Работа истечения

Рассмотрим схему движения вещества в канале переменного сечения, расположенном наклонно по отношению к горизонтальной плоскости (рис. 8.1). Потенциальная или техническая работа истечения жидкостей, паров и газов в обратимом адиабатном процессе расходуется на повышение высоты центра тяжести потока (принято, что 81с = о, см. 2). [c.97]

Потенциальную работу истечения О—2 представим как сумму потенциальных работ на участках О—I и 1—2 [c.98]

Кинетическая энергия потока может быть полностью превращена в другие формы энергии или в работу, в частности в техническую работу или энтальпию. Поэтому приращение удельной кинетической энергии Wi-W )l2 принято называть удельной работой истечения. [c.202]

Для определения значения параметров, при которых скорость потока достигает местной скорости звука, воспользуемся формулой удельной работы потока (14.30). Применительно к адиабатному потоку следует положить n = k н, поскольку в соплах /т = 0, удельная работа истечения [c.212]

На рис. 14.4 было показано графическое изображение удельной работы потока на диаграмме pv. В рассматриваемом здесь случае удельная работа потока состоит только из удельной работы истечения, поскольку техническая работа не совершается dl., = Q. Следо- [c.219]

При истечении в случае fS < Рк. когда максимальное значение скорости не превосходит w , а давление среды р , куда происходит истечение, может быть значительно ниже р, работа истечения [c.220]

В заключение параграфа выведем формулу для скорости истечения при малых разностях давления pi — р. = Ар. Площадь а/26, изображающая работу истечения (рис. 15.10), без большой погрешности можно заменить площадью прямоугольника al2 b. Такая замена равносильна допущению, что рассматривается несжимаемая жидкость, т. е. в процессе истечения измене]ше удельного объема Да = 0. Принимая Wi Q, имеем [c.220]

Таким образом, потеря удельной кинетической энергии, или, что то же самое, уменьшение удельной работы истечения из-за наличия сил трения, равна [c.224]

Коэффициент I носит название коэффициента потери энергии. Значение его (0,05. .. 0,15) характеризует потерю работы истечения из-за наличия сил трения. [c.224]

Изображение работы истечения с трением на диаграммах pv и Ts [c.225]

Площадь а abb, как известно (см. 11.5), равна I l —и изображает удельную работу истечения /,,д. [c.226]

При постоянном значении тео ретической скорости истечения ш продуктов сгорания из реактивного сопла работа истечения газов будет равна [c.194]

По принятому условию рассматриваемый процесс обратим, следовательно, потери на трение отсутствуют, и можно считать, что вся располагаемая работа истечения преобразуется в кинетическую энергию газа, т. е. [c.83]

Будем считать, что потери на трение отсутствуют и, следовательно, вся располагаемая удельная работа истечения преобразуется в удельную кинетическую энергию газа [c.141]

Расчеты по уравнению количества движения показывают, что при прочих равных условиях, например при заданной скорости истечения со и расходе рабочего тела т, с наибольшей силой поток будет воздействовать на лопатку, форма которой обеспечивает его поворот на 180° (рис. 20.1, б). Если позволить лопаткам перемещаться под действием струи, то движение газа по схеме (рис. 20.1,6) обеспечит при одинаковой во всех схемах скорости и наибольшую мощность, равную произведению действующей на лопатку силы на скорость ее перемещения. Отсюда, в частности, следует, что для получения максимальной работы поток должен не ударяться [c.167]

Если характер движения в основном определяется свойствами инертности и весомости жидкости, а влияние вязкости относительно невелико (безнапорные русловые потоки, истечение маловязких жидкостей через большие отверстия и водосливы, волновые движения и т. д.),. моделирование осуществляется по критерию гравитационного подобия. При этом выполняется условие (V—9) для скоростей, а условие равенства чисел Рейнольдса, приводящее к соотношению (V—11), не соблюдается (натура и модель работают обычно на одной и той же жидкости). При моделировании по числу Рг масштабы всех физических величин (за исключением вообще произвольного к ) выражаются через два независимых масштаба и таким же образом, как и при выполнении условий полного подобия (табл. V—1). [c.107]

При И // р происходит срыв режима работы насадка струя отрывается от стенок, и процесс сменяется истечением через отверстие с острой кромкой. [c.130]

При истечении через затопленный насадок его работа под более высоким напором, чем некоторое предельное значение (зависящее от заглубления насадка), сопровождается кавитацией. [c.130]

При а = О (оба выпускных устройства работают под одинаковым напором истечения) время полного опорожнения резервуара [c.305]

Ракета движется прямолинейно вне поля тяготения и при отсутствии сопротивления. Найти работу силы тяги к моменту, когда сгорит все топливо. Начальная масса ракеты то, конечная — mj. Эффективная скорость истечения Ve постоянна. [c.336]

Определим величину работы против внешних сил, или работу проталкивания. При выводе уравнения принимают следующие условия истечения. Осуществляется неразрывность струи, т. е. через любое поперечное сечение канала в единицу времени протекает одинаковая масса рабочего тела [c.198]

Располагаемая работа при истечении газа [c.200]

Располагаемую работу при истечении газа можно представить графически на ри-диаграмме. На рис. 13-2 изображен обратимый процесс расширения газа 1-2. [c.200]

При необратимом истечении газа располагаемая работа при том же перепаде давления будет меньше, так как энтальпия в конечном [c.201]

Скорость истечения газа при адиабатном процессе определяется из основного уравнения располагаемой работы [c.202]

Располагаемую работу при адиабатном истечении идеального газа определяем из уравнения (13-10), а скорость адиабатного истечения идеального газа находим из уравнения (13-12) [c.203]

В экспериментальных работах выявлено, что основное влияние на эффективность процесса энергоразделения вихревых труб всех типов и конструктивного исполнения оказывает давление на входе Р. А.П. Меркулов [116] отмечает, что при сохранении давления среды, в которую происходит истечение охлажденных масс газа Р , рост входного давления однозначно определяющий рост степени расширения в вихревой трубе по охлажденному потоку Р /Р , приводит к росту э Й>ектов охлаждения Т и холодопроизводительности q (рис. 2.7). [c.49]

При определенных условиях (определенном сочетании режимных и геометрических параметров) наблюдается реверс вихревой трубы, заключающийся в том, что из отверстия диафрагмы истекают не охлажденные, а подогретые массы газа. При этом полная температура периферийного потока, покидающего камеру энергоразделения через дроссель, ниже исходной. А.П. Меркуловым введено понятие вторичного вихревого эффекта [116] и предпринята попытка его объяснения, основанная на теоретических положениях гипотезы взаимодействия вихрей. При работе вихревой трубы на сравнительно высоких степенях закрутки в приосевой зоне отверстия диафрагмы вследствие существенного снижения уровня давления в области, где статическое давление меньше давления среды, в которую происходит истечение (Р < J ), возникает зона обратных в осевом направлении течений, т. е. в отверстии диафрагмы образуется рециркуляционная зона. При некотором сочетании режимных и геометрических параметров взаимодействие зоны рециркуляции и вытекающих элементов в виде кольцевого закрученного потока из периферийной области диафрагмы приводит к образованию вихревой трубы, наружный [c.89]

Теоретический процесс адиабатного обратимого истечения без трения в S— t-диаграмме (рис. 13.5) изображается отрезком I—2 на изоэнтропе % = Sa = onst между изобарами pi и р . Располагаемая работа истечения определяется разностью энтальпий в начале и конце процесса Zq = — ij, скорость истечения Wo = 2 (t l — 4). [c.115]

Полное исполваование перепада давления от Pi до любого противодавления Р2 обеспечивает преобразование всего располагаемого перепада удельной энтальпии в удельную работу истечения, т. е. в удельную кинетическую энергию струи. Поэтому удельная работа истечения будет равна всей площади, заключенной между адиабатой и осью ординат на рис. 15.9. [c.221]

Удельная работа адиабатного истечения при Wi O н отсутствии сил трения, как известно, в координатах pv изображается плош,адью dabe, где кривая а-Ь является равновесной адиабатой расширения. Указанная площадь равна /ад = Ша /2. Действительная удельная работа истечения l = w l2 будет меньше, чем [c.225]

На диаграмме pv площадь, изображающая действительную работу истечения /, может быть получена проведением изоэнтальпы с-с. Согласно формуле (15.35), для определения работы / необходимо из площади dabe (рис. 15.15), равной работе / д, вычесть площадь, равную работе Л/. Последняя равна пл. ek b при условии, что удельная энтальпия в точке с равна удельной энтальпии в точке с. Действительно, в этом случае пл. da k равна ii — i2 = l. Также понятно, что полная удельная работа / р сил трения равна пл. аЬс + + пл. k be. [c.227]

Когда в результате внутреннего тепловыделения за счет работы сил трения удельная энтальпия в конце действительного процесса истечения (точка с) достигнет начального значения, т. е. когда = ij (рис. 15.17), потерянная удельная кинетическая энергия Д/ будет равна й —1 д, иными словами, потерянная кинетическая энергия окажется равной теоретической работе истечения. Ясно, что действительная работа в этом предельном случае будет равна нулю. Это значит, что на диаграмме Ts пл. тЬсп = пл. а abb. [c.227]

Сопоставление уравнений (1.46) и (1.195) показывает, что работа dl расширения газа расходуется на внещнюю работу истечения dlис (1.194), на приращение внещней кинетической энергии 0,5 и на совершение технической работы /тех, связанной с перемещением канала, по которому течет рабочее тело. В связи с этим [c.44]

Располагаемая работа истечения без трения на Т-диаграмме численно равна площади 12456, а на хддиаграмме — [c.48]

Так как работа цикла 1—2—3—4—1 (фиг. 8.31) есть работа истечения, то термичеокий к.п.д. цикла может быть определен по общей формуле [c.194]

Работы в этой области немногочисленны, хотя многие аппараты, химические реакторы, теплообменники работают в условиях несвободного истечения. В [Л. 386] приведены результаты опытов по истечению слоя различных материалов (катализатор, песок, цемент и пр.) при перепаде давлений Ар, направленном в сторону истечения. Так как < т = 0,0028- 3,051 мм, а Z)o = 3,18 12,7 мм, то очевидно, что относительный диаметр отверстия Doldr изменялся в широких пределах. Предложены следующие зависимости для минутного весового расхода слоя и газа [c.311]

Первый способ — перфорированная труба с направляющими элементами (см. рис. 10.26, а). Входящий поток направляется в узкий прямой канал с проницаемыми боковыми стенками. Задача заклкзчается в том, чтобы обеспечить более или менее равномерное распределение скоростей истечения струек через боковые отверстия и торцы подводящей трубы. Эта задача близка к обычной задаче (без истечения из торца) о поздухораспре-делитете или раздающем коллекторе, приближенное решение которой приведено в следующем параграфе. Более точное решение дано в работе [c.289]

Сравнивая располагаемую рабо-ту при истечении (пл. J234) с работой расширения газа (пл. 1265), получаем, что величина располагаемой работы в п раз больше работы расширения газа [c.201]

Скорость истечения жидкости определяется из уравнения (13-12). Располагаемая работа несжимаемой жидкости (при v onst) [c.202]

Графически располагаемая работа при истечении капельной жидкости изображается площадью прямоугольника abed (рис. 13-3). [c.203]

Графически располагаемая работа при истечении газа изображается пл. abed на рис. 13-4. [c.204]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...