Течение жидкости через отверстие в тонкой стенке

Течение жидкости через отверстие в тонкой стенке. В гидроагрегатах и измерительных приборах распространены местные сопротивления в виде [c.72]

ТЕЧЕНИЕ ЖИДКОСТИ ЧЕРЕЗ ОТВЕРСТИЕ В ТОНКОЙ СТЕНКЕ [c.26]

В случае сопла с узкими кромками к нему можно применить законы течения жидкости через отверстие в тонкой стенке (см. стр. 27) даже в том случае, если расстояние у от заслонки до среза сопла не превышает Vj диаметра отверстия. [c.436]

Для уменьшения влияния на характеристики распределителя вязкости жидкости применяют сопло с узкими (острыми) внешними кромками (рис. 278, а), которое будет иметь преимущества перед соплом, представленным на рис. 278, б. Благодаря узким кромкам сопла к нему можно применить законы течения жидкости через отверстие в тонкой стенке (см, стр. 84). Практиче- [c.470]

Внешним цилиндрическим насадком называется короткая трубка длиной, равной 2—6 диаметрам, без закругления входной кромки (рис. 4.4,а). На практике такой насадок часто получается в тех случаях, когда выполняют сверление в толстой стенке и не обрабатывают входную кромку (рис. 4.4,6). Истечение через такой насадок в газовую среду может происходить двояко. Схема течения, соответствующая первому режиму, показана на рис. 4.4,а, б. Струя после входа в насадок сжимается примерно так же, как и при истечении через отверстие в тонкой стенке. Затем, вследствие того что сжатая часть струи окружена завихренной жидкостью, струя постепенно расширяется до размеров отверстия и из насадка выходит полным сечением. Этот режим истечения называют безотрывным режимом. [c.78]

Малые отверстия в тонкой стенке. При вытекании жидкости из отверстий задача сводится к определению скорости истечения и расхода жидкости. Составим уравнение Бернулли для сечений 1—1 и С—С (сжатое сечение струи на рис. 6.1). За плоскость сравнения примем плоскость С—С, проходящую через центр сжатого сечения. Обозначая скорость течения на свободной поверхности через Оо и считая, что давление на свободной поверхности и в центре сжатого сечения равно атмосферному, получим [c.74]

При определен и расхода жидкости через среднее и большое прямоугольные отверстия в тонкой стенке при постоянном давлении отверстие делят по высоте на ряд полосок и для каждой из них подсчитывают расход по формулам (1.96) или (1.97). Величину давления Н при этом отсчитывают от поверхности до центра каждой полоски. Затем расходы суммируют. При ламинарном режиме течения для значений Re = 50 — 100 = 0,97 — 0,95 для Re = 100 — 2000 ц = = 0,95 — 0,76 и для Re > 2300 и при турбулентном режиме ц = 0,76 — 0,61. Большие значения х относятся к отверстиям с плавными боковым и донным подходами к ним. [c.40]

При течении жидкости через внешний цилиндрический насадок, под которым понимается короткая трубка длиной s, равной нескольким диаметрам d ее отверстия [s = (3-i-4)dl без закругления входной кромки, расход жидкости получается больше, чем при истечении через отверстие того же диаметра в тонкой стенке. [c.29]

Для расчета осевого усилия по распределению статического давления и скорости измеряются подробные поля статических давлений в жидкости, непосредственно омывающей поверхности исследуемого элемента. Затем эти распределения давлений интегрируются по площади торцовых поверхностей для получения суммарной силы. Кроме того, к этой силе необходимо прибавить разность интегралов распределения квадратов измеренных осевых составляющих скорости на плотность жидкости по площади входа и выхода потока в рассматриваемый элемент. Однако в большинстве элементов последняя динамическая составляющая силы намного меньше статической, и ею можно пренебречь или приближенно теоретически оценить, не производя весьма сложные замеры полей скоростей. Так как полости вспомогательных трактов реальных машин достаточно узкие, то часто измерения статических давлений производятся через отверстия в стенках корпуса. Для достижения необходимой для практики точности измерения силы нужны подробные эпюры давлений, в особенности при неосесимметричных течениях в полостях. [c.96]

Примером установившегося движения может служить истечение жидкости из отверстия в стенке резервуара, в котором поддерживается постоянный уровень путем непрерывного пополнения жидкости. Если сосуд опорожняется через отверстие без пополнения, то давление, скорость и очертание потока изменяются во времени, и движение будет неустановившимся. Установившееся движение является основным видом течения в технике. [c.24]

Так, например, в стенке, около того места, где вследствие возвратного течения можно ожидать отрыв пограничного слоя, устраивается щель (отверстие), через которую жидкость отсасывается внутрь обтекаемого тела. В результате этого пограничный слой прижимается к телу, а точка отрыва смещается к корме. Устраивая ряд щелей, можно существенно уменьшить вихреобразование и тем самым уменьшить потери энергии. [c.126]

Для анализа течения жидкости через отверстие в тонкой стенке применим уравнение Д. Бернулли, выбрав для сравнения такие два сечения, в которых течение жидкости можно считать плавноизменяющимся в данном случае удобнее всего взять сечение а свободной поверхности сосуда 1—1 и сжатое сечение струи с —с. Уравнение Д. Бернулли для [c.144]

На рис. 3-20 и 3-21 показаны фотографии истечения газа в жидкость через отверстие в тонкой стенке, полученные А. С. Васильевым, В. С. Талачевым, В. П. Павловым и А. Н. Плановскнм. Bimua очень сложная, существенно нестационарная картина движения газа. Соответствующая картина течения жидкой фазы на этих фотографиях ие видна. [c.62]

Уже в первых (из известных нам) опытах по течению испаряющейся жидкости через отверстия в тонкой стенке, поставленных Соважем и Пюленом [Л. 76], было обнаружено, что измеренные расходы примерно на порядок превышают расчетные, вычисленные в предположении равновесного изоэнтропийного процесса. [c.180]

При истечении до отрыва потока от стенок давление в узком сечении потока приближается к давлению насыщенных паров. Как известно (см. подразд. 4.3), в потоке при таком давлении следует ожидать возникновения кавитации. Однако кавитационный режим течения при истечении в газовую среду не успевает сформироваться. Возникающая начальная стадия кавитации способствует проникновению газовой среды внутрь насадка. Начиная с этого момента струя жидкости после сжатия теряет взаимодействие со стенками насадка и уже не расширяется, а перемещается внутри насадка, не соприкасаясь с его стенками. Истечение становрггся таким же, как и при истечении через отверстие в тонкой стенке (см. подразд. 6.1), с теми же значениями коэффициентов б, ф и ц. Таким образом, при смене режима истечения происходит скачкообразное уменьшение расхода приблизительно на 20 % за счет существенного сокращения площади сечения потока. [c.67]

Расчетные зависимости. Общая схема свободного течения жидкости (линии токов) через малое отверстие в тонкой стенке и тип стенки показаны на рис. VII. 1. Малыми отверстиями считаются такие, у которых наибольший размер не превышает 0,1Я. Под термином тонкая стенка понимается такая, у которой края в отверстии имеют заостренную кромку (см. рис. VII.ll). В этом случае возможны только местные сопротивления движению жидкости. При протекании жидкости через малое отверстие в тонкой стенке линии токов в плоскости самого отверстия не параллельны друг другу, поэтому течение здесь не может считаться плавноизменяющимся. На некотором расстоянии от отверстия кривизна линий токов уменьшается, отдельные струйки становятся все более и более параллельными между собой, одновременно несколько уменьшается площадь сечения струи. Ближайшее к отверстию уменьшенное сечение с —с, в котором движение приобретает почти параллельноструйный характер, называется сжатым сечением сос распределение скоростей в сжатом сечении условно можно принять равномерным. [c.144]

Расчет гидравлического демпфера сводится в основном к определению сопротивления течению жидкости, проталкиваемой пор шнем демпфера через дроссельные каналы. Перепад давления Др в полостях цилиндра демпфера, создаваемый сопротивлением дроссельного отверстия, выполненного в тонкой стенке (рис. 293,а), и расход Q жидкости через него связаны зависимостью 1см, вы ражение (74)1 [c.498]

Гидростатичб ские силы возникают при течении жидкости через зазор между золотником и корпусом. В расширяющейся щели суммарная сила направлена в сторону увеличения эксцентриситета, т. е. прижимает золотник к стенке отверстия, что увеличивает силу трения. Максимального значения она достигает на расстоянии около 0,25 длины уплотняющей кромки (со стороны высокого давления). Если в этой зоне сделать кольцевую канавку, которая выравняет давление по поперечному сечению золотника, то защемляющая сила уменьшится до 60% максимальной. Три равномерно расположенные канавки уменьшают силу до 6% максимальной. [c.149]

Измерение статического давления через отверстие в стенке применяется не только для измерения скорости, но и для многих других целей. Так, например, часто требуется знать распределение давления вдоль поверхности обтекаемого тела. Для этой цели в модели тела (дирижабля, крыла самолета) делается ряд отверстий, которые последовательно соединяются с одним коленом манометра (при этом противодавление в другом колене, конечно, должно быть все время одинаковым). Можно также все отверстия присоединить одновременно к так называемому батарейному манометру, представляющему собой ряд сообщающихся трубок. Расположение уровней жидкости в таком манометре сразу дает наглядное представление о распределении давления вдоль поверхности тела. На рис. 52 изображен хорошо известный опыт, поясняющий уравнение Бернулли для течения в трубе, сначала суживающейся, а затем опять расширяющейся. Дроссельный кран позволяет регулировать скорость, следовательно, и давление в трубе. Если кран открыть полностью, то в самом узком сечении Ъ давление настолько понижается, что становится меньше атмосферного. Это легко продемонстрировать, сделав отверстие в нижней части сечения Ъ и вставив туда трубку, опущенную в чашку со ртутью (рис. 53). Заметим, что при таком опыте давление в расширяющейся части трубы получается меньше, чем это следует из уравнения Бернулли, что объясняется некоторой потерей энергии на трение. В суживающейся части, если только суже- [c.81]

Скорость истечения жидкости из отверстия в резервуаре. Представим себе, что в резервуаре находится жидкость, которую можно считать несжимаемой. В стенке (или в дне) резервуара имеется небольшое отверстие с острыми кромками, расположенное на глубине Н под свободной поверхностью жидкости (фиг. 18). Через отверстие струя жидкости вытекает из резервуара наружу. Задача заключается в том, чтобы определить скорость истечения струи. Обозначим давление над свободной поверхностью жидкости в резервуаре через р, а давление в окружающей резервуар атмосфере через р . Предположим, что уровень жидкости в резервуаре поддерживается на одной высоте (Я = onst.) при большой площади горизонтального сечения резервуара (по сравнению с площадью отверстия) можно считать, что onst, в течение некоторого промежутка времени, даже без добавления жидкости в резервуар. Если Я = onst., то дви- [c.66]

Таким образом, вопрос о контакте жидкости и стенки в данном случае принципиально несуществен. Для проверки этого положения С. С. Кутателадзе и Л. Л. Шнейдерманом [37] были проведены опыты по течению ртути и воды через отверстия различной формы. Результаты двух серий таких опытов представлены на рис. 3.8. Как видно, точки для обеих жидко- стей располагаются на одной линии. [c.44]

Истечение. Рассмотрим истечение жидкости через короткую трубку, присоединенную к отверстию в стенке большого резервуара (рис. 6-10). Высота положения уровня свободной поверхности над центром отверстия Я постоянна. Пунктирные линии внутри трубки указывают границы заметного влияния вязкости. Жидкость у стенок должна иметь нулевую скорость, в то время как в центральной части (ядре) течения скорость постоянна по сечению. Если бы трубка была длинной, зсна действия вязкости распространилась бы до осевой линии и более не выполнялось бы предположение о пренебре-жимом влиянии трения. Внутри резервуара и в ядре течения в трубке течение определяется в основном толь- [c.138]

Кроме того, еслн линию тока ОР принять за твердую стенку, то получим течение в полубескоиечном прямоугольном канале, вызванное источником, помещенным в одном его угле, как изображено на рис. 181. Иначе говоря, мы имеем двумерный поток, образующийся при истечении жидкости из большого прямоугольного сосуда через небольшое отверстие в его угле. [c.261]

Рассмотрим установившееся истечение воды в воздушную среду через круглое отверстие диаметра do в вертикальной стенке резервуара (рис. 8.6), заполненного жидкостью таким образом, что расстояние от оси отверстия до свободной поверхности равно Я. Отверстие считается малым, если do < 0,1Н. В этом случае давление жидкости во всех точках площади отверстия можно считать примерно одинаковым, равным давлению в центре отверстия. Причем, если площадь свободной поверхности жидкости Sn неизмеримо больше площади отверстия So (Sn So) можно считать, что обьем жидкости в резервуаре в результате ее истечения не изменяется, а потому Я - onst. Это условие и определяет установившийся характер течения. [c.138]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...