Адиабатный процесс работа расширения

Таким образом, в адиабатном процессе работа расширения системы совершается за счет убыли внутренней энергии системы. Это и понятно — ведь в адиабатном процессе к системе нет притока тепла извне, и единственный источник энергии для совершения работы — это внутренняя энергия самой системы. [c.228]

Это означает, что в адиабатном процессе работа расширения совершается только за счет расходования внутренней энергии газа, а при сжатии, происходящем за счет действия внешних сил, вся совершаемая ими работа идет на увеличение внутренней энергии газа. [c.44]

Таким образом полезная работа I кг пара в цикле Ренкина совершается за счет уменьшения энтальпии пара в адиабатном процессе его расширения. [c.152]

Заштрихованная площадка — полная работа (энергия) при адиабатном процессе (цикле) расширения газа. [c.120]

Пример 8.8. Перегретый пар адиабатно расширяется с давления pj= 0,5 МПа и температуры ij = 250° до давления pj = = 0,05 МПа. Определить с помощью диаграммы i — s параметры пара в начальной и конечной точках процесса, работу расширения, изменение внутренней энергии. [c.103]

Температура рабочего тела при изотермическом расширении остается постоянной, а во всех процессах, расположенных ниже изотермы, в том числе и при адиабатном процессе, температура понижается, ибо внутренняя энергия в этих процессах уменьшается. При адиабатном же процессе работа расширения совершается только за счет уменьшения внутренней энергии газа. Тогда в Гх-диаграмме < Т , т, е. точка 2 будет лежать ниже точки 1. [c.46]

Адиабатный процесс (рис. 4.12). При адиабатном расширении давление и температура пара уменьшаются и перегретый пар становится сначала сухим, а затем влажным. Работа адиабатного процесса определяется выражением [c.39]

В реальных условиях все процессы в ГТУ являются неравновесными, что связано с потерями работы в турбине и компрессоре, а также с аэродинамическими сопротивлениями в тракте ГТУ. На рис. 20.10 действительный процесс сжатия в компрессоре изображен линией /—2, а процесс расширения в турбине — линией, 3—4. Точками 2а и 4а отмечено состояние рабочего тела соответственно в конце равновесного адиабатного сжатия и расширения, точкой О — параметры окружающей среды. [c.174]

Работа, произведенная во время необратимого адиабатного процесса расширения или сжатия идеального газа при условии постоянства внешнего давления, может быть вычислена с помощью уравнения (1-31). Если pj — начальное давление системы, — конечное давление системы и — постоянное внешнее давление, то [c.45]

При адиабатных процессах убыль энергии системы равна ее работе, поэтому —(dE)s = — Vdp и, следовательно, работа расширенной системы равна [c.105]

По этой причине функцию Н часто называют также тепловой функцией или теплосодержанием. Кроме того, так как энтальпия (5.25) равна энергии Е расширенной системы, а при адиабатных процессах убыль энергии равна работе, то, очевидно, при этих процессах убыль энтальпии системы равна работе расширенной системы [c.107]

Пример 15.4. Сравнить по данным примера 15.1 удельную работу пневмодвигателя без расширения воздуха с удельной работой с полным расширением при изотермическом и адиабатном процессах. [c.260]

Для определения термического к. п.д. цикла Ренкина обратимся к рис. 11.5. Сначала определим полезную работу цикла и количество теплоты, подведенной в цикле к 1 кг рабочего тела. Работа цикла равна разности работ расширения пара в турбине и сжатия воды в насосе. Так как процессы расширения и сжатия являются изоэнтропными (адиабатными), удельная потенциальная работа определяется из соотношений [c.166]

Из (4.27) следует, что работа в адиабатном процессе расширения совершается за счет уменьшения внутренней энергии газа, следовательно, температура газа в указанном процессе понижается. Работа сжатия в адиабатном процессе затрачивается на увеличение внутренней энергии газа, следовательно, при этом температура газа повышается. [c.47]

Произвольный обратимый цикл a-b- -d можно заменить бесконечно большим числом элементарных циклов Карно, таких, как циклы 1-3-4-2-1, 3-5-6-4-3 и т. д. Указанные элементарные циклы получены путем проведения адиабат на бесконечно малом расстоянии 7 5 35 и т.д. (рис. 5.9). Адиабаты /-2 и 3-4 образуют эле-ментарный цикл Карно 1-3-4-2-1, так как отрезки 73 и 4 2 можно принять за изотермы. Сопоставляя два элементарных цикла первый 1-3-4-2-1 и второй 3-5-6-4-3, устанавливаем, что по своему действию они эквивалентны циклу I-5-6-2-1, так как положительная работа адиабатного процесса расширения 3-4 в первом цикле равна отрицательной работе адиабатного процесса сжатия 4-3 во втором цикле. [c.67]

Процессы частичной конденсации при адиабатном расширении влажного пара происходят, если их (процессов) начальное состояние определяется точкой справа от линии д = 0,5 (рис. 9.4,6). Работу адиабатного процесса можно определить из уравнения первого закона термодинамики, которое при di = 0 примет вид [c.100]

Формула (10.13) связывает располагаемую работу / н работу расширения I. Из (10.13) видно, что располагаемая работа в зависимости от величины я может быть больше, равна или меньше работы расширения. Для адиабатного процесса, принимая n k [c.105]

Из выражения (5.14) видно, что работа расширения газа в адиабатном процессе совершается в результате убывания его внутренней энергии. Очевидно, что работа при адиабатном сжатии газа равна увеличению его внутренней энергии. Подставляя в уравнение (5.14) значение Ац = с (Г2—Т О, получим [c.138]

Для адиабатного процесса dq — 0 и работа расширения совершается за счет изменения внутренней энергии [c.146]

Обратимся теперь к вычислению работы расширения газа в адиабатном процессе. По свойству ри-диаграммы работа изобразится площадью диаграммы, ограниченной кривой процесса, осью абсцисс и крайними ординатам (рис. 2-11). [c.75]

Уравнение (2-37) показывает, что работа в адиабатном процессе расширения (положительная работа) совершается за счет внутренней энергии газа (о том, что происходит убыль внутренней энергии, говорит знак минус в правой части). [c.75]

Таким образом, кинетическая энергия 1 кг газа при обратимом адиабатном истечении равна разности энтальпий газа в начале и конце адиабатного процесса расширения. Разность ii — /2 часто называется располагаемым теплопадением и обозначается h . Кинетическую энергию газа (как целого) w" часто в отличие от кинетической энергии молекул называют внешней кинетической энергией газа, и так как она может быть использована для получения полезной работы, ее часто в литературе называют технической работой. [c.128]

Таким образом, полезная работа 1 кг пара в цикле простейшей паросиловой установки равна разности начального и конечного значений энтальпии пара в адиабатном процессе расширения. Эта разность часто называется располагаемым теплопадением и обозначается буквой h . Итак, [c.174]

Термодинамические процессы, протекающие в реальном газе. В инженерной практике, за исключением процессов, протекающих в компрессорах, мы встречаемся с четырьмя основными термодинамическими процессами, а именно изобарным, изохорным, изотермическим и адиабатным. Обычно при р реальные газы можно рассматривать как идеальные и для них уравнением состояния является уравнение Менделеева - Клапейрона (1.4). В этом случае связь между основными термодинамическими параметрами и работа расширения-сжатия рассчитываются по формулам, приведенным в предыдущем параграфе. Изменение внутренней энергии, энтальпии и энтропии в термодинамическом процессе рассчитывается по нижеследующим формулам с учетом температурной зависимости теплоемкости [c.29]

Положительный дроссель-эффект используется для получения низких температур и, в частности, для сжижения газов (способ Линде). Для этих же целей на практике также применяют адиабатное расширение газа с отдачей внешней работы (способы Клода и Капицы). Это расширение осуществляется в так называемой расширительной машине, в которой осуществляется адиабатное расширение предварительно сжатого в компрессоре газа с отдачей внешней работы. Сравним эффективность обоих методов получения низких температур. С учетом уравнения (1.79) напишем уравнение первого закона термодинамики для адиабатного процесса [c.100]

Для адиабатного процесса работа расширения пара численно равна уменьшению внутренней энергии, т. е. А = Ux— = — Ai/. В ро-диаграмме адиабата графически может быть выражена гиперболической кривой с уравнением pv = onst, где k — опытный показатель, для перегретого водяного, пара равный 1,3, для сухого пара 1,135 и для влажного пара 1,035 + 0,1х (при х 0,7). Опытные исследования показывают, что для перегретого пара показатель k уменьшается при увеличении давления и увеличивается при возрастании тем- [c.89]

Следовательно, работа расширения, совершаемая системой в адиабатном процессе, равна уменьшению внутренней энергии данной системы. При адиабатном сжатии рабочего тела за рачивае-мая извне работа целиком идет на увеличение внутренней энергии системы. [c.14]

Работа расширения при адиабатном процессе согласно первому закону термодинамики совершается за счет уменьшения внутренней энер1ии и может быть вычислена по одной из следующих формул [c.33]

V — onst начальные параметры рабочего тела pi = 1 бар и Ti = = 300°К. Степень увеличения давления в адиабатном процессе сжатия — = 10 k = 1,4. Температура в третьей точке не должна превышать 1000°К. Рабочее тело — воздух теплоемкости постоянные расчет проводится на 1 кг рабочего тела. Определить параметры всех основных точек, работу расширения, сжатия и полезную, количество подведенной и отведенной теплоты, термический к. п. д. цикла. [c.293]

Работа обоих типов совершается в адиабатном процессе в результате использования некоторой части полной энтальпии, что приводит к перераспределению энергии и ее конечному переносу от приосевых слоев к периферийным. При этом Вебстер предполагает равенство тангенциальной и радиальной работы расширения. На элемент газа, перемещающийся вдоль линии тока, со стороны центробежного поля действует сила F, которую можно разложить на радиальную и тангенциальную составляющие. За время А элемент переместится в радиальном направлении на величину [c.156]

На рис. 107 дай теоретический цикл воздушной холодильной установки в диаграмме ри. Точка I характери- зует состояние воздуха, поступающего в компрессор . шния /—2— процесс адиабатного сжатия в компрессоре очка 2—состояние воздуха, поступающего в охлади- ель точка 3 — состояние воздуха, поступающего в расширительный цилиндр линия 3—4 — адиабатный процесс расширения точка 4 — состояние воздуха, поступающего в холодильную камеру (охлаждаемое помещение), и линия 4—1 — процесс нагревания воздуха в этой камере. Площадь 1—2—6—5—1 измеряет работу, затраченную компрессорами на сжатие, а площадь 3—6- 5— 4—3 представляет собой работу, полученную в расшнри- [c.262]

Если в процессе дросселирования теплота не подводится к рабочему телу и не отводится от него, то уравнение (13.26). можно упростить. Такой процесс иосит название адиабатного дросселирования (q = 0). При дросселировании работа расширения рабочего тела от давления р до давления р., полностью затрачивается на образование турбулентных завихрений и преодоление сопротивления трению. Совершаемая потоком работа трения превращается в теплоту Q,p, которая полностью воспринимается самим потоком. В соответствии со вторым началом термодинамики это приводит к возрастанию энтропии потока, поэтому процесс дросселирования внутренне иеобра-т и м, так как теплоту трения нельзя преобразовать в работу. В случае адиабатного течения 0) без совершения техниче- [c.20]

Адиабатный процесс протекает без подвода или отвода теплоты, следовательно, q — 0. Работа расширения совершается в адиабатном процессе за счет уменьшения внутренней энергии газа, так как в этом процессе нет подвода т(.ч1лоты к рабочему телу извне и единственным источником соверн ения работы является внутренняя энергия рабочего тела. [c.41]

В настоящее время в криогенной технике широко используют метод адиабатного расширения для получения низких температур. Процесс расширения газа, близкий к изоэптроиному, осуществляется в этих установках в иоршиевых детандерах и турбодетандерах с отдачей внешней работы. При расширении в области влажного пара понижение температуры в адиабатных процессах (dq = 0) обратимого расширения (ds = 0) и дросселирования одинаково. Однако состояния по завершении каждого из процессов 7—9 и 7—8 различны. Трение в необратимом процессе дросселирования 7—8 привело к увеличению паросодержа-ния потока в конце процесса по сравнению с обратимым процессом 7—9. Увеличепие паросодержания будет тем выше, чем больше работа расширения. Для паровых холодильных машин процесс расширения осуществляют от состояния насыщенной или ненасыщенной жидкости, В этом случае работа расширения в детандере сравнительно мала. Поэтому в паровых холодильных машинах, учитывая также высокую стоимость детандера в сравне- [c.123]

Формулы для определения работы расширения газа в поли-тропном процессе по форме не отличаются от полученных при анализе адиабатного процесса, так как в последнем случае принималось fe = onst, поэтому в соответствии с (4.30), (4.31), (4.32) и (4.33) напишем [c.51]

В воздушной холодильной установке (рИс. 12.5, а) хладагент (воздух) расширяется в детандере / от давления = 0,6 МПа до давления = 0,15 МПа (рис. 12.5, б). Совершаемая при этом работа расширения отдается внешнему потребителю — электроге-нератору. Воздух, охлажденный в процессе адиабатного расширения в детандере от температуры Tj до температуры Т. , поступает в охлаждаемую емкость 2, из которой необходимо отвести теплоту. Из охлаждаемой емкости воздух подается в компрессор 3, где его давление и температура снова повышают- [c.159]

Для вычисления работы можно также воспользоваться аналогией с адиабатным процессом. В самом деле, работа измеряется в ри-диаграмме площадью под кривой процесса. Очевидно, что если кривая рц = onst ограничивает площадь, отвечающую уравнению (2-40), то кривая pv = = onst ограничивает площадь, которая соответствует работе расширения [c.78]

Как было сказано, процесс расширения газа при истечении происходит по адиабате. При расширении газ совершает работу, которая для адиабатного процесса по предыдущему равна убыли внутренне11 энергии и — выражается формулой (2-38). Определенные таким образом работа внешних сил и работа расширения газа никуда вовне не передаются, а идут на создание кинетической энергии струи если обозначить работу расширения газа w, работу внешних сил w, а кинетическую энергию w", то получим w" = W w. По формуле (2-38) [c.127]

Смотреть страницы где упоминается термин Адиабатный процесс работа расширения : [c.105] [c.86] [c.84] [c.261] [c.129] [c.49] [c.218] [c.273] [c.27]

Техническая термодинамика Изд.3 (1979) -- [ c.228 ]

ПОИСК

Адиабатный процесс

Процесс расширения

Работа адиабатная

Работа адиабатного процесса

Работа процесса

Работа расширения

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...