Располагаемая работа при истечении

Располагаемая работа при истечении газа [c.200]

Располагаемую работу при истечении газа можно представить графически на ри-диаграмме. На рис. 13-2 изображен обратимый процесс расширения газа 1-2. [c.200]

Внешняя и располагаемая работы при истечении [c.43]

Располагаемая работа при истечении газа из сопла без трения в соответствии с уравнением (49) при адиабатном процессе истечения (процесс 1-2 на рис. 69) определяется разностью (576). При наличии [c.240]

Располагаемая работа при истечении газа из сопла с трет№ ка и 180) меньше, чём при истечении без трения 1 (575), так как г -, > В связи с этим скорость истечения газа из сопла с трением (ш = 1 2 / ) меньше, чем при истечении из сопла без трения (со—/д) В реальных условиях [c.241]

Потерю удельной располагаемо работы при истечении за счет трения можно также представить в виде разности [c.241]

Преобразование энергии давления пара в кинетическую происходит исключительно или частично в неподвижных соплах или направляющих аппаратах. Для превращения располагаемой работы при истечении пара в работу на валу турбины служит вращающееся рабочее колесо, несущее лопаточный аппарат здесь часть кинетической энергии пара преобразуется в механическую работу. [c.135]

Фиг. 27, Графическое изображение располагаемой работы при истечении.

Располагаемая работа при истечении. Одновременно с уравнением (9-4) для обратимого процесса истечения сохраняет свою силу уравнение (2-10) [c.199]

Рис. 8.7. К определению располагаемой работы при истечении через комбинированное сопло

При необратимом истечении газа располагаемая работа при том же перепаде давления будет меньше, так как энтальпия в конечном [c.201]

Располагаемую работу при адиабатном истечении идеального газа определяем из уравнения (13-10), а скорость адиабатного истечения идеального газа находим из уравнения (13-12) [c.203]

Приращение кинетической энергии рабочего тела при его движении по каналу называется располагаемой работой. Из последнего уравнения имеем, что располагаемая работа при адиабатном процессе истечения рабочего тела определяется уменьщением его энтальпии. [c.97]

Из уравнения (186) следует, что располагаемая работа при адиабатном истечении равна [c.97]

В диаграмме p — v располагаемая работа при адиабатно истечении равна площади 3—О—1—2 в определенном масштабе, а кривая О—1 — адиабата (фиг. 27). [c.97]

Располагаемая работа. При исследовании газового потока обычно принимают, что его течение установившееся и осуществляется без теплообмена (адиабатно). У становившимся называют такой процесс истечения, при котором в любом сечении сопла все параметры газа с течением времени не изменяются. [c.80]

Располагаемая работа при обратимом адиабатном истечении пара в координатах Т, изображена на 9 131 [c.131]

Скорость истечения газа при адиабатном процессе определяется из основного уравнения располагаемой работы [c.202]

Если процесс изменения состояния газа при его течении изобразить линией на р — ц-диаграмме (рис. 10.2), то для процесса истечения А-В располагаемая работа, равная [c.128]

Таким образом, располагаемая работа, равная приращению внешней кинетической энергии газа при истечении, равна разности работы расширения и работы проталкивания. [c.10]

Из формулы (7.34) следует, что располагаемая работа /п при адиабатном расширении в к раз больше работы изменения объема I (см. 13). Для двухатомного идеального газа, например воздуха, =1,4 и кинетическая энергия потока при истечении примерно на 40 % больше работы, затраченной на обратимое адиабатное сжатие газа от давления р до давления р2- Нет ли здесь нарушения первого закона термодинамики На- [c.176]

Pi, которое меньше критического давления р <Ркр)- При таком расширении рабочего тела располагаемая работа полностью используется на увеличение скорости истечения потока. [c.105]

Величина (И", равная приращению внешней кинетической энергии газа при его течении, называется располагаемой работой. Пользуясь приведенным равенством, уравнение (12.5) для обратимого процесса истечения можно представить в виде [c.242]

Формулы (367) и (369) являются основными при исследовании процесса истечения для различных случаев рассматриваемых ниже. Заштрихованная на рис. 49,а площадь представляет собой располагаемую работу о, превратившуюся в кинетическую энергию истекающего вещества при падении давления от начального до давления в выходном сечении (устье) сопла Ру (точка 2) при условии, что процесс 1-у является адиабатным. [c.161]

При обратимом и необратимом адиабатном истечении пара располагаемая работа должна определяться по формуле (8-16), скорость истечения по уравнениям (8-20) — (8-22), расход пара — при помощи уравнения (8-1), причем удельный объем нужно определять по 1, 5-диаграмме. [c.132]

Процесс в диффузоре. Разобранный нами теоретический процесс истечения, при котором в результате расширения газа возникает его ускоренное движение вдоль сопла и выделяется располагаемая работа в виде кинетической энергии струи, при отсутствии вихревых движений и трения является обратимым процессом. Если в результате расширения аЬ (рис. 9-8) в сопле соответствующего профиля ткп получена скорость истечения газа сг, то, вводя струю газа состояния точки Ь с этой скоростью в такое же сопло, но повернутое на 180°, т. е. из.меняющее свое сечение по кривой пкт, мы получим постепенное уменьшение скорости движения и в связи с этим повышение давления по адиабате Ьа и в конечном результате приведем газ в состояние точки а. Такое сопло, в котором за счет уменьшения скорости повышается давление, носит название диффузора и находит себе широкое применение в технике, в частности в турбокомпрессорах. Если скорость входа газа в диффузор Сг больше то, как хорошо видно из рис. 9-8, поперечное сечение диффузора должно сначала уменьшаться, пока скорость не снизится до значения определяемого конечным состоянием газа р, Ои а затем увеличиваться к выходу. Если же скорость входа Сг равна или меньше с р, то диффузор должен с самого начала расширяться к выходу, так что его входное сечение является самым узким. [c.216]

Если бы истечение при наличии мятия было обратимым процессом, то в результате понижения давления получилось бы увеличение скорости в действительности же мы имеем падение давления при С2 = С1. Таким образом, очевидно, мятие связано с потерей располагаемой работы. [c.221]

Таким образом, кинетическая энергия 1 кг газа при обратимом адиабатном истечении равна разности энтальпий газа в начале и конце адиабатного процесса расширения. Разность ii — /2 часто называется располагаемым теплопадением и обозначается h . Кинетическую энергию газа (как целого) w" часто в отличие от кинетической энергии молекул называют внешней кинетической энергией газа, и так как она может быть использована для получения полезной работы, ее часто в литературе называют технической работой. [c.128]

Из выражения (9-1) видно, что если рабочим телом является водяной пар, то скорость истечения его может быть определена как ео параметрам состояния р и V, так и по разности энтальпий до начала адиабатного расширения ( 1) и по окончании этого расширения ( 2). Эту разность энтальпий называют располагаемым теплопадением. Для пара это теплопадение очень просто определить, пользуясь диаграммой s — i. Формула (9-1) показывает, что величина скорости для данного газа зависит от его температуры Ту (так как piV = RTi) и от отношения давлений —. Величина суммарной работы— (Pi i—р2 2) = мо-Pi k—l А жет быть вычислена графически при помощи диаграмм v —р и s — T. [c.154]

При изменении конечного давления пара меняются располагаемый теплоперепад, внутренние относительные КПД последних ступеней турбины, потеря с выходной скоростью, расход пара в конденсатор (при фиксированном общем расходе пара на турбоустановку) и его конечная влажность. Изменение конечного давления пара главным образом сказывается на режиме работы последней ступени. При этом следует различать два возможных режима работы последней ступени 1) с докритическими скоростями истечения пара из рабочих лопаток [c.197]

Графически располагаемая работа при истечении капельной жидкости изображается площадью прямоугольника abed (рис. 13-3). [c.203]

Графически располагаемая работа при истечении газа изображается пл. abed на рис. 13-4. [c.204]

Сравнивая располагаемую рабо-ту при истечении (пл. J234) с работой расширения газа (пл. 1265), получаем, что величина располагаемой работы в п раз больше работы расширения газа [c.201]

Скорость истечения жидкости определяется из уравнения (13-12). Располагаемая работа несжимаемой жидкости (при v onst) [c.202]

В действительном процессе истечения вследствие необратимости потерь на трение энтропия газа, как указывалось выше, возрастает и действительный процесс истечения отклоняется от изо-энтропы вправо (процесс 1—2д), Отклонение процесса вправо от точки 2 объясняется тем, что величина d -ip положительная, в связи с чем %n>S2. Поскольку расширение газа в сопле при истечении без трения и с трением происходит до одного и того же давления, то точка 2д будет лежать правее точки 2 на той же изобаре р-2 (12д > fj). Следовательно, действительная располагаемая работа /од = 1 — hn и действительная скорость газа на выходе нз сопла WJ = - - 2 (i — при истечении с трением всегда будут меньше, чем в случае обратимого течения без трения. [c.115]

Из этих уравнений видно, что трение приводит к уменьшению располагаемой работы, идущей на увеличение кинетической энергии. При этом на такую же величину снижается и приращение энтальпии, так что соблюдается равенство йк ——тйш), которое представляет собой уравнение (7.28), в котором трение учтено. Остается справедливой и основная расчетная формула (7.36). Процесс необратимого истечения (расширения) рассмотрен в 24. Здесь отметим лишь, что действительная скорость истечения Шд ниже скорости истечения, определяемой по формуле (7.36), и это снижение учитывается скоростным коэффициентом т — Шц1ш = = 0,95—0,98. [c.183]

В реальных условиях истечения некоторая часть располагаемой работы затрачивается на преодоление сил трения потока о стенки сопла. Эта работа целиком переходит в теплоту, которая при условии адиабатного истечения передается рабочему телу, увеличивая его энтропию на А52з (см. рис. 1.22). Адиабатный процесс истечения в этом случае на зТ- и л-диаграммах отклоняется от процесса 12 и происходит в соответствии с процессом 13. [c.48]

Располагаемая работа I при адиабатном истечении в р — у-диа-грамме представлена фиг. 29, а, где м — ж — адиабата. Изменения скорости истечения для ряда значений р, взятых в пределах от Ро до р1, представлены на фиг. 29, б. В канале, изображенном на фиг. 29, в, газ или пар, расширяясь по диабате м — ж. не может понизить своего давления ниже р = крРо, и, следовательно, не может увеличиться скорость истечения, которая достигает в [c.101]

Фиг. 29. Распола. аемая работа и изменение скорости при адиабапюм истечении а - располагаемая работа б — изменение скорости в — профиль канала.

При истечении через суживающиеся сопла скорость рабочего тела не превышает критическую. Механическая работа, получаемая за счет кинетической энергии струи, будет в предельном случае равна располагаемой работе в пределах давлений от ро до р . Согласно рис. 1.34, эта работа изобразится площадью а—О—/ —й. Площадь й—Г—1—Ь представляет собой потерю работы от недорасширения рабочего тела в соплах до давления среды. Чем больше критическое давление и меньше давление среды, тем больше указанная потеря. Ясно поэтому, что для полного использования энергии давления рабочеготела сопло должно иметь такую форму, при которой давление в его выходном сечении могло бы быть меньше критического. Тогда скорость истечения будет больше критической (больше местной скорости звука). Как расширяющееся сопло (см. [c.92]

При определении работы в процессе расширения рабочего тела необходимо иметь в виду, что, несмотря на конечные скорости его протекания, он рассматривается как обратимый. Для этого предполагается следующая схема его протекания в объеме каждого бесконечно малого элемента потока, образуемом двумя бесконечно близкилш неподвижными плоскостями, перпендикулярными к оси сопла в любое время, одноименные параметры рабочего тела имеют одно и то же значение. Разность между одноименными параметрами двух соседних элементарных масс вещества, т. е. масс, располагаемых в двух соседних элементарных сечениях, есть величина бесконечно малая. Поэтому каждое элементарное количество рабочего тела при истечении непрерывно изменяет свои параметры состояния от значений, которые оно имеет в сосуде до значений в устье сопла. Такой процесс возможно провести в обратном направлении без того, чтобы в системе остались какие-либо изменения. [c.259]

Удельную работу можно определить и по другому выражению. В ур-координатах (см. рис. 4,27) ей соответствует площадь a zba, которая определяет также и располагаемую работу I q при истечении га- [c.180]

Осуш,ествить непрерывное расширение рабочего тела по адиабате гЬ " сначала в цилиндре поршневого двигателя (от г до Ь"), а затем в газовой турбине практически невозможно, так как процессы выпуска рабочего тела из цилиндра производятся периодически, в виде отдельных импульсов, а процессы течения газа в турбине — непрерывно. При периодическом истечении газов из цилиндра в турбину через выпускной трубопровод происходит расширение и торможение газового потока с переходом его кинетической энергии в тепловую. В результате этого давление в трубопроводе перед турбиной в значительной степени выравнивается, в особенности при выпуске газов из цилиндров многоцилиндрового двигателя в один обш,ий трубопровод, причем потеря располагаемой работы газов растет с увеличением объема между цилиндром и турбиной. Поэтому для осуществления цикла с продолженным расширением с использованием импульса давления (кинетической энергии газов, вытекающих из цилиндра) необходимы усложненные выпускные системы и газовые турбины, рассчитанные для работы при пульсирующей скорости потока газов. [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...