается по адиабате, а затем при р = onst к нему подводится количество теплоты 150 кДж. В конце изобарного процесса температура /з = 650 С. Определить степень адиабатного сжатия г = Ui/Uj, давление р —рзи работу адиабатного сжатия. Каким будет максимальное давление, если при полученной степени сжатия то же количество теплоты подвести по изохоре [c.28]

Поскольку известны степень предварительного расширения р = Уз/г 2 == vjvi, связь между параметрами у и Т дли изобарных процессов 2-3 и 1-4 — TJT V /Vi — TJTi и связь между параметрами р w Т для адиабатного процесса 1-2 TJTi = можно рассчитать температуры в точках I, 3 н 4 цикла ГТУ [c.41]

Используя уравнение (5.22), можно проследить за изменением теплоемкости политропного процесса в зависимости от показателя политропы п (рис. 5.5). В частности, из этого рисунка видно, что с = с для изохор-ного процесса, когда л оо с=Ср для изобарного процесса, когда л=0 с=0 для адиабатного процесса, когда п=к-, с= оо для изотермического процесса, когда /г==1. [c.141]

Ранее нами было уже отмечено, что в изобарном процессе при расширении температура газа увеличивается, в адиабатном процессе — уменьшается. Из уравнения (2-45) видно, что в политропном процессе при расширении газа температура может увеличиваться и уменьшаться. Все будет зависеть от соотно1нения величин q и w. [c.80]

На рис. 1.62 и 1.63 изображен цикл ГТУ с изобарным подводом теплоты. Он строится при следуюп1их допущениях. Рабочие тела — продукты сгорания и воздух — рассматриваются как одно рабочее тело — идеальный газ, который совершает цикл. Реальный процесс сжатия воздуха в компрессоре 1-2 рассматривается как обратимый адиабатный процесс сжатия идеального газа. Сжигание топлива в камере сгорания рассматривается как обратимый изобарный процесс 2-3 подвода теплоты к идеальному газу. Процесс расширения продуктов сгорания в турбине (истечение их из сопл) рассматривается как обратимый адиабатный процесс 3-4 расширения идеального газа. Наконец, реальный процесс охлаждения выходящих из турбин продуктов сгорания до температуры атмосферного воздуха рассматривается как обратимый изобарный процесс 4-1 отвода теплоты от идеального газа. В соответствии с указанными на рис. 1.63 обозначениями напишем выражение термического к. п. д. рассматриваемого цикла [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...