Внутренняя энергия в адиабатном процессе

Для идеального газа изменение внутренней энергии в адиабатном процессе ui — ui = l вычисляется по формуле (4.20), поэтому [c.46]

Вместе с изменением внутренней энергии в адиабатном процессе изменяется и температура рабочего тела. При расширении газа или пара температура уменьшается, при сжатии — увеличивается. Для идеальных газов это следует из уравнения (1.92). Действительно, pdv = — dT. Но всегда pt> >- О, с > О, а при расширении и di) > О, следовательно, dT < 0. [c.39]

Изменение внутренней энергии в адиабатном процессе [c.66]

Таким образом, при изотермических процессах свободная энергия F=U—TS играет такую же роль, как и внутренняя энергия при адиабатных процессах. Величина TS называется связанной энергией. (Заметим в то время как в механике энергия системы состоит из кинетической и потенциальной, в термодинамике внутренняя энергия делится на свободную и связанную.) [c.104]

Температура рабочего тела при изотермическом расширении остается постоянной, а во всех процессах, расположенных ниже изотермы, в том числе и при адиабатном процессе, температура понижается, ибо внутренняя энергия в этих процессах уменьшается. При адиабатном же процессе работа расширения совершается только за счет уменьшения внутренней энергии газа. Тогда в Гх-диаграмме < Т , т, е. точка 2 будет лежать ниже точки 1. [c.46]

Как определяют внешнюю теплоту, изменения внутренней энергии и внешней работы в адиабатном процессе [c.194]

Изменение внутренней энергии идеального газа в адиабатном процессе может быть также выражено уравнением [c.86]

Поэтому, хотя при адиабатных процессах работа системы как при равновесном, так и неравновесном процессах равна убыли внутренней энергии, однако даже при одном и том же уменьшении внутренней энергии при таких процессах работу 5W при адиабатном равновесном процессе нельзя сравнивать с работой при адиабатном неравновесном процессе, так как конечные состояния при этих адиабатных процессах будут разные. Однако если при адиабатном равновесном переходе системы из состояния 1 в 2 bW= —AU, то при неравновесном, но уже не адиабатном переходе из / в 2 bW p<—dU [см. (154)]. [c.74]

В адиабатном процессе температура газа изменяется следовательно, будет происходить изменение внутренней энергии, которое можно определить по формулам для 1 кг вещества [c.142]

Из (4.27) следует, что работа в адиабатном процессе расширения совершается за счет уменьшения внутренней энергии газа, следовательно, температура газа в указанном процессе понижается. Работа сжатия в адиабатном процессе затрачивается на увеличение внутренней энергии газа, следовательно, при этом температура газа повышается. [c.47]

После подвода теплоты рабочее тело необходимо обратимым способом перевести на температурный уровень холодного источника Т1<С,Т с тем, чтобы отдать ему теплоту Переход Ьс совершается без теплообмена по двум причинам во-первых, имеется только два температурных уровня (источника), на которых по условию должен осуществляться обратимый теплообмен и, во-вторых, для предотвращения отвода теплоты и получения большего количества работы за счет уменьшения внутренней энергии. Таким образом, процесс Ьс есть процесс обратимого адиабатного расширения (без трения), сопровождающийся охлаждением рабочего тела. Охлаждение означает, что линия процесса Ьс идет круче линии аЬ и направлена в область более низких температур. Вообще линия аЬ (изотерма) определена, если известно уравнение состояния рабочего тела Р р,ь,Т) — = 0 в этом случае уравнение изотермы аЬ имеет вид р—р с, Т ). Что касается адиабаты Ьс, то ее уравнение [c.50]

Для адиабатных систем, в которых совершаемая работа равна взятому с обратным знаком приращению внутренней энергии для любого процесса (обратимого или необратимого), правая часть выражения (3.56) равна нулю поскольку Г О, имеем [c.77]

Из выражения (5.14) видно, что работа расширения газа в адиабатном процессе совершается в результате убывания его внутренней энергии. Очевидно, что работа при адиабатном сжатии газа равна увеличению его внутренней энергии. Подставляя в уравнение (5.14) значение Ац = с (Г2—Т О, получим [c.138]

Уравнение (2-37) показывает, что работа в адиабатном процессе расширения (положительная работа) совершается за счет внутренней энергии газа (о том, что происходит убыль внутренней энергии, говорит знак минус в правой части). [c.75]

Наоборот,в адиабатном процессе сжатия работа, совершенная внешней средой над газом (отрицательная работа), идет на увеличение внутренней энергии газа. [c.75]

Изменение удельной внутренней энергии идеального газа определяется выражением (1.83). Формулу для определения удельной работы в адиабатном процессе можно получить на основании выражения (1.35а) 64 = йи, или [c.51]

Следовательно, работа расширения, совершаемая системой в адиабатном процессе, равна уменьшению внутренней энергии данной системы. При адиабатном сжатии рабочего тела затрачиваемая извне работа целиком идет на увеличение внутренней энергии системы. [c.16]

В диаграмме s Т (рис. 5-10) вследствие того, что в адиабатном процессе dq—0 и, следовательно, 15 = 0, адиабата представляет собой прямую параллельную оси температур и находящуюся от нее на расстоянии S. В связи с тем, что, как указывалось выше, расширению газа соответствует уменьшение его внутренней энергии и, следовательно, и температуры, направлению процесса от состояния газа, отображаемому точкой I, к состоянию, отображаемому точкой 2, соответствует расширение газа обратному направлению процесса по очевидным причинам соответствует сжатие газа. Уравнение процесса имеет вид [c.54]

В процессе расширения величина А1 положительная, тогда и X X (Тх — Т2) > О, что будет при Ti > Tj. Таким образом в адиабатном процессе внешнее тепло не участвует и работа расширения совершается за счет уменьшения внутренней энергии газа, что связано с понижением его температуры, работа, затрачиваемая на сжатие газа, полностью идет на увеличение внутренней энергии газа, на повышение его температуры. [c.75]

В таком случае адиабатный процесс в диаграмме Ts изобразится прямой линией, параллельной оси ординат Т (фиг. 32). Отсутствие в диаграмме Ts площади, изображающей тепло q = 0), при наличии одновременно в диаграмме pv площади, изображающей работу, напоминает уже отмеченное ранее, а именно, что в адиабатном процессе внешнее тепло не участвует и работа совершается за счет изменения внутренней энергии тела. В связи с этим при расширении температура тела уменьшается, а при сжатий увеличивается. [c.99]

Напомним, что в этом примере речь идет об источнике работы, обладающем свойствами идеального газа внутренняя энергия идеального газа зависит только от температуры [и не зависит от давления, см. уравнение (2-35)]. Как отмечалось выше, работа в адиабатном процессе производится за счет изменения внутренней энергии. [c.104]

Таким образом, в адиабатном процессе работа расширения системы совершается за счет убыли внутренней энергии системы. Это и понятно — ведь в адиабатном процессе к системе нет притока тепла извне, и единственный источник энергии для совершения работы — это внутренняя энергия самой системы. [c.228]

Мы рассматриваем адиабатное дросселирование, а в соответствии с уравнением (7-63) работа в адиабатном процессе может быть произведена только за. счет уменьшения внутренней энергии системы. Следовательно, [c.238]

С другой стороны, известно, что работа в адиабатном процессе может быть произведена только за счет уменьшения внутренней энергии системы [c.255]

Ранее былО доказано, что работа расширения в адиабатном процессе совершается за счет уменьшения внутренней энергии пара, т. е. [c.144]

В адиабатно-изохорном процессе dQ = О и dV = О, а по первому закону термодинамики из этого следует, что и dU = 0. Следовательно, внутренняя энергия в процессе остается постоянной. [c.70]

Пример 2. По условиям примера 1 определить изменение энтропии и внутренней энергии в действительном адиабатном процессе, а также удельный объем газа в начале и конце расширения. [c.14]

Это означает, что в адиабатном процессе работа расширения совершается только за счет расходования внутренней энергии газа, а при сжатии, происходящем за счет действия внешних сил, вся совершаемая ими работа идет на увеличение внутренней энергии газа. [c.44]

Ввиду того что в адиабатном процессе dq — О, работа, согласно уравнению первого закона термодинамики, равна изменению внутренней энергии с обратным знаком. Из этого следует, что положительная работа (работа расширения) происходит в адиабатном процессе за счет уменьшения внутренней энергии рабочего тела, а отрицательная работа (работа, затрачиваемая на сжатие) идет на увеличение внутренней энергии. [c.39]

Внутренняя энергия при постоянной температуре не меняется (Аиць == 0 Aued = 0), а изменение внутренней энергии в адиабатных процессах Ьс и da, протекающих в одном и том же интервале температур, одно и то же (Auj, = = Auja), поэтому работа цикла [c.28]

Из рассмотрения цикла следует, что изменение внутренне) энергии в адиабатном процессе расширения и в адиабатном процессе сжатия происходит в иигервале одних и тех же температур Ti и Гг, но только в противоположных направлениях. Поэтому эти изменения внутренней энергии, а следовательно, и соответствующие им работы адиабатных процессов в цикле численно равмы, но противоположны по знаку. Следовательно, полезная работа, получаемая в результате протекания всего цикла Карно, равна разности работ изотермических процессов — расширения и сжатия. Графически эта полезная работа измеряется площадью замкнутого контура цикла — площадью 1—2—3— 4—1. [c.96]

Так как работа и изменение внутренней энергии в адиабатном процессе эквивалентны по величине, то вычислив изменение внутренней энергии по формулам (6.7) и (6.8), мы тем самым определим внешнюю работу газа, т. е. при С,т=сопз1 [c.98]

Согласно первому закону термодинамики, работа изменения объема в адиабатном процессе получается за счет убыли внутренней энергии тела при onst [c.97]

Адиабатный процесс протекает без подвода или отвода теплоты, следовательно, q — 0. Работа расширения совершается в адиабатном процессе за счет уменьшения внутренней энергии газа, так как в этом процессе нет подвода т(.ч1лоты к рабочему телу извне и единственным источником соверн ения работы является внутренняя энергия рабочего тела. [c.41]

Пусть теперь состояние адиабатной системы изменилось с нарушением ее равновесия, например, произошло резкое сжатие некоторой части системы, при этом оставшаяся часть этим возмущением не была затронута. Температура сжатой части повысилась до Т + А7, температура невозмущенной части осталась равной Т. После возмущения система устремится к новому состоянию равновесия с более высоким значением внутренней энергии и. При этом распределение внутренней энергии в системе будет выравниваться за счет теплообмена между сжатой и невозмущенной частями при конечной разности температур АТ. Энтропия всей системы при таком необратимом процессе возрастет. Действительно, уменьшение энтропии, отдающей теплоту сжатой части системы, равно dq (Т- -АТ), а увеличение энтропии, воспринимающей теплоту невозмущенной части, равно йд1Т. Результирующее изменение энтропии всей системы [c.74]

Подставляя в уравнение (2-38) значение внутренней энергии из уравнения (2-12), находим формулу для работы идеального газа в адиабатном процессе (с = onst) [c.75]

Условие 5 = onst — определяющее уравнение адиабаты в диаграмме s — Т, выражает прямую, перпендикулярную к горизонтальной оси. В адиабатном процессе расширения внешняя работа совершаетсл газом за счет уменьшения его внутренней энергии. Вместе с этим снижается и температура газа, следовательно, адиабата расширения идет по вертикали вниз (линия /—4, рис. 22). Наоборот, адиабата сжатия идет в сторону повышения температуры, т. е. вверх (линия /—4, рис. 22). Так как адиабата перпендикулярна горизонтальной оси, то расположен-мая под ней площадь равна нулю. Как известно, площадь пол линией процесса, в диаграмме 5 — Т графически выражает количество тепла, подводимого газу в процессе или отнимаемого от него. В расоматриваемом случае, как видно из диаграммы s T, это количество тепла равно нулю. [c.112]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...