Мгновенное у-излучение

Излучение, возникающее в результате деления ядерного горючего, принято называть первичным. К первичному у-излу-чению относятся мгновенное у-излучение деления и запаздывающее у-излучение продуктов деления. [c.21]

Радиационный захват нейтронов (п, у) стабильными ядрами (практически всеми и при любых сопровождается мгновенным у-излучением (г с). [c.280]

Энергия Р -частиц продуктов деления. . Энергия мгновенного у-излучения. , . . Энергия у-излучения продуктов деления. Энергия антинейтрино продуктов деления Общая энергия............. [c.210]

При расчетах защиты от у-излучения объемных источников, достаточно знать удельные у-эквиваленты в миллиграмм-эквивалентах Ка на литр и эффективный спектральный состав у-излучения. Для решения проблемы защиты персонала от источников внутреннего облучения и определения предельно допустимых выбросов радиоактивных изотопов во внешнюю среду с вентиляционным воздухом и жидкими отходами, а также для многочисленных технологических целей необходимо знать изотопный состав источников и удельную активность в кюри на литр. В отдельных случаях, например для характеристики поля у-излучения активной зоны реактора, в которой кроме продуктов, деления имеются мгновенные и захватные у-кванты, а также наведенная активность, вместо у-эквивалента пользуются другой физической величиной мощностью источника в мегаэлектронвольтах в секунду или у-квантах в секунду на единичный объем или массу. В Приложении II за основу приняты удельные у-эквиваленты, которые широко применяются в практике проектирования защиты от у-излучения смеси продуктов деления. [c.189]

И 92 и тепловыми нейтронами. При реакции деления возникает у-излучение двух видов а) мгновенное и б) сопровождающее Р-распад продуктов деления. [c.236]

Фотосопротивления из сернистого таллия обладают сопротивлением порядка сотен мегом, уменьшающимся под действием падающего излучения. Для фотоэлемента, освещенного потоком белого света в 10 лм, Дюбуа получил при напряжении питания 6 в мгновенный ток 1,5 мка. Такая чувствительность в 2000 раз больше, чем у обычного калиевого фотоэлемента [Л. 711]. [c.355]

Во-вторых, перегруженность нейтронами может быть столь сильной, что нейтроны, называемые мгновенными, испускаются во время деления или сразу же после него (в пределах 5-10 с). К примеру, при делении вылетает в среднем 2,5 нейтронов с энергиями от нуля до нескольких МэВ. Этот процесс приводит к размножению нейтронов, что в свою очередь делает возможным осуществление цепной реакции деления. Отметим здесь же, что / -излучение при / -распаде отклоняется электрическим и магнитным полями при этом его ионизирующая способность значительно меньше (на два порядка), а проникающая способность гораздо больше, чем у а-частиц. [c.513]

Импульсная фотометрия. Создание импульсных источников света, широкое применение лазеров вызывает необходимость измерения фотометрических характеристик такого вида источников. Основные фотометрические параметры импульсных источников определяются теми же параметрами, что и у источников излучения непрерывного действия — яркостью, силой света, светимостью, световым потоком, а также пиковыми и интегральными во времени значениями этих величин. Особенности, возникающие при измерениях с импульсными источниками, определяются большими значениями мгновенной мощности (до-10 — 10 Вт), достигаемой в одиночном импульсе, и их кратковременностью (до 10—30 не). [c.27]

A. А. Калмыков, В. Н, Кондратьев и И. В. Немчинов (1966) рассмотрели разлет мгновенно нагретого у поверхности вещества и вычислили передаваемый телу импульс в зависимости от уравнения состояния вещества. Сопоставляя эти расчеты с результатами опытов по воздействию лазерного излучения на мишени, можно делать заключение об уравнении состояния вещества в малоисследованной области параметров. [c.266]

В соответствии с этим сумма по т),- в (2.42) соответствует сумме положительных и вещественных корней уравнения (2.44), так как Л > 0. Расстояние X — у = А назовем эффективным. Различие между х - у и К в том, что если А есть расстояние от точки наблюдения х до точки излучения у, которое она занимала в момент времени г — А/с, то х - у есть мгновенное расстояние х - у = [ (>>,- - У,(0) ] - [c.53]

Влияние среды на параметры распространяющейся волны приводит в отличие от влияния оптической системы к случайным во времени искажениям фазовой поверхности. При конечном временном осреднении излучения оптическими приемниками выражение (2.79), определяющее мгновенную величину ОПФ, не будет в этом случае отражать реально наблюдаемую картину. Временное осреднение для турбулентной среды, как показывает выполненный в [37] анализ, приводит к разным результатам в случае очень больших и очень малых экспозиций. Это различие связано с тем,, что осреднение (сох, со , /) по времени необходимо проводить не только с учетом изменения амплитуды волны с частотой 2я/Я, но и с учетом более медленных изменений V х, у, /), вызванных движением оптических неоднородностей в среде. [c.76]

Чтобы понять действие пластинки на излучение, необходимо помнить, что в пластинке происходит задержка по фазе медленной компоненты. Приведем словесное рассуждение, из которого следует, что направление вращения Е совпадает с показанным на рис. 8.10. Если компоненты линейно-поляризованного колебания, направленные вдоль X и у, распространяются в вакууме, то при любом заданном г в любое время i колебания вдоль х и у будут иметь то же значение, что колебания у источника света в более ранний момент времени. Эти две компоненты проходят через пластинку, у которой Пд больше чем П/. На выходе пластинки мгновенное значение [c.378]

Продолжительность состояния поляризации. Предположим, что одновременно возбуждается много атомов. Пусть все они сосредоточены в небольшой области у начала координат х — у = г = 0 и наблюдатель, смотрящий на источник по оси г, регистрирует электромагнитные волны, которые являются суперпозицией волн, испущенных отдельными атомами. Будем называть мгновением интервал времени, который мал по сравнению со средним временем высвечивания т, но содержит много периодов колебаний Т = 2л/с1)о. Далее, пусть наблюдатель описывает излучение, используя понятия амплитуд Ех и Еу и разности фаз между колебаниями по осям х я у. В любой момент поле Ех представляет собой суперпозицию полей от колебаний всех атомов, излучающих в соответствующие моменты. То же справедливо и для Еу. Все атомы колеблются с одинаковой частотой Юо, но с различными амплитудами и фазовыми константами. Поэтому результирующее излучение занимает определенный частотный интервал. Несмотря на это, мы можем говорить о доминирующей частоте о и об амплитуде и фазовой постоянной, которые зависят от амплитуд и фаз всех вкладов. (То же справедливо и лля Еу.)В течение любого временного интервала, малого по сравнению с т, все колеблющиеся атомы теряют лишь небольшую часть своей энергии и фазовые постоянные остаются неизменными. Поэтому амплитуда и фазовая постоянная суперпозиции, определяющей Ех (или Еу), не изменяются значительно в течение интервала времени, много меньшего т. Поляризация электромагнитного излучения в течение такого интервала времени остается постоянной. В частности, не меняется и разность фаз между Е и Еу. Теперь предположим, что через относительно большой интервал времени, равный многим т, мы проверяем поляризацию результирующей волны. Атомы, которые излучали (в начале интервала), теперь перестанут излучать, и их излучение будет заменено излучением новых атомов. (Не имеет значения, возбуждены ли новые атомы или снова возбуждены старые.) Движение электронов во вновь возбуждаемых атомах не связано с движением электронов в старых атомах (за исключением того, что для простоты можно считать среднюю энергию возбуждения новых и старых атомов одинаковой). Сложив л -компоненты излучения всех атомов, получим х-компоненту Ех общей волны. Она должна иметь примерно такую же амплитуду, что и компонента Ех, полученная из старого набора возбужденных атомов. Однако фазовая постоянная нового поля Ех никак не связана с фазовой постоянной старого поля Ех- То же справедливо и для составляющей поля по оси у. Далее, поскольку разность фаз движений по осям х я у нового набора атомов никак не коррели-рована с разностью фаз движений по х я у для старого набора, то поведение разности фаз Ех и Еу полностью непредсказуемо и носит характер случайного события, если наш временной интервал т. [c.385]

Мгновенное у-излучение, у-кванты продуктов деления, низкоэнергетическая часть захватного у-излучения из активной зоны и защиты (с <3 Л4эв) вносят основной вклад в тепловыделение в тепловой защите, корпусе и биологической защите. [c.77]

Суммарная интенсивность источников уквантов qy r) в активной зоне складывается из интенсивности источников первичного и вторичного у-излучения. При этом некоторая часть q (г), обусловливаемая мгновенным уизлучением деления и у-излу-чением, возникающим при захвате и неупругом рассеянии нейтронов, пропорциональна мощности реактора в рассматриваемый момент времени. Остальная часть ее, обусловливаемая запаздывающим у-излучением продуктов деления и активационным у-излучением, зависит от мощности и режима работы реактора в предыдущий период. [c.33]

Радиационные характеристики у-излучения смеси продуктов мгновенного деления, образующихся при расщеплении быстрыми нейтронами с энергией =14 Л1зв. Мощность взрыва по делению I кт (1,45-10 делений ядер и ) [c.188]

Предлагаемый расчет относится к реактору, работающему на полной мощности. При этом во внимание принимаются лишь доминирующие источники ионизирующего излучения мгновенные нейтроны деления, жесткие у-кванты, сопровождающие деление и распад продуктов деления, а также жесткие захватные у-кванты, возникающие в материалах внутриреакторных конструкций и защиты. Для таких теплоносителей, как вода и натрий,, важно учитывать собственное активационное у-излучение- В тех местах, где трубо-гфоводы и оборудование не экранированы защитой реактора, требуется сооружение дополнительной защиты — защиты теплоносителя. [c.294]

Излучение у-квантов. Как уже отмечалось, основными квантами следует считать мгновенные -у-кванты деления, у-кванты, сопровождающие распад продуктов деления, и коротковолновые захватные у-кванты. Спектр первых, двух групп у-квантов, а также захватных у-квантов И225 описывается формулой [c.301]

В первых опытах для регистрации мгновенных у-лучей деления были использованы счетчик Гейгера — Мюллера с толстым катодом и ионизационная камера, включенная в схему совпадений. Эффективность толстостенного счетчика ириблизительнск пропорциональна энергии регистрируемых -квантов. Поэтому отношение числа совпадений к числу осколков должно быть пропорционально энергии у-излучения, выделяемой на один акт деления. [c.396]

Р-распад, каждый акт которого превращает нейтрон в протон. И действительно, осколки деления являются интенсивнейшими Р-излучателями. Бета-распады часто сопровождаются -перехо-дами. Кроме того, около десяти у-квантов испускается во время самого акта деления. Поэтому ядерные реакторы являются мощными источниками р- и у-излучений. Во-вторых, перегруженность нейтронами может быть столь сильной, что во время деления или сразу же после него (обычно не позднее, чем через 5-10 с) испускаются нейтроны. Например, при каждом акте деления изотопа урана 82 - вылетает в среднем 2,5 нейтрона с энергиями от нуля до нескольких МэВ. Этот процесс приводит к размножению нейтронов. Существование процесса размножения делает возможным осуществление цепной реакции деления (см. гл. XI, 2). Небольшое количество нейтронов вылетает не в момент акта деления, а несколько позже. Эти нейтроны называются запаздывающими. Время запаздывания может доходить до нескольких минут. Происхождение запаздывающих нейтронов таково после одного или нескольких последовательных (3-распадов (на которые и уходит время запаздывания) ядро становится нестабильным по отношению к вылету нейтрона. Такое ядро мгновенно, т. е. за время порядка времени пролета, испускает нейтрон, Наличие запаздывающих нейтронов, несмотря на их ничтожное количество, важно для стабильности работы ядерных реакторов (см. гл. XI, 3). [c.542]

В отличие от активных модуляторов добротности, у которых момент выключения потерь определяется в)1еш-ними факторами, включение добротности пассивными модуляторами полностью определяется плотностью излучения внутри резонатора и их оптическими свойствами. В качестве пассивных модуляторов (или пассивных затворов) могут использоваться просветляющиеся фильтры, пленки, разрушающиеся под действием излучения, полупроводниковые зеркала с коэффициентом отражения, зависящим от интенсивности света, органические красители и т. д. Особое место среди пассивных затворов занимают затворы на основе просветляющихся фильтров. Исключительная простота таких затворов в сочетании с высокими параметрами получаемых с их помощью моноимпульсов излучения обеспечила им весьма широкое распространение. В основе работы этих затворов лежит способность просветляющихся фильтров обратимо изменять коэффициент поглощения под действием интенсивных световых потоков. Введение в резонатор пассивного затвора (рис. 35.10) приводит к увеличению порогового уровня накачки, в результате чего к моменту начала генерации па метастабилышм уровне накапливается значительное число активных частиц. При возникновении генерации лазерное излучение, проходящее через затвор, резко уменьшает его потери и запасенная энергия излучается в виде мощного импульса. Длительность этого импульса почти такая же, как и в режиме мгновенного включения добротности. Применение этих затворов значительно упрощает конструкцию генератора и позволяет получить параметры выходного импульса, близкие к предельным. [c.284]

Обсудим в связи с системой уравнений (7.4.41) вспрос о распространении возмущений в пограничном слое. Если не учитывать излучения, то система уравнений пограничного слоя, как уже отмечалось выше, является системой уравнений параболического типа. Тогда, как известно из ь атема-тической физики [70], если течение в пограничном слое получит малое возмущение в точке Хд, уд в момент tg, то мгновенно оно станет возмущенным всюду вдоль линии л = Хд, хотя это возмущение экспоненциально мало ( ехр —(у — — i/o) /[4v , (t — где — кинематическая вязкость). [c.386]

Вследствие того, что тепловой баланс между термобатареей, окружающими ее деталями телескопа и источником излучения устанавл ивается не мгновенно, показания прибора не сразу достигают максимальной величины. Время, необходим ое для того, чтобы показания прибора достигли максимума, у пирометров р>азных конструкций колеблется от 5 до 15 тек. при температуре источника 800—900°. Последнее обстоятельство необходимо учитывать при работе с радиационными пирометрами. [c.345]

Характеристики излучения свип-лазера на линейном этапе зависят от трех параметров скорости свипирования у, мгновенного значения частоты настройки резонатора Qн и параметра накачки а (это следует из соотношений [c.212]

Сила свечения С.с. обладает максимумом, пределы которого зависят от интенсивности, активности падающей радиации и продолжительности ее воздействия. Различные С. с. неодинаково реагируют на различные лучи одни хорошо возбуждаются от действия дневного света, другие от искусственного особенно яркое свечение у большинства составов вызывают ультрафиолетовые лучи. Нек-рые составы чувствительны кроме того к катодным, Х-лучам или радиоактивным излучениям. Свойства С. с. при данном основании зависят от типа и количества добавок, а также от метода приготовления, что учитывается при подборе рецептуры для определенного назначения. Продолжительность инсоляции различных С. с. при данном источнике света различна у некоторых возбуждение достутает максимума почти мгновенно, другие требуют нескольких ск. Если состав нанесен на поверхность, то продолжительность инсоляции зависит также от толщины и шероховатости поверхности слоя С. с. Период свечения у различных составов весьма разнообразен. С.с., перенесенный внезапно в темноту, сначала светится очень ярко, затем сила свечения резко падает, а потом постепенно уменьшается до полного загасания оно наступает у некоторых составов через значительный промежуток времени, измеряемый десятками часов. Нормально у хороших С. с. достаточно яркое свечение при Г15° продолл ается 1—2 ч. После угасания С. с., выставленный на свет, опять заряжается на тот же период времени. Все С. с., свечение к-рых продолжается ограниченное время, т. е. требующие периодич. зарядки, называются С. с. временного действия. Если же состав может возбуждаться от радиоактивных излучений и в него введено радиоактивное вещество в виде механич. примеси, то благодаря постоянному воздействию лучей состав светится беспрерывно, не требуя предварительной зарядки. Время свечения такого состава измеряется годами оно зависит только от периода жизни радиоактивного вещества и от разрушения основания под действием постоянной радиации. Такие С. с. называются радиоактивными, или постоянного действия. Инфракрасные лучи или подогревание оказывают влияние на свечение С. с., изменяя интенсивность (поглощенная световая энергия начинает излучаться быстрее), и поэтому С. с. светит более короткое время, но яр е когда свечение С. с. почти незаметно для глаз, при подогревании оно вспыхивает вновь за счет выделения остатка световой энергии вторичное подогревание уже не дает свечения и требуется новая зарядка. В других случаях длинноволновые лучи тушат фосфоресценцию без ускорения высвечивания. [c.176]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...