Диффузии коэффициент, атмосферные

Диффузии коэффициент, атмосферные осадки 395 [c.527]

В табл. 17.5 и 17.6 приводятся параметры, входящие в эмпирические зависимости коэффициентов взаимной диффузии при атмосферном давлении. Для систем, представленных в табл. 17.5, эта зависимость имеет вид [c.376]

Таблица 20.2. Коэффициент диффузии ионов Dt, см /с, в различных газах при нулевом электрическом поле и атмосферном давлении [3—7].

По этому соотношению, очевидно, можно оценивать и молекулярную диффузию в плотной фазе псевдоожиженного слоя. При порозности т = 0,5 получаем ) 0,42D. Если учесть, что при атмосферном давлении для газов коэффициент 0 0,1-н1 см /сек, то очевидно, что непосредственное обратное перемешивание молекулярной диффузией какого-либо трассирующего газа обычно не удается обнаружить отбором проб на сколько-нибудь заметном расстоянии [c.30]

Важные эксплуатационные характеристики резин и пластмасс — проницаемость и сорбция. Проницаемость — процесс переноса какого-либо компонента среды через твердое тело. Движущая сила процесса — разность давлений, концентраций, а в общем случае — химических потенциалов, переносимого компонента на границах тела. Коэффициентом проницаемости Р при переносе газа называется приведенный к нормальным условиям объем газа в см , прошедшего за 1 с через изучаемую мембрану толщиной 1 см, площадью I см при разности давлений равной атмосферному давлению. Скорость дви кения переносимого вещества в твердом теле характеризуется коэффициентом диффузии D (см /с). Количество газа (пара) в см или г, растворенное в 1 см какого-либо материала в условиях равновесия при данной температуре и атмосферном давлении этого газа, называется коэффициентом растворимости S. [c.108]

По значениям коэффициентов диффузии железа в образцах рутила, диффузионный отжиг которых проводили на воздухе при атмосферном давлении, построены температурные зависимости [c.232]

На рис. 1 нанесены также опытные точки работы [5] для смесей Сз—Не и Сз—Аг, снятые при температуре 299° К и атмосферном давлении. Коэффициенты диффузии определены по оптически измеренным временам релаксации неравновесно заселенных зеемановских уровней сверхтонкой структуры атомов цезия. Релаксация происходит из-за соударений атомов цезия с атомами инертного газа и со стенками сосуда. Ошибка в определении коэффициентов диффузии в работе [5] составляет + 30%. [c.51]

По методу Стефана определены коэффициенты диффузии паров цезия и калия в гелии и аргоне при температурах 630—830° К и атмосферном давления. Погрешность опытных данных не превосходит 15%. Выполнены теоретические расчеты коэффициентов диффузии для указанных смесей и для смесей паров натрия с гелием и аргоном. Из условия совпадения теоретических и опытных данных подобраны параметры потенциальной функции Леннарда— Джонса, входящие в теоретическую формулу для коэффициента диффузии. Предлагается также удобная для расчетов степенная формула. [c.204]

В принципе катодные токи на стали в бетоне в атмосферных условиях и при насыщении его водой могут, по-видимому, отличаться на 4 порядка величины, подобно тому, как отличаются коэффициенты диффузии в газах (1 10 см /с) и в жидкостях (1 10 см /с). [c.39]

Ясно, что рассасывание энергии путем молекулярной теплопроводности не играет никакой роли. При коэффициенте диффузии тепла (температуропроводности) воздуха порядка 1 см /сек объем с радиусом 10 см остывал бы год. Конвективный подъем нагретого шара за счет различия плотностей холодного и горячего воздуха при одинаковом атмосферном давлении и связанное с подъемом перемешивание горячего газа с окружающими массами холодного более существенны. Однако в первые 2— 3 сек после взрыва подъем невелик. Подъем не может превышать величины gt /2, где — ускорение силы тяжести, что составляет 5 ж за 1 сек, 20 ж за 2 сек, 45 ж за 3 сек. Поэтому, интересуясь первыми несколькими секундами после момента взрыва, можно не учитывать и конвекцию. [c.486]

Значевия коэффициента диффузии (при атмосферном давлении) [c.138]

Время, в течение которого происходит насыщение рабочей жидкости воздухом, зависит от площади поверхности раздела, приходящейся на единицу объема, степени возмущеиности жидкости на этой поверхности, давления (константы Генри), коэффициента диффузии, коэффициента поверхностного натяжения на фанице газ — жидкость и от чистоты поверхностей деталей гидрооборудования. При спокойном состоянии поверхности масла, находящегося под атмосферным давлением, время насыщения составило около 200 ч (рис. во, бЬ а при интенсивном перемешивании — доли се- <унды. [c.114]

Основными характеристиками движения электронов в газе под действием электрического поля являются коэффициент поперечной диффузии D х и дрейфовая скорость электронов We. Однако поскольку коэффициент поперечной диффузии электронов в газе является функцией плотности частиц газа, в качестве справочных обычно используют значения и характеристической энергии электронов е, определяемой как отношение D к подвижности электронов Ке. Оба эти параметра являются однозначными функциями отношения напряженности электрического поля Е к плотности частиц газа Na. В табл. 20.1 приведены измеренные значения Se и We для некоторых газов при различных значениях отношения E/Na. В табл. 20.2 представлены значения коэффициента диффузии ионов Di при атмосферном давлении и нулевом электрическом поле. [c.432]

Анализ радиационных последствий аварии с мгновенным поперечным разрывом напорного коллектора и отказом обратного клапана перед раздаточным групповым коллектором на АЭС с РБМК-1500 (146) Математическое моделирование распространения в водоемах теплых сбросных вод АЭС (157). Методология комплексного мониторинга на территории расположения АЭС (168). Построение камерной модели миграции радионуклидов по пищевой цепочке (176). Некоторые вопросы нормирования н рационального использования водных ресурсов при эксплуатации АЭС (195). Планирование мероприятий по радиационной защите населения при запроектных авариях на атомной станции (200). Особенности миграции радионуклидов в водоеме-охладителе (214). Определение эффективного коэффициента диффузии радионуклидов в образцах донных отложений водоемов при помощи сканирующего коллимированного детектора (231). Математическая модель воздействия тепловых сбросов АЭС на развитие мезомасштабных атмосферных процессов (236). Трофические связи хищник — жертва (251). [c.336]

Самодиффузия. Единственной работой, посвященной само-диффузии фреона-11, является исследование Де Зуана и Джонаса [2.67]. В этой работе методом ЯМР измеряли Di, i на изотермах 379 и 460 К при давлениях 10—160 МПа. Следует отметить, что данные [2.67], экстраполированные к атмосферному давлению, хорошо согласуются с обобщенной температурной зависимостью коэффициентов самодиффузии, полученной в [c.73]

Гиршфельдер и др., 1961)). Однако асимметрия коэффициентов / дрие согласуется с фундаментальным соотношением взаимности Онзагера в неравновесной термодинамике (см. 2.2), хотя такое согласование имеет принципиальное значение при моделировании процессов тепло- и массопереноса в реальной многоатомной, химически активной смеси атмосферных газов Куртисс, 1968). Между тем, как отмечалось в Гл. 2, для этих целей часто некритично используются результаты, полученные методами кинетической теории одноатомных нереагирующих газов. По этим причинам полезно более подробно рассмотреть процессы диффузионного переноса в стратифицированной атмосфере. Термин диффузионный перенос охватывает здесь явления диффузии, теплопроводности и термодиффузии. [c.236]

Вспененная теплоизоляция. Вспененная теплоизоляция имеет ячеистую структуру, образованную выделяющимся при вспенивании газом. Так как пена является неоднородным материалом, эффективная теплопроводность вспененной теплоизоляции зависит от ее объемной плотности, используемого для пенообразования газа и средней рабочей температуры. Теплопередача через вспененную изоляцию определяется конвекцией и излучением внутри ячеек и теплопроводностью твердого материала. Вакуумирование теплоизоляции является эффективным средством уменьшения ее теплопроводности, что указывает на наличие открытых ячеек в ее структуре, однако результирующие значения коэффициента теплопроводности вспененной изоляции все же значительно выше, чем у многослойной или у вакуумированной порошковой теплоизоляции. С другой стороны, диффузия атмосферных газов в ячейки может вызвать существенное повышение эффектиБного коэффициента теплопроводности. Повышение теплопроводности особенно значительно при диффузии в ячейки водорода и гелия. Данные по коэффициенту теплопроводности для различных вспененных материалов, используемых при криогенных температурах, представлены Кропшотом [60]. Из всех видов вспененной теплоизоляции. [c.44]

Опытные значения коэффициентов диффузии, приведенные к давлению 1 кГ/см , представлены на рис. 1 и 2. Разброс опытных точек не превосходит + 15%. В большинстве опытов инертный газ для удаления следов кислорода и водяных паров перед подачей в установку продувался через эвтектический расплав Ка—К. Следует отметить, что очистка газа не оказывает влияния на величины коэффициентов диффузии для цезия при температурах выше 630° К, а для калия — при температурах выше 723° К. Это объясняется хорошей растворимостью пленки окисла в металле (в цезии окисел начинает растворяться при более низких температурах, чем в калии). В опытах 2, 3 исходный калий содержал больше окислов и газ не очищался. Поэтому для смеси К—Не при температуре 723° К было получено заниженное значение (2,3 см 1сек при атмосферном давлении). Для смеси же К—Аг при той же температуре прежние данные и результаты проверочных опытов (с очисткой газа), проведенных в последнее время, совпали. Это объясняется большей чистотой аргона по сравнению с гелием. В последних опытах по определению коэффициента диффузии для смеси К—Не калий в диффузионную трубку загружался не в атмосфере гелия, а в атмосфере аргона (чтобы окисление было меньше). Аргон удалялся при вакуумировании диффузионной установки перед опытом. В процессе опыта гелий очищался. Таким способом были найдены более точные значения 1)12 ДЛя смеси К—Не при температуре 723° К. При более высоких температурах коэффициент диффузии для этой смеси получался одним и тем же и при загрузке под аргоном, и при загрузке под гелием. В случае цезия окисление сказывалось только при температурах ниже 630 °К. [c.50]

Коэффициенты взаимной диффузии измерялись методом двухколбово-го прибора на ранее описанной установке [1]. Диффузионная ячейка, выполненная из нержавеющей немагнитной стали, помещалась в специальный жидкостный термостат объемом более 50 л, с помощью которого температура поддерживалась с точностью 0,1° С. Перекрытие диффузионных камер осуществлялось электромагнитным затвором, способным выдержать противодавление до 5 атм. Анализ смеси газов после диффузии проводился на интерферометре ИТР-1 с термостатированием интерфенционных кювет при комнатной температуре и давлении, мало отличающемся от атмосферного. Методика анализа позволяла определять числовую концентрацию (отношение числа молекул данного сорта к общему числу молекул в смеси). Смесь газов после диффузии анализировалась как в верхней, так и в нижней диффузионных камерах. Системы гелий — углекислый газ и водород — углекислый газ исследовались до давления 80 —90 ати при температурах 304,3, 313, 323 и 353° К, а система водород — гелий —до 140 ати при 313 и 353° К. [c.68]

Располагая экспериментальными кривыми, полученными методом снятия слоев, мы определили значения коэффициентов диффузии О и энергий активации Q процесса диффузии железа в магнетите, гематите, корунде и рутиле. Так, в указанном интервале температур для процесса диффузии по границам зерен энергия активации Q оказалась равной для рутила при диффузионном отжиге на воздухе при атмосферном давлении 12 650 кал./моль, при проведении опытов в вакууме для магнетита и рутггаа — соответственно 36 200 и 13 800, а для корунда — И ООО кал./моль. [c.28]

Результаты обследования многочисленных железобетонных конструкций в ФРГ [128] позволяют рассчитать эффективные коэффициенты диффузии СОг в бетонах. Нами были отобраны данные лишь по таким конструкциям, которые не подвергались увлажнению атмосферными осадками, так как в последнем случае диффузия СОг в бетоне осложняется периодическим заполнением пор водой. Аналогичной обработке подверглись данные Смольцика [147] и Хамада [129]. [c.160]

Все предыдущие выводы опирались иа предположение, что полуэмпирическое уравнение атмосферной диффузии имеет вид (10.55). Помимо того, что и самое общее полуэмпирическое уравнение диффузии может быть получено лищь при использовании некоторых приближенных гипотез, применимость которых к диффузии в приземном слое иногда может вызывать сомнения, уравнение (10.55) содержит в. себе еще дополнительное допущение, что оси 02, ОХ и ОУ, направленные вертикально вверх, вдоль среднего ветра и пёрпендикулярио ветру, являются главными осями тензора коэффициентов диффузии Кц. Мы ввели это допущение, основываясь на том, что направления указанных осей выделены самими условиями движения в приземном слое (ем. выще стр. 536) однако надо иметь в виду, что такая аргументация не является строгой. Поэтому ие исключено, что впоследствии, когда наше понимание всех деталей процесса турбулентной диффузии станет более глу-(к)ким, нам придется ввести поправки в полуэмпирическое уравнение (10.55), учтя в нем еще некоторые дополнительные члены. В самом деле, иапример, в п. 7.5 (см. стр. 401) мы уже отмечали, что при теплообмене атмосферы с однородной подстилающей поверхностью в принципе возможен и небольшой турбулентный перенос тепла по направлению среднего ветра, описываемый смещаииым моментом и 7 =и 7 /7(2/Х). Представляется довольно правдоподобным, что этот момент будет положительным прн положительных градиентах средней температуры и отрицательным прн отрицательных градиентах. Но в таком случае в рамках полуэмпирической теории турбулентности [c.581]

Бродский и Земел [76] изучали явления переноса на поверхности тонких эпитаксиальных пленок PbSe. Эти работы продемонстрировали целесообразность применения эпитаксиальных пленок в исследовании поверхности полупроводников с высокой концентрацией носителей. Была получена серия пленок различной толщины, обладающих разной концентрацией носителей. В работе была использована методика, описанная в [74]. Электрофизические измерения были выполнены при атмосферном давлении,, а также в процессе откачки. При вакуумировании происходят медленные изменения электрических свойств. Когда в систему включался ионизационный манометр, электрические свойства начинали меняться с гораздо большей скоростью. Конструкция системы исключала возможность диффузии ионов к образцу. Оставалось предположить, что в ионном источнике на раскаленной нити образовывались продукты распада молекул, которые не взаимодействовали со стенками камеры. Эти радикалы активно реагировали с кислородными комплексами на поверхности PbSe. Масс-спектрометрический анализ остаточных газов не проводился. После длительного выдерживания в вакууме 2-10 тор с работающим ионизационным манометром электрические свойства пленок стабилизировались, и удельное сопротивление и коэффициент Холла достигали максимального значения. При напуске гелия или аргона никаких изменений не было замечено. После пуска воздуха или кислорода коэффициент Холла и удельное сопротивление резко падали и через некоторое время достигали стационарного значения. [c.375]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...