Свойства насыщенного водяного пара (по давлениям)

Ответ г=10 519 ккал/кмоль=583,7 ккал/кг. По таблицам водяного пара а) г=583,2 ккал/кг-, б) /-=539,0 ккал/кг. Расхождение объясняется значительным отклонением свойств насыщенного водяного пара от свойств вещества в идеально-газовом состоянии (стандартное условие). В случае а) расхождение невелико, а в случае б) велико потому, что энтальпии и I", а следовательно, и г достаточно сильно зависят от температуры При давлении же рз=1 атм температура насыщения а= 100° 0 станд=25° С, следовательно, 100 С< 25 С- [c.186]

Из таблиц термодинамических свойств воды и водяного пара (см. при-лож.) или по формуле (3.12) находим давление насыщенного водяного пара при t = 25°С [c.84]

Для иллюстрации и сравнения результатов, полученных по двум моделям, на рис. АЛ..АЛ приведены некоторые характеристики двухфазного испаряющегося потока в пористых матрицах в зависимости от его расходного массового паросодержания х. Расчеты выполнены с использованием физических свойств воды и водяного пара в состоянии насыщения при давлении 0,1 МПа. Интеграл 1(х) на рис. 4.4, б рассчитан в соответствии с формулой (4.19) по значениям параметра Ф (л ), приведенным на рис. 4.4, а. [c.92]

По температуре точки росы, используя таблицы термодинамических свойств водяного пара, можно определить соответствующее ей давление насыщенного пара, которое и будет равно парциальному давлению водяного пара во влажном воздухе. [c.222]

Кроме того, пароэжекторная машина позволяет использовать весьма низкие давления ря без значительного увеличения габаритов установки. Это последнее обстоятельство делает возможным применение в пароэжекторных холодильных машинах воды, являющейся наиболее дешевым и по ряду свойств достаточно совершенным холодильным агентом. Так, например, в пароэжекторной холодильной машине, работающей на водяном паре, без особых затруднений удается достигнуть температуры 0° С, при которой давление Ря составляет всего 0,0062 бар, а удельный объем сухого насыщенного пара 206,3 м 1кг. При таких давлениях ни турбокомпрессор, ни тем более поршневой компрессор использовать невозможно. [c.484]

Для выбранного типа паровых котлов по давлению необходимо найти энтальпии насыщенного пара 1"м, кДж/кг (ккал/кг), конденсата 1к, кДж/кг (ккал/кг), или температуру конденсата с помощью таблиц термодинамических свойств водяного пара. [c.296]

Инженерные упрощенные соотношения для расчета свойств воды и водяного пара на линии насыщения получены по данным [7, 19] Б. В. Кокоревым и Н. Л. Бойко. Эти соотношения имеют вид полиномов. Они рекомендуются для давлений от 5 до 18 МПа. [c.199]

Экстраполируем изобару атмосферного давления до точки 2 в область насыщения и предположим, что свойства идеального газа сохраняются. Тогда на рис. 7-8, а теплосодержанию уходящих газов применительно к расчету по обычной методике [Л. 7-8], соответствует площадь 1—2— 3—4—1. Если учесть теплоту конденсации водяных паров, то потери физического тепла с уходящими газами возрастут на величину, эквивалентную площади/—5—6—3—2—7. [c.170]

Необходимо подчеркнуть, что (8.6) и (8.14), которые описывают интегральные по сечению параметры смеси, не содержат каких-либо допущений относительно термодинамического состояния обеих фаз, кроме допущений о том, что удельный объем воды на линии насыщения определяемый по стандартным таблицам теплотехнических свойств воды и водяного пара [42], в малой степени зависит от температуры и давления жидкой фазы. Вследствие этого метастабильность состояния воды практически не сказывается на точности расчетов. Относительно паровой фазы такого допущения не делается. [c.170]

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ВОДЫ И ВОДЯНОГО ПАРА В СОСТОЯНИИ НАСЫЩЕНИЯ (ПО ДАВЛЕНИЯМ) [c.30]

До последнего времени определение указанных производных представляло значительные трудности и для ряда областей параметров состояния не могло быть выполнено с требуемой точностью, так как издававшиеся ранее таблицы свойств водяного пара в этих областях составлялись графическим путем (без привлечения уравнений состояния) со сравнительно редким шагом по давлению и температуре. Это в первую очередь относится к области, близкой к критической точке, надкритической области и областям, прилегающим к линии насыщения, где термодинамические свойства претерпевают наиболее сильные изменения. [c.3]

Смесь воздуха и пара является реальным газом. Как известно, свойства реальных газов тем больше отклоняются от свойств идеальных газов, чем выше плотность i-аза и чем ниже его температура. Отклонение особенно велико в области изменения агрегатного состояния пара. При небольших давлениях и температурах, имеющих место в шахтах и большинстве других сооружений, сухой воздух по своим свойствам весьма приближается к идеальному газу. Водяной пар, находящийся в воздухе в состоянии, близком к насыщению, не может быть отнесен к идеальным газам. Правда, водяной пар воздуха находится под весьма низким парциальным давлением. Таким образом, низкое давление пара приближает его свойства к свойствам идеального газа, а близость к состоянию насыщения — к свойствам реального газа. Сравним термодинамические соотношения для влажного воздуха, рассматривая его как идеальный газ и как смесь идеального и реального газов. При расчетах влажного воздуха обычно наиболее важна зависимость между его влагосодержанием х или d. относительной влажностью ф, давлением смеси В и давлением насыщенных паров при данной температуре P =f(t). При условии, что водяной пар — идеальный газ, такие соотношения, как известно, легко получить путем по- [c.6]

В учебном пособии рассмотрены основные законы термодинамики идеальных газов и смесей, свойства сухого воздуха, водяного пара, воды и льда. Состав и свойства влажного воздуха ограничены диапазоном температур и давлений, характерных для процессов комфортного кондиционирования воздуха. Приведены данные по влиянию кривизны поверхности раздела фаз на давление насыщения, радиуса капли - на температуру её замерзания, а также зависимости для определения энтальпии, энтропии и эксергии влажного воздуха как гетерогенной смеси. [c.2]

Установив выгодность работы паровых машин паром высокого давления, Карно, исследуя его свойства, приходит к выводу, что насыщенные пары имеют существенный недостаток Главный недостаток водяных паров, — пишет Карно, — это большая упругость при высоких температурах . Учитывая недостаток водяного насыщенного пара и установленное им преимущество пара высокого давления, Карно обосновывает выгодность при применении пара высокого давления многоцилиндровых машин, т. е. принцип многократного расширения пара. Эти машины,— пишет Карно, — состоят из небольшого цилиндра.. . и из второго цилиндра, обычно по объему в 4 раза большего, чем первый . И дальше Употребляя два последующих цилиндра, первый необходимо сделать крепким при малых размерах, что легко, а второй — больших размеров без особой прочности . [c.535]

Им для многих давлений были определены для воды и водяного пара и некоторых других жидкостей все тепловые характеристики— плотность жидкости, давление насыщенного пара, его плотность, теплота жидкости, теплота парообразования и полная теплота пара. Измерения Реньо при проведении экспериментальных исследований имели высокую степень точности, что и было подтверждено последующими исследованиями свойств водяного пара. Реньо принадлежат некоторые аналитические соотношения между отдельными величинами водяного пара, составленные по опытным данным. [c.561]

Плотность исследуемого вещества при опытных значениях параметров состояния определялась нн ЭЦВМ по Международной системе уравнений состояния для точного описания термодинамических свойств воды и водяного пара [3]. По проведенным оценкам, максимальная относительная погрешность измерений коэффициента динамической вязкости почти во всем диапазоне исследованных давлений и температур не превышает 1%. Исключение составляют опытные данные для давлений, близких к критическому (205—220 бар), где значения удельных объемов на линии насыщения имеют допуск 2—3%. Воспроизводимость опытных данных при всех параметрах не хуже 0,3%, что свидетельствует о малой величине случайных ошибок. [c.58]

Приведены таблицы значений удельного объема, энтальпии, энтропии, изобарной теплоемкости, скорости звука, поверхностного натяжения, динамической вязкости, теплопроводности и числа Прандтля для воды и водяного пара, рассчитанных по уравнениям, рекомендованным Международной ассоциацией по свойствам воды и водяного пара для применения в промышленных расчетах. Таблицы термодинамических свойств охватывают область параметров до температуры 800 °С и давления 100 МПа (до 1000 °С при давлениях ниже 10 МПа), включая состояния насыщения. Для этой же области параметров даны и значения динамической вязкости. Предельная температура области применения данных о теплопроводности в зависимости от давления — от 800 до 500 °С. [c.2]

Все термодинамические свойства воды и водяного пара определены по уравнениям Формуляции 1Р—97 [2] (см. параграф 1.1). При этом значения термодинамических свойств воды и водяного пара в состояниях насыщения при температурах выше 350 °С (давлениях выше 16,5 МПа) вычислены по неявному уравнению для области 3 при задании значений температуры и давления, определяемых уравнениями линии насыщения (область 4). [c.13]

Вулканизация. Для придания резиновому покрытию химиче ской стойкости, прочности и эластичности его вулканизуют. В зависимости от марки резины или эбонита, принятого метода крепления резиновых обкладок к металлу вулканизацию осуществляют одним из следующих способов в вулканизационных котлах или гуммируемых аппаратах под давлением в гуммируемых аппаратах без давления (открытый способ). В качестве теплоносителя наибольшее применение находит насыщенный водяной пар, ценным свойством которого является строго определенная температура конденсации при данном давлении, выдерживаемая в течение всего процесса. Однако образующийся конденсат частично вымывает отдельные составляющие резиновой смеси, вследствие чего ухудшаются физико-механические свойства и химическая стойкость покрытия. При вулканизации горячим воздухом коррозионная стойкость и срок службы гуммировочного покрытия повышается на 20—25% по сравнению с вулканизацией насыщенным паром. Особенно это важно при эксплуатации резин и эбонитов в агрессивных средах при повышенной температуре. Режим вулканизации выбирается в зависимости от марки применяемой резиновой смеси и клея, толщины резинового покрытия и габаритов защищаемого оборудования. Например, гуммировоч-ное покрытие на эбоните марки ГХ-1626 может вулканизоваться как под давлением, так и открытым способом. Применение эбонита марки ГХ-1627 возможно только при вулканизации под давлением (в котле или в аппарате). Его вулканизация открытым способом не позволяет достигнуть необходимой твердости и химической стойкости покрытия. [c.207]

Определением теплоты парообразования занимались Курбатов, Лугинин, Надеждин, Радзевич и др. Надеждиным в 1884 г. была выведена формула, устанавливающая зависимость между теплотой парообразования, теплоемкостью и давлением в 1913 г. Радзевич установила зависимость между теплотой парообразования, упругостью насыщенных паров и критическим давлением (ЖФО) Курбатовым были проведены экспериментальные исследования по определению физических свойств ртути в 1913 г. им были найдены значения теплоты парообразования ртути при различных давлениях Голицыну принадлежат эскпериментальные исследования по определению удельных объемов насыщенного водяного пара. [c.490]

Перепад тепла в турбинной установке увеличивается при росте начальных и снижении конечных параметров пара, работающего в турбине. Очевидно, что температура пара, покидающего турбину и работающего в замкнутом термодинамическом цикле, не мо-жеть быть выше температуры окружающей среды, являющейся естественным холодильником, необходимым по второму закону термодинамики для создания замкнутого цикла. Из рассмотрения свойств водяного пара по - -диаграмме следует, что насыщенный шар с температурой, близкой к окружающей среде, имеет давление ниже атмосферного, а именно 0,03—0,04 ата, т. е. заполненное им пространство должно находиться под разрежением (вакуумом). [c.180]

Уатт усиленно занимался самообразованием, охотно мастерил сложные приборы, даже построил превосходный орган. К тому же времени относятся первые эксперименты Уатта по свойствам водяного пара. С помощью котла Папена он определяет зависимость температуры насыщенного пара от давления, помогает Робисону в его работе над изобретением паровой повозки. [c.80]

Свойства воды и водяного пара в интервале температур 0—700 °С и давлений до 30 МПа. Упрощенные соотношения для давлений от 5,0 до 18,0 МПа и температур от 150 до 600 °С (П.1.6)—(П.1.18) получены по данным [5, 7] Б. Н. Кокоревым и Н. Л. Бойко. Они просты для использования и обеспечивают необходимую точность и непрерывный переход из области недогретой воды в область перегретого пара через состояние насыщения. При заданной энтальпии / и давлении р температура недогретой воды /,к вычисляется по формуле [c.200]

Используя результаты опыта, необходимо вычислить величину константы этого уравнения. При этом температуру насыщенного пара при давлении, измеренном в опыте, можно определить по таблицам термодинамических свойств воды и водяного пара [Л. 9-1]. Следует рассчитать по уравнению значения температуры насыщенного пара лри давлениях от 0,5 до 100 бар и сравнить их с табличными [Л. 9-1]. Нужно также произвести подобный расчет, взяв в качестве исходного не значение теплоты парообразования, полученное в результате опыта, а табличное значение. Полученные температуры насыщенного пара также сра.внить с табличными. [c.267]

Используя это уравнение, следует рассчитать значение удельного объема сухого насыщенного пара v" для давления, измеренного в опыте. При этом для нахождения величины Гн и dpJdT-s воспользоваться таблицами термодинамических свойств воды и водяного пара [Л. 9-1], а величиной v пренебречь в силу ее малости по сравнению с v" для низких давлений. [c.268]

Заканчивая рассмотрение влияния свойств ОРТ на рабочие процессы и конструктивные псобенности органических турбин, отметим, что малые значения изоэнтропного перепада энтальпий позволяют выполнить эти турбины одно-, трехступенчатыми, что существенно упрощает конструкцию турбин и снижает капитальные затраты на их изготовление по сравнению с многоступенчатыми турбинами водяного пара. Кроме того, к числу недостатков использования воды относится значительный рост давления насыщения ps при увеличении температуры насыщенных паров Т,. Например, при Т = 643 К для воды ps = 21,468 МПа. Это усложняет создание агрегатов высокого давления для ПТУ, в том числе и турбин, и увеличивает их металлоемкость. У ОРТ, в отличие от воды, высоким температурам насыщения соответствуют низкие значения давлений насыщенных паров, в частности у ДФС при Ts = 643 К Ps = 0,694 МПа. Отмеченное свойство благоприятно сказывается на создании агрегатов высокого давления ПТУ. [c.15]

В 2 уже отмечалось, что пар прелс.тявляе.т- собой некоторое промежуточное агрегатное состояние между жидкостью и газом. т. е. является реальным газом со сравнительно высокой критической температурой, находящимся недалеко от состояния насыщения. Чем выше температура и чем ниже давление пара, тем более он по своим свойствам приближается к идеальным газам. Поэтому, если имеется в виду водяной пар при низких давлениях и высокой температуре, например пар в продуктах сгорания топлива, то его можно рассматривать как идеальный газ, так как в этом случае силы сцепления между молекулами незначительны, а объем молекул мал по сравнению с объемом газа. Наоборот, в паровых двигателях или в нагревательных устройствах пар применяется обычно при таких давлениях и температурах, что применять к нему в этих состояниях законы идеальных газов и, в частности характеристическое уравнение идеального газа pv = RT, являлось бы неправильным, особенно при повышенных давлениях пара. Такой пар рассматривают как реальный газ и применяют для него соответствующее характеристическое уравнение. Распространенным и достаточно простым характеристическим уравнением для реальных газов является уравнение Ван-дер-Ваальса [c.121]

Чем выше температура перегретого пара и чем ниже его давление, тем меньше отклоняется перегретый пар от свойств идеального газа. При высоких давлениях и при температурах, близких к состоянию насыщения, перегретый пар будет значительно отклоняться от свойств идеального газа. Однако во всех случаях перегретый пар не подчиняется уравнению рь=ЯТ. Для перегретого пара различными исследователями были предложены эмпирические уравнения состояния, позволяющие находить значения его основных параметров и другие физические величины. В настоящее время наиболее распространенным в СССР является уравнение состояния водяного пара, составленное М. П. Вукаловичем и И. И. Новиковым. Это уравнение достаточно сложно, и пользоваться им. для повседневных расчетов по существу невозможно. Поэтому при всех расчетах используются таблицы перегретых паров, в которых приведены значения энтальпии, энтропии и удельного объема, вычисленные при помощи уравнения состояния. Для любого состояния значения этих параметров находятся [c.109]

Значения динамической вязкости ц воды и водяного пара в состояниях насыщения приводятся в табл. VI, а для однофазных состояний — в табл. VII. Они получены по уравнению 1АР8—85 [5], скорректированному для температурной шкалы МТШ—90 (см. параграф 1.2). При этом значения плотности, являющейся аргументом уравнения, для заданных температуры и давления определялись по уравнениям Формуляции 1Р—97. Область однофазных состояний табл. VII соответствует указанной выше области таблиц термодинамических свойств. [c.13]

Р а с чет X. б. основан на свойствах влажного воздуха. Назвав уц вес пара, заключенного в 1 воздуха при данном барометрич. давлении р и темп-ре и у уд. в. сухого насыщенного пара при той же темп-ре и давлении р, (находимом по темп-ре из таблиц для водяного пара), получим выражение для относительной влажности [c.292]

Чем больше степень перегрева, т.е. разница между действительной температурой пара и температурой насыщения, соответствующей его фактическому давлению, тем больше по своим термическим свойствам перегретый пар приближается к идеальному газу. Так, водяной пар, содержащийся в реальном (влажном) воздухе, с вполне приемлемой точностью следует уравнению состояния идеального raia. Это же относится к водяному пару, который образуется при сжигании топлив в камерах сгорания тепловых двигателей. [c.77]

Для выбранного типа паровых котлов по давлению нeoбxo найти энтальпии насыщенного пара "ж, кДж/кг (ккал/кг), конде та к, кДж/кг (ккал/1кг), или температуру конденсата 4к с помо таблиц термодинамических свойств водяного пара. [c.296]

Наряду с прямым измерением абсолютное давление в выхлопном натрубке турбины может быть определено косвенным путем — по температуре насыщения отработав-нюго пара. В этом случае значение искомого давления находится из таблиц тенлофизических свойств воды и водяного пара. Однако следует иметь в виду, что обеспечение достаточной точности измерения температуры отработавшего пара возможно лишь при определенных условиях. [c.268]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...