Величины интервалов и их границы

Величины интервалов и их границы [c.848]

Рассмотрение распределения, полученного при первоначальном выборе величины интервала Л, может дать некоторые указания на неудачный выбор интервала. Если числа я,- колеблются от интервала к интервалу (то больше, то меньше), то можно думать, что интервал слишком мал. Если, как бывает в большинстве случаев, числа п/ сначала растут, затем убывают (или, что бывает реже, меняются монотонно), то можно думать, что интервал выбран удачно, но приходится опасаться, не велик ли он. Для контроля в этом случае можно сместить границы интервалов на половину интервала если общий характер распределения не изменяется, то выбор интервала считают удовлетворительным. Практически выгодно сначала взять небольшой интервал и чётное число интервалов и составить таблицу. Если окажется, что интервалы малы, то их величину удваивают. Новое распределение получают, складывая попарно смежные числа п начального распределения. По окончательно составленной таблице частот эмпирического распределения обычно строится гистограмма или полигон распределения. [c.305]

Развитие высокотемпературной деформации в шве и околошовной зоне путем проскальзывания по границам может при неблагоприятных условиях привести к образованию горячих трещин, имеющих межзеренный характер. Вероятность их появления зависит от легирования сплава, жесткости соединения, режима сварки и определяется шириной температурного интервала хрупкости, величиной пластичности в этом интервале и темпом нарастания деформации [67]. Условием образования трещин является скорость деформации металла в температурном интервале хрупкости выше критической. [c.40]

Получилось восемь интервалов. Разграничиваем их на величину, равную точности измерения признака, т. е. уменьшаем верхние границы интервалов на 0,1 мг%. Строим вспомогательную расчетную таблицу и разносим все 100 вариант по намеченным классовым интервалам (табл. 7). [c.33]

При значительном содержании примесей пластичность ухудшается во всем температурном интервале, при меньшем содержании их возникают зоны хрупкости, ширина которых (температурный интервал) и глубина (потеря пластичности) зависят от природы примесей, их количества, локальной концентрации по границам зерен, двойников, блоков и от величины зерна металла. [c.200]

Параметрами неопределенности статистического происхождения являются величины, с помощ,ью которых в математической статистике оценивают уровень доверия к результатам обработки опытных данных, Так, вероятностные модели, используемые в теории надежности, являются не более чем моделями их соответствие действительности необходимо проверять как статистические гипотезы. Мерой этого соответствия является уровень значимости и мощность критерия, примененного для проверки гипотезы. При интервальной оценке параметров появляется еще одна группа величин — коэффициенты доверия, равные вероятности того, что истинное значение параметра лежит в заданном интервале. Границы интервала существенно зависят как от коэффициента доверия, так и от объема выборки. [c.59]

Изложенные в предыдущем параграфе требования к свойствам материала термоэлектрода не исключают возможности выбора достаточно хороших металлических термопар для работы в различных температурных интервалах. Ниже в табл. 10 даны значения т. э. д. с. при различных температурах некоторых наиболее широко употребляемых термопар. Эти значения дают возможность сравнить величины т. э. д. с. различных термопар и получить представление о температурных границах их применения. [c.147]

Процедура поиска начинается с к=1 при начальном условии Gyo = 0, которое выражает простой факт, что вклад интервала, находяш,егося вдали от объекта, в интеграл аберраций равен нулю. Это совершенно справедливо для реальных коэффициентов аберрации. Если рассматриваются асимптотические аберрации, то поиск начинается с границы поля (г=а) при тех же на-, чальных условиях. Следовательно, поиск в первом интервале сводится к сравнению различных величин Ргц. Начнем с решения уравнения параксиальных лучей и вычисления вклада в интеграл аберраций для каждой пары величин t, j. Для каждого i найдем соответствующее значение /opt, которое минимизирует Fin, и запомним их вместе с конечными значениями h и А. Проделав это для каждого из 2М+1 возможных i, получим 2М+1 данных для 10 opt, Оц, кц и к ц. [c.523]

Магнитострикция в интервале магнитных полей от нуля до технического насыщения вызывается смещением границ между областями самопроизвольной намагниченности (доменами) и вращением магнитных моментов областей. Эта магнитострикция проявляется в изменении формы кристаллов почти без изменения их объема. Такие изменения в зависимости от материала ферромагнетика и структурных особенностей образца дают различные по величине и знаку значения магнитострикции. На фиг. 4 приведены кривые зависимости продольной магнитострикции различных материалов в зависимости от напряженности магнитного поля [1]. [c.95]

I б = 20/10 = 2 мм. Границы интервалов, их середину де и число наблюдений в каждом из них приведены в табл. 4.2. Здесь же даны все вычисленные величины, необходимые для определения выборочных характеристик. При этом данные, попавшие на границу интервала, помещали в ближайший меньший интервал, (например, глубину от ла в 15 мм помещали в интервал 13—15). По формулам (4.7)—(4.10) находим [c.714]

Скажем еще несколько слов (опять, к сожалению, только общих) о методах непосредственного расчета статистических величин. О ручном счете здесь, естественно, не может быть и речи. В ЭВМ закладываются сведения законы взаимодействия частиц друг с другом, их число, начальные условия, соответствующие-механической постановке задачи, свойства границ системы и т. д., — и машина решает соответствующую этим данным задачу механики, постоянно держит в своей памяти сведения о микроскопическом состоянии каждой из частиц системы в последующие за начальным моментом интервалы времени, может сосчитать необходимые средние, выдать график какой-либо функции типа корреляционной Р2 В) и т.д. Такой способ получения результатов теперь часто называют методом молекулярной динамики. Если двадцать лет назад машинный расчет системы из сотни частиц типа упругих шаров производил впечатление чуть ли не чуда, то теперь, когда машины решают значительно более сложные задачи со значительно большим числом частиц и при этом еще выдают как последовательные кадры мультфильма спроектированные на плоскость изображения расположений частиц в исследуемой системе через определенные заданные интервалы времени (такие живые картинки особенно интересны в кинетических задачах), удивляет уже не это техническое чудо, поражает совпадение получаемой информации с предсказаниями теории, так как каждый получаемый с помощью ЭВМ результат с удивительной настойчивостью каждый раз подтверждает основные принципы статистической механики. [c.295]

Следующий шаг ведет к замене классовых интервалов на их центральные или срединные значения. В результате интервальный вариационный ряд превращается в безынтервальный ряд. Необходимость такой замены вызывается тем, что обобщающие числовые характеристики (средняя, дисперсия и др.) вычисляются по безынтервальным рядам. Срединные значения классовых интервалов Хс, как это следует из формулы (2), отстоят от их нижних границ Хн на величину, равную половине классового интервала. [c.30]

ФИЛЬТРЫ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ —устройства, предназначенные для разделения электрич. колебаний разл. частот. Из спектра поданных на вход электрич. колебаний Ф. э. выделяют (пропускают на выход) составляющие, расположенные в заданной области частот, и подавляют (ослабляют) все остальные составляющие. Область частот, в к-рой лежат составляющие, пропускаемые (задерживаемые) Ф. э., наз. полосой пропускания (полосой задерживания). Фильтрующие свойства Ф. э. количественно определяются относит, величиной вносимых ими затуханий (ослаблений) в составляющие спектра электрич. колебаний чем больше различие ослаблений в полосе задерживания и полосе пропускания, тем сильнее выражены их фильтрующие свойства. По виду частотной характеристики (зависимости затухания от частоты) различают Ф. э. нижних частот (ФНЧ), пропускающие колебания с частотами не выше нек-рой граничной /, и задерживающие колебания с частотами вышеверхних частот (ФВЧ), к-рые, наоборот, пропускают колебания с частотами выше нек-рой / и подавляют колебания ниже этой границы полосно-пропускающие (ППФ), или полосовые, пропускающие колебания только в конечном интервале частот от / до /, полосио-задерживающие (ПЗФ), иначе режекторные, фильтры, обратные ППФ по своим частотным характеристикам. [c.323]

Согласно обычной интерпретации функция источников — это полная энергия, излучаемая на глубине г в направлении л- в частоте X (в г, д, х). Конечно, подразумевается, что на самом деле эта энергия рассчитана на единичную площадь границы слоя, на единичную оптическую глубину и на единицу времени, а также проинтегрирована по азимуту. Действительно, коэффициент излучения общем случае — это энергия, которую излучает единица объема за единицу времени в единичном интервале частот и едивичном телег-ном угле. Энергия, равная частному от деления этой величины ка коэффициент поглощения, называемая функцией источников, следовательно, рассчитывается на единицу площади поверхности границы плоской среды и на единичный интервал оптических глубич а также на единицу времени, единицу частоты и единицу телесного угла. Будем говорить для краткости об излучении в единичных интервалах переменных. Поскольку мы рассматриваем рассеяние в линии, энергия фотонов равна их числу, умноженному на так что с точностью до этого множителя все равно, о чем говорить о числе фотонов или об энергии. [c.235]

Между величиной давления пара и потерей веса (рис. 45) в интервале температур 310—370° С справедлива зависимость АМ = Кр-При испытании образцов на границах зерен наблюдается возникновение пор, число и размер которых увеличиваются с повышением давления пара и продолжительности испытаний, что сопровождается снижением прочности материалов и ростом их водопоглощения. Преимущественная гидратация окиси по грашщам зерен, очевидно, происходит в результате местного уменьшения поверх-рюстной энергии. Продуктом коррозии чаще всего является бёмит, толщина слоя которого увеличивается по логарифмическому закону. После 300--500 н выдержки иа поверхности пленки бёмита появляются кристаллы диаспора. С момента появления диаспора па поверхности образцов начинается вто- [c.152]

ЛО энергии активации этого процесса. Истинная подвижность границ, по-видимому [59, 91] определяется одиночным переходом атомов, имеющим диффузионный характер. СледовательнО энергия активации миграции границ должна соответствовать энергии активации самодиффузии матричных атомов, т. е. в данном случае атомов железа. Однако в реальных металлах скорость перемещения границ будет зависеть от ряда дополнитель- ных условий, зачастую противоположным образом влияющих на процесс миграции границ. Например, снижению энергии активации движения границ может способствовать, как считает Д. Мак Лин [40], большеугольность их наклона, вызывающая рост рых--лости границ, высокая насыщенность границ вакансиями и дислокациями. К повышению энергии активации миграции должна приводить высокая насыщенность границ примесными атомами. Таким образом, в металлах должна существовать сложная зависимость энергии активации роста зерен от многих факторов, абсолютные величины которой должны укладываться в интервале значений между энергией активации миграции вакансий и энергией активации диффузии наименее подвижного атома массовой примеси. Для стали типа 18 Сг-10 N1, очевидно, этот диапазон на участке температур 1300—1200°С будет соответственно ограничиваться с одной стороны величиной 1000—3000 кал/моль 112 [c.112]

Коэфициент трения на направляющих зависит от условий работы их — от смазки, нагрузки, скорости, чистоты поиерхности обеих направляющих и пр. Для чугунных направляющих он лежал в упомянутых опытах в границах/= 0,10 - -0,17, причем наименьший износ отвечал интервалу /= 0,125-ь0,14 следовательно, износ не ссегда возрастает с коэфициентом трения и, не всегда убывает с ним. Для коэфициента трения пластмассы по чугуну были получены в опытах значения, колеблющиеся в очень широких пределах /—0,05 ч-0,40, так как на величину / сильно влияет структура пластмассы и способ ее изготовления. [c.160]

Теплосодержание среды [ккал/кг) в местах отбора проб в котле составляли следующие величины за экономайзером — 300 за фронтовым экраном — 410 за левым экраном — 500 в промежутке заднего экрана — 580 за задним экраном — 610 за правым экраном — 680 за настенно-потолочным перегревателем— 710 за котлом —820. Приращение теплосодержаний среды между точками отбора находилось в пределах Аг —30-f-110 ккал/кг. Столь большие интервалы Аг не удовлетворяли точному определению границ отложений. Для уточнения этих границ были проведены температурные измерения экранных труб через каждые Лг=15- 20 ккал/кг. Определение величины отложений в котле по разности концентраций исследуемых веществ в отборах проб пара и воды при таких микросодержаниях их в питательной воде, как это было в первой серии испытаний, потребовало применения специальной методики. [c.79]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...