Параметр накачки

Дополнительная мощность в этом случае получается только за счет изменения реактивного параметра (накачки). [c.150]

Исходные уравнения и конечные выражения изложены в максимально простой форме. По основным этапам методик расчета приведены численные примеры для типичных лазерных параметров накачки, потерь резонатора, эффективности накачки и т. п. В последней главе изложен материал по основным типам серийно выпускаемых отечественной промышленностью лазеров на гранате с неодимом, включая описание их конструкции и характеристик излучения. [c.3]

Параметр накачки. Прежде чем приступить к детальному анализу уравнения (7.4.34), кратко обсудим физический смысл параметров 7 , 7 и 7 , которые определены формулами (7.4.26) - (7.4.28). [c.132]

Иногда в литературе параметром накачки называется разность средних значений числа атомов в возбужденном и основном состояниях. В наших обозначениях эта величина записывается как А Лд, где N — полное число активных атомов в резонаторе. [c.133]

Таким образом параметр накачки (7.4.42) принимает вид [c.134]

Рассмотрим стационарное решение уравнения (7.4.78), которое описывает лазерное излучение при заданном значении параметра накачки ). Уравнение для стационарной функции распределения /st( ) можно записать в виде [c.139]

В зависимости от значения параметра накачки Ад, можно выделить два различных режима. Если Ад < А ор, то из выражения (7.4.79) для коэффициента дрейфа получаем г] = 0. Этот режим соответствует слабому возбуждению поля излучения. В случае Ад > Aj qp существует и другое решение [c.140]

Вблизи порога возбуждения лазера n t) С Zq. В этом случае инверсная населенность практически совпадает с параметром накачки. С ростом среднего числа фотонов n t) инверсная населенность уменьшается, что приводит к эффектам насыщения в режиме лазерной генерации [141]. [c.154]

Рис. 1. а — Зависимость синергетического потенциала от параметра порядка для фазового перехода второго рода при различных значениях параметра накачки 5 (кривая 1 отвечает 5е < Зе, кривая г — Зе > 8с) б — зависимость стационарного значения [c.22]

Однако, можно попытаться использовать антистоксовый механизм охлаждения внутри самой лазерной среды для того, чтобы управлять балансом производимого тепла. Это можно сделать подбирая специальным образом параметры накачки и лазерной генерации. В результате получится радиационно сбалансированный лазер без избытка тепла, поскольку в среднем оно будет компенсироваться сдвигом частоты генерации. [c.139]

Здесь, для простоты, все входящие в эту систему уравнений переменные нормированы и имеют следующий смысл Е — амплитуда электрического поля, р — амплитуда поляризации активной среды, п — инверсия, П — параметр накачки. Скорость релаксации разности населённостей обозначена 7 , скорость релаксации поляризации — 7 . Параметр д характеризует добротность резонатора и связан с временем жизни фотона в резонаторе Тс соотношением д = 1/(2Гс). [c.154]

А — нормированный параметр накачки. [c.21]

Чтобы выяснить, как изменяется форма потенциала при изменении параметра накачки Л, мы должны обратиться к отдельным коэффициентам. Подробный анализ показывает, что коэффициент С меняется совсем немного, если изменять мощность накачки или кри- [c.195]

Здесь мы приняли, что и Р — действительные величины. Напомним читателю значение отдельных величин. Константы V, уц = 1/7 и X — обычные константы затухания, которые использовались всюду в этой книге. Предполагается, что мощность накачки превышает первое пороговое значение, при котором начинается стационарная генерация. Символами и Р мы теперь обозначаем медленно меняющиеся амплитуды бегущих волн поля и поляризации, и они, так же как и плотность инверсии О, нормированы на свои стационарные значения. Следовательно, в этих нормированных переменных стационарное решение имеет вид Е -= Р = О = 1. Величина Л — нормированный параметр накачки. В дальнейшем мы будем искать решение уравнений (8.3) — (8.5), которое не зависит от координат (чего можно добиться подбором длины резонатора кольцевого лазера). Это означает, что мы ищем одномодовое решение. Уравнения (8.3) и (8.4) остаются неизменными, а уравнение (8.5) упрощается и принимает вид [c.205]

Согласно положениям синергетики (гл. 13), которая исследует закономерности, общие для различных научных дисциплин, возможны далеко идущие аналогии в поведении совершенно различных систем независимо от природы их составных частей. Эти аналогии становятся особенно отчетливыми в тех случаях, когда качественно меняется макроскопическое поведение системы. В физике лазеров примером таких качественных изменений может служить возникновение лазерной генерации с ростом параметра накачки и возникновение детерминированного хаоса . В гидродинамике известен не только переход к турбулентности, который описывается моделью Лоренца. И теоретические и экспериментальные исследования показывают, что здесь может проявиться целая иерархия различных неустойчивостей, прежде чем будет достигнуто хаотическое состояние. [c.211]

Рис. 10.11. Первый эксперимент, в котором была изменена функция К. [10.14]. Представлена зависимость величины К (0) для наиболее интенсивной моды полупроводникового лазера от тока инжекции /, который служит параметром накачки. Для экспериментальных точек вертикальными отрезками указаны интервалы ошибки, отвечающие стандартному отклонению числа фотоотсчетов. Кривая А — относительная интенсивность излучения данной моды.

Таким образом, функция Яа прямо выражается через измеряемые величины, а именно через первый и второй моменты числа п. На рис. 10.16 результаты теории, основанной на функции распределения (10.164), сопоставляются с экспериментом. Эти результаты хорошо согласуются с экспериментом, а также указывают на плавный переход от зависимости вида (10.178) к зависимости вида (10.179). Вместо параметра накачки здесь использовалась норми- [c.289]

На рис. 12.1 представлен график потенциала V при разных значениях ненасыщенной инверсии Оо, которая служит здесь параметром накачки. Очевидно, что мы имеем дело с фазовым переходом первого рода. Чтобы попасть в минимум потенциала V, расположенный при некотором значении амплитуды поля В, непременно [c.321]

Рис. 12.1. Зависимость потенциала V от В , соответствующая формуле (12.34), при разных значениях ненасыщенной инверсии Оо(параметр накачки).

Нормированный параметр накачки 205 [c.345]

Оба этих параметра накачки сводятся к одному — энергии Wuy равной интегралу от мощности накачки по импульсу. Как правило, энергия накачки приближенно оценивается произведе-Т1ием некоторой, средней по импульсу мощности накачки Рн на длительность импульса накачки Тн по уровню 0,5 от амплитуды. [c.61]

Теория стационарной однонаправленной генерации кольцевого ФРК-лазера на двухпучковом смешении [1, 2, 4], основанная на приближении плоских волн, при заданных внешних параметрах (накачке Ii (0), расстройке резонатора AL, потерях за проход (а/ — In Л) и выполнении фазового условия генерации (4.1) определяет безразмерный сдвиг частоты генерации [c.129]

Пассивная синхронизация мод лазеров на красителях позволила получить наиболее короткие импульсы. Этот метод, однако, имеет некоторые недостатки, такие, как большая критичность к согласованию параметров накачки и резонатора, необходимому для обеспечения стабильного режима, а также ограниченная насыщающимся поглотителем область перестройки, В то же время преимуществом метода синхронной накачки является возможность перестройки в широком диапазоне частоты излучения и некритичность к выбору интенсивности накачки, С другой стороны, однако, импульсы, полученные методом синхронной накачки, не столь коротки. Кроме того, необходимо точное согласование длины резонатора лазера на красителе с расстоянием между импульсами. Для одновременной реализации преимуществ обоих методов синхронизации в некоторых работах [6.26—6.28] было предложено использовать режим двойной синхронизации, который состоит в одновременном применении синхронной накачки и дополнительной пассивной синхронизации при помощи насыщающегося поглотителя. Так, в результате применения струи, в которой были смешаны поглотитель и усилитель, помещенной в резонатор аргонового лазера с аку-стооптической синхронизацией мод, были получены импульсы [6.28] длительностью 0,3 пс при возможности перестройки в диапазоне от 574 до 611 нм. При этом лазер оказался менее критичным к подстройке длины резонатора, чем в случае синхронной накачки. Применяемый в методе двойной синхронизации насыщающийся поглотитель, как уже отмечалось при описании метода синхронной накачки, подавляет паразитные импульсы. Паразитные импульсы проходят через активную среду одновременно с импульсом накачки и основным импульсом, но в противоположном направлении. Однако при обратном движении эти импульсы проходят через поглотитель в разные моменты времени. Как было упомянуто, применяя струю, состоящую из смеси родамина 6G и быстронасыщающегося поглотителя DQO I, Моро и Зицер получили методом двойной синхронизации импульсы длительностью 70 фс [6.30, 6.31]. В качестве лазера накачки они применяли AHr-.Nd — лазер с синхронизацией мод и удвоением частоты излучения. [c.227]

Величину этого члена можно оценить как 7/Апор, где Л ор значение параметра накачки на пороге лазерной генерации [33]. Поскольку величина первого члена в правой части уравнения (7.4.52) может быть оценена как тах 7 ,7ц , то приближение (7.4.54) вполне оправдано при условии, что пор l/l II Это условие выполняется, если число активных атомов в резонаторе не слишком [c.135]

Рис. 7. а — Вид зависимости синергетического потенциала от параметра порядка при различных значениях 5еГ 1 — 5,. < 5" 2 — 5е = 5 3 — 5° < 5е < 5с 4 — 5 Зс, б — зависимоаь стационарных значений параметра порядка от параметра накачки 5 (сплошная кривая соответствует устойчивому состоянию пунктирная — [c.31]

Характеристики излучения свип-лазера на линейном этапе зависят от трех параметров скорости свипирования у, мгновенного значения частоты настройки резонатора Qн и параметра накачки а (это следует из соотношений [c.212]

Можно показать, что при увеличении параметра накачки возникают осцилляции. Эти осцилляции описываются полукласси- [c.201]

Здесь Р (а) — интенсивность излучения лазера при параметре накачки, равном а. Величины Асод и Р — это ширина линии и интенсивность излучения лазера в надпороговом режиме они даются формулами (10.135) и (10.136). Как нетрудно видеть, произведение АюоРо не зависит от генерируемой мощности, так что формулу (10.182) можно представить в виде [c.290]

Из-за того, что в уравнение (18.34) входит синус, возникают и другие пороговые значения. Они, однако, не столь ярко выражены, как первый. Отметим также, что с увеличением параметра накачки пороги становятся оезче. [c.583]

Рис. 18.3. Нормированное среднее число фотонов в стационарном состоянии одноатомного мазера как функция безразмерного времени взаимодействия 1 . Локазаны три кривые для различных значений параметра накачки г/7 = 20 (короткая штриховая линия), г/7 = 200 (длинная штриховая линия), и г/7 =

Рис. 18.5. Появление пленённых состояний для стационарных значений среднего числа фотонов при параметре накачки г/7 = 50 и среднем числе тепловых фотонов Птепл = 0,1 (слева) и Птепл = (справа). В случае (б) отчётливо

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...