Внешняя работа при истечении

Эта работа называется внешней работой при истечении или работой проталкивания. [c.8]

Согласно полученной зависимости для определения внешней работы при истечении необходимо знать термодинамический процесс изменения состояния текущего газа или пара. [c.44]

Внешнюю работу при истечении часто называют также работой проталкивания. [c.241]

Таким образом, при протекании газа в количестве т на пути между сечениями / и 2 будет совершена работа, равная алгебраической сумме обеих работ эта работа называется внешней работой при истечении или работой проталкивания [c.122]

Внешняя работа при истечении- Положим, что в трубе переменного сечения / с горизонтальной прямолинейной осью (рнс. 9-1) газ движется с переменной скоростью с слева направо, заполняя все пространство трубы н изменяя по длине трубы свое состояние, определяемое [c.196]

Внешняя и располагаемая работы при истечении [c.43]

Таким образом, располагаемая работа, равная приращению внешней кинетической энергии газа при истечении, равна разности работы расширения и работы проталкивания. [c.10]

Поскольку — vdp = 8(0, то уравнение (1,135) можно рассматривать как уравнение распределения технической (потенциальной) работы в обратимом процессе на изменение кинетической энергии и высоты центра тяжести потока (т. е. считая, что никакой внешней полезной работы при этом истечении не совершается и что необратимые потери работы на трение равны нулю, 5(о" = 0). [c.75]

При отсутствии механического равновесия, например при истечении, работа расширения dL=pdu расходуется на работу против внешних сил (работа вытеснения) dpv и работу — vdp, представляющую собой ила работу против. ил трения, или изменение кинетической энергии элемента тела, или одновременно и то и другое. [c.176]

Рассмотрим еще два аспекта поставленной задачи. Во-первых, поскольку шум периферийных струек при сверхзвуковых скоростях истечения может воздействовать на центральную струю, подобно тому как это имеет место в дозвуковых струях, представляет интерес механизм воздействия акустического облучения на сверхзвуковые струи. В работе [8.12] показано, что при поперечном акустическом облучении сверхзвуковых (Мо = 2) неизобарических (п = 0,5 -2,0) струй с уровнем возбуждения ((p )) /po = = 0,1 -0,2% от полного давления ро в струе образуются возмущения на облучаемой ее стороне, причем сверхзвуковая струя излучает звук на частоте внешнего воздействия. При этом сколько-нибудь заметного влияния частоты внешнего воздействия на расширение сверхзвуковой струи не наблюдается. Важно также подчеркнуть, что отмеченное выше воздействие звука на сверхзвуковую струю наблюдается только при облучении при-сопловой части струи. Облучение других участков сверхзвуковой струи никак не влияет на ее структуру даже при очень высоких уровнях звукового давления. Во-вторых, при принятой в [8.1,8.20] схеме компоновки с относительно большим расстоянием между осями соседних периферийных сопел дискретные составляющие шума истекающих из них струй излучаются независимо [8.2]. [c.202]

В конических расходящихся насадках струя жидкости при входе в насадок испытывает значительное сжатие, затем быстро расширяется и заполняет все сечение. Внешнего сжатия при выходе из насадка здесь нет, и, следовательно, коэффициент сжатия е = 1. Однако при 0>8° происходит отрыв жидкости от стенок, насадок перестает работать полным сечением и истечение происходит как из отверстия в тонкой стенке. Коэффициенты истечения в расходящихся насадках изменяются в зависимости от 0 в среднем (при 0<8°) ф = ц 0,45. [c.183]

В конических расходящихся насадках (рис. 5.16) струя жидкости при входе в насадок испытывает значительное сжатие, затем быстро расширяется и заполняет все сечение. Внешнего сжатия при выходе из насадка здесь нет, и, следовательно, коэффициент сжатия е=1. Однако при угле конусности 0>8° этот насадок перестает работать полным сечением. Струя вытекает, не касаясь стенок, и истечение происхо- [c.184]

Турбулентными назовем дроссели, имеющие канал цилиндрической формы с малым отношением длины к диаметру, в которых течение турбулентное и эффект дросселирования вызывается местными сопротивлениями на входе и потерями на выходе и не сказывается сколь-либо существенно действие сил трения при течении воздуха по каналу дросселя. Картина течения воздуха в дросселях этого типа близка к той, которая наблюдается при истечении из сопел. Обычно течение в таких дросселях может быть принято адиабатическим, то есть происходящим без теплообмена с внешней средой. Дроссели этого типа могут работать как при докритических, так и при надкритических режимах истечения. [c.17]

Пусть при истечении 1 кг вещества поршень с площадью сечения Fj переместился па величину h M, а поршень с площадью сечения Fi — па величину h M. При этом будет произведена работа выталкивания, работа расширения и затрачена работа на преодоление сил сопротивления внешней среды. [c.259]

Полная работа / лн. совершаемая при истечении 1 кг газа из сопла, складывается из работы расширения и работы I внешних сил [c.128]

Следовательно, внешняя работа, совершаемая 1 кг газа при истечении, называемая работой перемещения газа, будет равна [c.196]

Разность работы расширения di и работы проталкивания di, равная приращению внешней кинетической энергии газа при истечении, называется распола гае-мой работой и обозначается dio она называется так потому, что в тепловых машинах может переходить в другие виды энергии. [c.123]

Реактивным двигателем называют двигатель, который создает силу для перемещения аппарата в пространстве путем преобразования энергии собственного или внешнего источника в кинетическую энергию отбрасываемой струи вещества. Для работы реактивного двигателя можно использовать как вещество, размещенное на борту аппарата, так и окружающую среду, т.е. среду, в которой движется аппарат. Струю вещества, истекающую из реактивного двигателя, называют реактивной струей, а силу, которая возникает вследствие ее истечения и передается на аппарат, - реактивной силой. Реактивная сила представляет собой равнодействующую газо- и гидродинамических сил, действующих на внутренние поверхности реактивного двигателя при истечении из него вещества. [c.5]

Величина Л о называется работой, которой мы располагаем в процессе истечения, и численно равна алгебраической сумме внешней работы газа и работы проталкивания, или приращению кинетической энергии при истечении газа. Эта работа может быть использована в машинах непосредственно или превращена в другие виды энергии. Например, в паровых турбинах пар, пропускаемый через криволинейные каналы рабочего колеса со значительной скоростью, полученной в результате расширения, снижает скорость и вследствие уменьшения внешней кинетической энергии создает вращающий момент на валу турбины, т. е. совершает работу. [c.104]

Определим величину работы против внешних сил, или работу проталкивания. При выводе уравнения принимают следующие условия истечения. Осуществляется неразрывность струи, т. е. через любое поперечное сечение канала в единицу времени протекает одинаковая масса рабочего тела [c.198]

Работа проталкивания. Эта работа, затрачиваемая на перемещение рабочего тела в канале, совершается потоком против действия внешних сил. Для определения работы проталкивания рассмотрим стационарный поток идеальной упругой жидкости, движущейся в канале переменного сечения (рис. 13.1) При установившемся режиме через любое поперечное сечение (в том числе через сечения /—1 и 2—2) в единицу времени протекает одинаковая масса газа М. Допустим, что па невесомый поршень А площадью fi (сечение J—/) действует давление pi, а на поршень Б площадью (сечение 2—2) — давление р . Истечение рабочего тела происходит под действием разности давлений pi — р. ). Тогда под действием внешней силы р Р поршень А передвинется на расстояние S] и над рабочим телом будет произведена работа [c.8]

Таким образом, кинетическая энергия 1 кг газа при обратимом адиабатном истечении равна разности энтальпий газа в начале и конце адиабатного процесса расширения. Разность ii — /2 часто называется располагаемым теплопадением и обозначается h . Кинетическую энергию газа (как целого) w" часто в отличие от кинетической энергии молекул называют внешней кинетической энергией газа, и так как она может быть использована для получения полезной работы, ее часто в литературе называют технической работой. [c.128]

Из формулы видно, что чем с большей скоростью будет происходить истечение, тем больше сила Р. Под действием этой силы в ее направлении будут перемещаться двигатель и связанные с ним элементы. На этом и основан принцип работы двигателя. При движении двигателя с большой скоростью (до 300 м/сек) в диффузор поступает воздух из окружающей атмосферы и сжимается в нем в камере сгорания в сжатый воздух вводят через форсунки топливо, которое сгорает при постоянном давлении, и далее продукты сгорания адиабатно расширяются в сопле и выходят во внешнюю атмосферу, создавая реактивную силу. [c.97]

В н у т р е н н н ii ц II л и н д р и ч е-с к и й н а с а д о к (фиг. 59, //) с тонкими заостренны.ми стеиками при работе под напором меньше предельного (Ясреднем коэффициенты истечения е = 1 = 1 [i -f=0,71. Большее значение по сравнению с внешним цилиндрическим насадком объясняется большим сжатием струи внутри насадка (е . sb 0,53), что является также и причиной снижения величины [c.481]

Внешнее давтение, направленное на левую грань, со-вершает работу, затрачиваемую на перемещение тела на правой же грани внешнее давяение, как направленное навстречу движению, имеет характер сопротивления и, преодолевая его, тело совершает работу первая работа по отношению к телу отрицательна, вторая — положительна алгебраическая сумма обеих работ есть не что иное, как внешняя работа при истечении. Обозначим ее для 1 кг тела на пути между сечениями I и II через 1 в таком случае для элементарной массы dG она равна dG-V. Из рис. 9-1 следует, что работа в тешнего давления на левую грань измеряется пл. работа давления на правую [c.197]

Если истекшее из сосуда количество пара принять равным 1 кг, то произведение /iSi представит собой удельный объе1М пара в начальном состоянии, т. е. при давлении Pi, который равен V, а произведение /2S2 — удельный объем пара, соответству-юш ий давлению pi. Поэтому остаточная работа внешних сил при истечении 1 кг пара будет равна [c.143]

Ясно, что эта работа будет тем больше, чем больше величина внешних сил, против которых она совершается. Газ, вытекающий из баллона, совершит тем больше работы, чем с большей силой лопасти турбинки будут противодействовать его истечению. Но максимальная величина этой силы определяется давлением в баллоне. Если давление внешних сил будет больше, газ не будет вытекать, он будет, наоборот, закачиваться обратно. Таким образом, для ползшения максимальной работы нужно переводить систему в равновесное состояние так, чтобы все время удерживать ее в механическом равновесии с внешними силами. При этом скорость перехода будет бесконечно мала, силы трения будут отсутствовать , процесс будет обратимым, и полная энтропия системы будет оставаться неизменной. [c.111]

Коэффициент скорости ф (значение которого обусловливается потерями напора) для насадка по сравнению с отверстием того же диаметра будет меньше. Во внешнем цилиндрическом насадке С=0,5, а ф=0,82. Таким образом, коэффициент расхода и-=ен=0,82. Отсюда следует, что при одинаковых Н и d расход при истечении через внешний цилиндрический насадок увеличивается в 1,32 раза (р, для отверстия равен 0,62). Это объясняется следующим. Вследствие внутреннего сжатия струи с последующим расширением в области сжатого сечения образуется вакуумметрическое давление, которое оказывает подсасывающее действие, увеличивая расход. Вакуумметрическое давление определяется соотношением /гвак = = 0,75Я, где Н— напор истечения. Из соотношения следует, что насадки могут работать при ограниченном напоре. [c.66]

Как было сказано, процесс расширения газа при истечении происходит по адиабате. При расширении газ совершает работу, которая для адиабатного процесса по предыдущему равна убыли внутренне11 энергии и — выражается формулой (2-38). Определенные таким образом работа внешних сил и работа расширения газа никуда вовне не передаются, а идут на создание кинетической энергии струи если обозначить работу расширения газа w, работу внешних сил w, а кинетическую энергию w", то получим w" = W w. По формуле (2-38) [c.127]

Ракетные двигатели работают на топливе И окислителе, которые транспортируются вместе с двигателем, поэтому его работа не зависит от внешней среды. Жидкостные ракетные двигатели работают на химическом жидком топливе, состоящем из топлива и окислителя. Жидкие компоненты топлива непрерывно подаются под давлением из баков в камеру сгорания насосами (при турбонасосной подаче) или давлением сжатого газа (при вытеснительной или баллонной подаче). В камере сгорания в результате химического взаимодействия топлива и окислителя образуются продукты сгорания с высокими параметрами, при истечении которых через сопло образуется кинетическая энергия истекаюшей среды, в результате чего создается реактивная тяга. Таким образом, химическое топливо служит как источником энергии, так и рабочим телом. [c.259]

Имитируя условия работы горе-лочных устройств с акаиальной (соосной) подачей газа и воздуха, О. Н. Ермолаев провел исследование сложного факела, образующегося при истечении горючего газа из центрального сопла концентрической горелки с внешним спутным воздушным потоком (рис. 5-13,а). [c.85]

Чтобы обеспечить устойчивую работу насадка, практически не следует допускать значение /1вак Для воды свыше 8 м, при этом предельное значение напора при истечении через внешний цилиндрический насадок будет [c.143]

Из этих уравнений видно, что тепло, сооби аемое телу при его истечении расходуется на увеличение внутренней энергии тела, на внешнюю работу и на приращение внешней кинетической энергии, при перемещении в пространстве, т. е. на увеличение скорости ш или на увеличение энтальпии тела и кинетической энергии. [c.242]

Представленные данные по коэффициенту расхода относятся к случаю запертого течения сжимаемого газа, когда расход газа не зависит от внешнего давления. Расчетных и экспериментальных данных в случае незапертого течения, зависяпдего от внешнего давления рв, значительно меньше. Отметим в связи с этим расчеты работы [236], согласно которым при истечении несжимаемой жидкости из отверстия с плоскими стенками при 0о = 90° и у = 1,4 111 = 0,611, а для сжимаемого газа при критическом отношении давления рн/ро = 0,528 (х = 0,745. [c.160]

Внешний цилиндрический насадок используется для увеличения расхода через отверстие заданного диа-мет1м. Это увеличение досгагается только при работе с запо женным сечением 2-2, ПОЭТОМУ в дальнейшем мы рассмотрим лишь истечение с заполненным сечением. [c.22]

Анализируя данные гл. I, можно заключить, что при постоянстве внешней среды прочность изделия уменьшается со временем по эксноненциальпому закону. Срок службы изделия до достижения минимальной прочности обратно пропорционален концентрации материала логарифм долговечности изделия, отвечающей определенному значению прочности, обратно пропорционален энергии среды. Проведенные исследования [106] различных материалов и сред подтверждают, что прочность R реального изделия будет превышать приложенную нагрузку Q лишь в течение ограниченного срока службы /ь так как прочность обычно уменьшается в процессе старения. Поэтому изделия будут работать без отказов только в течение некоторого конечного периода времени /j. За время ti надежность Р изделия равна единице, а по истечении этого времени надежность равна нулю (рис. 60). [c.217]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...