Вероятность испускания фотона

Значение ординаты 5 и, oi i) — относит, вероятность испускания фотона частоты о). Она максимальна при [c.546]

Скорость счета пар пропорциональна вероятности s(to), которая зависит как от вероятности поглощения света, так и от вероятности испускания фотона. В следующих трех пунктах мы подробно рассмотрим эти вероятности по отдельности, а в пункте 2.6 найдем способ расчета s(to). [c.24]

Функция Ifi t) имеет простой физический смысл. Она является плотностью вероятности испускания фотона, частота которого отстроена от резонансной частоты на величину Д. Следовательно, эта функция описывает форму линии флуоресценции. [c.27]

Очевидно, что если населенность возбужденных атомов изменяется со временем, то и вероятность испускания фотона будет изменяться со временем в соответствие с формулой (3.2). Поэтому перед нами стоит задача вывода уравнений для определения новой вероятности ри обнаружить атом возбужденным без ограничения на то, сколько раз, начиная с момента t = О, он переходил в основное состояние, испуская фотоны. [c.40]

П2. Вероятность испускания фотона 301 [c.301]

Несмотря на то что вероятность испускания пары (V, V) значительно меньше вероятности испускания фотона, нейтринная светимость звезд сравнима с фотонной уже при температуре звезды [c.277]

Происходящих на стенках. Излучение внутри замкнутой полости находится в тепловом равновесии со стенками, т. е. должно существовать равновесие между испущенным и поглощенным излучением. Процессы, протекающие на атомном уровне при испускании и поглощении излучения в замкнутой полости, впервые были рассмотрены Эйнштейном в 1917 г. Он считал, что вероятность перехода атома из данного энергетического состояния в более низкое энергетическое состояние с испусканием фотона имеет вид [c.321]

Вероятность перехода в единицу времени с испусканием фотона, обладающего импульсом tik и поляризацией е, дается формулой [c.255]

Таким образом, вероятность поглощения фотона в / -состоянии пропорциональна числу фотонов, имеющихся в этом состоянии. Вероятность же испускания фотона [c.253]

Переход атома в невозбужденное состояние может сопровождаться испусканием не фотона, а электрона. Этот переход называют вторичным фотоэффектом или оже-эффектом, а соответствующие электроны — оже-электронами. Так как энергетический спектр этнх электронов определяется разностью энергий разных энергетических состояний атомов, он также является паспортом данного сорта атомов, как н характеристическое рентгеновское излучение. Вероятность испускания оже-электронов для атомов с Z<33 дах<е выше, чем вероятность излучательных переходов. [c.968]

С помощью диаграммного метода по диаграмме процесса можно непосредственно выписать его амплитуду вероятности (гл. IV, 3, п. 5) через амплитуды вероятности процессов, соответствующих отдельным узлам. Квадрат модуля этой амплитуды дает саму вероятность, т. е. в конечном счете зависимость сечения реакции от углов и энергий. Конечно, если диаграмма имеет общий вид типа изображенной на рис. 7.3, т. е. состоит из одного узла, то диаграммный метод даст лишь общее выражение типа (4.26). Но, скажем, по диаграмме рис. 7.4 амплитуду вероятности комптон-эффекта уже можно выразить через амплитуды виртуального поглощения и испускания фотона. [c.320]

Здесь й) — энергия кванта. 0—угол его вылета, ах /1371 — постоянная. Для испускания фотона электроном (мюоном) С — I в КХД а— а , для испускания глюона кварком и глюоном соответственно С = = а и С 3. В результате полная вероятность испускания мягкого кванта с ш < < вдоль направления [c.559]

Спонтанное испускание света. Временная эволюция формы линии флуоресценции. Начнем с более простой задачи — нахождения вероятности спонтанного испускания фотона. Для рассмотрения процесса спонтанного испускания света возбужденным атомом применим уравнения [c.24]

Возникает естественный вопрос, откуда отсчитывается время i Ответ становится очевиден, если мы обратимся к спектроскопии одиночных молекул, где описывает временное поведение полного двухфотонного коррелятора. Следовательно, t надо отсчитывать от момента испускания фотона. Именно тогда хромофор с вероятностью равной единице оказывается в [c.271]

В методе ОЭС используется пучок электронов с энергиями, достаточными для возбуждения внутренних уровней изучаемых атомов, но не слишком большими. С ростом энергии первичного пучка, во-первых, растет вероятность испускания рентгеновского фотона (для энергий 2 кэВ доля Оже-электронов >90%) во-вторых, ухудшается разрешение по глубине (увеличивается зона возбуждения). Поэтому обычно энергия падающих электронов находится в интервале 0,1—3 кэВ. [c.152]

С ростом энергии, во-первых, растет вероятность испускания рентгеновского фотона (для энергий до 2 кэВ доля Оже-электронов больше 90 %) во-вторых, ухудшается разрешение по глубине. Поэтому обычно энергия падающих электронов находится в интервале 0,1—3 кэВ. Получение таких пучков — задача несложная. Сравнительно просты и хорошо известны устройства для энергетического анализа электронов. Для этого используется стандартная аппаратура ДМЭ. Сложность — в том, что приходится измерять малое число Оже-электронов на большом фоне неупруго рассеянных первичных электронов. На кривой зависимости интенсивности эмитируемых электронов от их энергии N ( ) Оже-пики очень слабы и малозаметны. [c.119]

Переход со спонтанным излучением может произойти только с испусканием фотонов в узком частотном интервале. Вероятность перехода в единицу времени и в расчете на единичный интервал частоты для перехода с испусканием фо- [c.16]

При вынужденном излучении испускание фотона вызвано уже существующим полем излучения, причем, как и в случае спонтанного излучения, атом переходит из состояния 2 в состояние 1. Но изменение во времени вероятности населенности возбужденного состояния теперь пропорционально спектральной плотности энергии ( энергия на единицу объема и на единичном частотном интервале) i7(o((i)2i) уже существующего поля излучения на частоте перехода 2ь [c.17]

Интенсивность характеристич. спектра (как первичного, так я флуоресцентного) зависит от вероятности Pf излучат, перехода атома с вакансией ва 5-уровне, к-рая определяется суммарной вероятностью испускания фотонов при заполнении данной вакансии злек-троном каждого из вышерасположенных уровней. Однако с вероятностью та же вакансия может заполняться электроном безызлучательно в результате аже-эффекта. Для Я-серин средних и тяжёлых элементов Рг Ря1 для лёгких элементов р, < р . Для остальных серий всех элементов р, < рл- Отношение 1 РгИРт + Ра) ваз. выходом характеристич. излучения. [c.362]

В Приложении 2 с помощью формулы (2.15) выведено следующее вьфаже-ние для вероятности испускания фотона [c.27]

В рамках квантовых представлений параметрическое усиление есть стимулированный аналог параметрической люминесценции — присутствие волн 1, 2 увеличивает вероятность распада фотона йсод в тем большей степени, чем больше интенсивность этих волн. Другими словами, параметрическое усиление и параметрическая люминесценция находятся в такой же связи, как вынужденное и спонтанное испускание фотона возбужденными квантовыми системами. Следует подчеркнуть, что существованйе спонтанного аналога у вынужденного радиационного процесса отнюдь не специфично для рассмотренных выше процессов, но представляет собой общий тезис квантовой теории излучения. [c.852]

Стимулированный аналог спонтанного комбинационного рассеяния, называемый вынужденным комбинационным рассеянием (или, сокращенно, ВКР), также заключается в исчезновении фотона Лео и испускании фотона ЙЫ5, но вероятность этого процесса пропорциональна плотности потока и возбуждающего (/) и рассеянного излучения. Благодаря этому процессу, рассеянное излучение с частотой 0)5 усиливается в рассеивающей среде по экспоненциальному закону, подобно усилению света в среде с инверсной заселенностью уровней в результате эйнщтейновского вынужденного испускания (см. 223). [c.855]

В 20 было показано, что одним из возможных механизмов потери энергии быстрой заряженной частицей являются потери на тормозное излучение, т. е. на испускание фотонов в процессе торможения частицы кулоновским полем ядер среды. Тормозное излучение пропорционально квадрату ускорения и, следовательно (при одинаковом z, т. е. одинаковой силе взаимодействия), обратно пропорционально квадрату массы частицы. Заряженные частицы особенно сильно теряют энергию на тормозное излучение при движении в конденсированных (например, твердой) средах, где из-за большой плотности ядер очень велика вероятность кулоновского торможения. Обратная пропорциональная зависимость интенсивности тормозного излучения от квадрата массы частицы приводит к тому, что тормозное излучение несущественно для частиц с большой массой, например протонов, и, наоборот, является основным процессом потерь энергии для быстрых электронов. При этом может случиться, что образовавшиеся в результате торможения электронов фотоны будут иметь энергию > 2ШйС2, где — масса электрона. В этом случае у-квант может создать в поле атомного ядра пару из электрона и позитрона, торможение которых снова приведет к образованию фотонов, и т. д., пока энергия возникающих у-квантов не станет [c.551]

Спектральная зависимость фотоэлектронной эмиссии металлов. Одной из важнейших характеристик фотоэмиттера является его квантовая эффективность Y. Это есть вероятность испускания электрона данным фотоэмиттером при падении на его поверхность одного фотона определенной энергии. Пусть на фотоэмиттер падает в единицу времени п таких фотонов. Если пЗ>1, то число электронов п , испускаемых рассматриваемым фотоэмиттером в единицу времени, равно [c.161]

Излучат. К. п. могут быть спонтанными ( самопроизвольными ), не зависящими от внеш. воздействий на квантовую систему и обусловленными её взаимодей-ствие.м с физ. вакуу.мом (спонтанное испускание фотона), и вынужденными (индуцированными), происходящими под действием внешнего эл.-.магн. излучения резонансной частоты v= (< — й)/А (поглощение и вынужденное испускание фотона) (см. Спонтанное излучение. Вынужденное излучение]. Вероятности излучат. К. п. определяются Эйкиглгейнд коэффициентами и могут быть рассчитаны методами квантовой электродинамики и квантовой механики. [c.333]

Изложение начинается с рассмотрения основных привдипов спектроскопии, т. е. с изучения элементарного акта поглощения или испускания фотона одиночным двухуровневым атомом или примесным центром. Необходимость подобного вступления обусловлена тем, что хотя вероятности соответствующих процессов и рассматриваются обычно в курсах квантовой механики, однако при этом остаются в тени некоторые принципиальные вопросы, возникшие в практической спектроскопии одиночного примесного центра, где большую роль играют флуктуации измеряемой величины, отсутствующие в спектроскопии молекулярных ансамблей. Флуктуации проявляют себя, например, в прыжках спектральной линии, когда мы имеем дело с поглощением света одиночной молекулой в полимере или стекле. Такие прыжки линии служат основой для стохастического подхода к проблеме уширения оптических спектров. [c.9]

Измерение в режиме старт-стоп фотонов, испущенных одним атомом. Рассмотрим ситуацию, когда единственный атом непрерьшно облучается светом монохроматического лазера. Согласно квантовой механике момент поглощения или испускания света атомом не определен. Это собьггие может произойти в любой момент времени, но с различной вероятностью. С другой стороны квантовая механика, признавая случайность момента поглощения и испускания фотона, позволяет рассчитывать вероятности этих событий. [c.23]

Иная картина испускания фотонов возникает, если молекула имеет три-плетный уровень. Рисунки 3.4 в иг демонстрируют тот факт, что наши фотоприемники покажут практически полное отсутствие пар фотонов, разделенных большими интервалами ti, которым отвечает p ti) = 0. Это означает, что испущенные фотоны будут собраны в группы с большими временными расстояниями между ними. Объединение фотонов в группы получило название photon bun hing. Эта ситуация схематически изображена на рис. 3.5. Если средний размер группы равняется to, а среднее расстояние между группами равно i, причем to ti, то вероятность обнаружить пару фотонов, разделенную интервалом ti и более, будет очень мала, что и демонстрирует рис. 3.4 а и б. [c.105]

Сечение поглощения и вероятность испускания света примесным центром. Выражения для вероятностей вынужденных переходов в единицу времени с испусканием и поглощением кванта света были выведены в гл. 3 при переходе от бесконечномерной системы уравнений для матрицы плотности к оптическим уравнениям Блоха. Для такого перехода мы заменили эти вероятности, описываемые формулами (7.39), лоренцианом с полушириной 2/Т2. Подставим в формулы (7.39) явное выражение для квадрата частоты Раби = (47ra k/ft)(nk/V)d os at, где к — угол между дипольным моментом и вектором поляризации. Выразив с помощью формулы Пк/V — I/с число фотонов в единице объема через число фотонов I, приходящих на единичную площадку в единицу времени, мы можем выразить квадрат частоты Раби через интенсивность I падающего света [c.122]

Она построена на основе системы уровней, изображенной на рисунках 3.3 и 5.9, и очень похожа на систему (8.15), так как использует те же обозначения для релаксационных констант. Имеется лишь два отличия. Во-первых, мы приняли во внимание, что вероятности поглощения k и вынужденного испускания фотона не выражаются только лоренцианом, а учитывают как БФЛ, так и ФК, и поэтому являются различными функциями частоты выжигающего лазера. Эти функции описываются формулами (10.2). Во-вторых, мы приняли во внимание возможность превращения молекулы в фотопродукт. Вероятность такого превращения в единицу времени обозначим буквой Q. Согласно нашей модели, изображенной на рис. 5.9, такое фотохимическое превращение происходит в триплетном состоянии молекулы. Учитывая, что в триплетном состоянии молекула существует много дольше, чем в возбужденном синглетном состоянии, это предположение относительно канала, по которому происходит фотохимическая реакция, весьма правдоподобно. В некоторых случаях оно подтверждено экспериментом. [c.178]

Атом переходит из состояния 2 с более высокой энергией S 2 в энергетически более низкое состояние 1 переход сопровождается испусканием фотона, соответствующего излучению, частота которого близка к 0)21. Для протекания такого процесса наличие внешнего почя излучения не является необходимым. Вероятность перехода в единицу времени jdt [c.16]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...