Располагаемая работа при истечении газа

Располагаемая работа при истечении газа [c.200]

Располагаемую работу при истечении газа можно представить графически на ри-диаграмме. На рис. 13-2 изображен обратимый процесс расширения газа 1-2. [c.200]

Располагаемая работа при истечении газа из сопла без трения в соответствии с уравнением (49) при адиабатном процессе истечения (процесс 1-2 на рис. 69) определяется разностью (576). При наличии [c.240]

Располагаемая работа при истечении газа из сопла с трет№ ка и 180) меньше, чём при истечении без трения 1 (575), так как г -, > В связи с этим скорость истечения газа из сопла с трением (ш = 1 2 / ) меньше, чем при истечении из сопла без трения (со—/д) В реальных условиях [c.241]

При необратимом истечении газа располагаемая работа при том же перепаде давления будет меньше, так как энтальпия в конечном [c.201]

Располагаемую работу при адиабатном истечении идеального газа определяем из уравнения (13-10), а скорость адиабатного истечения идеального газа находим из уравнения (13-12) [c.203]

Располагаемая работа. При исследовании газового потока обычно принимают, что его течение установившееся и осуществляется без теплообмена (адиабатно). У становившимся называют такой процесс истечения, при котором в любом сечении сопла все параметры газа с течением времени не изменяются. [c.80]

Скорость истечения газа при адиабатном процессе определяется из основного уравнения располагаемой работы [c.202]

Если процесс изменения состояния газа при его течении изобразить линией на р — ц-диаграмме (рис. 10.2), то для процесса истечения А-В располагаемая работа, равная [c.128]

Таким образом, располагаемая работа, равная приращению внешней кинетической энергии газа при истечении, равна разности работы расширения и работы проталкивания. [c.10]

Из формулы (7.34) следует, что располагаемая работа /п при адиабатном расширении в к раз больше работы изменения объема I (см. 13). Для двухатомного идеального газа, например воздуха, =1,4 и кинетическая энергия потока при истечении примерно на 40 % больше работы, затраченной на обратимое адиабатное сжатие газа от давления р до давления р2- Нет ли здесь нарушения первого закона термодинамики На- [c.176]

Величина (И", равная приращению внешней кинетической энергии газа при его течении, называется располагаемой работой. Пользуясь приведенным равенством, уравнение (12.5) для обратимого процесса истечения можно представить в виде [c.242]

Процесс в диффузоре. Разобранный нами теоретический процесс истечения, при котором в результате расширения газа возникает его ускоренное движение вдоль сопла и выделяется располагаемая работа в виде кинетической энергии струи, при отсутствии вихревых движений и трения является обратимым процессом. Если в результате расширения аЬ (рис. 9-8) в сопле соответствующего профиля ткп получена скорость истечения газа сг, то, вводя струю газа состояния точки Ь с этой скоростью в такое же сопло, но повернутое на 180°, т. е. из.меняющее свое сечение по кривой пкт, мы получим постепенное уменьшение скорости движения и в связи с этим повышение давления по адиабате Ьа и в конечном результате приведем газ в состояние точки а. Такое сопло, в котором за счет уменьшения скорости повышается давление, носит название диффузора и находит себе широкое применение в технике, в частности в турбокомпрессорах. Если скорость входа газа в диффузор Сг больше то, как хорошо видно из рис. 9-8, поперечное сечение диффузора должно сначала уменьшаться, пока скорость не снизится до значения определяемого конечным состоянием газа р, Ои а затем увеличиваться к выходу. Если же скорость входа Сг равна или меньше с р, то диффузор должен с самого начала расширяться к выходу, так что его входное сечение является самым узким. [c.216]

Таким образом, кинетическая энергия 1 кг газа при обратимом адиабатном истечении равна разности энтальпий газа в начале и конце адиабатного процесса расширения. Разность ii — /2 часто называется располагаемым теплопадением и обозначается h . Кинетическую энергию газа (как целого) w" часто в отличие от кинетической энергии молекул называют внешней кинетической энергией газа, и так как она может быть использована для получения полезной работы, ее часто в литературе называют технической работой. [c.128]

Из выражения (9-1) видно, что если рабочим телом является водяной пар, то скорость истечения его может быть определена как ео параметрам состояния р и V, так и по разности энтальпий до начала адиабатного расширения ( 1) и по окончании этого расширения ( 2). Эту разность энтальпий называют располагаемым теплопадением. Для пара это теплопадение очень просто определить, пользуясь диаграммой s — i. Формула (9-1) показывает, что величина скорости для данного газа зависит от его температуры Ту (так как piV = RTi) и от отношения давлений —. Величина суммарной работы— (Pi i—р2 2) = мо-Pi k—l А жет быть вычислена графически при помощи диаграмм v —р и s — T. [c.154]

Графически располагаемая работа при истечении газа изображается пл. abed на рис. 13-4. [c.204]

Сравнивая располагаемую рабо-ту при истечении (пл. J234) с работой расширения газа (пл. 1265), получаем, что величина располагаемой работы в п раз больше работы расширения газа [c.201]

В действительном процессе истечения вследствие необратимости потерь на трение энтропия газа, как указывалось выше, возрастает и действительный процесс истечения отклоняется от изо-энтропы вправо (процесс 1—2д), Отклонение процесса вправо от точки 2 объясняется тем, что величина d -ip положительная, в связи с чем %n>S2. Поскольку расширение газа в сопле при истечении без трения и с трением происходит до одного и того же давления, то точка 2д будет лежать правее точки 2 на той же изобаре р-2 (12д > fj). Следовательно, действительная располагаемая работа /од = 1 — hn и действительная скорость газа на выходе нз сопла WJ = - - 2 (i — при истечении с трением всегда будут меньше, чем в случае обратимого течения без трения. [c.115]

Располагаемая работа I при адиабатном истечении в р — у-диа-грамме представлена фиг. 29, а, где м — ж — адиабата. Изменения скорости истечения для ряда значений р, взятых в пределах от Ро до р1, представлены на фиг. 29, б. В канале, изображенном на фиг. 29, в, газ или пар, расширяясь по диабате м — ж. не может понизить своего давления ниже р = крРо, и, следовательно, не может увеличиться скорость истечения, которая достигает в [c.101]

Осуш,ествить непрерывное расширение рабочего тела по адиабате гЬ " сначала в цилиндре поршневого двигателя (от г до Ь"), а затем в газовой турбине практически невозможно, так как процессы выпуска рабочего тела из цилиндра производятся периодически, в виде отдельных импульсов, а процессы течения газа в турбине — непрерывно. При периодическом истечении газов из цилиндра в турбину через выпускной трубопровод происходит расширение и торможение газового потока с переходом его кинетической энергии в тепловую. В результате этого давление в трубопроводе перед турбиной в значительной степени выравнивается, в особенности при выпуске газов из цилиндров многоцилиндрового двигателя в один обш,ий трубопровод, причем потеря располагаемой работы газов растет с увеличением объема между цилиндром и турбиной. Поэтому для осуществления цикла с продолженным расширением с использованием импульса давления (кинетической энергии газов, вытекающих из цилиндра) необходимы усложненные выпускные системы и газовые турбины, рассчитанные для работы при пульсирующей скорости потока газов. [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...