Сухой насыщенный водяной пар (по температурам)

СУХОЙ НАСЫЩЕННЫЙ ВОДЯНОЙ ПАР (по температурам) [c.188]

ПРИЛОЖЕНИЕ I Сухой насыщенный водяной пар (по температурам) [c.416]

Значения энтальпии и энтропии для пара и sj берутся по таблице насыщенного водяного пара по температуре. Влагосодержание в тех случаях, когда оно не задано, вычисляется по изложенной далее методике. Энтальпия и энтропия сухого воздуха (i и Sg) должны быть вычислены. [c.91]

Оценить погрешности расчета величин р р, а и Ч тах ПО формулам ИЗ (21 2] при k = 1,135 для сухого насыщенного водяного пара, истекающего с температурой 250 Т. [c.100]

Для облегчения расчетов физических величин состояний водяного пара составлены таблицы этих параметров для сухого пара, кипящей воды и перегретого пара в зависимости от давления или температуры [13]. В прил. 2 приведены таблицы параметров для насыщенного водяного пара по интервалам температур. [c.83]

Влажный воздух, который не содержит при данном давлении и температуре максимально возможное количество водяного пара, называют ненасыщенным. Ненасыщенный влажный воздух представляет собой смесь сухого воздуха и перегретого пара, что видно из ри-диаграммы (см. рис. 15-1). Парциальное давление перегретого пара в смеси будет меньше давления насыщения при данной температуре. Количество перегретого пара в 1 воздуха численно равно плотности перегретого пара, но меньше численной величины плотности сухого насыщенного пара. Охлаждая воздух, а следовательно, и перегретый пар при каком-либо постоянном давлении р, например, по линии 7-8, можно довести перегретый пар до состояния насыщения, характеризуемой точкой 8. Это будет тогда, когда температура воздуха станет равной температуре насыщения при данном парциальном давлении водяного пара. Эту температуру называют температурой точки росы. [c.238]

Значение плотности рн определяют из таблиц, составленных для сухого насыщенного пара, как функцию температуры влажного воздуха при см а. При температуре влажного воздуха выше температуры насыщения ( см> а) величину р находят в таблицах для перегретого водяного пара по данным о рсм и см. [c.128]

В учебном пособии рассмотрены основные законы термодинамики идеальных газов и смесей, свойства сухого воздуха, водяного пара, воды и льда. Состав и свойства влажного воздуха ограничены диапазоном температур и давлений, характерных для процессов комфортного кондиционирования воздуха. Приведены данные по влиянию кривизны поверхности раздела фаз на давление насыщения, радиуса капли - на температуру её замерзания, а также зависимости для определения энтальпии, энтропии и эксергии влажного воздуха как гетерогенной смеси. [c.2]

Водяной пар является реальным газом, поэтому все расчеты по нему ведутся с помощью г, 5-диаграммы или специальных таблиц насыщенного водяного пара (табл. 2-1) [20]. В представленной таблице рн и н — соответственно давление и температура насыщения V" — удельный объем пара г —скрытая теплота парообразования г — энтальпия воды 1" — энтальпия сухого насыщенного пара. [c.83]

Величина рн.п (давление насыщенного водяного пара) определяется по табл. 1 для температуры сухого термометра, т. е. фактической температуры газа. Наличие водяного пара в газе изменяет величину газовой постоянной. [c.17]

Давление насыщенного водяного пара Ра при температуре по сухому термометру находится по табл. 14-2. [c.431]

За нулевое состояние, от которого отсчитываются величины s, s", принято состояние воды в тройной точке. Так как состояние кипящей воды и сухого насыщенного пара определяется только одним параметром, то по известному давлению или температуре из таблиц воды и водяного пара берутся значения у, и", /г, h s, s", г [c.37]

Полученное значение больше наблюдаемого среднего изменения температуры воздуха с высотой (1 К на каждые 200 м). Различие определяется главным образом неучетом влажности воздуха (мы считали его совершенно сухим). Когда при некоторой температуре воздух окажется насыщенным влагой, с дальнейшим понижением температуры начнется конденсация водяных паров и выделение теплоты конденсации. По этой причине понижение температуры будет происходить медленнее, чем следует из формулы (1). [c.303]

Кроме того, пароэжекторная машина позволяет использовать весьма низкие давления ря без значительного увеличения габаритов установки. Это последнее обстоятельство делает возможным применение в пароэжекторных холодильных машинах воды, являющейся наиболее дешевым и по ряду свойств достаточно совершенным холодильным агентом. Так, например, в пароэжекторной холодильной машине, работающей на водяном паре, без особых затруднений удается достигнуть температуры 0° С, при которой давление Ря составляет всего 0,0062 бар, а удельный объем сухого насыщенного пара 206,3 м 1кг. При таких давлениях ни турбокомпрессор, ни тем более поршневой компрессор использовать невозможно. [c.484]

Водяной пар может быть сухим насыщенным, и тогда смесь сухого воздуха с паром представляет насыщенный влажный воздух. Если в воздухе содержится перегретый пар, то влажный воздух получается ненасыщенным. По мере снижения температуры ненасыщенного влажного воздуха состояние перегретого пара приближается к состоянию, соответствующему верхней границе (х = 1). [c.41]

Диаграмма is для водяного пара. Для определения значений энтальпии и располагаемой теплоты в диаграмме Ts нужно вычислять соответствующие площади, что является неудобным этого неудобства можно избежать, введя в диаграмму как ординаты вместо температур энтальпию. Вычисляя или беря по таблицам для сухого насыщенного пара значения энтропии s и откладывая их как абсциссы, а энтальпию I — как ординаты, строят нижнюю, а затем верхнюю пограничные кривые. Затем наносят изобары в области насыщения, которые [c.134]

Здесь p — коэффициент испарения, кг час-мм рт. ст. о — коэфф -циент испарения растворителя в воздух, кг/м -час —упругость водяного пара в состоянии насыщения при температуре раствора, мм рт. ст., d, — абсолютная влажность в ламинарном слое паровоздушной смеси, г/кг абс. сухого газа, численное значение этой величины определяется по формуле [c.343]

Из труб 4, представляющих собой радиационные водяной экономайзер и котел, пароводяная смесь поступает в верхнюю распределительную камеру 5 и далее в змеевик 6, где вода окончательно испаряется, превращаясь в сухой насыщенный пар. Перегрев пара происходит вначале в радиационном пароперегревателе 7 и затем в конвективном пароперегревателе 8. Следовательно, в прямоточном котельном агрегате вода, двигаясь непрерывно по трубам, обогреваемым снаружи газообразными продуктами сгорания, нагревается до температуры кипения, испаряется и, наконец, превращается в перегретый пар с заданными давлением и температурой. Воздух до поступления в топочную камеру к горелкам 9 нагревается в двухступенчатом воздухоподогревателе 10 и 11. [c.131]

Смесь воздуха и пара является реальным газом. Как известно, свойства реальных газов тем больше отклоняются от свойств идеальных газов, чем выше плотность i-аза и чем ниже его температура. Отклонение особенно велико в области изменения агрегатного состояния пара. При небольших давлениях и температурах, имеющих место в шахтах и большинстве других сооружений, сухой воздух по своим свойствам весьма приближается к идеальному газу. Водяной пар, находящийся в воздухе в состоянии, близком к насыщению, не может быть отнесен к идеальным газам. Правда, водяной пар воздуха находится под весьма низким парциальным давлением. Таким образом, низкое давление пара приближает его свойства к свойствам идеального газа, а близость к состоянию насыщения — к свойствам реального газа. Сравним термодинамические соотношения для влажного воздуха, рассматривая его как идеальный газ и как смесь идеального и реального газов. При расчетах влажного воздуха обычно наиболее важна зависимость между его влагосодержанием х или d. относительной влажностью ф, давлением смеси В и давлением насыщенных паров при данной температуре P =f(t). При условии, что водяной пар — идеальный газ, такие соотношения, как известно, легко получить путем по- [c.6]

Температурный градиент при адиабатическом расслоении может быть определен и для насыщенного воздуха (100"/о относительной влажности) для слоев, близких к поверхности земли, он имеет значение, равное примерно половине значении для сухого воздуха для более же высоких слоев разница по сравнению с сухой адиабатой получается меньшей что объясняется меньшим содержанием водяных паров при более низкой температуре. [c.41]

Соединяя на рис. 1.22 горизонтальными линиями точки 1 и 2, I и 2 и т. д., получаем отрезки изобар и одновременно изотерм, по которым происходит переход кипящей жидкости в сухой насыщенный пар. Если продолжить эти отрезки изотерм в области левее линии А К и правее линии КВ, а также провести изотерму через критическую точку (критическую изотерму tf p) И изотермы, соответствующие температурам выше критической, то получится картина, изображенная на рис. 1.22 и представляющая собой /зи-диаграмму водяного пара. [c.66]

При известных значениях температуры воздуха и парциального давления пара р определяется по таблицам перегретого водяного пара, ар" — по таблицам насыщенного пара. Если при этом известно давление влажного воздуха, то парциальное давление сухого воздуха рд также известно, и тогда плотность сухого воздуха определяется или по таблицам для воздуха, или по уравнению состояния идеального газа. [c.79]

Бинарная ртутно-водяная установка работает по схеме, показанной на рис. 14.8. Ртутный котел вырабатывает сухой насыщенный пар при температуре iPi=500° , который направляется в ртутную турбину. Отработанный пар с температурой Р2=230°С идет в конденсатор-испаритель, где отдает теплоту конденсации воде, подаваемой насосом из конденсатора пароводяной турбины. При этом вода превращается также в сухой насыщенный пар, который перегревается в пароперегревателе, установленном в газоходах ртутного котла, и направляется в пароводяную турбину. Параметры водяного пара pi=2,4 МПа, /, = 520 °С давление в конденсаторе Р2=40 гПа. [c.152]

Бинарная ртутно-водяная установка работает по схеме рис. 14-8. Ртутный котел вырабатывает сухой насыщенный пар при температуре < =500° С, который направляется в ртутную турбину. Отработанный пар с температурой < =230°С идет в конденсатор-испаритель, где отдает тепло конденсации воде, подаваемой насосом из конденсатора пароводяной турбины. При этом вода превращается также в сухой насыщенный пар, который перегревается в пароперегревателе, установленном в газоходах ртутного котла, и направля- [c.167]

Теоретическим пределом охлаждения воды является температура воздуха, определяемая по смоченному термометру т. При не насыщенном влагой воздухе эта температура ниже температуры воздуха по сухому термометру 0, но выше температуры насыщения (точки росы) /н- При полном насыщении воздуха влагой относительная влажность Ф (отношение парциального давления водяных паров к давлению насыщения) равна единице и /н = = 0 [c.278]

Другим вопросом, исследованным Тиндалем, было влияние тумана на распространение звука. Вопреки отдельным противоположным утверждениям ) наиболее распространено было мнение Дергема, что влияние тумана — вредное. Наблюдения Тиндаля хорошо показывают, что это мнение ошибочно и что однородное состояние атмосферы, которым обычно сопровождается туманная погода, благоприятствует прохождению звука. Когда воздух насыщен водяными парами, падение температуры с высотой, по закону конвективного равновесия, происходит менее быстро, чем в случае сухого воздуха, за счет конденсации пара, которой тогда сопровождается расширение. Из вычислений Томсона ) вытекает, что в теплом тумане эффект испарения и конденсации должен компенсировать падение [c.139]

Исходными для определения параметров состояния влажного воздуха по / г-диаграмме (рис. 3-22) служат показания влажного и сухого термометров психрометра. В несколько упрощенном виде принцип действия психрометра можно представить так. У поверхности жидкости, находящейся в чашке, куда опущена ткань, окружающая шарик мокрого термометра психрометра, появляется в процессе испарения воды тонкий слой насыщенного воздуха, образующийся в результате вылета из жидкости молекул ее, преодолевших поверхностное натяжение жидкости. Так как дальнейшее проникновение молекул жидкости из этого слоя в воздух затруднено вследствие столкновения их с молекулами воздуха, концентрация молекул жидкости в тонком слое, прилегающем к поверхности жидкости, велика и с достаточной степенью точности можно считать, что воздух в этом слое насыщен водяным паром. Парциальное давление этого пара есть давление насыщенного пара при температуре поверхностного слоя жидкости, показываемом мокрым термометром (при точных расчетах в это показание вносятся поправки). Сухой же термометр показывает температуру ненасыщенного влажного воздух а в помещении. В подробных курсах технической термодинамики доказывается, что энтальпия насыщенного воздуха над поверхностью жидкости и ненасыщенного воздуха в помещении, где находится психрометр, (почти) одинаковы. Отсюда нахождение в / f-диаграмме точки, характеризующей состояние ненасыщенного воздуха в помещении по показаниям психрометра, сводится к следующему. На линии ср = 100% находят точку соответственно показанию мокрого термометра. Из нее проводят линию 1 = = onst. Очевидно, на этой линии находится точка, характеризующая состояние воздуха в помещении, в котором находится психрометр. Взяв пересечение линии I = onst с изотермой сухого термометра, находят искомую точку. По ее координатам и с помощью линий /d-диаграммы находят все параметры воздуха в помещении (см. пример 3-17). [c.145]

Стносительная влажность может изменяться от ф = О (сухой воздух) до ф = 100 % (влажный насыщенный воздух), т. е. 0 < Ф 1, и характеризует степень насыщения воздуха водяным паром по отношению к состоянию полного насыщения при той же температуре. [c.74]

Содержание водяного пара в атмосферном воздухе зависит от метеорологических условий, а также от наличия источников испарения воды и колеблется в широких пределах от малых долей до 4% (по массе) Смесь сухого воздуха и насыщенного водяного пара называется насыщенным влажным воздухом. Смесь сухого воздуха и перегретого водяного пара называется ненасыщенным влажным воздухом. Температура, до которой необходимо охлаждать ненасыщенный влажный воздух, чтобы содержащийся 3 нем перегретый пар стал насыщенным, называется температурой точки росы. При дальнейшем охлаждении влажного воздуха (ниже температуры точки росы) происходит конденсация водяного пара. Поэтому температуру точки росы часто испо.пьзуют как меру содержания в воздухе воды в парообразном состоянии. [c.44]

Расчеты показывают, что [ia 1 кг водяного пара требуется от 10 до 12 кг ртути. Обычно в бинарных установках применяют сухой насыщенный ртутный пар при давлении 1 —15 МПа, что соответствует температурам пзсыщенмя 790—630 К. Расширение допускается до давления p. , равного 0,01- 0,004 МПа. Этим давлениям соответствуют температуры 520—500 К, Если принять температурный перепад между ргутным п водяным парами в коидеисаторе-испарителе 10—15 К, то температура насыщенного водяного пара составит 505 — 490 К. Такой температуре соответствует давление 3,3—2.5 МПа. Эффективность бинарного цикла можно оценить по коэффициенту а " заполняемости площади цикла, определяемому отношением (см. рис. 13,1) [c.320]

Значения удельных объемов, энтальпии, энтропии и других величии, характеризующих состояние воды и водяного пара, можно определять по таблицам, в которых эти значения даются для большого диапазона давлений и температур. Таблицы составляют для кипящей воды и сухого насыщенного пара и для некипяшей воды и перегретого пара. Для кипящей воды и сухого насыщенного пара в зависимости от постановки задачи приходится либо по температуре находить их давления и все прочие величины, либо по давлению находить температуру и все остальные величины. В связи с этим отдельно составляют таблицы для кипящей воды и сухого насыщенного пара по температурам (см. приложение 4) и таблицы кипящей воды и сухого насыщенного пара по давлениям (см. приложение 5). В приложении 4 В первом вертикальном столбце приведены возрастающие значения температуры насыщения ta и по горизонтальным строчкам против каждого значения этой температуры даны соответствующие ей значения давления, удельных объемов v и v", плотности р", энтальпий i и i", теплоты парообразования г и энтропий.s и s". Например, температуре насыщения 120°С соответствуют следующие значения давления и других величин [c.106]

Принцип действия этих генераторов основан на разложении карбида при очень небольшом избытке воды, вследствие чего гашёная известь получается в виде сухого порошка (пушонки). Тепло реакции разложения карбида идёт на испарение воды, что позволяет иметь температуру ацетилена в реакционном пространстве не выше ПО—115°С. Для полного разложения карбида необходимо производить его постоянное перемешивание во избежание заиливания. Получаемый ацетилен насыщен водяными парами и для их конденсации необходимо газ после генератора охлаждать водой в поверхностных холодиль- [c.316]

Между тем во многих комбинированных схемах, рассмотренных на рис. 1-3, независимо от принятой системы охлаждения проточной части газовой турбины, имеются потоки водяного пара, соизмеримые по расходу с потоками газовоздущного рабочего тела. В отдельных элементах установок этот пар все равно должен иметь достаточно низкую температуру. Паровые циклы значительно менее чувствительны к необратимым потерям, нежели газовые, а теплоемкость даже сухого пара в 1,5—2,0 раза превосходит теплоемкость воздуха и продуктов сгорания. Расширяясь в области насыщения, пар увлажняется, причем образовавшаяся влага оказывает на конвективный теплообмен такое же воздействие, как и влага, впрыскиваемая искусственным путем. Разница, однако, состоит в том, что увлажнение пара происходит в паровых циклах естественным образом, без конструктивных усложнений и без затраты мощности, неизбежных при впрыске воды в поток воздуха. Кроме того, во всех рассмотренных комбинированных схемах (кроме схемы ГПУ-К по рис. 1-3, ж) пар генерируется в поверхностных теплообменниках. Парообразование в ряде случаев происходит при относительно невысоких давлениях, когда исключен селективный унос, и капельная влага, образующаяся при расширении пара, практически может не содержать солей. [c.28]

Диаграмма s—i для водяного пара приведена на рис. 28. По ее вертикальной оси откладываются значения энтальпии воды и пара, а по горизонтальной, так же как и в диаграмме s — Т, значения энтро1ПИ1И. Линия О — Д в диагра1мме представляет собой нижнюю пограничную к,ривую, линия 1 — К верхнюю пограничную кривую. Место встречи этих двух кривых дает критическую точку к. Обе пограничные кривые строятся по значениям i, s (линия О — К) к i", s" (линия 1 — К), которые для разных давлений берутся из таблицы сухого насыщенного пара. Правее линии О — /Си ниже линии 1 — /С в диаграмме располагается область влажного насыщенного пара. Выше линии / — К лежит область терегретого пара. Каждая точка линии О — К соответствует состоянию воды, нагретой до температуры кипения того или иного давления, а каждая точка линии 1 — К — состоянию сухого насыщенного пара. Если соединить точки одинаковых давлений на обеих пограничных кривых, то прямые линии, пересекающие область влажного насыщенного пара, представляют собой изобары. Они же одновременно являются и изотермами, так как в процессе превращения воды в пар при постоянном давлении температура остается неизменной и равной температуре кипения. В диаграмме на рис 28 нанесены изобары давлений 0,02, 0,05, 0,2, 1, 2,5, 20, 100, 200 и 250 ага. [c.136]

Куртней [137, 138] применил быстродействующую камеру Вильсона (время расширения 3—8 мсек), VIA = 1,2—1,5. Давлепие в процессе расширения и после него измерялось с помощью пьезоэлектрического датчика, помещенного в камеру. Температуры термостата и газа перед расширением измерялись железо-константановыми термопарами. Процесс конденсации регистрировался фотоумножителем по изменению интенсивности рассеянного света под углом 90°. В камере возникал плотный туман, напоминающий табачный дым. Изучалась кинетика конденсации водяного пара в смеси с инертным газом (Аг, Не, N2). Насыщение газа производилось в отдельном устройстве, камера была сухая . В работе [137] получены данные, которые согласуются с измерениями Вильсона (S =8, Гг = 257 °К) и с классической теорией гомогенной нуклеации. Последующее более детальное исследова- [c.156]

Изохорный процесс v = onst). Изохорный процесс на у-р — диаграмме показан на рис. 112, а. На s-T — диаграмме фис. 112, б) тот процесс может быть построен по точкам, взятым с v-p — диаграммы е использованием вышеприведенных формул и таблиц для водяного пара. Если в сосуде неизменной емкости охлаждается сухой насыщенный пар, то давление и температура его уменьшаются, а количество жвдкой фазы возрастает. Однако полной кон- [c.257]

Исходными для определения параметров состояния влажного воздуха по / -диаграмме (рис. 3-24) служат показания влажного и сухого термометров психрометра. В несколько упрощенном виде принцип действия психрометра можно представить так. У поверхности жидкости, находящейся в чашке, куда опущена ткань, окружающая шарик мокрого термометра психрометра, появляется в процессе испарения водьи тонкий слой насыщенного воздуха, образующийся в результате вылета из жидкости ее молекул, преодолевших поверхностное натяжение жидко-проникновение молекул жидко-затруднено вследствие воздуха, концентрация. молекул жидкости в тонком слое, -прилегающем к поверхности жидкости, велика, и с достаточной степенью точности можно считать, что воздух в этом слое н а-с ы щ е н водяным паром. Парциальное давление этого пара есть давление насыщенного пара при температуре поверхностного слоя жидкости, показываемое мокрым термометром (при точных расчетах в это показание вносятся поправки). Сухой же термометр показывает температуру ненасыщенного влажного воздуха в помещении. В подробных курсах технической термодинамики доказывается, что теплосодержания насыщенного воздуха над поверхностью жидкости и ненасыщенного воздуха в помещении, где находится психрометр (почти), одинаковы. Отсюда нахождение в / -диаграмме точки, характери-156 [c.156]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...