Оптическая ось кардинальные элементы

ЦЕНТРИРОВАННАЯ ОПТИЧЕСКАЯ СИСТЕМА И ЕЕ КАРДИНАЛЬНЫЕ ЭЛЕМЕНТЫ [c.183]

Кардинальные элементы оптической системы. Найдем плоскости, увеличение для точек которых М=. Плоскость Я предмета расположена от точки А] в соответствии с формулой (23.10) на расстоянии (рис. 74) [c.128]

Кардинальные элементы оптической системы [c.129]

Построение изображений по кардинальным элементам оптической системы [c.130]

Дайте определение кардинальных элементов оптической системы. [c.132]

Теперь есть вся необходимая информация, чтобы определить асимптотические кардинальные элементы. Подставляя уравнения (7.25) и (7.88) в уравнение (4.73), получим оптическую силу [11] [c.427]

Кардинальные элементы идеальной оптической системы [c.27]

Рис. 20. Кардинальные элементы оптической системы

Фокусы, фокальные плоскости, главные плоскости, главные точки и фокусные расстояния называют кардинальными элементами оптической системы. [c.29]

Для получения зависимостей, по которым определяют положения изображений точек, лежащих на оптической оси, рассмотрим выполненное на рис. 22 построение положения точки А, являющейся изображением осевой точки А, образуемым идеальной оптической системой, заданной кардинальными элементами. Предмет (отрезок у), перпендикулярный к оптической оси, имеет основанием точку А. Изображение точки В, представляющей собой размер предмета у, получается в точке В пересечения двух лучей в пространстве изображений, сопряженных с лучами в пространстве предметов и проходящих через точку В. [c.30]

Построение хода лучей через оптическую систему, заданную кардинальными элементами [c.35]

Изложенное выше позволяет сделать вывод о том, что в оптической системе, заданной кардинальными элементами, ход луча, идущего через главную точку, всегда известен. [c.37]

Фокусы р1 ч р2 ч точки пересечения главных плоскостей Я и Я2 с оптической осью называются кардинальными точками оптической системы. Их положение полностью определяет преобразование любого параксиального луча оптической системой. Если оно известно, можно построить выходящий из системы луч, не рассматривая реального хода лучей в системе. Для удобства нахождения кардинальных точек по известным элементам матрицы М оптической системы полученные выше результаты сведены в таблицу. [c.341]

Наиболее важное следствие введения электронно-оптического показателя преломления заключается в возможности непосредственного применения геометрической оптики к движению пучков заряженных частиц в электромагнитных полях. Можно говорить о фокусировке пучков заряженных частиц полями, подобно тому как говорят о фокусировке световых лучей оптическими линзами. Можно построить электростатические и магнитные линзы и ввести для них кардинальные точки, указанные в разд. 1.4.2. Хотя такого рода линзы физически отличаются от оптических линз, основные принципы их действия остаются теми же. Наиболее важное практическое различие заключается в том, что в электронных и ионных линзах показатель преломления изменяется непрерывно, в то время как в собственно оптических линзах показатель преломления почти всегда изменяется дискретно. Вследствие этого практически любое распределение полей может представлять собой электронный и ионный оптический элемент. Более того, зависимость показателя преломления от направления движения частиц в световой оптике отсутствует. Таким образом, возможности электронной и ионной оптики значительно богаче. [c.41]

Именно оптический пробой в лазерных элементах является одним из основных ограничивающих факторов, препятствующих получению сколь угодно мощных импульсов генерации газовых, жидкостных и твердотельных лазеров. Оптический пробой прозрачных диэлектриков представляет собой яркий пример кардинального изменения оптических свойств среды под действием распространяющегося в ней мощного лазерного излучения среда из прозрачной превращается в сильно поглощающую, меняется ее агрегатное состояние. [c.107]

Плоскости, проходящие через фокусы перпендикулярно оптической оси, называются фокальными, Глав ные и фокальные плоскости являются кардинальными элементами оптичс-ской системы. Есш кардинальные элементы известны, то можно ответить на вопрос о действии оптической системы на входящие в нее лучи, не зная деталей прохождения лучей через систему. [c.129]

Хроматическая аберрация. Она устраняется подбором такой комбинации линз,, которая сводила бы к минимуму несовпадения изображений в различных длинах волн. Точно совместить изображения для всех длин вОлн спектра невозможно. Обычно ограничиваются точным совмещением изображения для каких-то двух длин волн, а для остальных совмещение осуществляется с той или иной степенью точности. Этот процесс называется ахроматизацией оптической системы Изображения для двух длин волн совпадут, если у системы для этих длин волн одинаковые кардинальные элементы. Это достигается при одинаковости трех постоянных Цаусса, т. е. для ахроматизации надо [c.137]

Так как реальные линзы не описываются ньютоновскими полями, реальные кардинальные элементы не могут быть использованы для определения свойств первого порядка при любом увеличении. Значения реальных фокусных расстояний, однако, представляют интерес, так как характеризуют оптическую силу коротких магнитных линз. Реальные фокусные расстояния симметричных ненасыщенных коротких линз представлены на рис. 135 [83] как функции безразмерного параметра k R (R = =D/2) для различных значений s/ ). Как обычно, оптическая сила увеличивается с ростом возбуждения. При малых возбуждениях фокусное расстояние увеличивается с уменьшением зазора, но при умеренных значениях параметра возбуждения кривые сближаются, а при больших значениях возбуждения различие между фокусными расстояниями для различных значений s/D очень мало. При бесконечном возбуждении фокусное расстояние достигает минимального значения около 0,2 D. Как следует из рис. 134, если 0,2 s/D 2, то d/R изменяется в пределах от 0,65 до 2. Рис. 135 демонстрирует, что для k R = имеем flR l. Это означает, что f/d изменяется от 1,5 до 0,5 с увеличением отношения зазор — диаметр. Соответствующие значения для модели Глазера есть 2,1 и 1,1. Это существенный выигрыш в оптической силе, особенно для больших зазоров, когда форм-фактор наименьший. [c.498]

Физические величины никогда точно не измеряются и строгое совпадение — понятие для физики бессмысленное [353] (тем более в практических задачах технического конструирования). Поэтому предположения ad ho обычно используются в физике и технике. Хорошим результатом можно считать приближенную реализацию заданного распределения осевого потенциала с помощью реконструированной системы электродов. Это можна сделать с любой степенью точности с помощью бесконечного числа различных пространственных распределений потенциалов, в которых сингулярности отсутствуют [351, 353]. Точно тоже мы делаем в процедуре реконструкции. Пренебрегая влиянием нарушений непрерывности третьей производной сплайновой функции и образуя относительно простые эквипотенциальные повер сности без полюсов и других сингулярностей, мы по существу вводим аппроксимацию. Является ли она приемлемой На этот вопрос ответ может дать только практика. Чтобы обеспечить правильную реконструкцию электродов, необходимо всего лишь показать, что они воспроизводят описанное распределение потенциала с точностью, которая не оказывает существенного влияния на положения кардинальных элементов и коэффициенты аберрации. Вариациями функции пространственного потенциала, которые не оказывают существенного влияния на оптические свойства, можно пренебречь [353а]. [c.536]

Определитель гауссовой матрицы равен отношению показателей преломления первой и последней сред, т е. det (О) а значения ее элементов следующим образом связаны с кардинальными отрезкми оптической системы [c.75]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...